Фейнман

Физик. Потому что аналогичная зависимость широко используется в статистической физике и в самых различных ее приложениях. Например, при изучении явлений испарения и тепловой ионизации [Фейнман и др., 1967], в химической кинетике [Чанг, 1980], при анализе движения атомов в твердых телах [Бокштейн, 1995] и даже мутаций в хромосомах живых клеток [Шредингер, 1972]. Напомню, еще в беседе 1 мы договорились называть Я-параметр Живой Температурой Организма за его сходство с абсолютной температурой среды при броуновском движении частиц. [c.123]

Рис. 5.6. Графическое определение относительной реакционной способности мономеров г и по Фейнману-Россу

Соотношение (4.160) впервые было выведено независимо друг от друга Г. Гельманом и Р. Фейнманом, его называют теоремой Гельмана—Фейнмана. Теорема доказывается достаточно просто. Из определения (1.34) имеем [c.150]

Р. Фейнман и Г. Гельман применили теорему (4.160) к изучению сил, действующих в молекуле, выбрав в качестве параметров ядерные координаты К (х . у а, 2 . [c.152]

Соотношение (4.152) впервые было выведено независимо друг от друга Г. Гельманом и Р. Фейнманом и называется теоремой Гельмана — Фейнмана . [c.133]

Р. Фейнман и Г. Гельман применили теорему (4.152) к изучению сил, действующих в молекуле, выбрав в качестве параметра [c.133]

Р. Фейнман (род. 1918 г.) — выдающийся американский физик. За фундаментальный вклад в квантовую теорию поля Р. Фейнман в 1965 г. был удостоен Нобелевской премии. Работа Р. Фейнмана Силы в молекуле , в которой он независимо от Г. Гельмана доказал теорему (4.152), была его дипломной работой. [c.133]

Фейнман P. Характер физических законов. Пер. с англ.-М. Мир, 1968. [c.17]

Ричард Фейнман предложил сложную механическую машину с собачкой . Он также пришел к выводу, что механический демон погибнет из-за перегрева. [c.34]

Я думаю, что первым кто сказал о важности сил в молекулярных процессах, был Ричард Фейнман. В его статье, опубликованной р 1939 году [32] он пишет, что на молекулярном уровне не существует различий между электрическими и механическими силами. [c.59]

Гельман [8] и Фейнман [9] доказали очень важную теорему, согласно которой все силы, действующие на атомные ядра в молекуле, можно рассматривать классически в соответствии с законом Кулона. Это означает, что если известна зарядовая плотность, соответствующая правильной (точной) волновой функции г] , то действующие в молекуле силы можно представить следующим образом [c.209]

Для многих практических приложений, таких, например, как предварительные расчеты, необходимая первоначальная информация состоит в надежной оценке критической массы. Для этого очень удобна двугрупповая модель, поэтому ясно, что очень удобно было бы иметь такую формулировку этой методики, которая до предела бы сократила необходимый объем вычислительной работы. Такой метод был предложен Р. П. Фейнманом и Т. А. Уэл-тоном. Метод Фейнмана — У Элтона вытекает непосредственно из теории односкоростного приближения. Сущность этого метода заключается в эффективном представлении функции нейтронного потока в виде произведения двух функций, одна из которых зависит только от пространственной координаты, а другая — только от энергии, и в описании пространственного распределения в каждой энергетической группе с помощью лишь основной гармоники. Несмотря на то, что эти упрощения достигаются ценой некоторой потери точности, численные результаты, полученные этим методом, особенно в приложении к системам с водяным замедлителем, весьма хорошо согласуются с результатами, полученными при использовании более точных моделей. [c.347]

В общем случае плотности увода A (r) есть довольно сложные функции, но при проведении настоящего расчета мы заменяем их грубыми приближениями, основанными на использовании основной гармоники ваемом низшем приближении ( ower approximation), используемом Фейнманом и Уэлтоном, для всех анергий взято одно и то же выражение для плотности удаления таким образом, [c.349]

А теперь смотрите. Если в (5,24) Я-параметр заменить величиной к Т (где Т - абсолютная температура, к - постоянная Больцмана), то Р а,М,Н) превратится в известное распределение Больцмана и будет дава1ъ ту долю частиц, для которых энергия их хаотического теплового движения превысит уровень а [Фейнман и др., 1967 Физический энциклопедический словарь, 1984]. Это еще раз убеждает нас в том, что Я-параметр служит мерой интенсивности хаотических движений взаимодействующих частиц в живьгс организмах примерно так же, как абсолютная температура среды служит мерой интенсивности хаотических тепловых движений частиц в объектах неживой природы [c.123]

P. Фейнман, P. Лейтон, M. Сейтц, Лекции по физике. Изд. [c.198]

Пдея доказательства восходит к Фейнману [29] замена унитарной эволюции ие зависящим от времени гамильтонианом (т. е. переход от схемы к локальному гамильтониану). [c.111]

Фейнман Р. Ф. Стаггистическая механика Курс лекций. / Пер. с англ. [c.525]

Гельман [21] и Фейнман [22], доказали важную теорему, согласно которой силы, действующие на ядра атомов и молекул, определенные по поверхностям потенциальной энергии, вычисленным квантовомеханически, совпадают с силами, полученными в рамках классической электростатики по данным о распределении электронной плотности. Иными словами, если такое распределение найдено из рещения уравнения Шредингера, то силы, действующие на ядра, находятся с помощью классической формулы [c.192]

В настоящей книге предпринята попытка описать статистические свойства гибких полимеров без использования сложного математического аппарата. Конечно, для детального расчета свойств какой-либо физической системы необходимы традиционные приемы математической физики, к которым советские ученые глубоко привержены. Однако, оглядываясь на опыт предшествующих исследований, можно отметить, что часто фундаментальные идеи оказываются более простыми и более общими, чем их конкретные выражения в терминах уравнений (здесь я имею в.виду, например, книгу П. Дирака по квантовой механике). Существует также много случаев (как подчеркивали Р.П. Фейнман и другие ученые), когда общие уравнения настолько сложны, что невозможно осознать все их следствия. Например, подход А.Н. Колмогорова к проблеме турбулентности, хотя и не является всеохватьгоающим, дал больше, чем многолетние попытки описания этого явления в терминах уравнения Навье - Стокса. Это же справедливо и для многих проблем, к которым применяется скейлинговое рассмотрение, полимерные системы являются в этом смысле хорошим примером. Я надеюсь, что данная книга, несмотря на ее очевидные несовершенства, проиллюстрирует различие в подходе к проблемам, о котором идет речь, а ее перевод на русский язык стимулирует развитие исследований в Советском Союзе в стиле, в котором написана данная работа. Я глубоко благодарен советским коллегам за труд по подготовке русского издания книги — мне хорошо известно насколько это трудно, поскольку моя дочь является профессиональной переводчицей с русского на французский. Я также благодарен моим японским друзьям Ф. Волино и особенно Й.А. Оно (который прочитал в Кливленде курс лекций для студентов на основе этой книги), тщательно просмотревшим английское издание и указав- [c.8]

Первый закон термодинамики — это принцип сохранения энергии. Термин энергия (от греческого V pYlO( ) известен всем, но истинный смысл его никто (включая автора) не понимает. Ричард Фейнман подчеркивает, что мы не знаем, что такое энергия. Это абстракция. Я думаю, что лучшую попытку определения энергии можно найти в блестящей книге Макса Планка [11] [c.14]

Мы рассмотрели модель системы, состояш,ей из квазисвободного электрона в плотной жидкости. Как уже было отмечено, такая модель пригодна лишь тогда, когда электрон слабо взаимодействует с атомом однако это условие не сохраняется в случае жидкого гелия. Действительно, отталкивание электрон — атом оказывается в гелии настолько большим, что образование полости в жидкости может приводить к состояниям с более низкой свободной энергией, чем состояние квазисвободпого электрона, несмотря на резкое возрастание кинетической энергии при локализации электрона внутри полости. Пузырьковая модель электрона в жидком гелии обычно приписывается Фейнману, на подробно она была впервые описана Купером в работе [40]. Основная идея модели состоит в том, что достигается устойчивая конфигурация раствора в результате равновесия, которое наступает, с одной стороны, между отталкиванием электрона от всех окружающих атомов и, с другой стороны, между силами сжатия пузырька, возникаюгци-ми из-за поверхностного натяжения. В первоначальной работе Купера [40] поверхностное натяжение было весьма приближенно подсчитано на основе микроскопического подхода. Недавно Левин и Сандерс [41а, б] придали пузырьковой модели более отчетливый вид. В вычислениях Сандерса использованы наблюдаемые значения поверхностного натяжения (вместо взятого из приближенной молекулярной модели), а также волновая функция электрона, соответствующая яме с определенной глубиной, подгоняемой под длину рассеяния. Диаметр пузырька оказался равным приблизительно 20 А, что вдвое превышает значение Купера. В результате соответствующего уменьшения кинетической энергии электрона внутри пузырька последний становится легко с кимаемым и изменяющим форму. [c.166]

Мы рассмотрели модель системы, состоящей из квазисвободпого электрона в плотной жидкости. Как уже было отмечено, такая модель пригодна лишь тогда, когда электрон слабо взаимодействует с атомом однако это условие не сохраняется в случае жидкого гелия. Действительно, отталкивание электрон — атом оказывается в гелии настолько большим, что образование полости в жидкости может приводить к состояниям с более низкой свободной энергией, чем состояние квазисвободного электрона, несмотря на резкое возрастание кинетической энергии при локализации электрона внутри полости. Пузырьковая модель электрона в жидком гелии обычно приписывается Фейнману, на подробно она была впервые описана Купером в работе [40]. Основная идея модели состоит в том, что достигается устойчивая конфигурация раствора в результате равновесия, которое наступает, с одной стороны, между отталкиванием электрона от всех окружающих атомов [c.166]

Фейнман Р,, Хибс А, Квантовая механика и интегралы по траекториям. М. Мир, 1968. 382 с. [c.271]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология