Колебания в твердых телах

Колебания в твердом теле характеризуются изменением на-.пряжения ац, смещением частиц и,- и потенциалом смещения. Понятием колебательной скорости пользуются редко. Часто ко- [c.14]

Для твердых тел обычно используют вектор смещения й и тензор акустических напряжений (см. далее). В дальнейшем для упрощения формул колебания в твердом теле будем, как правило, характеризовать их акустическим давлением, что не вполне правомерно, но существенно упрощает математический аппарат. Там, где возникает необходимость, учитываются особенности твердого тела. [c.13]

Колебания в твердом теле характеризуются, как отмечалось, изменением напряжения, вектора смещения частиц щ и потенциала смещения. Понятием "колебательная скорость" для твердого тела пользуются редко. Часто колебания характеризуют деформацией - изменением взаимного расположения ди точек тела. Это изменение относят к первоначальному расстоянию между точками, в результате чего деформация становится безразмерной величиной. Если точки сдвинулись вдоль отрезка, их соединяющего, то это деформация растяжения-сжатия (рис. 1.4, а), Если точки сдвинулись перпендикулярно к этому отрезку, то это деформация сдвига (рис. 1.4, б). В результате деформацию записывают в виде тензора е,/, аналогичного тензору напряжений. В нем =ди 1дх —деформация растяжения-сжатия вдоль оси X и аналогично для других осей. Чтобы сделать тензор деформаций симметричным, компонент запи- [c.16]

III. Колебания в твердых телах [c.360]

Уравнения Эйнштейна, Дебая и Тарасова учитывают только упругие колебания в твердом теле. Однако кроме этих колебаний в твердом теле происходит движение электронов, атомных ядер и т. д. Неучет этих движений приводит к расхождению с опытом. [c.256]

Выражения (XI. 1.20) и (XI. 1.21) совпадают с приведенными ранее (Х.2.32) и (Х.2.27). Выражения (XI.1.16) и (XI.1.17) описывают разные типы движения. В случае малых атомных колебаний в твердых телах (XI. 1.16) среднее время корреляции Тс = 2т/у соответствует времени затухания амплитуды колебательного движения, происходящего с частотой oq. При росте у время Тс уменьшается, что равносильно уменьшению времени, за которое успевает произойти заметное изменение амплитуды колебаний вследствие диссипации энергии. [c.303]

В заключение необходимо отметить, что эти результаты с некоторыми оговорками можно распространить и на взаимодействие атома с поверхностью реального твердого тела. Однако, как ясно из сказанного выше, они справедливы только при временах т < т , где т — характеристическое время обмена энергией между нормальными колебаниями в твердом теле. [c.76]

При определенных условиях (низкие температуры, большие скорости разрушения) тепловые флуктуации не играют существенной роли, и разрыв хрупких тел идет по атермическому механизму. В этом случае только при напряжениях выше критического (ок) растут микротрещииы и твердое тело разрушается. Если пренебречь механическими потерями, то стартовая скорость микротрещин при переходе напряжения через значение 0к сразу стано вится большой, приблизительно равной скорости распространения поперечных упругих колебаний в твердом теле. Если же учесть рассеяние упругой энергии, зависящее от скорости роста трещины, то предельная критическая [c.95]

В заключение отметим неоднократные попытки использовать ультразвуковые колебания для интенсификации теплоотдачи. Третьяков и Чэн Хуа-дин [5-22] исследовали теплоотдачу при течении воды и масла в горизонтальной трубе при одностороннем и двустороннем воздействиях ультразвуковых колебаний интенсивностью до 7 вт1см и частотой до 160 кгц. Отмечено увеличение коэффициента теплоотдачи на 30% при одностороннем воздействии колебаний и на 80% —при двустороннем. На теплоотдачу в поле ультразвуковых колебаний влияют расход и физические свойства теплоносителя, геометрия и физические свойства материала трубки, частота и интенсивность колебаний. Так, увеличение интенсивности ультразвуковых колебаний приводит к возрастанию коэффициента теплоотдачи повышение частоты ульт развуковых колебаний при неизменной интенсивности уменьшает степень воздействия на теплоотдачу в результате повышения поглощения колебаний в твердых телах и жидкостях. Твердые тела в разной степени поглощают ультразвуковые колебания эффект, достигнутый с дюралюминиевой трубкой, был значительно выше, чем с медной. [c.232]

Атомные колебания в твердом теле ( 10 ) могли бы привести к модуляции энергии резонантных гамма-квантов, однако за времена жизни мессбауэровского уровня (10 -г Ю" с) происходит их многократное усреднение. В результате эффект Доплера первого порядка отсутствует. Однако при атомных колебаниях не происходит усреднения квадрата скорости, что вызывает сдвиг Доплера второго порядка [c.100]

Длительное время было принято считать, что процесс ухода этой избыточной колебательной энергии в твердое тело занимает очень малое время, которое порядка обратной дебаевской частоты. В действительности, однако, нри адсорбции атомов могут возникать локальные колебания, частоты которых лежат над зоной разрешенных частот, а амплитуды экспоненциально убывают по мере удаления от поверхности. Согласно Вишеру [1], время жизни локального колебания в твердом теле составляет 10 сек., при условии, что сОо/шь 1Д2, где (о,, — частота локального колебания, со , — дебаевская частота кристалла. В большинстве случаев (Оц значительно больше и при этом время жизни локального колебания будет заметно превосходить время, вычисленное Више-ром [2]. В результате на поверхности катализатора возникают сравнительно долгоживущие колебательно-возбужденные частицы, причем их концентрация выше равновесной. За время жизни локального колебания, вообще говоря, могут произойти смещения ядер, приводящие к химическим превращениям. Рассмотрим вопрос о релаксации твердого тела при атомной адсорбции и возникновении на поверхности неравновесных состояний. [c.73]

Движение атомов в пространстве и их соударение без затраты какой-либо энергии является важнейшим свойством материи. В газах это движение совершенно свободное. В жидкостях это движение ограничено капканом вап-дер-ваальсовых сил притяжения, а в твердых веществах еще и структурой кристаллической решетки. В этих веществах атомы совершают колебания около максимума нритяжения ван-дер-ваальсовыми силами, но иногда набравшись большей энергии делают скачок — прострел и могут уходить из места своего постоянного колебания. В твердом теле таким образом в случае скачка с максимальной энергией может происходить диффузия атомов на некоторое расстояние. Но обычно атомы отклоняясь от своего места в узле решетки возвращаются обратно. А на поверхности такие отклонения совершаются на большее расстояние, чем в глубине тела, так как им не мешают отклоняться соседние атомы. Поэтому атомы, сильнее и дальше отклоняясь в сторону поверхности, слабее держаться в узлах кристаллической решетки и способны легче диффундировать и легче переходить в жидкое и даже в газообразное состояние. Поэтому эти дальше отклоняющиеся атомы создают разуплотнеппое состояние поверхностного слоя. [c.604]