Механизм переноса импульсов

Для ламинарного течения напряжение дается равенством (94-1), определяющим закон Ньютона для вязкого течения. Однако в турбулентном течении имеется дополнительный механизм переноса импульса, обусловленный тем фактом, что случайные флуктуации скорости стремятся передавать импульс в область с меньшим количеством движения. Таким образом, полное среднее напряжение, или лоток импульса, равно сумме вязкого и турбулентного потоков импульса [c.320]

Под названием внешняя гидродинамика кипящего слоя мы объединяем все явления взаимодействия потока газа (жидкости) со слоем в целом — критические скорости начала псевдоожижения и уноса, закон расширения слоя. К внутренней гидродинамике кипящего слоя относятся явления, обусловленные нестационарными движениями твердой фазы и ее перемешиванием внутри слоя, дисперсия скоростей и перемешивание в газовом потоке, механизм переноса импульса, теплоты и массы. Перенос теплоты от кипящего слоя к стенкам аппарата или погруженным в него поверхностям принято называть внешним теплообменом , в отличие от межфаз-ного теплообмена между зернами и проходящим потоком газа [c.7]

III. Теплообмен между кипящим слоем и ограничивающими его поверхностями другой температуры — наружными стенками реактора или поверхностями погружаемых в слой теплообменников. Из-за высоких объемной теплоемкости и плотности зерен механизм теплоотдачи в этом случае должен быть аналогичен механизму переноса импульса от поверхности движущихся в кипящем слое тел (см. раздел III.4), определяющему сопротивление этому движению. [c.121]

Это теоретически выведенное выражение для силы сопротивления существенно отличается от простого закона Стокса. Величина сопр по (111.56) должна быть прямо пропорциональна скорости тела V, но при этом должна зависеть от размеров не линейно, а квадратично (5ш = яйш). Из-за нестационарного механизма переноса импульса эта сила должна быть пропорциональна корню квадратному из суммарной вязкости плотной фазы [д, = [г, , + + [Хер, а не первой степени вязкости псевдоожижающего агента [Хер- [c.172]

Предположим, что механизм переноса импульсов аналогичен механизму переноса тепла. Рассмотрим плоский поток, в котором температура изменяется в направлении оси у (рис. 6-2), Пусть частица жидкости 3 некоторого слоя, находящегося от стенки на расстоянии у, в котором среднее значение энтальпии составляет С (у), перемещается перпендикулярно направлению потока на расстояние /т и внедряется в слой, где осредненное значе-ние энтальпии равно О (у+/т). V [c.95]

Эти выкладки иллюстрируют происхождение турбулентного потока импульса или так называемого напряжения Рейнольдса, определяемого равенством (98-9). Турбулентный механизм переноса импульса до некоторой степени аналогичен механизму переноса импульса в газах, с той лишь разницей, что в газах перенос осуществляется за счет случайного движения молекул, а в жидкостях — за счет случайного движения больших молекулярных агрегатов., [c.322]

Молекулярный механизм переноса импульса называется вязким трением, или вязкостью. В химической технологии вязкость нечасто рассматривается как механизм переноса. Однако такое рассмотрение помогает при анализе многих случаев. Для выяснения механизма вязкости рассмотрим такую упрощенную модель переноса. [c.178]

В результате около стенки образуется тонкий слой, в котором конвективный перенос становится исчезающе малым, это — пограничный слой. Перенос в нем происходит за счет молекулярных механизмов. Перенос импульса осуществляется вязким трением при этом по мере приближения к стенке скорость падает до нуля. Перенос тепла и вещества осуществляется теплопроводностью и диффузией. [c.188]

Для расчета струи в зернистом слое неприемлем математический аппарат теории турбулентных струй, поскольку физические свойства зернистого слоя как среды, окружающей истекающую струю, значительно отличаются от физических свойств ее вещества. Более того, в ряде случаев (особенно в ситуациях, когда концентрация частиц в факеле струи не мала) механизм переноса импульса в струе отличается от механизма, свойственного затопленным турбулентным струям. Это обусловлено тем, что полный импульс, переносимый турбулентными пульсациями газа, может быть даже меньше импульса, переносимого попадающими в струю тяжелыми частицами. [c.5]

Подтверждена общность механизма переноса импульса, тепла и вещества в свободных турбулентных струях и горящем газовом факеле. [c.137]

При значении числа Прандтля, равном единице (т. е. когда v = D), имеет место подобие между переносом импульса и вещества. В той области жидкости, где преобладает молекулярный механизм переноса импульса, будет доминировать также и молекулярный механизм переноса вещества. [c.61]

В ряде работ (см., например, [16]) указанной гипотезе приписывался универсальный характер. В действительности уже в самом предположении (31,3) заключено допущение об общности механизма переноса импульса и субстанции. [c.176]

Итак, мы должны вернуться к отправной точке исследования— к уравнению (4.18), которое служит основой для построения характеристических масштабов. Однако, в отличие от предыдущего, теперь рассматривается не все течение в целом, а только его турбулентное ядро, в пределах которого все эффекты вязкой природы надо считать пренебрежимо слабыми. В этих условиях роль вязких напряжений ограничивается тем, что они обеспечивают механизм, благодаря которому напряжение трения То передается без изменения на границу исследуемой зоны. Уравнение, определяющее механизм переноса импульса в самой зоне, вязких членов содержать не может. Соответственно последнее слагаемое в правой части уравнения опускается, после чего получается [c.287]

Первая попытка построения кинетической теории плотных газов была сделана Энскогом [66]. В своей работе с помощью неких интуитивных соображений он обобщил изложенную в гл. 5 кинетическую теорию газов нормальной плотности, правда, только для случая твердых сферических молекул. Преимущество модели твердых сфер с этой точки зрения заключается в том, что столкновения молекул можно считать мгновенными, и вероятность одновременного столкновения нескольких молекул пренебрежимо мала. Подход Энскога основан на том, что он ввел поправку, учитывающую соизмеримость диаметра молекул со средним расстоянием между ними. В результате тот механизм переноса импульса и энергии, которым при нормальных плотностях пренебрегают и который до сих пор не рассматривался, оказался теперь существенным. Речь идет о том, что при столкновении происходит перенос импульса и энергии на расстояние, равное расстоянию между центрами молекул. В случае твердых сферических молекул этот столкновительный перенос импульса и э нергии на расстояние между центрами молекул происходит мгновенно. В очень плотных газах столкновительных перенос — главный механизм переноса, поскольку каждая молекула почти локализована в одной точке пространства окружающими ее соседними молекулами, и перенос молекулярных признаков потоком молекул сильно затруднен. [c.351]

В отсутствие источника возмущений (рис. 5.39, а) структура течения подобна той, которая при других условиях обтекания рассматривалась в гл. 2. Характерным здесь является отчетливо выраженный провал изолиний в окрестности ребра двугранного угла, обусловленный переносом потока импульса вторичными течениями из внешней области вдоль биссекторной плоскости к угловой линии и свидетельствующий о существовании продольно развивающихся вихрей. При наличии источника возмущений вторичные течения 2-го рода в значительной мере подавлены, а при D = 0.263 (рис. 5.39, б), возможно, полностью разрушены. Поскольку механизм переноса импульса с низким уровнем турбулентности в направлении ребра двугранного угла ослаблен, то не случайна большая наполненность угловой зоны высокоэнергетичными турбулентными пульсациями. [c.301]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология