Поле световой волны среднее

С большой степенью приближения к действительности можно также приписать оптически деятельной молекуле трехосный эллипсоид поляризации и рассматривать колебания в прямоугольной системе координат с тремя осями. При помощи такого эллипсоида можно сделать наглядным возникновение, оптической активности вследствие наличия связанных колебаний, как это было описано выше, и показать, что оптическая активность лишь в очень слабой степени нарушает обычное преломление и рассеяние света. Именно, систему уравнений, передающих связь между силой поля и средней поляризуемостью, можно разложить на две частных системы уравнений — на симметрическую и антисимметрическую часть. Для вращения существенна последняя она исчезает, если молекулы оптически неактивны, а в случае оптически активных молекул при расчете Молекулярной рефракции, молекулярного рассеяния света и эффекта Керра она лишь играет роль поправочного члена. Последний задается отношением (1/Х. (расстояния между осцилляторами (1 к длине волны света X) и становится малым, если можно пренебречь с1 по сравнению с Х. [c.138]

Итак, частицы вещества (молекулы, атомы, ионы и др.) имеют массу покоя, а квазичастицы поля (фотоны, гравитоны) ее не имеют. Это, конечно, вовсе не значит, что последние вообще лишены свойства массы. Так, масса фотона, движущегося со скоростью света, может быть вычислена по формуле де Бройля. Она зависит от длины волны излучения (или от его частоты). Например, масса фотона видимой части электромагнитного спектра в среднем составляет 5-10 г. [c.8]

Для наблюдения последействия при прогибе я пользовался интерференционными полосами, образующимися при отражении света от поверхности изогнутой пластинки и нижней поверхности стеклянной пластинки, опирающейся на кристаллическую в трех точках вблизи опор. Прогиб пластинки на половину длины волны вызывает смещение интерференционной картины в средней части пластинки на одну полосу число прошедших за данное время мимо определенной точки в поле зрения полос дает величину последействия, выраженную в полуволнах того света, который служил для интерференции. Во всех опытах, описанных в настоящем сочинении, я пользовался светом натриевой горелки, так что перемещение на одну полосу соответствовало прогибу на 12 =0.000295 мм в дальнейшем эта величина и принята за единицу. В том случае, когда на рассматриваемом участке поля зрения интерференционные полосы расположены равномерно, можно интерполировать на глаз десятые доли полуволны сдвигая картину в поле зрения микрометрическим винтом, можно с достаточной точностью измерять двадцатые доли полуволны. [c.42]

Если обе среды прозрачны, то ослабление полей происходит не вследствие поглощения света, а в результате изменения направления распространения энергии. Анализ формул Френеля, определяющих соотношение между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волн на границе двух диэлектриков с учетом условия полного внутреннего отражения, показывает, что интенсивность отраженного света равна интенсивности падающего света, т. е. вся падающая энергия полностью отражается, возвращаясь в первую среду. Поэтому это явление получило название полного внутреннего отражения Поток энергии через границу сред при полном внутреннем отражении в среднем за период равен нулю, перенос энергии происходит только вдоль границы раздела. При этом места входа прямого и отраженного потоков смещены друг относительно друга на расстояние порядка половины длины волны (рис. 3). [c.75]

После замены в правой половине кюветки воды раствором (после нескольких тщательных прополаскиваний) возникшая разность хода компенсировалась до совпадения нижней неподвижной системы интерференционных полос с верхней. Совпадение в белом свете легко обнаруживается по цветным каемкам около полос, но в монохроматическом свете его надо определить специальным приемом. Мы применяли следующий простой способ. При вращении барабана монохроматора полосы верхней и нижней систем раздвигаются или сдвигаются на одинаковые величины симметрично средней нулевой полосе. В компенсированном положении они продолжают при этом оставаться одна над другой, но уже смещение на одну полосу обнаруживается по заметному сдвигу их друг относительно друга. В более концентрированных растворах разность дисперсии стекла компенсатора и раствора обусловливает некоторое перемещение также и нулевой полосы при изменении длины волны. В этих случаях следует не слишком сильно изменять длину волны и контролировать совпадение по крайним полосам поля зрения. Этот способ нахождения нулевого положения устраняет необходимость в довольно сложной поправке на упомянутую разность дисперсии, которую приходится вводить при промежуточном освещении белым светом [4, 6]. [c.148]

Авторами изучалась зависимость оптической плотности пламени при длине волны Mg 2852 А от силы тока, протекающего через лампу с полым катодом, и от высоты участка пламени, поглощение которого измеряется. Установлено, что с уменьшением тока оптическая плотность возрастает, однако при низких токах (-—4 ма) стабильность свечения лампы снижается. Флуктуации света, излучаемого лампой, не превосходят допустимой величины при силе тока, равной 9 ма. и ширине щели спектрофотометра 0,25 мм. Перемещением горелки в вертикальном направлении установлено, что оптическая плотность меняется слабо и является наибольшей в средней части пламени. [c.128]

Б гипотетической фотохимической реакции одна десятая солнечного излучения поглощается и используется с квантовым выходом, равным единице (одна образовавшаяся молекула на один поглощенный фотон). Сколько тонн продукта может быть пол) чено на акр в день, если молекулярный вес его 100, средний эффективный свет имеет длину волны 5100 А и солнечное излучение равно 1 кал- мин 1-см в течение 500 мин ъ день [c.706]

Шаг холестерической спирали I имеет порядок длины волны видимого света и зависит от температуры. Кроме того, соответствующие мезофазы способны селективно отражать свет с длиной волны л/, где п - средний коэффициент преломления. Поэтому цвет холестерического материала зависит от температуры, что широко используется при создании термоиндикаторов. Жидкие кристаллы способны претерпевать структурные превращения под действием электрического и магнитного полей. В основе так называемых полевых электро- и магнитооптических эффектов, нашедших практическое применение, лежит переориентация директора Ь, т. е. оптической оси определенного объема жидкого кристалла под действием поля. Непосредственной причиной ориентации является анизотропия электрических и магнитных свойств среды. Переориентация вызывает упругие деформации жидкого кристалла, которые ей препятствуют. Поэтому переориентация наступает при определенных значениях напряженности электрического и магнитного полей, которые зависят от анизотропии диэлектрической проницаемости Де и диамагнитной восприимчивости Д%. [c.139]

Согласно новейшей квантовой теории, благородные газы должны обладать строгой шаровой симметрией. Поэтому здесь, вероятно, надо допустить наличие экспериментальных ошибок. Для метана и четыреххлористого углерода дело обстоит, однако, несколько иначе. Для них деполяризацию можно, вероятно, объяснить тем, что атомы в молекулах этих соединений совершают колебательные движения. Тогда можно предположить, что в каждый данный момент молекулы не обладают шаровой симметрией, а имеют ее только в среднем, определяющемся такими отрезками времени, которые велики по сравнению с периодом колебаний световой волны. Возможно также, что для метана и аргона анизотропия создается только в поле проходящего света. Эта гипотеза подтверждается тем, что рассеянный в этих газах свет оказывается неполяризованным, если наблюдения проводятся в направлении электрического вектора первичного луча о последующих измерениях см. [47]. [c.138]

Например, если волновод изготовлен из кварца (пд - 1,46), а прозрачной средой является водный раствор (ji2 1>о4), то, как следует из уравнения (17.1), угол в будет равен 67°. Если угол в равен 70°, а длина волны света 500 нм, то dp составляет примерно 270 нм [см. уравнение (17.3) ]. Считается, что размер молекулы IgG (т.е. антител) составляет примерно 10 х 6 нм [19]. Поэтому состоящий из трех слоев IgG иммунный комплекс на твердой поверхности должен иметь среднюю толщину около 25 нм. На расстоянии 25 нм от поверхности сила поля еще будет равна 91% [c.242]

В качестве монохроматоров применяют наборы призм Амичи прямого зрения, при которых средние длины волн проходят призму без отклонения. Универсальный поляриметр Шмидта и Гэнша представляет собой вышеописанный поляриметр, снабженный источником монохроматического света, дающим для тройного поля зрения точность измерения 0,001°. [c.161]

Следует сразу сделать одно замечание, ограничивающее практическую применимость аналитических выражений, выведенных в данном разделе. Кинетические уравнения основываются на законе действующих масс и предполагают гомогенность реагирующей системы. Интенсивность света, /, однако, неравномерна по всей толще листа или клеточной суспензии она колеблется даже в пределах одной клетки или отдельного хлоропласта. Об этом осложнении многократно упоминалось выше, и мы еще вернемся к этому в настоящей главе. Пока же мы будем вести рассуждения так, как если бы поглощение света являлось равномерным по всей рассматриваемой области. Это значит, что наши уравнения будут строго верны только для оптически тонких слоев. Поэтому в этих уравнениях под / следует понимать световой поток, фактически достигающий хлорофиллового слоя, а не световой поток, падающий на внешнюю поверхность системы. Эти два потока пропорциональны друг другу, но коэффициент пропорциональности изменяется с изменением глубины, а также длины волны падающего света. Практически большинство, если не все, кинетические измерения были сделаны не с оптически тонкими пигментными слоями, а с листьями, слоевищами или суспензиями, поглощающими ббльшую часть (иногда до 100°/о) падающего света. Ниже мы рассмотрим, насколько сильно изменяются кинетические соотношения, выведенные для оптически тонких слоев, из-за интегрирования вдоль пути, проходимого светом в системе, а также из-за неравномерности поглощения различных составных частей немонохроматического света. Вопрос осложняется, кроме того, структурными эффектами, разобранными в гл. ХХП (рассеяние и эффект проскока ). Еще одно осложнение возникает при изучении клеточных суспензий, сильно перемешиваемых во время измерений. Это перемешивание приводит к тому, что индивидуальные клетки более или менее периодически попадают в световые поля различной интенсивности. Если бы перемешивание было настолько интенсивным, что каждая клетка проходила бы все варианты световых полей за время, достаточно короткое по сравнению с периодом Эмерсона—Арнольда (около 10 2 сек. при комнатной температуре см. гл. XXXIV), то было бы возможно принимать во внимание только среднее освещение и считать его одинаковым для всех клеток. Другими словами, поглощение света каждой клеткой могло бы считаться равным общему поглощению всей суспензии, деленному на число имеющихся в ней клеток. Никакое перемешивание, однако, не может подействовать на содержимое хлоропластов, поэтому молекулы хлорофилла, расположенные глубже, всегда будут получать меньше света, чем молекулы, находящиеся на освещенной поверхности. Еще более важным является то обстоятельство, что степень перемешивания обычно совершенно недостаточна, чтобы узаконить расчет [c.451]

Методы определения поглощения света, основанные на измерении различий между количеством падающего света и количеством света, прошедшего через объект, а также отраженного и рассеянного им, обсуждаются в гл. III. Если при определении спектров поглощения с помощью этих методов используются узкие спектральные полосы падающего света, то полученные результаты выражают действительное поглощение данного объекта—листа, суспензии клеток или суспензии изолированных хлоропластов. Однако объяснить эти спектры, исходя из оптических свойств отдельных пигментов, чрезвычайно трудно. Особенно трудно интерпретировать спектры поглощения листьев. Проникающий в лист свет проходит через неоднородную среду. Сначала он отражается и преломляется клеточными стенками, особенно в листьях наземных растений, у которых межклетники заполнены воздухом затем он рассеивается множеством внутриклеточных частиц разной величины, обладающих разными показателями преломления. Следовательно, пути света в листе различны и длина их неизвестна. Часть света может вообще не попасть в хлоропласты, тогда как другая часть пройдет через несколько пластид или даже несколько раз через один и тот же хлоропласт. Для суспензий одноклеФочных водорослей или хлоропластов эта неопределенность длины оптического пути меньше, но и в этих случаях она довольно значительна. Известно, что резкое изменение показателя преломления приводит к рассеянию части света. Рассеяние на поверхности клеток водорослей, являющееся результатом различия в показателях преломления их стенок и воды, можно почти полностью исключить, суспендируя клетки в концентрированном растворе белка, показатель преломления которого близок к показателю преломления клеточных стенок [10]. Рассеяние внутри клеток может быть более значительным вследствие того, что рассеивающие свет частицы в этом случае меньше, а также из-за присутствия пигментов. При наличии очень мелких частиц, диаметр которых меньше длины волны света, величина рассеяния обратно пропорциональна четвертой степени длины волны (релеевское рассеяние). Это в высшей степени избирательное рассеяние особенно сильно увеличивает среднюю длину пути коротковолнового света. Для бесцветных частиц больших размеров величина рассеяния в меньшей степени зависит от длины волны. Однако показатель преломления пигментов резко меняется в области их полое поглощения (аномальная дисперсия), вследствие чего [c.39]

При осмотре поверхности для определения блеска при помощи светового или электронного микроскопа в поле зрения попадает очень малая часть поверхности, в то время как человеческий глаз оценивает общую поверхность. Поверхность, называемая гладкой, содержит шероховатости порядка тысячных долей миллиметра. От нее отражается рассеянный свет. Доля рассеянного отраженного света будет тем меньшей, чем больше сняты микрошероховатости, т. е. в среднем размеры их должны быть доведены по крайней мере до величины меньшей, чем длина наиболее короткой световой волны, равной 0,4 мкм. Следовательно, при электролитическом осаждении блестящих металлопокрытий кристаллизация должна идти в таком направлении, чтобы были удалены эти микрошероховатости поверхности. Напротив, макрошероховатости, величина которых значительно больше длины световой волны, могут встречаться при блестящих покрытиях. [c.59]

Уолш, предложив использовать в качестве источников света газоразрядные лампы низкого давления, испускающие весьма узкие спектральные линии, нашел решение, которое во многих случаях очень близко к идеальному. При этом он воспользовался тем обстоятельством, что в спектрах некоторых типов ламп, в частности, наиболее часто применяемых в атомной абсорбции ламп с полыми катодами, присутствуют интенсивные линии элементов, входящих в состав катода. Изготовляя катод из элемента, который хотят определить (или вводя его в состав катода) получают, таким образом, в спектре лампы узкие резонансные линии, длины волн которых почти точно совпадают с центрами аналитических линий поглощения (точного совпадения не получается вследствие сдвига, обусловленного эффектом Лоренца). Это простое и изящное решение проблемы источника квазимонохроматиче-ского излучения составляет одно из главных достоинств метода Уолша. Весьма важно в практическом отношении также и то, что для выделения аналитической линии достаточно монохроматора средней дисперсии, разрешающая сила которого обеспечивает разделение линий спектра источника. При этом для измерения интенсивности аналитической линии и [c.37]

При чтении следующей главы нам нужно будет знать полную скорость рассеяния энергии нормальным колебанием при действии на поглощающий атом белого света-т. е. света, содержащего все частоты, входящие в данную полосу поглощения атома, ( вет такого типа можно описать с помощью функции плотности д (V), где е (V) с1 —энер-I ия на единицу объема, относящаяся к частотам, лежащим в интервале между V и Мы будем особенно интересоваться тем, что происходит, если д (V) постоянно для всех частот в некоторой полосе поглощения данного вещества. По уравнению (Г-28), средняя плотность энергии в световой волне равна 114 (, /8я, где ( —амплитуда электрического поля световой полны. Таким образом, по.7ная амплитуда электрического поля Е , соответствующего всем частотам между V и у + может быть найдена из соотношения [c.443]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология