Эрман

Следующим возбужденным состоянием Оз является В 2 -состояние. Впервые оно было обнаружено Герцбергом [2016] при исследовании в спектре поглощения кислорода системы полос в области 2400—2600 А, соответствующей запрещенному переходу В дальнейшем эта система была изучена Л. Эрманом [1997], который нашел в ней несколько новых полос и выполнил приближенный анализ их тонкой структуры. В 1952 г. система была вновь изучена Герцбергом [2023] на приборе с большой дисперсией и с использованием многоходовой кюветы, позволившей довести длину поглощающего пути до 800 ж. Герцберг провел детальный анализ вращательной структуры 11 полос, соответствующих переходам на и" последовательных, быстро сходящихся уровней В Е -состояния, и определил значения вращательных постоянных Оз в этих колебательных состояниях. Приняв, что верхний из наблюдавшихся уровней является последним уровнем состояния Герцберг нашел [c.171]

Колебательные постоянные основного электронного состояния N2, вычисленные Эрман 12007] по кантам полос системы — - 2 (см. выше), рекомендованы в справочнике [c.349]

В связи с этим представляет интерес исследование немецкого физика Эрмана. Как описано в монографии [14], исходя из представлений о роли тепла в реакциях образования воды из гремучего газа на платине в лампе Дэви, Эрман поставил перед собой задачу — определить ту минимальную температуру, до которой необходимо нагреть платиновую спираль, чтобы она еще находилась в состоянии активности и способствовала окислению водорода. Снижая в каждом новом опыте температуру на 5°, Эрман нашел, что платиновая спираль не перестает быть активной даже при такой низкой температуре, как 50° С. [c.23]

В 1930 г. на Камчатке поисковые работы велись сотрудниками нефтяного ггсясгсразвгдсчпсго кь1стят>та, но ксфтя снова не нашли. В 1931 г. исследования на западном берегу Камчатки начал геолог Л. А. Гречишников, а продолжил их Б. Ф. Дьяков. Он дал геологическое описание западного берега полуострова, о котором в то время имелись скудные данные, полученные ранее работавшими там Эрманом (1828 г.), Дитмаром (1854 г.), К. И. Богдановичем (1897 г.). Б. Ф. Дьяков назвал ряд благоприятных структур для поисков нефти на Камчатке. [c.132]

Внутркмолекуляриое присоединение диазокетонов к олефинам. Эрман и Стоун [3] впервые осуществили присоединение диазокетона к олефину, катализируемое кислотами. Реакция нашла применение в синтезе бициклических кетонов, особенно [c.51]

Защита гидроксильных групп. До последнего времени эфиры Б. к., хотя и были известны, не использовались для защиты гидроксильных групп. Фанта и Эрман [1] нашли, что такой способ защиты весьма удобен, особенно в синтезе дигидро-р-санталола (8). Эфиры получают с количественным выходом кипячением спирта с Б. к. 1/3 моля) в бензоле с постоянным удалением образующейся воды. Эти эфиры легко гидролизуются в водной среде нейтральной, кислой или щелочной) во время обработки. Так, спирт (1) этерифицируют, эфир (2) гидробромируют в присутствии перекиси бензоила присоединение против правила Марковникова). Затем бромгидрин 3) этерифицируют Б. к. и эфиром 4) алкилируют натриевое производное 3-метилноркамфорного спирта 5). Полученный продукт [c.34]

В спектре очень горячих пламен обнаруживаются полосы СО в далекой УФ-области, вблизи границы прозрачности кварца. Эти полосы, оттененные со стороны более длинных волн, имеют четкие (Канты и весьма простую, хотя и не очень четкую вращательную структуру. Впервые они были получены Гейдоном и Вольфхардом в кислород-ацетиленовом пламени низкого давления позднее Хорнбек и Эрман [74] наблюдали эти полосы в спектре этого же пламени, горящего при атмосферном давлении. [c.129]

После опубликования работы Керри и Герцберга полосы Оа, относящиеся к системе Шумана — Рунге, изучались Фистом [1540, 1538], Херцогом и Виландом [1996], Миллоном и Эрман [2919] и Лалом [2545]. Рассмотрение результатов этих исследований показало, что в пределах погрешности измерений они согласуются с молекулярными постоянными Оа, рекомендованными Керри и Герцбергом в работе [1234]. Тем не менее колебательные постоянные Ог, найденные Керри и Герцбергом, недостаточно точно аппроксимируют энергию и число колебательных состояний этой молекулы вблизи диссоциационного предела основного состояния, так как, согласно этим постоянным, уровни колебательной энергии сходятся при 45 975 см , в то время как энергия диссоциации Оа равна 41 260 + 15 м (см. 26). [c.168]

Молекулярные постоянные Оз во втором возбужденном состоянии были определены Бабкоком и Л. Герцберг [593] на основании анализа системы полос 2 . Отдельные полосы этой системы наблюдали в испускании Р. Эрман и Л. Эрман [2002], а также Р. Эрман и Венигер [2006], однако анализ полос в этих работах не проводился. Бабкок и Л. Герцберг [593] наблюдали переходы на четыре первых колебательных уровня состояния и определили постоянные в кубическом уравнении для колебательной энергии ( е = 1432,6874 (о Хе = 13,95008 исо Уе — 0,01075 сж ), а также вращательные постоянные, приведенные в табл. 19. Поскольку колебательные уровни, вычисленные по уравнению с указанными постоянными, сходятся существенно выше диссоциационного предела состояния (при 45 400 см и Отах = 36), при подготовке Справочника были вычислены новые постоянные в этом уравнении, удовлетворяющие условию сходимости уровней вблизи 41 200 сж . Найденные таким образом постоянные приведены в табл. 19. Они также хорошо описывают экспериментальные данные для и = О—3, но приводят к схождению уровней при 42 160 СЖ и Утах = 36. [c.170]

В табл. 40 приведены экспериментальные значения уровней колебательной энергии ОН в основном электронном состоянии, рекомендованные Чеймберлином и Рослером [1086] на основании результатов собственных исследований, результатов исследований Эрман и Хорн-бека [2005] и результатов анализа системы полос +—Х П/, полученных Дике и Кроссуайтом [1340] . [c.213]

В 1958 г. Венигер и Эрман [4204] снова провели исследование спектра Off на приборе с дисперсией 2 к мм. В работе [4204], наряду с известной ранее полосой 1—1, были получены две новые полосы, 2—2 и 3—3, системы А — X с хорошо развитой враш,ательной структурой. На основании полученных данных, а также результатов исследования Лумиса и Брандта [2646], Венигер и Эрман вычислили вращательные постоянные Off в обоих состояниях к, так же как в работе [2646], оценили колебательные постоянные этой молекулы ( o = 3229, (u V = 131, io = 2202, = 108 см ). [c.218]

Большое различие в значениях колебательных постоянных Off, полученных в работах [2646, 4204] указывает на недостаточную надежность метода, использованного для их определения в этих работах. Следует отметить, что линейная экстраполяция уровней колебательной энергии Off по постоянным, вычисленным Лумисом и Брандтом [2646], приводит к значению D(,(Off) = 31 608 см , а по постоянным, вычисленным Венигером и Эрман [4204], — к значению Do(Off) = 18 316 см . В действительности D(,(Off) = 38 819 или 38 977 смГ в зависимости от того, диссоциирует ли молекула ОН" в основном электронном состоянии на 0( Р) + Н" или на 0" ( S) + H( S) 2. В связи с этим Юнгман [473] выполнил расчет колебательных постоянных ОН на основании соотношений [c.218]

Принятые в настоящем Справочнике значения молекулярных постоянных ОН" приведены в табл. 43. Для колебательных постоянных ОН в этой таблице приведены значения, вычисленные в работе [473]. Вращательные постоянные 0Н+ приняты по Венигеру и Эрман [c.218]

Молекула Сд принадлежит к классу симметрии Ооон и должна иметь три основных часто ты две частоты, связанные с валентными колебаниями (VlИVз),и одну (тд)—с деформационным колебанием. До настоящего времени не удалось выполнить анализ колебательной структуры электронного спектра молекулы Сд. Попытки провести такой анализ, предпринятые в работах Эрман [1998], Гупиль и Эрман [1834], Розена и Свингса [3485], Кисс и Бройда [2395, 2396], Татевского, Мальцева и Шевелькова [55], не увенчались успехом. Поскольку инфракрасный спектр и спектр комбинационного рассеяния не были получены, частоты колебаний молекулы Сд оценивались рядом исследователей на основании теоретических расчетов. [c.452]

Значение вычисленной таким образом частоты Va удовлетворительно согласуется с вели чиной постоянной разности (523 сл" ) между положениями кантов полос прогрессии, полученной Кисс и Бройда [2395, 2396] в спектре С . Авторы работ [2395, 2396] отмечали, что значение этой разности близко к частоте, которую можно ожидать для деформационного колебания двойной углеродной связи. Вычисленное значение частоты Vз практически совпадает с соответствующей частотой в молекуле аллена (1960 ш ), а значение VI приблизительно на 90 см превышает частоту валентного колебания С = С связей в молекуле С3Н4 (1080 ш ). Значения основных частот молекулы Сд, достаточно близкие к приведенным выше, были оценены Гупиль и Эрман [1834] (VI = 1263 и Уд = 1947 ш ) и Глоклером [1766] VI = 1070, V2 = 355 и Уд = 1980 см ). Поскольку, однако, в этих работах не сообщаются детали проведенных расчетов, обсуждение полученных результатов затруднительно. [c.452]

Давно установлено, что пламя является проводником электричества [28]. Первое наблюдение электропроводности было произведено Эрманом [29, 30]. Благодаря наличию ионов и электронов разряд через пламя аналогичен несамостоятельному разряду в холодных ионизированных газах. При рассмотрении процессов в пламенах возникают трудности из-за того, что наряду со сравнительно высокой температурой газов пламени в последнем идет ряд параллельных процессов с образованием большого количества промежуточных продуктов. Каждый процесс следует своим закономерностям и имеет свое отдельное состояние равновесия (радиационное, ионизационное, химическое и т. д.). Поэтому первые исследования по электропроводности пламени были начаты с изучения закономерностей прохождения тока через нагретые газы. Здесь следует отметить работу М. С. Хессиной [31]. [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология