Скорость пульсация

В реальном потоке частицы жидкости, кроме поступательного движения, совершают также поперечные и притом беспорядочные движения. По этой причине в каждой точке внутри потока реальной жидкости наблюдаются колебания вектора скорости (пульсации) около некоторого среднего значения Этот пульсирующий (мгновенный) вектор скорости имеет в каждый момент времени определенные значение и направление, причем его можно разложить по трем направлениям. Средний же расход жидкости за время т определяется только продольной составляющей мгно- [c.32]

В турбулентном потоке на среднее движение накладываются турбулентные пульсации, имеющие разные амплитуды и характеризующиеся как скоростью так и расстоянием, на котором скорость пульсаций претерпевает заметное изменение. Эти расстояния называются масштабом пульсаций. Каждому из них можно поставить в соответствие число Рейнольдса = Для крупных [c.609]

Подставляя в (11.52) скорость пульсаций из (11.46), получим выражение для коэффициента диффузии частиц, взвешенных в турбулентном потоке жидкости [c.259]

Интенсивность перемешивания в потоке зависит от спектра масштабов турбулентности и от скорости турбулентных пульсаций. При вдувании газа в пористую среду (плотный слой) непосредственно в месте ввода кинетическая энергия превращается в потенциальную, скорость падает и резко возрастает статическое давление. Поток раздробляется на мельчайшие струйки с низкими скоростями пульсаций и мелкими масштабами турбулентности или даже движение становится ламинарным. Струйки движутся в слое по линиям наименьшего сопротивления, слабо перемешиваясь между собой. Поэтому, если газ и воздух подводятся в слой раздельно, горение получается растянутым и несовершенным. Углеводородные фракции топлива разлагаются с выделением сажистого углерода в порах слоя, засоряя его. Полученные в лабораторных условиях экспериментальные данные о распределении статических давлений в слое при сосредоточенной подаче газа в нижние горизонты слоя по его [c.120]

Дш — скорость пульсации, см сек о — толщина пленки, мм ( ) — импульсная функция —скорость диссипации энергии доля сечения, занятая жидкой фазой коэффициент вихревой вязкости, [c.88]

Левая часть уравнения (IV, 559) является функцией только соотношения объемных скоростей потоков, количества которых обычно заданы. По соотношению vJv может быть определена величина 6, откуда по уравнению (IV, 560) рассчитывается минимально необходимая объемная скорость пульсации для данного значения Если левая часть уравнения (IV, 559) больше правой, то происходит захлебывание колонны вследствие недостаточной пульсации. Если существует обратное соотношение, колонна работает нормально. По объемной скорости пульсации можно определить частоту пульсаций. [c.463]

Максимальная скорость пульсаций жидкости, обтекающей пузырек, с учетом уравнения (22) характеризуется зависимостью [c.62]

Скорости этих пульсаций пропорциональны скорости пульсаций Ло, и их можно записать в виде [c.178]

В турбулентном потоке диффузия (поперек потока), так же как теплопередача и внутреннее трение, связана с турбулентным переносом и смешением конечных макроскопических масс газа или жидкости — турбулентных молей. Размеры этих молей и пути их перемещения до смешения разнообразны, имеется спектр значений этих величин. Движение молей носит пульсационный характер, скорости их перемещения — это скорости пульсаций поперек потока. [c.78]

Выражение (103) дает гиперболическую связь между скоростью пульсации и скоростью турбулентного распространения пламени. [c.142]

Справа от точки минимума с увеличением скорости пульсаций отношение Е /е стремится к значениям, рассчитанным по уравнениям (14) и (15). Это значит, что при возрастании интенсивности пульсаций диспергированная фаза достигает состояния, описываемого ячеечной моделью с обратными потоками. [c.149]

Интересно сопоставить предложенный критерий устойчивости — относительная скорость пульсации с фактическими значениями случайных колебаний температуры. Для этого использовались экспериментальные данные, заимствованные из [c.324]

В процессе экструзии изменялись все основные параметры заданный температурный режим, скорость вращения червяка и давление на выходе. Для каждого приведенного в указанных работах амплитудного значения пульсаций температуры рассчитывалось значение критерия устойчивости. Полученные результаты представлены на рис. V.61 в виде зависимости логарифма экспериментально определенной величины относительной пульсации Ig я (Т) от соответствующего расчетного значения логарифма относительной скорости пульсации Ig я (Q). [c.324]

Несмотря на довольно значительный разброс, очевидно, что между относительной скоростью пульсаций и фактическими амплитудными значениями колебаний температуры существует совершенно явная корреляция, которая подтверждает справедливость приведенного рассмотрения. [c.324]

Сопоставление средней амплитуды случайных пульсаций температуры с расчетной величиной критерия устойчивости (относительная скорость пульсации производительности) приведены экспериментальные данные, полученные при экструзии полиэтилена высокого давления на трех различных червяках (0) и поливинил хлорида ( ). [c.324]

Массопередача в жидкой фазе от пузыря в турбулентном потоке газ — жидкость рассмотрена в работе [16]. Используя основные положения теории локальной изотропной турбулентности [17] и уравнение баланса турбулентной энергии при допущении о полной диссипации ее в л идкости с подводимым газом, получаем следующее выражение для максимальной скорости пульсаций жидкости, обтекающей газовый пузырь в турбулентном потоке [c.80]

Для условий стесненного движения пузырей в барботажном слое в работе [16] получено следующее выражение для максимальной скорости пульсаций жидкости, обтекающей газовый пузырь [c.86]

Преимуществом прямоточной колонны перед противоточной является то, что высокая скорость потоков частично заменяет пульсацию при дроблении и распределении иотоков. Так, для получения капель размером dк = Q,8—1,3 мм в прямоточной колонне нри скорости потока 100—150 м/ч необходимая интенсивность пульсации составляет 7—10 мм/с, в то время как в противотоке для этого требуется 20 мм/с. По дробящему эффекту скорость потока эквивалентна примерно 0,2—0,3 скорости пульсации [3, с. 9]. В то же время дисперсия размеров капель без пульсации в три-четыре раза больше, чем при действии пульсации. Поэтому чтобы предотвратить снижение эффективности, целесообразно использовать влияние скорости, не исключая пульсацию, а лишь у.меньшая ее интенсивность. Если же требуется ликвидировать энергетические затраты на пульсацию, то скорость в прямоточной колонне, необходимая для ее эффективной работы, долн иа составлять сотни метров в час. [c.61]

Относительная скорость пульсации равна [c.354]

Рис. VIп. 67. Сопоставление средней амплитуды случайных пульсаций темпера-ауры с расчетным значением критерия устойчивости (относительная скорость пульсации производительности) приведены экспериментальные данные, полученные при экструзии полиэтилена низкой плотности (О) и поливинилхлорида ( ).

Для сопоставления предложенного критерия устойчивости (относительная скорость пульсации) с фактическими значениями случайных колебаний температуры использовались экспериментальные данные, заимствованные из работ [38, 74, 75, 76], в которых содержатся сведения о колебаниях температуры расплава, наблю- [c.354]

Коэффициент корреляции между скоростями пульсации 11 и и г ъ двух точках осредненного плоского потока с основным направлением течения по х, находящихся одна от другой по оси у на расстоянии 1) = =У2—У в один и ТОТ же момент времени, [c.89]

Скорости пульсаций vx при Я < Яо определяются соотношением [c.61]

Среда Кинематическая вязкость V, м /сек Коэффициент молекулярной диффузии Oj D, м /сек Шкала тугбу-лентности L , Скорость пульсации Д ш. м/сек Шкала памме уравнение (П. 110) ньших вихрей мм уравнение (П. 112) Минимальное время смешения для со, скг [c.122]

Одной и з Н1ОВЫХ гипотез в области теории тур булентности являются представления, развитые А. Н. Колмогоровым 43], который характеризует структуру турбулентных потоков как результат последовательного наложения на осредненный поток пульсаций первого, второго и т. д. порядков. Пульсации определяют беспорядочное перемещение объемов газа или жидкости. соответственно с диаметрами порядка I = I, Г <1. .. где I — путь перемешивания по Пр аядтлю. Скорости пульсаций [c.64]

Частота пульсаций М, как следует предполагать, связана со скоростью пульсации и масштабо м турбулентности и поэтому является зависимой величиной. [c.66]

Система ВТИ — количественная регулятор (типа РПИК-Ш) получает импульс от дифференциального манометра-расходомера питательной воды и, будучи настроен в режиме импульсатора, управляет через магнитные пускатели насосом-дозатором. Настройка импульсатора (см. 5-3,а) гарантирует определенный базовый коэффициент скорости пульсации и диапазон его изменения. Для получения качественной системы ВТИ рекомендует использование импульса от рН-метра. Системы ВТИ (рис. 5-34) обеспечены типовыми проектами с заводским оборудованием. [c.313]

Пусть частицы взвешены в турбулентном потоке со средней концентрацией п. Турбулентные пульсации характеризуются как величиной скорости Vx, так и расстоянием X, на протяжении которого скорость пульсации претерпевает заметное изменение. В турбулентном потоке сзпцествуют крупномасштабные пульсации, ограниченные сверху линейным размером области /, например диаметром трубы, и мелкомасштабные пульсации. В крупномасштабных пульсациях заключена основная часть кршетической энергии движения. Каждой пульсатщи отвечает свое число Рейнольдса Rex = z X/v, где v — коэффициент кинематической вязкости жидкости. Для крупномасштабных пульсаций Rex 1, поэтому эти пульсации носят невязкий характер. При некотором X = Xq имеем Нех = 1- Это значит, что мелкомасштабные пульсации с X < Ао носят вязкий характер. Значение Х = //Re / где Re — число Рейнольдса потока, называется внутренним масштабом турбулентности. Одним из характерных параметров турбулентного движения является удельная диссипация энергии о, имеющая порядок U /l, где U — средняя скорость потока. Тогда [c.219]

Как уже было сказано, движение жидкости в пульсации с Х<Хо носит вязкий характер. Согласно гипотезе Л. Д. Ландау и В. Г. Левича, такие пульсации не исчезают внезапно, а затухают постепенно. Движение жидкости приобретает характер не зависящих друг от друга периодических движений, периоды которых Т постоянны для всех Х<Ха. Значение Т можно оценить величиной Т - у]у/Ео При этом скорости пульсаций масщтабов Х<Хд оценивается как [c.258]

При более высоких скоростях пульсации не происходит коалес -ценции ц наблюдается довольно однородная дисперсия. [c.104]

Хорошее соответствие для двух серий значений указывает на то, что в эмульсионном режиме структуры потоков одной или двух фаз существенно не отличаются. Корреляцйй коэффициентов продольного перемешивания дисперсной фазы ( д) для противотока показана на рис. 4-10. Полученные результаты меняются с изменением высоты секций. Для определенной высоты секции значения соотношения д/бд проходят через минимум с увеличением скорости пульсаций (.Лоа). [c.149]

Из уравнения (У.327) видно, что очень сильно влияет на стабильность процесса величина индекса течения, поскольку дQlдl оказывается прямо пропорционально п. Величина относительной скорости пульсации, как следует из выражения (У.318) равна [c.323]

Для каждого значения расстояния от вибрирующего органа опытные точки при различных частотах и амплитудах хорошо апроксимн-руются линейными зависимостями коэффициента скорости растворения от средней скорости пульсаций Шд. Угол наклона линий, описывающих эти зависимости, уменьшается по мере удаления от вибрирующей пластины и характеризует затухание колебаний и уменьшение их эффективности. [c.218]

Число Рейнольдса является важной характеристикой течения. Оно определяет относительную роль сил инерции и сил трения потока. При малых числах Рейнольдса вязкость оказывает суш ествен-ное влияние на поток в целом, сглаживая возникающие в потоке мелкие пульсации скорости. Поэтому изменения характеристик течения (скорости пульсации) от точки к точке при малых числах Рейнольдса оказываются довольно плавными. При больших числах Рейнольдса преобладающее влияние оказывают силы инерции, действие которых приводит к передаче энергии от одного элемента потока к другому. [c.40]

Турбулентный действительный поток, как уже отмечено, мысленно разлагается на стационарный поток, со скоростью ги), усредненный по времени от истинных значений скоростей потока, и пульсационный поток. Обозначим его скорость по направлению потока через гВ и нормальную к нему скорость через и. Наличие пульсаций обусловливает интенсивный перенос вещества, характеризуемый понятием турбулентной диффузии. Можно провести аналогию между турбулентным течением и хаотическим движением газовых молекул. Тогда длина смешения I будет соответствовать длине свободного пробега молекул, а скорость пульсации — средней скорости газовых молекул. Турбулентная диффузия отличается от ламинарной тем, что эффективный коэффициент диффузии меняется с расстоянием от стенки. Среднее передвил4ение вихря до его распада (длина смешения /) практически постоянно в центре ядра потока, но около стенок становится пропорциональным расстоянию у от стенки. По аналогии с кинетической теорией газов можно написать, что средняя составляющая вихря, нормальная к стенке, равна [c.96]

При высоких скоростях отдельные слои (струйки) потока бес порядочно перемешиваются между собой и в каждой точке потока (даже в условиях установившегося движения) имеют место быстрые изменения скорости пульсации около некоторого ее среднего значения гшср. Такой режим движения называется турбулентным. [c.56]

Однако движение в п.з.с. но сравнению с обычным турбулентным дви кеннем существенно отличается. Если нульсационная составляющая скорости в турбулентных течениях обычно не превышает величины нескольких процентов от средней, то нри движении в и.з.с. скорость пульсаций может значительно превышать даже среднюю скорость. Это обстояте.ггьство накладывает своеобразный отпечаток на все явление, а так же затрудняет обработку и понимание получаемых экспериментальных данных о движении в и.з.с. [c.108]

Проведенные многочисленные измерения показывают наличие очень широкого диапазона изменения скоростей пульсаци-онного движения, частот пульсаций и размеров объемчиков (глобул), совершающих хаотические турбулентные пульсации около среднего значения скорости. [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология