Электромагнитное излучение плоскополяризованное

Вектор-потенциал А для плоскополяризованного пучка электромагнитного излучения имеет функциональный вид [c.124]

Электромагнитное излучение — это распространение электромагнитных волн. Векторы электрических и магнитных полей обычного луча света колеблются во всех направлениях во взаимно перпендикулярных плоскостях и перпендикулярно направлению распространения луча. В плоскополяризованном свете компонента электрического поля колеблется перпендикулярно направлению распространения луча, но колебания лежат в одной определенной плоскости. Магнитная компонента поля также колеблется только в одной плоскости, причем обе эти плоскости взаимно перпендикулярны. Рассмотрим [c.431]

Электромагнитное излучение — это распространение электромагнитных волн. В каждой точке света присутствуют компоненты и электрического и магнитного полей обе они колеблются во всех направлениях перпендикулярно друг другу и направлению распространения луча. В плоскополяризованном свете компонента электрического поля колеблется так же, как в обычном свете, но направление колебаний лежит в одной определенной плоскости. Аналогичным образом составляющая магнитного поля колеблется в плоскости эта и упомянутая выше плоскость взаимно перпендикулярны. На рис. 17-1 приведено схематическое изображение электрической составляющей плоскополяризованного света и ее взаимодействия с оптическим изомером. Луч поляризованного света XV имеет составляющую электрического поля, которая колеблется в плоскости АВО. В точке О колебание направлено по линии ОЕ. Если в точке О луч проходит через прозрачное вещество, которое способно вызвать поворот направления колебаний электрического поля на угол а и [c.604]

Электромагнитное излучение — это распространение электромагнитных волн. Векторы электрического и магнитного полей обычного луча света колеблются во всех направлениях во взаимно перпендикулярных плоскостях и перпендикулярно направлению распространения луча. В плоскополяризованном свете компонента электрического поля колеблется перпендикулярно направлению распространения луча, но [c.328]

Рис. 5-1. Электрическое и магнитное поля — компоненты плоскополяризованного электромагнитного излучения.

Рис. 11. Векторы колебаний обыкно-венного и плоскополяризованного электромагнитного излучения.

Рис. 2-3. Векторы колебаний обычного и плоскополяризованного электромагнитного излучения.

Наиболее интересным в уравнении (1,4-22) является то, что момент Маа представляет собой действительную величину, а его временная часть идентична временной части электрического вектора падающего электромагнитного излучения. Кроме того, если падающий свет плоскополяризован так, что потенциал А в формуле [c.26]

Вероятность поглощения данной молекулой электромагнитного излучения зависит от взаимной ориентации ее дипольного момента перехода и электрического вектора излучения. Следовательно, поглощение плоскополяризованного света частично ориентированным образцом зависит от взаимного расположения направлений ориентации образца и электрического вектора света. Явление, в основе которого лежит эта зависимость, называется ультрафиолетовым дихроизмом, его можно использовать в исследованиях аналогично инфракрасному дихроизму. Если имеют дело с неполяризованным излучением, и поглощающие молекулы, помещенные в прозрачный растворитель, ориентированы случайным образом, то дихроизм не наблюдается. [c.519]

В 3 гл.III уже было показано, что вероятность испускания или поглощения света, т.е. вероятность перехода, вынуждаемого внешним монохроматическим электромагнитным полем, пропорциональна квадрату модуля дипольного момента перехода, а для плоскополяризованного излучения при фиксированной ориентации молекулы - квадрату модуля соответствующей компоненты дипольного момента. Поэтому, если матричный элемент дипольного момента перехода по симметрии обращается в нуль, вероятность перехода будет также равна нулю. В таких случаях говорят, что переход запрещен по симметрии, в противном же случае говорят о разрешенных переходах. Установление только лишь на основании соображений симметрии того, являются ли переходы из каждого заданного состояния в состояния той же или другой симметрии разрешенными или запрещенными, носит название отбора переходов, а потому совокупность общих утверждений о том, какие переходы запрещены по симметрии (все же остальные, очевидно, разрешены), носит название правил отбора по симметрии [c.228]

Естественно теперь задать вопрос, почему одни вещества взаимодействуют с плоскополяризованным светом подобным образом, а другие нет Очень упрощенное объяснение этого явления заключается в следующем (более строгое рассмотрение требует применения довольно сложного математического аппарата). Электромагнитные колебания (световой луч), падающие яа молекулу, вступают во взаимодействие с ее электронными оболочками. При этом происходит возмущение электронной конфигурации молекулы, которое можно представить себе как поляризацию электронов. Это взаимодействие заставляет электрическое поле излучения изменить направление колебаний. Влияние, оказываемое одной молекулой, крайне мало, но при действии большого числа молекул суммарный эффект можно измерить как результирующее вращение плоскости поляризации плоскополяризованного света. [c.328]

Классические представления об электромагнитном излучении в форме монохроматической волны основаны на том, что электрическое поле S и магнитная индукция В волны перпендикулярны друг другу и перпендикулярны направлению распространения излучения (рис. VIII.1). Если проекция осциллирующего вектора электрического поля на плоскость, перпендикулярную направле-нию распространения луча, представляет линию, то такой луч называют линейно поляризованным (иногда называют плоскополяризованным). В том случае, когда такие проекции ориентированы по всем направлениям, луч света неполяризован. [c.169]

Электромагнитная энергия — это форма энергии, распространяющейся в пространстве без переноса массы. Поведение электромагнитного излучения может быть связано с его волновым или корпускулярным характером. На рис. 10.1 показана плоскополя-ризованная волна одной частоты, называемая монохроматическим лучом. Плоскополяризованное электромагнитное поле характеризуется тем, что электрический вектор Е колеблется в одной плоскости, тогда как вектор магнитного поля Н колеблется в другой плоскости, перпендикулярной электрическому полю. Реально в большинстве случаев электромагнитное излучение является непо-ляризованным, т. е. имеет электрический и магнитный вектор во всех ориентациях, перпендикулярных направлению распространения. [c.147]

Вопросы стереохимии оптически активных комплексных соединений уже, обсуждались в разд. 2.3.1. В настоящем разделе будет кратко рассмотрена физическая природа этого явления и проанализирована та информация, которую можно получить, исследуя оптическую активность комплексных соединений. Взаимодействие оптически активных изомеров с плоскополяризованным светом обнаруживается по вращению плоскости поляризации пучка света влево или вправо в зависимости от конфигурации изомера. При этом полезно помнить, что свет, т. е. электромагнитное излучение, представляет собой электрическое и магнитное поля, колебания которых перпендикулярны друг другу. В каждый данный момент времени эти поля изображаются соответствующими электрическим и магнитным векторами, перпендикулярными направлению распространения света. В случае поляризованного света электрический вектор колеблется в одной и той же плоскости, а магнитный в другой, которая перпендикулярна первой. Если вектор электрического поля наблюдается в направлении распространения светового луча, то изменение колеблющегося вектора во времени для данной волны будет таким, как это изображено на рис. 2.27. Этот электрический вектор можно рассматривать как результирующий вектор двух равных векторных составляющих электрического поля одной, которая вращается влево ( г), и другой, вращающейся вправо Ег) (ср. рис. 2.28). Когда такой плоскопо-ляризованный свет проходит через оптически активную среду, электрическая составляющая поля взаимодействует с электрическим диполем вещества. Те оптически активные изомеры, которые обладают магнитным диполем, взаимодействуют также с магнитной составляющей поля. Ниже мы ограничимся обсуждением только случая взаимодействия электрической составляющей поля с электрическим диполем вещества, так как магнитное взаимодействие интерпретируется аналогичным образом. И электр ческое поле излучения, и электрический диполь вещества изображаются отдельными векторами, так что их взаимодействие можно проиллюстрировать простой векторной моделью. Электрический диполь- [c.84]

Вращение плоскости поляризации плоскополяризованного пучка света можно объяснить с точки зрения классических представлений о природе света. При этом свет рассматривается как электромагнитное излучение с поперечными (по отношению к направлению распространения) колебаниями. Электрический вектор плоскополяризованного света колеблется в одной плоскости [28] пучок такого света можно разложить (физически) на две циркулярнополяризо-ванные компоненты равной интенсивности. Плоскость колебаний электрического вектора этих компонент вращается вокруг направления распространения света с частотой, зависящей от частоты света. Более полно свойства этих компонент можно описать с помощью уравнения (3) для амплитуды а циркулярнополяризованно-го света, имеющего частоту v и проходящего в направлении л через среду с показателем преломления п [c.155]