ДАВЛЕНИЯ ПАРОВ И ТЕПЛОТЫ ПАРООБРАЗОВАНИЯ ЧИСТЫХ ЖИДКОСТЕЙ

К свойствам, представляемым зависимостями от температуры, относятся давление пара чистого компонента (упругость пара) плотность жидкой и паровой фаз теплоемкость жидкой и паровой фаз вязкость жидкой и паровой фаз коэффициенты теплопроводности жидкости, теплопроводности пара поверхностное натяжение теплота парообразования. [c.99]

Изложенное выше влияние температуры на теплоту парообразования рассмотрено для случая, когда испарение происходит под внешним давлением, равным давлению насышенного пара кипящей жидкости (упругости насыщенных паров), т. е. для случая двухфазного состояния индивидуального вещества (например, чистого пропана). Однако, когда имеется сложная или даже двухкомпонентная смесь (например, пропана и бутана), вступает в силу закон Дальтона, когда общее давление превышает упругость паров каждого компонента. При этом на теплоту парообразования значительное влияние оказывает второй фактор —давление. [c.96]

В этой главе описываются методы-расчета и корреляции давлений паров чистых жидкостей, а также теплот парообразования, поскольку их определение основывается на данных давления паров — температура. [c.170]

При низком давлении насыщенных паров, когда вещество может быть описано уравнением состояния идеального газа, можно использовать метод расчета теплоты парообразования, базирующийся на уравнении Клайперона, согласно которому давление насыщенных паров веществ Р, то есть давление паров чистой жидкости, является однозначной функцией температуры насыщения Т и может быть определено как [c.73]

Пользуясь правилом аддитивности, по диаграммам состояния можно определить давления насыщения, теплосодержания жидкости и пара, удельные объемы жидкости и пара, энтропию, значение теплот парообразования и критические параметры чистых компонентов. Соответствующие параметры смесей получаются суммированием парциальных параметров отдельных компонентов [c.24]

На фиг. 117 приведены равновесные кривые для водоаммиачного раствора в координатах 1 — Е, а также кривые теплосодержаний жидкости и пара в координатах г — верхняя кривая соответствует началу конденсации пара, нижняя — кипению жидкости. Эти две кривые не сходятся в одной точке при концентрации % О и = 1, как это мы имеем для равнс -весных кривых Разность координат соответствует разности теплосодержаний пара и жидкости для = О зта разность равна скрытой теплоте парообразования чистой воды гн,о, а для = 1 — скрытой теплоте парообразования чистого аммиака rNHз Между кривой конденсации и кривой кипения расположена область влажного пара. Выше кривой конденсации — область перегретого пара, ниже кривой кипения — область жидкости. Изотермы влажного пара могут быть перенесены из — Е-диаграммы в диаграмму г — 5. Линия АВ представляет собою изотерму в / — -координатах, причем точка А дает содержание аммиака в жидкости, а точка В — содержание аммиака в равновесных парах. Проведя линии постоянных концентраций Аа и ВЬ, на равновесных кривых в I—Е координатах получим значения теплосодержаний, соответствующих концентрациям Л и В. Если соединить точки а и б, соответствующие равновесным концентрациям, то, естественно, мы получим изотерму в координатах г — Таким же образом могут быть получены и остальные изотермы. Ниже линии кипения расположены изотермы жидкого раствора. Система изотерм жидкого раствора остается общей для всех давлений вследствие того, что теплоемкость, а следовательно, и теплосодержание, практически не зависят от давления. [c.428]

Например, точка А на рис. 79 найдена пересечением изотермы и ординаты X, причем 2 и л являются координатами точек на линии точек кипения. Положение точек 5 и С на линии насыщенного пара найдено прибавлением скрытых теплот парообразования чистых компонентов к значениям Я на двух концах линии жидкости. Другие точки на линии насыщенного пара находятся подобным же путем, если доступны данные по скрытым теплотам парообразования при постоянном составе. Обычно такие данные недоступны, и для определения этой линии должны применяться другие способы. Теплоты расширения газов и паров при низких давлениях малы и без серьезной ошибки могут быть приняты равными нулю. Из уравнения (51) очевидно, что изотермы Я—х в области пара линейны, если д =0, и поэтому они определяются только на основании данных для двух чистых компонентов. Ниже tg (точка кипения менее летучего компонента) паровая фаза неустойчива для смеси, богатой В, но изотерму все же можно провести, если принять, что давление более низко и что Я не зависит от давления. Точки на линии насыщенного пара легко определяются по данным для точки росы. Так, если и у являются координатами точки на линии точек росы, то пересечение изотермы и ординаты у определит точку на кривой насыщенного пара. Диаграмма Я—х для смесей кислорода и азота, охватывающая двухфазную область перегретого пара, дается на рис. 80. Линия, идущая между пограничными кривыми для двух насыщенных фаз, является соединительной линией (коннодой) для фаз, сосуществующих при равновесии. [c.467]

Критические значения теплового потока или температурного перепада (определяющие при прочих неизменных условиях интенсивность кипения О) зависят от свойств жидкости и вторичного пара — их плотности, коэффициента теплопроводности и поверхностного натяжения жидкости, температуры кипения, теплоты парообразования. Для смачиваемых жидкостей с ростом этих величин увеличивается. Так, например, для чистой воды, кипящей в свободном объеме и при атмосферном давлении, <7 р = 800- 900 квт1м кр = 25 30° С), для бензола д р = 442 квт1м , для спирта д р = 605 квт1м и т. д. [c.49]

При конверсии, протекающей без катализатора, тепло выделяется со скоростью, достаточной для испарения около 1 % жидкости в час. Это весьма серьезная потеря по сравнению с потерями от теплопритока в хорошем сосуде для хранения жидкого водорода (последние могут быть значительно меньше 17о в день). Поэтому в водородном ожижителе НБС предусмотрено получение практически чистого параводорода, который, находясь в почти равновесном состоянии, хорошо сохраняется в сосудах Дьюара. Получение параводорода обеспечивается наличием в сборнике жидкого водорода катализатора конверсии. По мере ожижения водород просачивается через частицы катализатора и переходит в парасостояние. При этом, разумеется, выделяется теплота конверсии. Могут возразить, что, так как теплота конверсии больше скрытой теплоты парообразования, после конверсии вся жидкость должна испариться. Однако на самом деле производительность ожижителя снижается до 66% от его производительности при получении обычного жидкого водорода. Это объясняется тем, что хотя за счет теплоты конверсии большая часть жидкости испаряется, однако холодные пары возвращаются в секцию низкого давления дроссельного теплообменника и охлаждают прямой поток водорода до более низкой температуры, чем при получении нормального водорода. Так как на дросселирование поступает более холодный водород, большая часть его ожижается в результате дросселирования. Поэтому, хотя значительное количество водорода за счет теплоты [c.60]