Происхождение турбулентности

Эти выкладки иллюстрируют происхождение турбулентного потока импульса или так называемого напряжения Рейнольдса, определяемого равенством (98-9). Турбулентный механизм переноса импульса до некоторой степени аналогичен механизму переноса импульса в газах, с той лишь разницей, что в газах перенос осуществляется за счет случайного движения молекул, а в жидкостях — за счет случайного движения больших молекулярных агрегатов., [c.322]

Над Западной Европой и промышленными районами Северной Америки аэрозоль в зоне интенсивного турбулентного обмена имеет индустриальное происхождение и обладает сильным поглощением в области спектра 2,6—3,5 мкм и в спектральном диапазоне 7,2—25 мкм. Максимумы в полосах поглощения промышленного аэрозоля наблюдаются на длинах волн 2,9 9 и 18 мкм, в окрестности которых происходит наиболее заметная трансформация спектральных интенсивностей теплового излучения. Увеличение степени замутненности атмосферы приводит к уменьшению интенсивности восходящего излучения на всех зенитных углах. При постоянстве оптической толщины аэрозоля в вертикальном столбе [c.197]

Шум аэродинамического происхождения возникает из-за турбулентного смешивания отработанного воздуха с окружающей средой при выхлопе. В пневмосистемах высокого давления истечение воздуха в атмосферу при выхлопе происходит со скоростью, близкой к скорости звука, а интенсивность аэродинамического шума пропорциональна восьмой степени скорости струи воздуха. [c.287]

Разработанная приближенная теория истечения турбулентных струй позволяет определить очертания струи в псевдоожиженном слое. На этой основе можно показать, что происхождение неоднородного и однородного псевдоожижения является следствием условий образования и движения струй в слое. [c.67]

Как отмечалось выше, в сточных водах содержатся нерастворенные примеси органического и минерального происхождения. Первые имеют небольшую плотность и хорошо транспортируются потоком воды вторые (песок, бой стекла, шлак и др.) имеют большую плотность и транспортируются лишь при определенных скоростях турбулентного режима движения жидкости. Поэтому важнейшим условием проектирования водоотводящих сетей является обеспечение в трубопроводах при расчетных расходах необходимых скоростей движения жидкости, исключающих образование в них плотных несмываемых отложений. [c.46]

Транспортирование потоком жидкости нерастворенных твердых частиц является следствием ее турбулентного движения. В турбулентном потоке, помимо главного движения в продольном направлении, возникают поперечные перемещения масс жидкости, которые и являются главной причиной переноса твердых частиц из нижних слоев в верхние и транспортирования их во взвешенном состоянии. Частицы органического происхождения с малой плотностью транспортируются потоком при сравнительно малых скоростях. Минеральные же частицы (песок, бой стекла и др.) способны выпадать в осадок и засорять трубопроводы. [c.57]

Здесь QJl — интенсивность межфазного теплообмена в единице объема между г-й и -й фазами, UJг — внутренняя энергия г-й фазы на границе с J-й фазой. Вектор плотности пульсационного теплового потока Гг по своему происхождению аналогичен вектору плотности турбулентного переноса теплоты [c.226]

Разумеется, аналогия здесь — только чисто формальная критерий Рейнольдса служит для суждения о том, насколько близко подходит к критическому режиму поток ламинарный, с одной стороны, и поток турбулентный, с другой стороны. В данном случае поток — заведомо турбулентный, а потому значение нового критерия Р позволяет судить о возможности возникновения больших вихрей (макротурбулентности) того или иного строения. Роль характерного линейного размера Z здесь, по Рыжкову, играет глубина моря над изломом дна. Наконец, в отличие от критерия Рейнольдса, новый критерий Р содержит в числителе не скорость исследуемого потока (в данном случае водного), а скорость ветра У, линейно связанную со скоростью водных потоков дрейфового происхождения, как мы видели в начале настоящей главы. [c.73]

Опыты, проделанные в штормовом бассейне при самых разнообразных скоростях ветра, показывают, что кинематическая вязкость v чрезвычайно велика по сравнению с молекулярной кинематической вязкостью воды. Значит, ее происхождение несомненно турбулентное. Тем самым опровергается метафизическое утверждение некоторых иностранных исследователей, считающих, что прп волнении проявляется не турбулентное, а только молекулярное трение в воде. [c.292]

Таким образом, подобранное по величине и форме плохо обтекаемое тело ( экран или система экранов ) должно служить, с одной стороны, для создания азродинамической тени , способствующей возникновению турбулентного следа, т. е. активной зоны смесеобразования, а с другой, — для обеспечения тепловой подготовки образующейся смеси. Это становится особенно существенным при применении сложного топлива органического происхождения, которое, даже если оно находится в газообразном состоянии, претерпевает под воздействием пов ыщенной температуры и кислорода воздуха перерождение газификациои-ного характера. При этом жидкое топли вопро- [c.227]

В этой же главе изложены основные представления о происхождении и природе турбулентности, а также полуэмпи-рические теории турбулентной вязкости и теплопроводности Прандтля и Кармана, как имеющие наибольшее значение для практических применений. [c.8]

Как видно из данных на рис. 1.8, мода В характерна лишь для условий повышенной запыленности, тогда как мода А присутствует в спектрах при любых уровнях запыленности. Химический анализ аэрозоля моды А свидетельствует о том, что это в основном частицы глинистого состава, тогда как оказывается, что частицы моды В состоят преимущественно из кварцевых крупинок, поверхность которых покрыта мелкими глинистыми частичками. Отсюда нетрудно видеть, что речь идет о типах аэрозольных почвенных частиц, уже обсужденных выше в связи с механизмом образования этого типа аэрозоля частицы моды В в значительной степени произошли из тяжелых частично деструктированных сальтирующих частиц, инжектированных в атмосферу интенсивными вертикальными турбулентными потоками, характерными для пыльных бурь, в условиях которых и наблюдается эта мода. Частицы же моды А обязаны эффекту пескоструйной дезагрегации крупных частиц и взмучивания мелкодисперсной пыли преимущественно глинистого происхождения. Поскольку, как отмечалось выше, частицы этой моды обнаруживаются в воздухе и в отсутствии интенсивной эрозионной деятельности, они могут быть также перенесены адвекцией из достаточно удаленного источника. [c.30]

В зависимости от происхождения различают 1) механический шум, возникающий в результате динамических процессов и упругих деформаций 2) аэродинамический шум, возникающий при движении гяая, пярн, жидкости при пульсации давления вследствие турбулентного перемешивания потоков, которые движутся с разными скоростями в свободных струях, или из-за турбулизации потока у границ обтекаемого тела 3) термический шум, являющийся результатом турбулизации потока и флуктуации плотности газов при горении, а также мгновенного изменения интенсивности выделения тепла, приводящего к мгновенному повышению давления 4) взрывной (импульсивный) шум. [c.201]

В настоящее время минеральные коагулянты заменяют высокомолекулярными флокулянтами органического и неорганического происхождения. Процесс, происходящий под воздействием флокулянтов, называется флокуляцией [46]. Сущность флокуля-ции заключается в агрегации частиц, при которой контакт частиц происходит через молекулы адсорбированного флокулянта. В этом состоит отличие процесса флокуляции от коагуляции. Флокуляция характеризуется быстрым образованием крупных и прочных хлопьев, устойчивых к турбулентным воздействиям [c.88]

Как мы покажем в нашей книге, можно сделать еш,е один шаг и распространить понятие фазового перехода на новый класс неравновесных явлений перехода, индуцированных случайными свойствами среды. Новый тип переходов мы назвали неравновесными фазовыми переходами, индуцированными шумом, или, короче, переходами, индуцированными шумом. Выбором такого названия мы стремились подчеркнуть, что новый класс явлений перехода тесно связан с классическими равновесными фазовыми переходами и с открытыми не столь давно неравновесными фазовыми переходами. Однако выбранное нами название отнюдь не означает, что переходы, индуцированные шумом, обладают в точности такими свойствами, как равновесные переходы. Уже детерминированные неравновесные условия приводят к более широкому диапазону переходов с такими новыми возможностями, как переход к незатухающему периодическому поведению, известному как предельный цикл. Для нового класса явлений перехода, которым посвящена наша монография, более важно то, что новые состояния, порождаемые индуцированными шумом переходами, несут на себе несмываемое пятно своего турбулентного происхождения. Они являются творениями шума, и как таковые на первый взляд чужды нашим глубоко укоренившимся детерминистическим концепциям порядка ). [c.19]

Определив класс систем, который мы намереваемся рассмотреть, сосредоточим теперь внимание на среде, в частности нас будет интересовать, каким образом моделировать ее стохастически изменяющиеся свойства. В отличие от внутренних флуктуаций стохастичность среды имеет, не микроскопическое происхождение. Внешний шум часто проявляется в турбулентном, или хаотическом, состоянии окружающей среды и отражает зависимость внешних параметров от большого числа взаимосвязанных факторов среды. Вследствие этого флуктуации среды из меняются не пропорционально обратной степени характерного размера системы. Именно поэтому они не исчезают на макроско- [c.34]

Происхождение этих максимумов функции /Е /) = /и 2(/) в пристеночной области пограничного слоя можно объяснить на основании результатов исследований квазиупорядоченной структуры течения в этой области пограничного слоя, впервые начатых Клайном [2.9]. В соответствии с этими результатами основная доля энергии турбулентности порождается вблизи стенки во время периодических (в статистическом смысле) выбросов замедленной жидкости из пристеночной зоны во внешнюю зону пограничного слоя и вторжений ускоренной жидкости из внешней зоны в пристеночную. [c.113]

В последнее время наибольшую популярность завоевала гипотеза турбулентного происхождения русловых форм, восходящая к идеям М. А. Великанова и Н. А. Михайловой 103]. В последнее время эта идея была развита в работах Гришанина [43] и Снищенко [80]. Используя теорию потенциальных течений для рассмотрения движения руслового потока, который представляется как комбинация потенциального поступательного я вихревого движений, Гришанин получает уравнение деформации дна для малых времен, величину начальной малой деформации, по высоте близкой к размеру нескольких песчинок, и объясняет причину асимметричности профиля гряды влиянием присоединенного вихря. Хотя качественно результаты анализа согласуются с данными наблюдений, достоверность выводов во многом зависит от выбора скорости сноса и размеров вихревых структур. [c.171]

В стратифицированных озерах, где большая часть фосфора находится в составе донных отложений и не участвует в кругово роте, продуктивность биомассы имеет тенденцию быть функцией вновь поступающего в озеро аллохтонного вещества. Напротив, в мелководных озерах, где вызываемая ветром турбулентность увеличивает перемешивание в водной толще, гораздо более значительную роль играют биогенные вещества автохтонного происхождения. [c.148]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология