Зависимость интенсивности линий от атомного номера элемента

Зависимость интенсивности линий от атомного номера элемента [c.107]

На рис. 1 представлена зависимость оптимальной толщины алюминиевого фильтра от атомного номера 2. Как видно из рисунка, для получения минимального предела обнаружения необходимо увеличивать толщину алюминиевого фильтра с возрастанием атомного номера / от 23У до 47 А . Такой ход зависимости обусловлен тем, что при увеличении толщины фильтра интенсивность высокоэнергетической части первичного спектра рентгеновской трубки уменьшается слабее, нежели низкоэнергетической, что следует из кубической зависимости массового коэффициента поглощения от длины волны. Коротковолновая часть спектра ответственна за возбуждение аналитического сигнала а уменьшение интенсивности длинноволновой части спектра уменьшает вклад когерентно-рассеянной составляющей непрерывного спектра.на длине волны аналитической линии, что приводит к увеличению контрастности линии определяемого элемента. На рис. 2 представлена зависимость предела обнаружения от атомного номера элемента при оптимальной толщине алюминиевого фильтра (кривая 1) и без него (кривая 2). Из рисунка следует, что предел обнаружения при использовании алюминиевого фильтра снизился в среднем на порядок. [c.41]

Относительные интенсивности линий в сериях характеристического рентгеновского спектра определяются соответствующими правилами отбора, т. е. вероятностями квантовых переходов, а Зависимость выходов, флуоресценции (1) и оже-электро-частоты, как уже было сказано J,pJ, вакансии в /(-оболочке (см. равенство VI.5), дают раз- от атомного номера 2 элемента ности энергии квантовых уровней электронов. [c.139]

Рентгеноспектральный анализ основан на зависимости частоты излучения характеристического спектра элемента от его атомного номера и связи между интенсивностью этих линий и числом атомов, принимающих участие в излучении. В рен гено-спектральных приборах используется главным образом измерение флуоресценции, возбужденной рентгеновским излучением в анализируемом веществе, регистрируемое соответствующим счетчиком. Для получения возбуждающего рентгеновского излучения служат рентгеновские аппараты (спектрометры, анализаторы, кванто-метры), в комплект которых входят генератор рентгеновского излучения, гониометрическое устройство с кристалл-анализаторам, детектор рентгеновского излучения, электронно-вычислительное устройство и др. (ГОСТ 15535—77). Возбуждение рентгеновской флуоресценции возможно также с помощью излучения радиоактивных изотопов ( Со, и др ). [c.236]

Интенсивность испускаемых рентгеновских лучей является функцией многих переменных величин, среди которых можно отметить ускоряющий потенциал, долю поглощаемых электронов, глубину их проникновения, атомный номер возбуждаемого элемента, состав основы и т. д. В некоторых случаях интенсивность характеристических линий линейна изменяется в зависимости от состава тогда можно определить концентрацию элемента с ошибкой около 3% от его содержания. В других исследованиях необходимо использовать калибровочные кривые, построенные с помощью различных серий стандартных образцов. [c.101]

Качественный рентгеноспектральный анализ основан на использовании зависимости частоты излучения линий характеристического спектра элементов от их атомного номера (закон Мозли), а количественный — на связи между интенсивностью этих линий и числом атомов, принимающих участие в излучении [8]. [c.298]

Интенсивность измеряемой линии зависит от среды, через которую проходит излучение на пути от флуоресцирующего атома до детектора. Как всякое излучение, флуоресценция ослабляется в направлении распространения за счет взаимодействия с веществом. Это ослабление происходит за счет отклонения части фотонов от направления распространения, а также вследствие расходования некоторых из них на возбуждение встречающихся на их пути атомов. В зависимости от длины волны и состава вещества, через которое проходит поток излучения, преобладает рассеяние или поглощение. Так, коротковолновое излучение (А 0,2 нм) в органическом образце ослабляется в основном за счет рассеяния. Его поглощение незначительно. Длинноволновое (Я 0,3 нм), напротив, в основном поглощается. Относительное ослабление интенсивности потока излучения 1х на единицу длины пути йх называют линейным коэффициентом поглощения 1 = — (й1х11)йх, СМ . С увеличением длины волны Л коэффициент поглощения растет также, как с увеличением атомного номера элемента, 2, в результате взаимодействия с которым оно ослабляется Ослабление тем сильнее, чем больше [c.243]

Зависимость интенсивности рент1 еновских линий от атомного номера элемента изучена мало. Строгому изучению этой зависимости препятствует неопределенность понятия стандартные условия возбуждения для линий рентгеновского спектра различных элементов. На практике пользуются [c.107]

Рассеивающая способность атомов сильно зависит от их атомного номера [4, с. 215—223]. Мордепит этого месторождения содержит катионы легких и средних элементов, натрия, калия и кальция. Поэтому цри замене этих элементов на более тяжелые резко меняются атомные факторы рассеяния. А последнее тесно связано с интенсивностью дифракционных линий рентгенограмм. В зависимости от местоположения атомов замещения сильно меняется интенсивность той или иной линии дифрак- [c.123]

Заряд ядра и атомный номер. Экспериментальное подтверждение зависимостей, предсказываемых формулой (1), привело к всеобщему признанию предложенной Резерфордом ядерной модели атома. Согласно этой модели, атом представляет собой систему, состоящую из маленького положительно заряженного ядра, в котором сосредоточена практически вся масса атома, и окружающих ядро отрицательно заряженных электронов. Кроме того,,установленный закон рассеяния сделал возможным определение величины зарядов ядер атомов, так как, согласно формуле Резерфорда, интенсивность рассеяния под данным углом пропорциональна квадрату заряда ядра. Именно в результате анализа опытов по рассеянию а-частиц в различных веществах были впервые определены величины зарядов ядер ряда атомов. Таким путем было установлено, что заряд ядра атома, выраженный в единицах заряда электрона е, равен атомному номеру 2, т. е. порядковому номеру данного элемента в таблице Менделеева. Это соответствие независимым путем было подтверждено Мозли, который развил метод определения зарядов ядер, основанный на изучении рентгеновских спектров элементов [4]. Мозли установил, что частоты К-шштш характеристического рентгеновского излучения элементов монотонно возрастают с увеличением порядкового номера элемента в таблице Менделеева. Корень квадратный из частоты /(Г-линий пропорционален Z — 1), где 2 — атомный номер, отождествленный с числом единиц положительного заряда в ядре. Число Z, которое также равно числу электронов в нейтральном атоме, очевидно, однозначно определяет химические свойства элемента. [c.29]