Скорость света средние величины

Примесное поглощение. За счет энергии падающего на кристалл света происходит также возбуждение примесных атомов. Для определения минимальной частоты, начиная с которой происходит такое возбуждение, в формулу (125) вместо ширины запрещенной зоны следует подставить значение энергии активации данной примеси. При этом очевидно, что примесное поглощение происходит при более низких частотах, чем собственное. Ясно также, что в результате возбуждения примесных атомов образуются не два носителя заряда, как это было при собственном поглощении, а один носитель и один ионизованный атом примеси. Заметим, что поскольку при обычных температурах легирующие примеси в большинстве полупроводниковых материалов практически полностью ионизованы, то поглощение света этими примесями возможно только при очень низкой температуре. Поэтому при обычных температурах примесное поглощение происходит в основном за счет ионизации ловушек, лежащих в средней части запрещенной зоны. Такая ионизация может привести к резкому изменению коэффициента рекомбинации [так как она определяет величины С и С" из уравнений (110) и (111)1. Это явление часто наблюдается на практике, причем освещение полупроводника, в котором имеются уровни прилипания, приводит к существенному уменьшению скорости процесса генерации—рекомбинации. [c.151]

Принятые средние величины скорости света [c.103]

Сводка последних значений скорости света, определенных различными методами, с вероятными ошибками и весовыми множителями для каждого метода. Величины являются отклонениями от взвешенных средних [c.109]

В некоторых экспериментах интересуются скоростью поглощения света содержимым кюветы. Тогда доля поглощенного света равна (1 — /) (1-)-0,05/)- Если t велико и доля разложившегося ферриоксалата большая, то нужно использовать среднюю величину пропускания. В этом случае лучше применять более концентрированный раствор или большую толщину раствора так, чтобы степень разложения и доля прошедшего света уменьшились. [c.202]

Сравнивая эти результаты с результатами, полученными при кратковременных экспериментах (приведенными в табл. 47), следует помнить, что некоторые факторы явно способствуют уменьшению средней величины превращения энергии за длительный промежуток времени большими группами растений в естественных условиях по сравнению со средней величиной для немногих изолированных растений или листьев, находящихся несколько часов при полном солнечном освещении. В то же время имеется ряд других менее определенных факторов, действующих в обратном направлении. К благоприятным факторам относятся более низкая средняя интенсивность света (уменьшающая без заметного уменьшения скорости фотосинтеза) и, [c.433]

Поскольку величина Г определяет максимальную возможную разность концентраций, от которой зависит диффузия СО2 из воздуха в лист, было высказано предположение [148], что эта величина является хорошей (обратной) мерой эффективности видимого поглощения СО2 при данных условиях температуры и водного дефицита (см. след, главу), если устранено влияние устьичного фактора и лимитирующим фактором является концентрация СО2. (Интенсивность света, если она не очень низка, мало действует на величину Г однако величина Г растет с температурой, см. гл. VII.) Если принять это предположение, то интересно сравнить довольно узкие пределы колебаний величины Г (табл. 7) со столь же узкими пределами, которых колеблются значения средней скорости видимой [c.153]

Т х. Зависимость тг от i схематически приведена на рис. 24, а. Концентрация полимерных радикалов практически половину времени равна стационарной п , а другую половину времени — равна нулю, так как времена нестационарных режимов — величины порядка х (время жизни). Средняя скорость полимеризации за достаточно длительный промежуток времени (значительно больше Т) равна половине скорости полимеризации при непрерывном освещении V светом той же интенсивности [c.109]

Применение фотохимических методов позволяет определить и абсолютные значения констант скоростей элементарных реакций продолжения и обрыва цепей. Это может быть выполнено при помощи метода вращающегося сектора [220], дающего возможность определить константу скорости рекомбинации свободных радикалов. Метод заключается в том, что между источником света и реактором помещается сектор, закрывающий реактор от источника света. При его вращении происходит чередование фотохимического и темпового процессов окисления 11 устанавливается некоторая средняя скорость окисления. Из зависимости средней скорости окисления от частоты вращения сектора может быть вычислена величина — константа рекомбинации радикалов НОг (вследствие громоздкости расчетных выражений они здесь не приводятся). Зная можно легко определить величину так как произведение к к-- может быть получено из кинетических данных прн изучении зависимости скорости окисления от скорости инициирования при больших давлениях кислорода [по уравнению (10)]. [c.54]

До применения меченых атомов различные исследователи (в период с 1886 по 1952 год) приводили непрямые доказательства в пользу того, что на свету дыхание подавляется, усиливается или же (в большинстве случаев) остается неизменным. Обычно верным считалось последнее утверждение поэтому в большинстве опытов по фотосинтезу к результирующей, или видимой скорости фотосинтеза прибавляли среднюю скорость тем-нового дыхания (измеренную до и после освещения) и таким путем получали, как считалось, истинную величину скорости фотосинтеза. Это предположение не могло быть в достаточной степени точно проверено экспериментально до тех пор, пока не появилась возможность использовать изотопы кислорода и углерода с тем, чтобы измерять одновременно выделение и поглощение растением одного и того же газа — молекулярного кислорода или СОг. [c.81]

Существует, однако, один практически важный случай, когда вычисление интенсивностей спектральных линий существенно упрощается и делается более надежным,— это случай термически равновесной плазмы. Представим себе плазму, заключенную в сосуд с абсолютно отражающими свет и непроводящими тепло стенками. Это означает, что плазма не обмени вается энергией с внешним пространством и обмен энергией возможен только между частицами самой плазмы. В результате такого обмена в плазме по истечении некоторого промежутка времени, величина которого зависит от концентрации частиц и их скоростей, установится равновесие, при котором средняя кинетическая энергия поступательного движения [c.22]

Передача иа мономер — одна из важнейших характеристик полимеризации винилацетата. Вследствие своей относительно большой величины и малой зависимости средней степени полимеризации от скорости полимеризации, константа передачи на мономер может быть определена таким же образом, как и для стирола. Обратная величина средней степени полимеризации полимера, полученного при малых интенсивностях света или малых концентрациях инициатора, практически равна константе передачи на мономер См. Следует внести по- [c.241]

Ввиду того, что среднее время жизни возбужденной молекулы лишь в очень редких случаях оказывается больше 10" сек, а средняя скорость молекулы составляет величину порядка 10 —10 см1сек (при не очень высоких температурах), расстояние, на котором возбужденная молекула может оказаться от места возбуждения (к моменту излучения света), в среднем не будет превышать 10 —10" см. Таким образом, место возбуждения молекулы и место, где происходит один из возможных вторичных процессов, практически можно считать совпадающими. Следовательно, при возбуждении молекул в гомогенной среде гетерогенные вторичные процессы (например, процессы на стенках реакционного сосуда, участниками которых являются возбужденные молекулы) практически исключаются. [c.315]

Если поглощ ЮН1,ие свет молекулы находятся в гомогенной среде, все псречпсленнгле процессы можно считать гомогс1Гными. Действительно, ввиду ТОГО что среднее время жизни возбужденной молекулы лишь в очень редких случаях оказывается больше 10- сек., а средняя скорость молекулы составляет величину порядка 10 —10 см1с.ек (нри но очень высоких температурах), расстояние, на котором возбужденная молекула может оказаться от места возбуждения (к моменту излучения ее запаса энергии), в среднем не будет превышать 10 —10 см.. Таким образом,, место возбуждения молекулы и место, где происходит один из возможных вторичных процессов, практически можно считать совпадающими. Следовательно, при возбуждении молекул в гомогенной среде гетерогенные вторичные процессы (например, процессы на стенках реакционного сосуда, участниками которых являются возбужденные молекулы) практически исключаются. [c.360]

Если продолжительность цикла уменьшается (частые вспышки), то количество радикалов в процессе затемнения не успевает снизиться до нуля и в течение периода освещения не достигается их стационарная концентрация (см. рис. 3.12). Средняя величина концентрации радикалов за один цикл становится больше (/ р)з/4, так как убыль ее за время затемнения меньше, чем прирост в процессе периода освещения. При очень быстрых циклах устанавливается некоторая стационарная концентрация радикалов (кривая ОСН на рис. 3.12), такое состояние эквивалентно полимеризации прп непрерывном освещении с интенсивностью света, уменьшенной в 1/(1 г) раза. Отношение средней скорости полимерпзации (Лр) оо при очень высокой или бесконечной скорости вращения сектора к скорости полимеризации для стационарного состояния равно [c.217]

В 1923 году Варбург и Негелейн [309] установили, что при фотосинтезе у hlorella (измерялся по выделению кислорода) квантовый выход, т. е. число восстановленных молекул СОг на каждый поглощенный квант видимого света, может достигать 0,25. В то время это значение считалось теоретическим максимумом. Позже, в 1939 году, Эмерсон и Льюис [81], применявшие тот же манометрический метод Варбурга (гл. П1, разд. В), но при несколько иных условиях, получили еще более высокие значения кажущегося квантового выхода. Они сочли эти высокие значения артефактом, так как при проведении эксперимента на протяжении коротких периодов света и темноты отношение количества выделенного кислорода к количеству поглощенной за то же время СОг не оставалось постоянным. Проведя измерения через промежутки времени меньше одной минуты, авторы обнаружили резкое увеличение скорости изменения в начале каждого периода освещения и снижение этой скорости в начале каждого темнового периода (фиг. 104). Варбург и Негелейн измеряли давление только в те моменты времени, которые соответствуют на фиг. 104 точкам А и В. Чтобы оценить количество кислорода, выделившегося за 10 мин фотосинтеза, они поступали следующим образом утроенную среднюю величину изменения давления за промежуток времени от точки А до точки В (т. е. изменение давления, соответствующее 15-минутному поглощению кислорода в процессе дыхания) вычитали из величины изменения давления за промежуток времени от В до новой точки А (соответствующий 10 мин фотосинтеза и 15 мин дыхания). Эмерсон и Льюис нашли, что такой метод подсчета дает гораздо более высокие значения кажущегося квантового выхода, чем при оценке фотосинтеза за промежуток времени от С до D и дыхания от Е до F (когда устанавливаются ёолее или менее стационарные состояния). [c.235]

Цифры таблицы 67 показывают совершенно ясно вполне понятную постепенность перехода от условий слабого освещения, где выход пропорционален поглощению и поэтому может быть выше в синей, чем в красной области спектра (если поглощение в синей области настолько велико, что пересиливает влияние большей величины квантов), к условиям сильного (насыщающего) света, где скорость фотосинтеза не должна зависеть и, повидимому, действительно не зависит от длины волны. Монфорт [92] предпочитает, однако, взять среднее из данных табл. 67 и считает, что отношение, равное 1,5 между скоростями процесса в синей и красной областях спектра, указывает на активное участие каротиноидов в фотосинтезе. Используя кривые поглощения метанольных экстрактов, он вычислил, что коэффициент превращения энергии на синем свету в 1,03 раза больше, чем на красном, если его отнести к поглощению всех пигментов, и в 2,46 раза больше, если его отнести к поглощению только одного хлорофилла. Если же исходить только из величины квантов, то скорость превращения энергии на синем свету долнша быть в 0,68 раза меньше, чем на красном. [c.621]

С помощью низкоскоростной ультрацентрифуги, описанной в предыдущем разделе, можно наиболее надежно определить кривые распределения частиц коллоидных веществ. Изменяя скорость вращения и вязкость среды, можно сделать этот метод применимым как для веществ с радиусом частиц в несколько миллимикронов, так и для суспензий с радиусом частиц в несколько микронов. Кроме кривой раепределения, этим способом могут быть получены данные о площади поверхности частиц и о зависимости поглощения света от величины частиц для сложных красителей, эмульсий, мицел-лярных растворов поверхностноактивных веществ, сажевых наполнителей и тому подобных веществ. Метод ультрацентрифугирования не дает данных о форме частиц (такие данные могут быть получены с помощью электронного микроскопа), но зато он имеет то преимущество, что из полученных кривых распределения может быть определена истинная статистически средняя величина частиц, в то время как электронный микроскоп и световой микроскоп часто дают сомнительные результаты из-за нехарактерности исследуемых участков, случайно попавших в поле зрения. С помощью ультрацентрифуги получается средневесовая, а не среднечисленная величина частиц, что позволяет установить связь величины частиц с определенными физическими свойствами, как, например, со светопоглощением. [c.511]

Точность намерений п на серийных, имеющихся в большинстве химических лабораторий рефрактометрах дости. гает четвертого знака после запятой. Усовершенствованные же приборы позволяют добраться и до седьмого. Чтобы добиться воспроизводимых результатов, noKasaiejm преломления, которые зависят и от температуры, и от длины волны свега, измеряют в стандартных условиях прн 20 С с использованием желтой линии D в спектре излучения натрия. Обозначение величины, полученной с такими ограничениями, — Пд. Чтобы привести ее значение к стандарту— скорости света в вакууме, результат измерения, выполненного в воздушной среде, следовало бы умножить на показатель преломления воздуха, который равен, в среднем, 1,00027. Однако на результат рядовых измерений такая поправка практически не влияет. Когда же требуется высокая точность, приходится учитывать и температуру воздуха, и его давление, н влажность... [c.118]

Один из создателей теории соударений В. Мак Льюис [364] вычислил в 1918 г. константы скорости газовых реакций (в 1919—1920 гг. его вычисления были подтверждены К. Герцфельдом, И. Христиансеном и М. Поляни) на основании кинетической теории газов. Сущность теории соударений состоит в том, что число молекул, реагирующих в 1 см за 1 сек., принимается равным числу активных столкновений в 1 см за 1 сек. Тогда предэксноненци-альный множитель уравнения Аррениуса интерпретируется в свете этой теории как частота (число) столкновений молекул в 1 см в 1 сек. и определяется по формуле, в которую входят средние радиусы молекул и их массы. Найдя радиусы молекул из измерений вязкости газов, а величину энергии активации Е из графика температурной зависимости константы скорости, можно определить константу скорости к по формуле [c.157]

Макроскопические методы. Хотя микроскопический метод имеет некоторые преимущества в отношении простоты количества необходимого для измерени51 времени и в отношении получения сведений о форме, величине и ориентации частиц, за последние годы большое внимание привлекает макроскопический метод главным образом потому, что Тизелиус разработал очень удобный прибор для измерения. Макроскопический метод применялся в течение многих лет для приближенного изучения электрофореза простейшая форма прибора изображена на рис. 126. Нижняя часть U-образной трубки содержит исследуемую суспензию или коллоидный раствор, над которым в обоих коленах сосуда налит слой чистого растворителя и в него погружены два платиновых электрода. При наложении на эти электроды некоторого напряжения граница между растворителем и суспензией начинает передвигаться со скоростью, равной скорости электрофореза частиц. Если суспензия окрашена, можно непосредственно наблюдать за положением границы и измерять скорость ее движения. Зная градиент потенциала, можно вычислить среднюю электрофоретическую подвижность частиц. Если граница не поддается визуальному наблюдению, то иногда можно сделать ее видимой, заставив ее флуоресцировать в ультрафиолетовом свете в этом случае прибор должен быть изготовлен из кварца [20]. [c.713]

Гораздо лучше — и практически это совсем нетрудно — изучать форму поверхности, образованной всеми этими кривыми. Правый край поверхности — это область, где наиболее сильно сказывается лимитирование фотосинтеза концентрацией СО2, т. е. где ассимиляция быстро растет при увеличении концентрации СО2, и лишь незначительно — при увеличении интенсивно-,сти света. Левый край поверхности, наоборот, область наибольшего лимитирования фотосинтеза светом. Если двигаться по средней части поверхности от переднего края вверх, то здесь и концентрация СО2, и интенсивность света в примерно одинаковой степени увеличивают скорость фотосинтеза, так что при высоких значениях обоих факторов достигается наибольшая его скорость. Нужно отметить, что даже в средней части поверхности возрастание скорости ассимиляции постепенно замедляется при увеличении концентрации СО2 и интенсивности света. Вероятно, это происходит потому, что какой-то другой фактор (возможно, температура) является до некоторой степени лими-тируюшим. Если бы уровни всех внешних факторов одновременно возрастали в одинаковой степени, то скорость фотосинтеза достигла бы максимума, величина которого определялась бы уже внутренним механизмом, т. е. скорость полностью лимитировалась бы каким-то внутренним фактором, например количеством фермента. Любое дальнейшее возрастание уровня внешних факторов либо не оказывало бы никакого влияния, либо приводило бы к падению скорости фотосинтеза, т. е. влияние было бы вредным для растения. Дело усложняется еще и тем, что при высокой температуре скорость фотосинтеза может падать со временем (см. гл. VII). [c.135]

Если мы примем уравнение (V. 2) за основу для измерения фотосинтеза, то возникает вопрос, как получить хорошее приближение к Рог без применения изотопов. Когда AI/ог равно нулю (т. е., по-видимому, в области низких и средних значений интенсивности света), измерение либо СО2, либо О2 с поправкой на скорость темнового дыхания дает точное значение Ро поскольку АРсог уменьшает одинаково и поглощение СО2 в процессе фотосинтеза, и выделение СО2 при дыхании на свету. Когда AI/o, не равно нулю, мы получаем таким путем значение Ро,. которое меньше истинного Ро, на величину АС/о,- [c.164]

С помощью инфракрасных газоанализаторов было показано, что листья многих видов растений [57, 60, 92, 151, 236, 247, 297, 298] в первые минуты в темноте выбрасывают СО2, т. е. в течение короткого промежутка времени выделяют СО2 со скоростью, значительно превосходящей стационарную скорость темнового дыхания. На фиг. 75 представлены данные для Pelargonium и пшеницы [151]. Видно, что выброс СО2 сильно увеличивается с увеличением интенсивности предварительного освещения. Температура оказывает меньшее влияние, чем можно было ожидать (гл. VII). Температурные коэффициенты (Qio) для скорости дыхания в первые две минуты темноты после освещения в 9670 или 29000 лк составляли всего 1,3—1,4 для пшеницы (за одним исключением) и 1,2—1,6 для Pelargonium, тогда как для стационарного темнового дыхания средние значения Qio были равны соответственно 2,7 и 2,3. Значения Qio для выброса СО2 были, как правило, меньше, чем относительное увеличение Г при повышении температуры на 10° С. Между тем, по мнению Хита и Орчарда [151], величина Г должна расти с температурой медленнее, чем выделение СО2, так как в условиях сильного лимитирования по СО2 Qio для фотосинтеза больше единицы. Кроме того, при данной температуре значение Г должно быть приблизительно пропорциональным скорости выделения СО2. Однако зависимость величины Г от интенсивности света (фиг. 93) и от концентрации кислорода иная, чем та, которая наблюдается для количества выбрасываемой СО2. Отсюда Хит и Орчард заключают, что вряд ли можно судить о световом дыхании по величине выброса. [c.173]

Вильштеттер и Штоль [92] рассчитали для листьев различных растений, с какой частотой (на ярком свету) в среднем каждая молекула хлорофилла восстанавливает молекулу СО2. Оказалось, что это так называемое ассимиляционное время составляет 10—30 сек для нормальных листьев сходные величины позже были найдены для водорослей. Для бледно-зеленых листьев золотистых разновидвостей это время составляет лишь 1—3 сек. Максимальные скорости выделения О2, которые наблюдались для реакций хлоропластов (шпината), лежат в тех же границах 150 мкмоль О2 (или 600 мкэкв) выделяются на 1 мг (или мкмоль) хлорофилла в 1 час, что соответствует ассимиляционному времени 24 сек. [c.586]

Радиус ядра равен 10 см и скорость а-частицы внутри ядра равна 10 Mj ei . Таким образом а-частица будет ударяться о стенки ядра примерно 1021 раза в секунду. Помножив это на g, получаем для средней продолжительности жизни а-частицы в ядре величины между 10 8 сек. ( 10 лет) и Ю сек. Эги пределы отвечают границам полупериодов радиоактивных элементов (табл. 3). Полезно указать на следующую оптическую аналогию. Если луч света падает под достаточно большим углом на стеклянную пластинку, то он по законам геометрической оптики целиком от нее отражается, не проникая внутрь ее. По законам волновой оптики часть света однако проникает в толщу пластинки с интенсивностью, быстро убывающей (по показательному закону> G глубиной подобно проникновению а-частицы через потенциальный барьер. [c.126]

На практике использурот вращающийся сектор с меняющейся величиной выреза, так что относительная длительность светового и темнового периодов может меняться. Кроме того, изменение скорости вращения диска меняет частоту смены циклов. Для фиксированного отношения свет/темнота будет определенный интервал частот прерывания освещения, за время которого средняя скорость полимеризации меняется от постоянного высокого значения до постоянного предельно низкого значения. Частота, соответствующая средней частоте, в этом интервале обратно пропорциональна времени полураспада радикалов и, следовательно, скорости их гибели. [c.519]

Средние размеры капель определяются также по скорости падения в жидких средах, по массе данного числа капель, упавших па пластину, по гидродинамическому давлению факела, по скорости испарения распыленной жидкости, по величине электрического заряда, перенесенного каплями, оптическими методами (по ширине интерференционных полос и потере интенсивности света) и, наконец, методами скоростного фотографирования и кинематографирования, а самое.последнее время и голографией. [c.138]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость света средние величины: [c.328] [c.383] [c.63] [c.363] [c.349] [c.287] [c.219] [c.287] [c.204] [c.208] [c.328] [c.89] [c.511] [c.519] [c.16] [c.61] [c.387] [c.156] [c.75] [c.207] [c.226] [c.11] [c.24]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология