Источники света размеры

Как можно видеть, в обычном микроскопе наблюдение ведется в проходящем свете. Частицы при этом кажутся темными, так как поглощают свет, а само поле представляется светлым. При наблюдении в ультрамикроскоп, на-, оборот, поле зрения темное, так как лучи от источника света не попадают в глаз наблюдателя, а коллоидные частицы представ-, ляются светлыми из-за их способности рассеивать свет. При этом, поскольку размер коллоидных частиц обычно меньше половины длины волны света, они воспринимаются визуально в виде светящихся точек. Частицы свободнодисперсных систем, способные совершать броуновское движение, наблюдаются как точки, всегда находящиеся в более или менее оживленном движении. [c.45]

Применяя соответствующий источник света, кварцевые линзы и прибор, регистрирующий ток фотоэлемента, можно получить данные для вычисления численной концентрации или размера частиц. [c.53]

Ф о т о ф о р е 3, заключающийся в передвижении частиц аэрозоля при одностороннем их освещении, является частным случаем термофореза. Объяснение фотофореза более сложно, чем термофореза, поскольку распределение температуры внутри освещенной частицы зависит от ее размера, формы, прозрачности и коэффициента преломления и, следовательно, может быть весьма различным. Для непрозрачных частиц обычно наблюдается положительный фотофорез, т. е. движение частиц в направлении светового луча. Для прозрачных частиц может наблюдаться и отрицательный фотофорез в связи с тем, что задняя сторона частицы может быть нагрета преломившимися в частице лучами сильнее, чем передняя, обращенная к источнику света. Известны случаи, когда малые частицы некоторых веществ обнаруживают отрицательный фотофорез, а большие— положительный. Такое явление можно объяснить тем, что по мере увеличения размера частицы свет, прошедший через частицу, ослабляется в большей степени, а значит, задняя сторона частицы нагревается меньше. [c.345]

Рис. 2.7. Ход лучем при освещении щели непосредственно источником света А и А — источники света I — диаметр источника света В — плоскость щели h — геометрический размер щели / — фокусное расстояние объектива коллиматора ОС — диаметр объектива коллиматора

Увеличение разрешающей способности приборов позволяет работать со все более сложными спектрами. Где же лежит предел повышения разрешающей способности приборов Практически она обычно ограничена их размерами и стоимостью. Теоретический предел разрешения дает ширина спектральных линий, определяемая источником света и собственной шириной линии, которую до сих пор не учитывали, считая, что она значительно меньше геометрической и дифракционной ширины. Если разность длин волн двух линий, излучаемых источником света, меньше, чем ширина каждой из них, то добиться разрешения нельзя ни при каких параметрах спектрального аппарата. [c.107]

Высокочастотная индуктивно-связанная аргоновая плазма (ИСП) как источник света в спектральном анализе применяется сравнительно недавно. Для получения плазмы используются, как правило, разряды тороидальпой формы, возбуждаемые могцным вы oкoч l тoт lым нолем в потоке плазмообразующего 1-аза, двигающегося вдоль осн разряда. Горелки ИСП отличаются по форме, размерам и конфигурации, а также по способу охлаждения стенок горелки, по виду рабочего газа и т. п. [c.69]

Щель спектрального аппарата освещается светом от источника. Выбор способа освещения зависит от размеров источника света, от параметров спектрального аппарата и от поставленной аналитической задачи. Щель спектрального аппарата нужно освещать так, чтобы полностью заполнить объектив коллиматора светом. Только в этом случае используется вся светосила спектрального аппарата. Для количественного анализа необходимо, чтобы освещение щели было равномерным и интенсивность каждой спектральной линии по высоте оставалась постоянной. Для освещения щели используют излучение всего источника света или определенного его участка. [c.111]

Размеры большинства источников света, например дуги и искры, малы и источник приходится размещать слишком близко к щели. Практически в этом случае его ставят дальше, чем это следует из формулы, так как вследствие дифракции на щели световой пучок внутри коллиматора расширяется. Заполнение коллиматора светом в горизонтальном сечении имеет место при любом удалении источника света от щели, если только ее ширина будет меньше удвоенной нормальной ширины. [c.112]

Непосредственное освещение щели не позволяет обычно использовать излучение только определенного участка источника света, но при работе с источниками больших размеров их можно приблизить к щели настолько, чтобы коллиматор заполнился светом от нужной области источника. Для устранения рассеянного света, который создается излучением других участков источника, необходимо ставить диафрагму (рис. 80). [c.113]

Таким образом, непосредственное освещение щели источником света наиболее удобно в тех случаях, когда он имеет большие размеры. При работе с дугой и искрой этот способ применяют для получения хорошего разрешения в спектре, а также в тех случаях, когда нет не- [c.113]

Трехлинзовая система освещения щели. Очень удобной является трехлинзовая система освещения щели (рис. 82), которая позволяет заполнять весь объектив светом, получать равномерное освещение щели и спектральных линий и использовать излучение только нужного участка источника света. Ее применяют при работе с источниками небольших размеров. [c.115]

Схема нефелометра показана на рис. 119. Пучок лучей от источника света /, пройдя через линзу 2, освещает испытуемый раствор в сосуде 7. Фотоэлемент 3, питаемый от электрической батареи 6, под влиянием света, рассеянного раствором, приводит в действие через сопротивление 4 зеркальный гальванометр 5, чувствительность которого достигает 10 А. Сравнивая отклонения стрелки для стандартного и исследуемого растворов, находят концентрацию последнего или размер частиц в нем. [c.315]

Коллоидные частицы по размерам меньше, чем длина полуволны видимого света, и поэтому их нельзя увидеть в обычный оптический микроскоп. В 1903 г. Зигмонди и Зидентопф предложили ультрамикроскоп, основанный на наблюдении светорассеяния в обычном микроскопе (рис. 75). При освещении коллоидной системы сбоку ярким и тонким лучом света рассеянный отдельными коллоидными частицами свет виден в микроскопе как светящиеся точки на темном фоне. Для того чтобы были отчетливо видны отдельные частицы, необходимо применять очень сильный источник света. Золь должен быть доста (ТОЧНО разбавленным, иначе в микроскопе будет вид-)аа сплошная светящаяся полоса, а не отдельные точки. [c.188]

Необходимые размеры горелок подбирают при помощи специальных калиброванных шаблонов. Если шаблон проходит в калиброванное отверстие с затруднением и между шаблоном и горелкой, если повернуть ее к источнику света, ет видимого просвета, то размер подобран правильно. [c.249]

На фиг. 33 источник света Ь в общем случае имеет конечные размеры, которые характеризуются координатами Х , у1, г отдельных точечных источников света. [c.87]

Заменим теперь двойной источник света круглым источником конечного размера. Предполагается, что этот источник света состоит из бесконечного числа независимых точечных источников с изотропным излучением. На практике такой источник можно реализовать, осветив небольшое круглое отверстие. Наблюдаемое распределение интерференционного контраста получается интегрированием всех интерференционных полей от отдельных точечных источников. [c.103]

Поле интерференционных полос при использовании источника света конечных размеров. На фиг. 39 представлен случай круглого источника света конечных размеров (радиусом г). Источник 5) рассмотренного выше двойного источника света в данном случае является центральным точечным источником. — точечный источник, расположенный на краю круглой диафрагмы. Кроме того, имеется бесконечное число точечных некогерентных источников света, центральные лучи которых проходят через центр линзы 1 и образуют коническую апертуру А с углом 2ю = 2г//. Вместо двух необходимо рассмотреть [c.105]

Однако рядом исследователей сообщены данные, пригодные для некоторых частных случаев. Так, иапример, Калвер и Лейтон [47] рассчитали, что источник света размером 6 мм на расстоянии 630 мм может увеличивать ширину линии, заданную маской, на [c.517]

Для определения тонкости отсева (размера наиболее крупных частиц в фильтрате) может быть применен оптический метод, основанный на принципе осаждения. Очевидно, что оптическая плотность суспензии на некоторой глубине должна оставаться неизменной пока не осядут наиболее крупные частицы твердой фазы. После, прохождения через слой крупных частиц оптическая плотность суспензии начнет уменьшаться. С окончанием осаждения наиболее мелких частиц оптическая плотность достигает неизменного минимального значения. Время от начала осаждения, в течение которого оптическая плотность остается неизменной, является искомым временем для определения размера наиболее крупных частиц в суспензии. По времени от начала осаждения до момента достижения минимальной оптической плотности можно определить размеры наиболее мелких частиц в суспензии. Для определения тонкости отсева материалов по изменению оптической плотности фильтратов может применяться фотокалориметр ФЭК-М, который предназначен для измерения концентрации растворов но интенсивности их окраски. Принципиальная схема фотокалориметра показана на фиг. 16. Здесь источник света / через систему конденсоров, зеркал, теплозащитных стекол и светофильтров 2 посылает световые потоки на два селеновых фотоэлемента 6 вентильного типа. Величина одного светового потока падающего на фотоэлемент регулируется фотометрическими клиньями 4, величина другого светового потока регулируется с помощью щелевой диафрагмы 5. Фотоэлементы включены дифференциально, поэтому при равенстве световых [c.47]

Принято раздельное нормирование освещенности в зависимости от применяемых источников света и системы освещения. Величина минимальной освещепности устанавливается согласно условиям зрительной работы, которые определяются наимень-иим размером объекта различия, контрастом объекта с фоном I характеристикой фона. [c.114]

Движение границы можно наблюдать двумя методами — методом тени Теплера, например в варианте Филпота—Свенссона (1938—1939 гг.), или методом шкалы Ламма (1937 г.). Оба эти метода основаны на использовании изменения показателя преломления раствора при изменении его концентрации. При прохождении параллельного пучка света через кювету с раствором в области границы, где имеется градиент концентрации и соответственно показателя преломления, лучи искривляются в направлении к большему показателю преломления. Если спроектировать через кювету источник света в форме светяш,ейся горизонтальной линии, то на экране за кюветой кроме основного изображения источника (горизонтальной линии) получится и некоторое размытое изображение (под или над линией). Его можно эффективно зарегистрировать количественно с помощью наклонной щели и цилиндрической линзы. В результате на экране получается вертикальная линия для мест с постоянным показателем преломления и зубец для области границы. Форма и размер зубца позволяют оценить размытость границы и разность концентрации частиц по обе стороны, а его вершина фиксирует точное положение границы и перемещение ее во времени. В методе Ламма через кювету наблюдают и фотографируют светящуюся шкалу. Область границы определяется по изменению плотности линий на шкале. [c.157]

Линза / создает увеличенное изображение источника света в плоскости линзы 3. Револьверная диафрагма 2 вырезает из этого изображения необходимый участок, экранируя концы раскаленных электродов, что значительно снижает интенсивность мешающего сплошного спектра. На щели 5 получается равномерно освещенный круг — изображение линзы 1. Линза 4, располагающаяся в непосредственной близости от входной щели, служит для устранения виньетирования. При наличии виньетирования освещенность в плоскости объектива коллиматора получается неравномерной максимальная освещенность соответствует центральным зонам источника света, а к краям источника освещенность падает. Антивиньетирующую линзу подбирают таким образом, чтобы на коллиматорном объективе получить увеличенное изображение источника, не превышающее, однако, размеров коллиматорного объектива. Линзы 1 и 3 для удобства работы должны быть ахроматическими. Иначе для разных областей спектра необходимо при работе изменять расстояния между источником и линзами ], 3 а 4. [c.73]

Взаимодействие света с веществом зависит от соотношения длины волны света и размеров частиц, на которые падает световой поток. Это взаимодействие происходит по законам геометрической оптики (отражение, преломление), если размеры объекта больше длины волны света. Если размеры частиц меньше половины длины волны света, то происходит рассеивание света в результате его дифракции. Область видимого света характеризуется длиной волн от 760 до 400 нм. Поэтому в молекулярных и коллоидных системах видимый свет рассеивается, а в проходящем свете эти растворы прозрачны. Наибо.льшей интенсивности рассеивание света достигает в коллоидных системах, для которых светорассеяние является характерной качественной особенностью. Обнаружение в растворе пути луча источника света при рассматривании раствора перпендикулярно к направлению этого луча позволяет отличить коллоидный раствор от истинного. На этом же принципе основано устройство ультрамикроскопа, в котором наблюдения проводят, в отличие от обычного микроскопа, перпендикулярно направлению проходящего через объект света. Схема поточного ультрамикроскопа Б. В. Дерягина и Г. Я. Власенко приведена на Рис. 10.6. Схема поточного ультрами-рис. 10.6. с помощью этого прибора кроскопа В. В. Дерягина и Г. Я. Вла-определяют концентрацию дисперс- сенко 1 — кювета 2 — источник света ных частиц в аэрозолях и коллоид- 3 — линза 4 — тубус микроскопа, ных растворах. [c.297]

В основе данного метода лежит явление рассеяния света коллоидными частицами, называемое явлением Тиндаля и наблюдаемое в том случае, когда размеры частиц меньше половины длины волны падающего света. На наблюдении явления Тиндаля под микроскопом основан принцип устройства ультрамикроскопов различных систем. Коллоидный раствор освеш,ают сбоку на темном фоне сильным источником света и наблюдения проводят с помоо[ью обычного оптического микроскопа. Следует особо подчеркнуть, что в ультрамикроскопе не видны отдельные частицы, но благодаря рассеянию ими света их обнаруживают в виде светяш,ихся точек. [c.36]

Возможность обнаруж,ения отдельных частиц зависит от контраста объекта относительно фона. Так, например, при дневном освещении мы не сможем невооруженным глазом видеть зажженную спичку на расстоянии 500 м. Однако ночью на темном фоне зажженная спичка будет четко видна как светящаяся точка. Именно на этом основано применение ультрамикроскопа, с помощью которого можно видеть частицы с линейными размерами 10—300 нм в виде светящихся точек. Ультрамикроскоп представляет собой обычный оптический микроскоп с высокой разрешающей способностью. Различие заключается в том, что коллоидный раствор или другую дисперсную систему рассматривают при боковом освещении на темном фоне. Луч света, который проходит через систему, не попадает непосредственно в глаз наблюдателя. Только отдельные коллоидные частички благодаря светорассеянию становятся видимыми как отдельные светлые точки на темном фоне. Схема ультрамикроскопа представлена на рисунке 98. С помощью мощного источника света и системы линз создают узкий пучок света, который проходит через коллоидный раствор. Для того чтобы в поле микроскопа можно было различать отдельные частички, концентрация их долл на быть незначительной, в противном случае свет, исходящий от отдельных частиц, со.тьется в сплошную светлую полосу. [c.393]

Оптические явления в гидрофобных системах выражены отчет ливо. Коллоидная частица имеет размер меньший длины световой полуволны. Такая частица уже не отражает свет, а рассеивает его (Явление опалесценции). Поэтому мицелла, будучи осве щеннойр сама при этом как бы становится источником света. Светящаяся точка во много раз больше самой коллоидной частицы. Это дает возможность наблюдать указанные частицы в ультрамикроскоп. [c.270]

Дифракция. Любой реальный источник света имеет определенные размеры, но если рассматривать распространение света на расстоянии, во много раз гтревышающем эти размеры, то источник можно считать точечным. Например, несмотря на очень большие размеры звезд, расстояние от них до Земли столь велико, что можно с полным правом считать любую звезду точечным источником света. В то же время, изучая распространение света вблизи обычной электрической лампы, нельзя рассматривать ее как точечный источник света. В таких случаях можно реальный источник условно разделить на большое число более мелких и считать каждый из них точечным. [c.17]

Рис, 80. Оснещеине щели определенным участком источника света больших размеров [c.113]

Методом рассеяния света на больших углах можно быстро получить информацию о содержании и распределении частиц по размерам от 0,1 до 10 мкм. Экспериментальная установка (рис. ПО) включает в качестве источника света лазер ОКГ-12, оптическую систему и регистрирующую аппаратуру. Оптическая система состоит из передающей и приемной систем, В передающую систему входят нейтральный светофильтр, конденсорная и кол-лиматорная линзы, диафрагма с точечным отверстием предназ- [c.320]

Миним. размер обнаруживаемых частиц зависит также от интенсивности освещения, поэтому в УМ применяют сильные источники света (ртутные лампы высокого давления). Средний линейный размер колловдных частиц можно определить методом У. по ф-ле I = УсЩгр, где с - массовая концентрация частиц V - наблюдаемый объем взвеси п - среднее число подсчитанных в этом объеме частиц р - плотность частиц. [c.36]

В 1950-х гг. Б. В. Дерягин и Г.Я. Власенко разработали поточный УМ, в к- юм поток жидкого золя или аэрозоля движется по стеклянной трубке навстречу наблюдателю. Пересекая зону освещения, формируемую сильным источником света со щелевой диафрагмой, частицы дают яркие вспышки, регистрируемые визуально или с помощью фотометрич. аппаратуры. Расположенный на пути светового луча фотометрич. клин позволяет устанавливать ниж. предел размеров регистрируемых частиц. Определяемые концешрации частиц в коллоидной системе достигают 10 частиц в 1 см. [c.36]

В Ц. используют источники света А (близкий к лампе накаливания), С и D s, имитирующие солнечное освещение в разл. время суток. Их характеристики изучены и опублико-ваны в ввде таблиц. Ф-ции восприятия х(Х), у(Х), г(Х) при разных размерах измеряемого поля, т. е. при разных сферич. углах наблюдения (обычно 2° и 10°), также приводятся в справочной литераттое. Ф-цию р(А.) измеряют с помощью спектрофотометров. Тогда координаты цвета данного объекта можно рассчитать по ур-ниям [c.331]

Если в этой экспериментальной схеме источник света (который можно считать точечным), конденсатор и установленную вместо щелп прямозтольную сетку поменять местами с камерой, чтобы плоскость сстки оказалась в плоскости пленки, то изображение сетки, получеы ое за счет конечного размера апертуры отверстия [c.63]

М(, — разделители световых пучков А ,, Л1/ отражающие зеркала т —нормаль к зеркалу в ПЛОСКОСТИ чертежа (5 — средние точки зеркал угол поворота зеркала вокруг нормали к плоскости чертежа, проходящей через точку ( — угол наклона зеркала относительно оси, проходящей через точку <3 и являющейся линией пересечения плоскости зеркала и плоскости параллелограмма —смещение средней точки зеркала в напраолсппи нормали к зеркалу ш 6 = 60° —угол наклона зеркал к падающему пучку света 2а, д — стороны параллелограмма О — начало центрального луча (ось х, перпендикулярная плоскости чертежа, с началом в точке О здесь не показана) 6 — источник света конечнг.гх размеров (координаты х , 2 ) А — общая ось вращения плоскостей зеркал, нормальная к плоскости чертежа, основное положение зеркал [c.83]

Источник света L5 — ртутная лампа низкого давления с фильтром (>.=0,546 мкм) илн без фильтра. Свет от источника проецируется прн помощи конденсора на круглую диафрагму среднего размера — ахроматическая линза или воу нутый отражатель Л1 , М2 — раздели -тели световых пучков М/, М. —зеркала ТИ — вспомогательное зеркало Т —телескоп с перекрестием (возможно, с уровнем) 5Р — диффузное стекло, одиа половина которого освещается рассеянным белым светом, а вторая — ртутной лампоИ низкого давления (без фильтра). [c.90]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология