Освещение щели спектрального прибора

Интенсивность спектральной линии зависит от многих условий источника возбуждения спектральных линий, скорости испарения пробы, освещения щели спектрального прибора и др. При случайных изменениях этих условий меняется интенсивность спектральных линий, поэтому количественный анализ, основанный на измерении абсолютной интенсивности спектральных линий, недостаточно точен. [c.226]

МЕТОДЫ ОСВЕЩЕНИЯ ЩЕЛИ СПЕКТРАЛЬНОГО ПРИБОРА [c.28]

На рис. 2.11 представлена одна из возможных схем освещения щели спектрального прибора при исследовании спектров поглощения. [c.32]

Интенсивность линий зависит также от режима работы источника возбуждения, скорости испарения пробы, освещения щели спектрального прибора и других причин. При случайных изменениях этих условий меняется интенсивность линий, в связи с чем количественный анализ, основанный на измерении абсолютной интенсивности, недостаточно точен. Для получения количественных определений с меньшей ошибкой пользуются отношением интенсивности линий определяемого элемента и элемента сравнения (внутреннего стандарта), вводимого специально в анализируемую пробу в определенном количестве. Пару линий, используемую в количественном спектральном анализе, — линию определяемого элемента и линию элемента сравнения — называют гомологической или аналитической парой. Для измерения относительной интенсивности линий аналитической пары спектр исследуемой пробы фотографируют на пластинку. При этом получают ряд линий, степень почернения которых на фотопластинке зависит от их интенсивности. Количественно почернение фотопластинки принято измерять величиной плотности почернения (5), которую вычисляют по, формуле [c.324]

Оценка, получаемая с данным ступенчатым ослабителем зависит от способа освещения щели спектрального прибора и от чувствительности приемника света. При фотографической регистрации оценка зависит от чувствительности и контраста пластинок. [c.208]

В аналитической практике обычно ограничиваются измерением разности почернений аналитической линии определяемого элемента и линии сравнения, а иногда измерениями почернений одной только линии определяемого элемента и не определяют по ним сами интенсивности. При фотографической фотометрии необходимо строго соблюдать время экспозиции, условия освещения щели спектрального прибора и пользоваться пластинками определенного сорта, проявляя их всегда в одних и тех же условиях. [c.210]

Освещение щели спектрального прибора. Светосила и разрешающая способность спектрального прибора будут полностью использованы только в том случае, если свет, идущий от щели, полностью заполняет объектив коллиматора. В большинстве случаев это может быть достигнуто применением специальных оптических систем для освещения щели спектрального прибора светом от источника. Эти оптические системы принято называть конденсорами или конденсорными системами. [c.98]

Рис. 5.5. Освещение щели спектрального прибора объемным источником.

Рис. 5.10. Освещение щели спектрального прибора с помощью однолинзового (а) и зеркального (б) конденсоров.

Виньетирование. Равномерное освещение щели спектрального прибора является необходимым, но не достаточным условием равномерной по высоте освещенности спектральных линий, поскольку наклонные пучки, идущие от концов щели, могут частично ограничиваться диафрагмами в приборе. Это явление носит название виньетирования. Оно приводит к уменьшению освещенности концов спектральных линий по сравнению с их центральной частью даже при идеально равномерной освещенности входной щели. [c.141]

Рис. 5,16. Освещение щели спектрального прибора с помощью цилиндрического конденсора о — ход лучей в горизонтальной плоскости б — ход лучей в вертикальной плоскости. I — источник света L — цилиндрический конденсор 8 — щель i — фокальная поверхность.

Д. С. Рождественский [14] показал, что способ освещения предмета, изображаемого любой оптической системой, однозначно определяется отношением с апертур конденсора и объектива, которое он назвал коэффициентом некогерентности. Предельный случай, когда с = О, соответствует освещению щели спектрального прибора точечным источником света тогда освещение является полностью когерентным-, разность фаз световых колебаний в любой паре точек щели остается постоянной. Второй граничный случай полностью некогерентного освещения имеет место при с =оо фазы колебаний в различных точках щели независимы друг от друга, и щель можно считать самосветящейся. При изменении с от О до сх) происходит плавный переход от когерентного освещения к некогерентному. При этом случай изображения источника света на щели с помощью конденсора эквивалентен освещению щели без конденсора протяженным источником, видимым из щели под тем же углом, что и линза конденсора. Как правило, условия работы на спектральных приборах таковы, что при равенстве апертур конденсора и коллиматорного объектива (с = 1) освещение щели оказывается практически некогерентным. Тогда освещенность в каждой точке изображения может быть получена сложением значений освещенности, создаваемой в данной точке различными точками щели. [c.16]

Для правильного освещения необходимо подобрать фокусные расстояния и размеры линз и зеркал так, чтобы светосила О, даваемая спектральным прибором, оставалась постоянной для всей системы. Можно также выбрать соответствующее значение светосилы источника и подобрать спектральный прибор, светосила которого будет по крайней мере не хуже, чем у источника. Существуют два способа правильного освещения щели спектрального прибора во-первых, спроецировать источник на щель, во-вторых, спроецировать на щель объектива конденсорную линзу, которая согласовывает апертуру источника с апертурой спектрального прибора. [c.104]

Иногда для освещения щели спектрального прибора применяют вогнутое зеркало (рис. 52). Преимущество зеркального конденсора заключается в отсутствии хроматической аберрации, но оно не компенсирует основной недостаток этого конденсора — экранирование части пучка электродами источника и большие, чем при применении линзы, потери света. [c.150]

Освещение щели спектрального прибора. Во многих случаях успех работы определяется правильным освещением щели прибора. Например, при работе методом комбинационного рассеяния плохое освещение щели не дает возможности вообще получить линии комбинационного рассеяния. [c.56]

Рис. 22. Освещение щели спектрального прибора

Освещение щели спектрального прибора [c.72]

Рис. 5.11. Освещение щели спектрального прибора с помощью зеркального конденсора.

Равномерная освещенность в спектре. Для ряда задач нужно создать равномерное освещение линии по всей ее высоте. Часто при этом желательно, чтобы щель освещалась светом от определенного участка источника. Получение достаточно равномерного по высоте освещения спектральной линии связано обычно с довольно большими трудностями. Однако при ряде фотометрических исследований с применением спектрографа эту задачу приходится решать. Она осложняется тем, что большинство источников света, применяемых в спектроскопии, имеет сравнительно небольшие размеры — порядка нескольких миллиметров. Необходимым условием получения равномерной освещенности в спектре является равномерное освещение щели спектрального прибора. [c.137]

I—осветительная часть II— оптическая часть III — приемно-регистрирую-щая часть / — источник света 2 —конденсорная система освещения щели спектрального прибора —щель 4. в —коллиматорный н камерный объективы 5 —диспергирующий элемент (призма, диффракциониая решетка) 7 —фокальная плоскость спектрального прибора I —окуляр 9 —глаз 10—фотографическая пластинка // — выходная щель /2 —фотоэлемент, фотоумножитель 13, / < —усилительное и отсчетно-регистрирующее устройство [c.650]

Рис. 5.7. Освещение щели спектрального прибора объемным1источником1с использованием проектирующей оптики.

Волоконные световоды можно сделать гибкими. Изготовленные из конических нитей, они позволяют менять масштаб изображения. Как привило, волокна изготовляют из тяжелого стекла с оболочкой из более легкого стек.ла, диаметр волокна может составить несколько микрон, при толщине оболочки до одного микрона. Таким образом, разрешающая способпость во.локонных элементов доходит до 100 линий на миллиметр, что хорошо согласуется с линейным разрешением, даваемым приемными устройствами большинства спектральных приборов, определяемым зернистостью фотоэмульсии п тиирн-пой щелей. Потери света в волоконном световоде меньше, чем это каи.ется на первый взгляд и ири длине пучка около одного метра составляют околО 50%, что сравнимо с потерями, вносимыми сложными конденсорными системами. К сонсалению, пока широко доступны волоконные элементы только> из стекла, а потому их применение ограничено видимой областью спектра. Использование волоконных элементов очень удобно для фотоэлектрического исследования близко расположенных участков спектра, например тесно расположенных линий, или контура спектральной линии. С помощью гибких световодов каждый из участков спектра легко вывести на фотокатод отдельного фотоумножителя, что трудно сделать другими способами. Волоконные световоды могут также применяться для освещения щели спектрального прибора в тех случаях, когда источник и прибор не могут быть достаточно удобно расположены для использования обычных осветительных систем, описанных выше. Помимо этого с помощью волоконной оптики можно изменять форму изображения, например преобразовывать искривленную спектральную линию в прямую, кольца, даваемые эталоном Фабри-Перо (см. гл. 6), в прямо-уго.льники, собирать свет от нескольких участков спектра на один приемник, что может представлять интерес в спектральном анализе (см., например, [5.61). [c.146]

Рис. 5.10. Освещение щели спектрального прибора с помощью однолинзового коиденсора.

Справочник химика 21

Химия и химическая технология