Термомеханическая кривая аморфных линейных полимеров

Рис. 6.9. Термомеханическая кривая аморфного линейного полимера.

Рис. 7.1. Типичные термомеханические кривые для линейных — аморфных (а) и кристаллизующихся (б) полимеров и макросетчатого (а) полимера

Рис. 3.1. Типичная термомеханическая кривая аморфных полимеров линейного строения

Рис. IV.6. Температурная зависимость деформируемости (термомеханическая кривая) линейного аморфного полимера

Термомеханическая кривая аморфных линейных полимеров (рис. 97, в) имеет три участка, соответствующих, по В. А. Каргину, трем физическим состояниям полимеров стеклообразному (от температуры хрупкости 7 х до Т , высокоэластическому (от до Т ) и вязкотекучему (от Т., до температуры разложения Гр). [c.397]

Для аморфных линейных полимеров высокого молекулярного веса термомеханическая кривая имеет три участка (рис. 80), соответств Ющих трем физическим состояниям. Первый участок (/) соответствует стеклообразному состоянию, для которого [c.197]

Рис. 24. Термомеханическая кривая аморфного полимера с линейным строением его молекулярных цепей

Термомеханическая кривая аморфных линейных полимеров [c.171]

Все три физических состояния указанных полимеров могут быть исследованы термомеханическим методом, т. е. зависимостью типа и величин деформации полимера от температуры. Классическая кривая термомеханических свойств аморфного линейного полимера приведена на рис. 24. Она характеризуется двумя специфическими для каждого [c.128]

Для линейных аморфных полимеров термомеханическая кривая имеет более сложный характер (рис. V. 3). Между температурными областями стеклообразного (область I) и вязкотекучего (область III) состояний появляется еще одна температурная область, в которой полимер находится в особом высокоэластическом состоянии. В этом состоянии в полимере под действием небольших усилий развиваются очень большие обратимые деформации, характеризующиеся малыми значениями модуля упругости (в Ю — 10 раз меньше, чем у обычных твердых тел). [c.140]

ТРИ ФИЗИЧЕСКИХ состояния АМОРФНЫХ ЛИНЕЙНЫХ ПОЛИМЕРОВ. ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКАЯ КРИВАЯ [c.188]

Для аморфных линейных полимеров высокого молекулярного веса термомеханическая кривая имеет три участка (рис. 64), соответствующих трем физическим состояниям. Первый участок (/) соответствует стеклообразному состоянию, для которого характерны малые деформации при небольших значениях напряжения, второй (//)—высокоэластическому состоянию, характеризующе.муся большими обратимыми деформациями. На эти деформации накладывается деформация течения, которая с повышением температуры увеличивается. При достаточно высоких температурах относительное перемещение цепей как единого целого настолько облегчается, что наступает так называемое истинное течение полимера. [c.189]

Для аморфных линейных полимеров высокой молекулярной массы термомеханическая кривая имеет три участка (рис. 10.1), соответствующих трем физическим состояниям. [c.544]

Термомеханическое поведение линейных полимеров. На рис. 13 показана зависимость деформации аморфных линейных полимеров от температуры при постоянном напряжении (термомеханическая кривая) Ц]. [c.64]

Снятие термомеханических кривых производят следующим образом. Исследуемый образец полимера охлаждают до возможно более низкой температуры, выдерживают при этой температуре некоторое время, после чего камеру, в которой помещен образец, начинают медленно нагревать вместе с камерой нагревается и образец. По мере нагревания образца к нему периодически и на короткое, вполне определенное, время прикладывают определенную нагрузку и фиксируют величину деформации, развивающейся за время нагружения. При построении термомеханической кривой замеренную деформацию откладывают по оси ординат, по оси абсцисс откладывают температуру. На рис. 1.23 сплошной линией проведена типичная термомеханическая кривая для линейных аморфных термопластов. [c.48]

Рис. 21. Схематичные термомеханические кривые для полимеров различного строения 1 — деформация аморфного полимера линейного строения 2 — деформация полимера пространственной структуры с редким расположением поперечных связей л — деформации полимера пространственной структуры с частым расположением поперечных связей

В четвертой главе подробно освещен термомеханический метод определения температуры стеклования и текучести полимеров, проанализированы особенности интерпретации термомеханических кривых для аморфных и кристаллических полимеров, приведен расчетный метод определения по химическому строению полимера величины механического сегмента. Рассмотрены две основные концепщш механизма процессов застекловьшания полимеров - релаксационная и межмолекулярная. Рассматривается более универсальный, чем широко распространенный групповой подход расчета свойств полимера по их химическому строению, атомистический подход, с использованием которого получены аналитические выражения для расчета по химическому строению температуры стеклования линейных и сетчатых полимеров. Выполнен анализ влияния типов разветвлений линейных полимеров, а для сетчатых полимеров - числа звеньев между узлами сшивки, типа и строения этих узлов, наличия и вида дефектов сетки на температуру стеклования полимеров. [c.15]

Рассмотренные термомеханические кривые (рис. V. 3 и V. 4) отражают зависимость деформируемости линейных аморфных полимеров от температуры. [c.142]

Все три физических состояния высокомолекулярных линейных аморфных полимеров можно наблюдать, снимая термомеханическую кривую, показывающую деформации от температуры (рис. И. 5). Каждое физическое состояние имеет свою природу и особенности. [c.23]

В результате анализа указанным способом получаются кривые деформации порошков (рис. IV.31), вполне подобные обычным ТМА-кривым линейных аморфных полимеров. Следует, однако, обратить внимание на отличие их от натуральных термомеханических кривых, поскольку механизм деформирования в областях ниже и выше в соответствии с принципом данного метода неодинаков. Ниже этой температуры имеет место сжатие, выше нее — экструзия. [c.112]

Термомеханические кривые линейных аморфных термопластичных полимеров имеют форму, представленную на рис. 1.23 сплошной линией, лишь в том случае, если они являются высоко-полимерами, имеют достаточно большой молекулярный вес. Для полимер-гомологов этого же состава, но относительно низкого молекулярного веса термомеханическая кривая на начальном участке (при низких Г) совпадает с соответствующей кривой для высокополимера, а затем отклоняется от нее и имеет форму, представленную на рис. 1.23 пунктиром. При этом на кривой [c.49]

ТМА-кривые, полученные в режиме постоянного действия груза, могут быть сопоставлены с графиками других зависимостей, связывающих деформационные свойства полимеров. Такое сопоставление позволяет более наглядно объяснить сущность термомеханического метода. В книге [166] можно найти построенную для аморфного линейного полимера схематическую диаграмму в пространственных координатах е—а—Т. На одной из координатных плоскостей изображен график е(а), соответствующий исследованиям изотермической деформируемости, на другой — 8(Г) — собственно термомеханическая кривая, тогда как на третьей располагается ранее упоминавшаяся кривая изометрического нагрева (ДИН) — а Т). Следует только внести некоторо уточнение, обратив внимание на то, что приводимые в [166] графики представляют собой по существу не сами кривые указанные зависимостей, а лишь проекции их на координатные плоскости В самом деле, термомеханическая кривая при <т = О, как и кривал ДИН при 8 = 0, лишена смысла кривые изотермической деформируемости также относятся отнюдь не к случаю Г = 0. [c.90]

Аморфное фазовое состояние линейного полимера в зависимости от температуры имеет три физических состояния упруготвердое (стеклообразное), высокоэластичное (каучукообразное) и пластическое (вязкотекучее). Взаимные переходы этих состояний сопровождаются изменением механических свойств полимера и изображаются в виде термомеханических кривых. На рис. 29.4. приведена зависимость относительной деформации А/// от температуры для линейного полимера. Деформация выражена отношением приращения длины А/ образца полимера при наложении нагрузки к исходной длине / того же образца. На кривой четко различаются три области /, II, III, границами между которыми служат два характерных значения температуры Тс — температура стеклования и Гт — температура текучести. Область низких температур I соответствует стеклообразному или упруготвердому состоянию полимера, который является жестким и почти не деформируется. Жесткость полимера связана с малой величиной кинетической энергии звеньев (кТ) по сравнению с энергетическим барьером АО (А(У> кТ). Звенья при этом не обладают вращательным движением, так как не могут преодолеть барьер, а проявляют лишь колебательное движение около положения равновесия. [c.463]

Для характеристики деформационной способности,аморфных полимеров прибегают к термомеханическому методу исследования. Метод заключается в нахождении зависимости деформации полимера от температуры, т. е. в снятии термомеханических кривых. На рис. 97 для сравнения представлены кривые зависимости деформации е низкомолекулярного кристаллического (а), аморфного (б) тела и аморфного линейного высокополимера (в) от температуры при постоянном напряжении а. На рис. 97, а видно, что де юрмация низкомолекулярных кристаллов до достижения температуры плавления Т лишь немного возрастает с повышеним температуры. В этой области (/) деформации малы и обратимы, а тело остается твердым. В точке плавления свойства кристаллических тел изменяются скачком они превращаются в жидкости, а деформации становятся большими и необратимыми (//). На кривой рис. 97, б обнаруживаются уже 3 участка. В области малых температур (I) низкомолекулярное аморфное вещество ведет себя как твердое тело (до температуры стеклования Т ). Выше температуры текучести Т. (1И) оно обладает свойствами жидкости. В интервале (//) происходит постепенное размягчение твердого аморфного тела и превращение его в жидкость. Малые и об- [c.396]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология