Смещение среднеквадратичное

Согласно уравнению Эйнштейна, среднеквадратичное смещение за время I связано с коэффициентом диффузии следую- [c.62]

Когда частица достаточно мала, столкновения с отдельными молекулами газа могут переместить ее на ощутимое расстояние. Теория такого броуновского движения исчерпывающе представлена в основополагающих работах [44, 45], посвященных аэрозолям. Среднеквадратичное смещение частиц X2 за время t, возникающее да счет этой случайной бомбардировки их молекулами, определяется формулой [c.34]

Она характеризует нарушения периодичности пространственного расположения атомов углеродных материалов, микроискажения, дефектность структуры. Величина среднеквадратичных смещений атомов определяется либо тонким исследованием профилей различных дифракционных отражений [ 1-3 J, либо привлечением функции радиального распределения атомной плотности (р.р.а) [ 4 ]. [c.96]

Весь теоретический спектр немного смещен в сильные поля относительно-экспериментального (в среднем на 1 м, д.). После введения поправки на это смещение среднеквадратичное отклонение уменьшается до 0,8 м. д. Отметим, что систематическое среднее смещение спектра в пределах 1,0 м. д. неудивительно для схем расчета химических сдвигов С. Это вызвано - пестротой условий измерений спектров модельных соединений (разнообразие внутренних стандартов, большие концентрации, вариации температур и т. д.). Укажем, что аналогичная поправка в случае цис-форм существенно не улучшает согласия с экспериментом. [c.273]

Среднеквадратичное смещение Среднеквадратичное смещение [c.228]

При исследовании на столик ультрамикроскопа помещают кювету с коллоидным раствором и наблюдают за перемещением частиц. Наличие в объективе координатной сетки и предварительная количественная оценка величины каждого ее элемента при заданном увеличении дают возможность количественно определить величину сдвига за время т. Для расчета принимают среднеквадратичную величину смещения (сдвига) [c.399]

О и с ростом величины среднеквадратичных смещений атомов из положения равновесия. Он описывает диффузный фон на рентгенограммах, обусловленный независимыми тепловыми колебаниями атомов. [c.102]

В разд. 4.2 1 было показано, что лучшую оценку параметра можно выявить, сравнивая выборочные распределения различных оценок Иногда невозможно вывести точное выборочное распределение, и в таких случаях необходимо прибегнуть к помощи приближенных методов для отбора оценок Эти методы используют свойства, определяемые младшими моментами оценок Важнейшими из этих свойств являются смещение, дисперсия и среднеквадратичная ошибка [c.124]

Для вычисления величины среднеквадратичного смещения атомов в кристалле и) необходимо знание спектра колебаний, т. е. фононного спектра кристалла. Вычисление фононного спектра кристалла проводилось как в приближении теории решетки (Борн и фон Карман), так и с помощью теории континуума, в которой кристалл рассматривается как сплошное твердое тело (Дебай) [см., например, 5]. [c.103]

Расчет величины среднеквадратичных смещений атомов в кристалле, проведенный в дебаевском приближении, показал, что [c.103]

Для данного вещества среднеквадратичные значения смещений атомов за счет тепловых колебаний зависят только от температуры. Поэтому, сравнивая относительные интенсивности линий исследуемого препарата с таковыми для эталона из вещества такого же состава и структуры, можно опреде-. лить среднеквадратичное значение смещения атомов из идеальных положений. При одной и той же интенсивности первичного пучка и одинаковой скорости записи в случае съемки эталона и исследуемого вещества [c.239]

Предположение о том, что все пики функции 4я7 рат( ) имеют одинаковую полуширину, справедливо только для кристаллов. В случае жидкостей и аморфных тел ширина пиков этой функции возрастает с увеличением расстояния от фиксированного атома. Согласно Дж. Принсу, среднеквадратичное смещение атома из равновесного положения связано со значением R соотношением [c.58]

Данные таблицы показывают, что среднее число ближайших соседей для расплавленных галогенидов щелочных металлов лежит в пределах от 3,5 до 5,6, в то время как для кристаллической структуры координационное число равно 6. Характерно, что в расплаве координационное число П) тем больше, чем больше различие радиусов катиона и аниона. Среднее расстояние катион—анион несколько меньше радиуса первой координационной сферы в кристаллической решетке. В то же время ширина первых пиков на половине их высоты сравнима со среднеквадратичным смещением для кристаллических решеток. Второе координационное число для указанных расплавов близко к десяти и меняется в пределах 20% для различных солей. Однако большая ширина второго пика и неопределенность его границы не позволяют произвести точную оценку второго координационного числа. [c.269]

Rli — среднеквадратичное радиальное смещение индикатора от точечного источника [c.77]

Предполагается, что в Ni кристаллическая фаза (фаза 1) является, ферромагнитной с температурой Кюри Тс = 631 К. В то же время, зернограничная фаза (фаза 2) является парамагнитной (по крайней мере в исследованной в [268] области температур от комнатной до Г = Гс), точнее, может иметь температуру Кюри ниже комнатной. Это предположение можно объяснить тем, что специфический колебательный спектр зернограничных атомов приводит к увеличению их среднеквадратичных смещений. Последнее [c.159]

Среднеквадратичное броуновское смещение за 1 сек и стационарная скорость оседании сферических частиц с плотностью 1 в воздухе прн 760 мм рт ст и 20°С [c.85]

Здесь R - среднеквадратичное смещение молекулы растворителя, усредненное по 10 частицам или центра масс цепи за время t = и.т, D- коэффициент само-диффузии. Кроме того, строилась зависимость длины траектории молекулы растворктем и центра масс цепи от вел1иш1ы шага ее кзмергкия а в двойном логарифмическом масштабе, поскольку теоретическая зависимость имеет вид [c.105]

По данным р.р.а. рассчитывались среднеквадратичные смещения атомов, межатомные расстояния для сернистого и малосернистого коксов, прокаленных в печи Таммана при 1100-1500°С (рис.4). Микродеформации в структуре малосернистого кокса остаются почти на одном уровне, для сернистого кокса их резкое изменение наблюдается уже с.1100°С. Максимум микродеформаций наблюдается при 1200-1300°С. Впервые показано, что изменения в тонкой структуре сернистого кокса происходят уже в период, предшествующий десульфуризации и, вероятно, связаны с разрывом и образованием новых связей и перемещением атомов серы внутри решетки. Установленный факт подтверждает диффузионный механизм термообессеривания накоплением паров серы в замкнутых порах с последующим разрушением стенок пор и выбросом серы за пределы коксовой малрицы. [c.118]

Наиболее полно тонкая структура характеризуется рентгенострук-турным методом. Более чувствительным к структурным превращениям параметром является величина среднеквадратичных смещений атомов. [c.96]

По максимумам кривой р.р.а возможна оценка среднеквадратичных смещений атомов ( Ai f ), количества углерода, упорядоченного в кристаллиты (С%), межатомных расстояний в различных коощцша-ционных сферах ( 2 ). У аморфных и турбостратннхс материалов 96 [c.96]

Среднеквадратичное смещение газа [y2f(t)] за время t описывается соотношением Кампе де Ферье [20] [c.89]

По интенсивности и полуширине максиглумов крив . рассчити- вались среднеквадратичные смещения атомов ( лг" ), степень иаолиройанности максимукюв (К), межатомные расстояния ( / ), характеризующие микродеформации решетки в различных направлениях. Некоторые данные приведены на рис. [c.156]

В основе описания Т. д. как процесса случайного блуждания частиц лежат выражения для среднеквадратичного (осреднение проводится по большому числу частиц) смещения частиц г/ от нек-рого исходного положения через интервал времени t. В случае больших времен рассеяния, когда м. б. использован закон Фика, справедливо соотношение г/2 = где t > IOTl, Tl = — лагранжев [c.601]

Перенос частиц в среде осуществляется как последовательность их случайных перемещений, причем абс. величина и направление каждого из них не зависят от предыдущих. Диффузионное движение в среде каждой частицы обычно характеризуют среднеквадратичным смещением Z от исходного положения за время t. Для трехмерного простоанства справедливо первое соотношение Эйнштейна 1 = GDt. Т. обр., параметр D характеризует эффективность воздействия среды на частицы. [c.102]

Полученные результаты свидетельствуют о существенном повышении в N1 в результате ИПД параметра Дебая-Уоллера В и среднеквадратичных атомных смещений (/х ). Так, например, параметр Дебая В в наноструктурном ИПД N1 более чем в 2 раза превысил соответствующее значение в крупнокристаллическом N1. [c.76]

Аналогичные результаты получены в случае ИПД Си [81]. Так же как и в наноструктурном N1, в рассматриваемом случае наноструктурной Си повышенные значения параметра Дебая-Уоллера В и среднеквадратичных атомных смещений (/1 ) обусловлены изменениями в дефектной структуре благодаря ИПД. [c.77]