Условия первого рода

По аналогичной схеме строятся дискретные аналоги граничных условий первого рода [c.386]

Изложенные выше закономерности массообмена в каналах с проницаемыми стенками получены на основе аналогии с теплообменом при граничных условиях первого рода [1]. Выше отмечалось, что постоянство скорости отсоса (вдува) и концентрации газа вблизи мембраны является довольно грубым приближением расчетной модели процесса к реальным условиям мембранного элемента. [c.137]

Через ) обозначим функцию Грина для дифференциального уравнения с оператором и граничными условиями первого рода в точках 1, Хи Если функции 1 , Юг известны, то СКх, ) находится по формулам [c.146]

В литературе этот случай называют граничным условием первого рода. Случаи, когда плотность теплового потока на границе описывается в виде [c.217]

Для В1 -1-оо, Т/) = 0, т. е. граничные условия становятся граничными условиями первого рода, и уравнение (20) преобразуется к виду [c.219]

С граничными условиями первого рода [c.4]

Нестационарные тепловые процессы Б неограниченном полом цилиндре с несимметричными граничными условиями первого рода [c.27]

Воспользуемся формулами аппроксимации частных производных (5) в задачах с граничными условиями первого рода. Применив их трижды, получим следующее уравнение с одной независимой переменной т [c.48]

Граничные условия первого рода [c.62]

Нестационарный тепловой процесс описывается одномерным уравнением теплопроводности с несимметричными граничными условиями первого рода, рассмотренным в 3. [c.73]

В соответствии с этим, если на большей части граничной поверхности заданы граничные условия первого рода, следует использовать интегральное уравнение вида [c.265]

В настоящем разделе при обсуждении вопроса об интенсивности внешнего массообмена для простоты примем граничные условия первого рода. [c.20]

Условия первого рода являются предельным случаем условий третьего рода при 3 оо. [c.41]

Если наружное диффузионное сопротивление переносу отсутствует, то граничные условия третьего рода переходят в условия первого рода при Bi- -oo. Характеристические уравнения (1.67), (1.70) и (1.73) при этом упрощаются соответственно до sin j, = О, Jq(ii) = О, вновь sin (J, = О, и спектры собственных чисел задач изменяются. Решения (1.66) (1.68), (1.69), (1.71), (1.72) и (1.74) упрощаются. [c.42]

Определив величину tg0 по расположению экспериментальной кривой из соотношения (1.80) можно получить значение В опытах по определению коэффициента эффективной диффузии стремятся осуществить граничные условия первого рода, что практически обеспечивается условием В1 50 (значения концентрации, рассчитанные из аналитических решений при 50 и В1- -оо, практически одинаковы). Прямая линия на экспериментальном графике в полулогарифмических координатах 1п С — т свидетельствует о постоянстве коэффициента диффузии Однако опытные данные далеко не всегда подтверждают гипотезу о неизменности величины в процессе массообмена. Особенно это относится к современным высокоинтенсивным процессам. [c.45]

Выражение (2.82) описывает более общий случай по сравнению с кинетическим уравнением (2.76), которое было получено в предположении о граничном условии первого рода (В1->оо). [c.108]

Предельным переходом В1 оо из приведенных соотношений можно получить решение задачи для граничных условий первого рода при отсутствии кинетического сопротивления внешнего переноса. [c.121]

Второе краевое условие можно задать тремя способами 1) распределением концентрации на поверхности твердого тела в любой момент времени (граничное условие первого рода) = /2 (х, у, [c.455]

Выбирая достаточно тонкий слой над поверхностью раздела фаз, с учетом непрерывности температуры в пространстве, можно получить граничное условие первого рода по температуре для границы раздела фаз [c.443]

Предполагается, что Арад > Афон- Уравнение (3.9) решается при граничных условиях первого рода, усредненном коэффициенте поглощения и без учета переноса тепла движущимся монокристаллом. Если пренебречь теплообменом с боковой поверхностью, температурное поле можно считать независимым от оптических свойств монокристалла. [c.57]

Решение нестационарной задачи значительно упрощается в условиях регулярного теплового режима, когда для описания температурного поля достаточно использовать первую моду ряда Фурье. Для решения задачи просева заготовки в виде цилиндра с эксцентричным отверстием используется преобразование Лапласа, решение в области изображений обыкновенного дифференциального уравнения второго порядка методом Галеркина и переход в область оригиналов. Теплофизические свойства материала считаются постоянными. На поверхности принимается граничное условие первого рода. [c.72]

Эта точка расположена ближе к поверхности (х+="1), когда отноп1епие нне1пнего сопротивления 1/В1 уменьшается, приходя в пределе к граничным условиям первого рода при 1/В1 0. В этом случае изменение температуры внутри тела является максимально возможным. [c.218]

В другом предельном случае, когда В1 оо (граничные условия первого рода), первый член рядов (28) и (29) для больших значений < ( + >0,3) и В1 оо (см. табл. 1 н 2) имеют следующий впд для нластииы [c.221]

Формулой (9) можно пользоваться для реиения задач с симметричны ми граничными условиями первого рода. Тогда граничные условия учити-ваптся автоматически при закенз частной производной ее приближенным выражением (5). Если граничные условия на одной и другой границах различны, тогда следует предварительно с помощью введения новой переменной перейти к задаче с однородными граничниии условиями, после чего воспользоваться выражением (5), полагая в нем - О, [c.6]

Методика исследования нестационарных тепловых процессов в неограниченной пластине с симиетричными граннчкыми условиями первого рода [c.11]

Отсюда видно, что и в данном случав в любой произвольной точке приближенное решение задачи с несимметричными граничшмн условиями первого рода совпадает с точным. [c.21]

Исследование нэстациоыарных тепловых процессов в цилиндре конечных размеров с граничными условиями первого рода [c.43]

Ю. Нестационарные тепловые процессы в пластине конечних размеров с граничными условиями первого рода [c.47]

Итак, получено двупараметрическое семейство решений, зависящее от параметров Рг и Ес. Очевидно, что при малых значениях РгЕс формула (1.20) мало отличается от температурного поля пластины при граничных условиях первого рода. [c.13]

При граничном условии первого рода на частрщы будем иметь / г=н= о. Давление тела равно общему давлению окружающей среды Р г=л=Ро- На самом фронте испарения вследствие сделанных выше предположений должны соблюдаться соотношения = и Р 5 = Р, в которых функциональная связь давления паров Р с температурой I определяется известными соотношениями для насыщенного пара Р (Г). [c.257]

Рассмотрим задачу нестационарного теплообмена в плоском неограничеи1юм слое мелкодисперсного металлогидрида с учетом фазового перехода. На поверхностях, ограничивающих слой, задаются граничные условия первого рода. Целью решения является получение пространственно-временных полей температуры и описание массообмена в слое. [c.100]

Условия однозначности по координатам (грашиные условия) могут быть различными в зависимости от конкретных условий того или иного процесса. Так, может быть известна температура тела на его внешней границе (условие первого рода) [c.229]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология