ВЯЗК при тепловые эффекты

При приближении к пределу текучести при растяжении имеет место инверсия теплового эффекта — тело начинает нагреваться, а после перехода через предел текучести нагревается на 10—15 °С. Аналогичная картина, но без инверсии, имеется при сжатии. В работах -были получены качественно такие же результаты. Столь резкое изменение температуры при той же самой скорости деформации свидетельствует о том, что в процессе вязкого течения протекают необратимые процессы разрушения. Это подтверждено в ряде работ С. Н. Жур-кова и его сотрудников . 217 в которых показано, что в процессе пластического течения происходит интенсивное образование трещин, особенно в начальный период пластического течения. При одноосном растяжении при малых напряжениях увеличивается объем тела в соответствии с величиной коэффициента Пуассона , однако при напряжениях, соответствующих началу инверсии температуры, объем начинает возрастать более резко, и особенно сильно увеличивается после достижения предела текучести [c.150]

Прп охлаждении вязкой жидкости или при низких скоростях движения охлаждаемой жидкости малая скорость движения воды в ящике не оказывает значительного влияния на тепловой эффект работы этих аппаратов. [c.539]

Акриловые и метакриловые эфиры относятся к категории тех мономеров, которые под действием тепла, света и инициаторов очень быстро превращаются в полимеры, имеющие консистенцию от вязких жидкостей до твердых веществ. Полимеризационный процесс сопровождается значительным тепловым эффектом. Так, при самопроизвольной полимеризации метилметакрилата без отвода реакционного тепла за счет экзотермичности реакции он может разогреться до температуры выше 400 С. [c.48]

В капиллярной вискозиметрии материалов с высокой вязкостью всегда следует оценивать повышение температуры, происходящее при вязком течении. Конечно, для многих случаев применения вискозиметрических данных нет необходимости в оценке тепловых эффектов и введении коррекции на неизотермические эффекты. Однако в литературе описаны исследования, в которых предполагается, что при измерениях вязкости полимерных расплавов в области высоких скоростей сдвига обусловленные внутренним разогревом жидкости возмущения не оказывают заметного влияния, что уже, конечно, не верно. [c.41]

В течение суток жидкий диацетилен превращается в непрозрачную, вязкую жидкость темного цвета. На 6—8-е сутки происходит практически полное превращение жидкого диацетилена в черную плотную массу с синеватым оттенком и металлическим блеском. После вскрытия ампулы твердые продукты полимеризации жидкого диацетилена удается осторожно разламывать и дал е растирать в порошок. Однако при стоянии на воздухе в течение 10—15 минут чувствительность полимера к механическим и тепловым воздействиям очень сильно повышается, и он взрывается с сильным звуковым эффектом от малейшего прикосновения, а иногда и самопроизвольно. После предварительного кратковременного хранения на воздухе твердые продукты полимеризации жидкого диацетилена вспыхивают также под водой при легком трении. [c.180]

Поддержание процесса течения различных тел связано с затратой определенного количества энергии, которая в зависимости от свойств этих тел и режима потока частично или полностью превращается в тепло. Вследствие этого повышается температура находящегося в потоке материала, изменяются его механические свойства, а это в свою очередь оказывает влияние на характер течения. В связи с этим невозможно дать точную характеристику как потоку в целом, так и механическим свойствам движущегося в нем материала. Здесь большое значение приобретает учет тепловых эффектов при определениях вязкости, так как в подавляющем большинстве случаев температура испытуемого материала не измеряется, а о ней судят по температуре термостатной жидкости, в которую погружен вискозиметр. Поэтому определение тепловыделения при вискозиметрических измерениях позволяет обоснованно подойти к созданию изотермических условий определения вязкости или к внесению в ее величину необходимых поправок. Кроме того, тепловые эффекты, проявляющиеся при различных режимах деформирования аномально вязких тел, непосредственно связаны с изменениями энергии структурообразования и поэтому открывают новый путь выяснения структурных особенностей дисперсных систем. [c.277]

Наибольший интерес из этого вывода представляют два следствия. Первое, имеющее прикладное значение для вискозиметрии дисперсных систем, может быть сформулировано так аномально вязкие тела при течении в капиллярах нагреваются меньше, чем ньютоновские жидкости, в сопоставимых условиях. Следовательно, эффективную вязкость таких тел можно определять в вискозиметрах при более высоких перепадах давления, чем для ньютоновских жидкостей. Экспериментальные данные по тепловыделению в потоке позволяют установить для данного материала верхнюю границу давлений перед капилляром, при которой влияние теплового эффекта на вязкость не выйдет за допустимый предел. В частности, для консистентных смазок может быть [c.278]

Опыт с несомненностью свидетельствует о том, что перенос, например, электрического заряда сопровождается тепловыми эффектами. То же самое наблюдается при переносе вязкой жидкости, трении твердых тел, диффузии и других процессах. Следовательно, приходится констатировать, что. перенос данного вещества связан с появлением дополнительной, побочной по отношению к этому веществу степени свободы, причем эта степень свободы всегда оказывается тепловой. Именно она участвует в снижении и выделении энергии из последнего. [c.191]

Когда Я возрастает от нуля, имеется некоторый диапазон Я, в котором местное возвратное течение не возникает, хотя W изменяет знак в тепловом пограничном слое. Эти сравнительно небольшие зоны обращения выталкивающей силы располагаются в окрестности г) = 1,5, т. е. довольно далеко от стенки. Развивающиеся в них большие вязкие силы препятствуют усилению этого эффекта. [c.527]

Наконец, некоторыми исследователями были проведены оценки тепловой неустойчивости в вынужденных вязких течениях простой структуры для случая неустойчивой стратификации, обусловленной различными температурными режимами на границах. Классическими примерами подобного рода являются развитые плоскопараллельные течения — Куэтта, Пуазейля, а также течение с комбинацией обоих указанных эффектов, т. е. воздействия касательного напряжения и градиента давления. Главная проблема, возникающая при этом, состоит в том, чтобы выяснить, будет ли первый режим неустойчивости гидродинамическим или тепловым. Тепловая неустойчивость течения Куэтта, которое является гидродинамически устойчивым относительно малых возмущений, исследовалась в работах [21, 28, 36]. Течение Пуазейля оказывается подверженным воздействию тепловой неустойчивости при достаточно малых числах Рейнольдса [27]. В отношении тепловой неустойчивости был исследован также целый ряд других развитых течений, как, например, течение в пограничном слое для задачи Блазиуса. Анализ двумерных пограничных слоев вблизи критической точки был выполнен Ченом и др. [16]. [c.230]

НИЯ жидкости и переносе тепла вблизи обоих концов высокой вертикальной полости, так что полученные результаты применимы лишь в области, располагающейся достаточно далеко от концов. Течение в бесконечной вертикальной полости исследовалось с учетом эффектов вязкой диссипации [191]. Оказалось, что эти эффекты могут играть важную роль и их действие на характер течения аналогично действию тепловых источников. [c.243]

В ламинарных потоках параллельно перемещающиеся слои обмениваются количеством движения, энергией и массой (соответственно, эффекты вязкого трения, теплопроводности и диффузии) только вследствие теплового движения молекул (молекулярные эффекты переноса). Однако ламинарный режим течения теряет внутреннюю устойчивость при возрастании в потоке инерционных сил по сравнению с силами вязкого трения. Мерой отношения этих сил является критерий Рейнольдса Ре = тЬ/у, в котором L — характерный геометрический размер системы (диаметр трубоцровода, диаметр обтекаемого тела, продольная координата обтекаемой плоской стенки и т. п.). [c.11]

Эта реакция не имеет теплового и объемного эффектов. Ока не вносит вклада во флуктуацию плотности и вязкое течение, но изменяет поляризацию жидкости и, следовательно, наблюдается методами диэлектрической радиоспектроскопии. [c.173]

Применимость формулы Стокса к подсчету скоростей движения ионов нельзя считать очевидной, так как она относится к однородной вязкой среде. Для маленького иона растворитель является не однородной вязкой средой, а беспорядочным скоплением прочно сцепившихся крупных молекул. Подсчет скорости движения одного иона в каждый данный момент времени будет давать результаты, мало похожие на реальное движение иона. Но в наблюдаемых на опыте явлениях электропроводности речь идет о среднем эффекте для большого числа ионов и о среднем перемещении за время, очень большое по сравнению с периодом тепловых столкновений молекул и ионов жидкости. Это осреднение наблюдаемых величин по большому числу ионов и большому промежутку времени приводит к той простоте и определенности, которые наблюдаются и при других явлениях. Так, например, беспорядочные и случайные удары молекул о стенку сосуда, будучи осредненными для многих молекул и для больших промежутков времени, приводят к устойчивому и закономерному давлению газа. Опыт показывает, что подсчет скоростей движения ионов по формуле Стокса дает удовлетворительные результаты. Для таких подсчетов приходится приписывать ионам некоторые радиусы, которые, однако, имеют физически разумные масштабы. Предположим, что формулу Стокса можно применять [c.135]

Гидролиз диорганодихлорсиланов — очень быстрая реакция. Даже при —45 "С в водном ацетоне константы скорости гидролиза диметилдихлорсилана (ДДС) равны 95 мин" для первого и 25 МИН" для второго атома хлора [26]. При массовом отношении ДДС вода = 1 0,14 (эквимольном) реакция идет с полным выделением газообразного НС1 и поглощением 30,9 кДж теплоты на 1 моль ДДС (240 кДж на 1 кг ДДС). При массовом отношении 1 1 (мольном 1 7), благодаря полному растворению НС1 с образованием 40%-ной соляной кислоты, суммарный тепловой эффект положителен (116 кДж/моль или 896 кДж/кг). Гидролиз с частичным выделением газообразного НС1 при массовом отношении 1 0,32 (мольном 1 2,3) идет без тепловых эффектов. Процессы с выделением газообразного НС1 сложнее в аппаратураом оформлении, чем процессы с его полным поглощением, и приводят к образованию более вязких к более кислых гидролизатов. ---- [c.469]

Для начала алкилирования требуется небольшой индукционный период порядка 20—30 мин. Реакция сопровождается тепловым эффектом и выделением хлористого водорода, особенно интенсивным при температуре 50—80° С и скорости пропускания газа свыше 9 л час. При протекании реакции в нижнем слое постепенно образовывалось комплексное соединение катализатора с углеводородами в виде зеленовато-желтых маслянистых комочков, которые через 1—2 часа от начала введения газа превращались в вязкое зеленовато-оранжевого цвета маслообразное вещество, прилипающее к стенкам колбы и забивающее газовводную трубку, особенно при медленном введении газа. После 3 час. такое масло разжижалось, приобретало подвижность и оставалось на дне реакционной колбы в виде оранжево-коричневой жидкости. Замечено, что на скорость образования комплекса определенное влияние оказывает температура реакции при 50° С маслообразование начинается через 1 час, при 80° С через 0,5 часа от начала реакции. [c.143]

Б. Отверждение вторичным амином [30]. К 142 г диэтиламина в I-литровом котелке (для смолы), снабженном мешалкой, холодильником и термометро.м, добавляют раствор 125 г смолы А в 125 г диоксана при перемешиваннн. Происходит экзотермическая реакция с небольшим тепловым эффектом. Смссь нагревают до кипения (55—60°) в теченне 3 час. Образующуюся массу выливают в 750 мл воды в 2-лнтровый химический стакаи и выделяющийся липкий продукт промывают повторно водой прн перемешивании с декантацией до полного удаления избытка амина н диоксапа. Смолу растворяют в 500 мл диэтилового эфира и раствор экстрагируют водой порциями по 500 мл до тех пор, пока промывные воды не обнаружат нейтральную реакцию на лакмус. Эфирный раствор высушивают иад осушителем н эфир удаляют отгонкой на водяной бане. Продукт (около 92 г)—очень вязкая при комнатном температуре жидкость, которая становится подвижной при 60°. [c.374]

Борный ангидрид. В2О3, продукт горения бора, обычно получают при прокаливании борной кислоты. BjOg — бесцветная, хрупкая, стекловидная, гигроскопичная масса с удельным весом 1,844, плавяш аяся или размягчающаяся при красном калении с образованием вязкой, растягивающейся в нити массы. Борный ангидрид очень устойчив к нагреванию, не восстанавливается углем даже при белом калении, однако разлагается, если одновременно с углем действовать на него веществами (например, хлором или азотом), которые могут замещать кислород. Борный ангидрид не проводит электрического тока, на вкус горьковат. В воде растворим с сильным разогреванием. 100 г борного ангидрида, внесенные в 125 г воды, доводят ее до кипения. Сильный тепловой эффект зависит от того, что окисел образует с водой борную кислоту [c.373]

Исчерпывающую теорию соотношений, существующих между неупругой деформируемостью и термическим расширением стекла в интервале отжига, разработал Тул . На свойства стекла влияют не только изменения температуры как таковой, но также изменения температ)фы (молекулярного равновесия в стекле. В за-каленнам стекле равновесная температура понижается со значительной скоростью даже тогда, когда фактическая температура лежит в интервале непосредственно ниже интервала отжига, в котором стекло приобретает пластичные свойства. Следовательно, уравнения для необычных явлений расширения и сокращения в интервале отжига применимы только к таким состояниям, при которых стекло ведет себя как чисто вязкое тело, и они несправедливы для изменений в стекле, находящемся в пластично-вязком состоянии (ом. А. И, 42), при котором неупругая деформируемость возрастает с нагрузкой. Различные тепловые эффекты возникают вследствие того, что равновесие между средним внутренним давлением, обусловленным молекулярными притяжениями, и средним термическим давлением, вызываемым термическими колебаниями, нарушается во время перегревания или переохлаждения. Эти нарушения равновесия вызывают аномальные молекулярные упругие напряжения, которые постепенно затухают со скоростями, определяемыми неупругой деформируемостью, управляющей также скоростями релаксации обычных деформаций в отжигаемом стекле. [c.185]

Зависимость энергии активации -вязкого течения растворов ПВХ от параметра и пластификатора имеет экстремальный характер- [104]. Интересные данные по исследованию взаимодействия пластификаторов с ПВХ получены при использовании метода дифференциально-термического анализа [80, 105], позволяющего с высокой точностью определять тепловые эффекты растворения- Для пластификаторов — растворителей процесс взапмодействия с ПВХ носит экзотермический характер. Пластификаторы, вызывающие набухание , оказывают на полимер воздействие, сравнимое с эффектом стеклования наблюдается только изменение теплоемкости системы [80]. [c.198]

Скорость релаксационных явлений по мере разбавления полимера растворителем увеличивается и при достаточно низких концентрациях студней и растворов настолько значительна, что при обычных скоростях деформации не вызывает никаких аномалий. Такие студни ведут себя как упругие тела, подчиняющиеся закону Гука, а растворы близки по своим свойствам к ньютоновской вязкой жидкости. Существенное различие возникает в промежуточной области концентраций. Дело в том, что по мере разбавления полимера растворителем происходит непрерывное изменение вязкости в сторону ее умень-щения. Поэтому введение растворителя влияет на механические свойства полимера так же, как повышение температуры, если только между растворителем и полимером нет значительного энергетического взаимодействия, проявляющегося в тепловых эффектах. [c.167]

Использование этого уравнения для системы и рассматриваемой макроскопической модели возможно при следующих условиях пренебрежимо малые тепловые эффекты, отсутствие внешних силовых полей, изотопность системы, наличие местного равновесия, симметричность вязкого тензора давления, отсутствие завихрений в системе, обратимость реакции вблизи равновесия в устойчивом состоянии и, наконец, отсутствие неоднородности концентрации в системе. [c.181]

Течение НеИ через тонкие капилляры сопровождается двумя интересными тепловыми явлениями, называемыми механокалори-ческим и термомеханическим эффектами. Тонкий капилляр, соединяющий два сообщающихся сосуда при передавливании через него НеИ, не пропускает вязкую нормальную компоненту, как бы отфильтровывая сверхтекучую составляющую с нулевой энтропией (рис. 68, а). Количество нормальной составляющей в правом сосуде увеличивается, и температура этой жидкости выше прошедшей через капилляр. Этому эффекту, называемому механо-калорическим , соответствует обратный термомеханический эффект (рис. 68, б). Если один из двух соединенных капилляром сосудов с НеИ нагревать, то жидкость будет перетекать в нагреваемый объем. Сверхтекучая компонента в правом сосуде при нагреве переходит в нормальное состояние, ее концентрация уменьшается, и это компенсируется перетеканием сверхтекучей жидкости через капилляр в нагреваемый объем. Обратный поток нормальной составляющей невозможен из-за ее высокой вязкости. В такой системе гидростатический напор Ар компенсирует температурный [c.138]

Пульсирующие объемчики имеют значительно большую массу по сравнению с массой молекул вещества, а также значительно больший путь пробега турбулентных пульсаций по сравнению с длиной свободного пробега молекул при их тепловом движении. Поэтому величины турбулентной вязкости и, соответственно, величины касательных напряжений обычно на несколько порядков превышают аналогичные (так называемые молекулярные) величины при ламинарном течении потока. Вследствие этого в турбулентном ядре потока эффектами обычной (молекулярной) вязкости, как правило, можно пренебречь. Аналогичная форма кинетических уравнений трения (1.13) и (1.36) обусловливает совпадение внешнего вида уравнений движения турбулентного потока вязкой жидкости с видом уравнений Навье - Стокса (1.29), полученных для ламинарных потоков вязких жидкостей. Для турбулентных потоков в уравнениях (1.29) или (1.30) вместо обычной молекулярной кинематической вязкости (у) следует использовать вязкость турбулентную а в качестве компонент скоростей потока - его усредненные по времени значения компонент скоростей и> ), и>у) и и> ). [c.55]

Молекула полимера, окруженная со всех сторон растворителем, непрерывно изменяет свою конформацию путе.м беспорядочных движении. Этн броуновские движения обусловлены наличием тепловой энергии сопротивление этому движению оказывают вязкие силы, включающие гидродииа-мич еское сопротивление растворителя и внутримолекуляри.ые стерические эффекты, которые обычно рассматриваются как внутренняя вязкость. Набор конформаций и скорости кои-фо[).мационны.х изменений лишь незначительно на )уи)аются в результате действия внешнего напряя ения сдвига, если по-. следнее достаточно мало, чтобы соответствова1ъ обычным ограничениям, налагаемым в случае линейного вязкоупругого поведения. Броуновское движение осуществляется обычным образом. [c.177]

Тур указывает, что для многих полимеров значения Гх лежат в интервале 0,2—0,4, поэтому можно ожидать значительного эффекта охлаждения вследствие теплового расширения. В центральной области трубы тепловыделения, обусловленные вязким трением, малы и полностью компенсируются процессом теплового расширения. В пристенном слое тепловыделения значительны, но выделившаяся теплота быстро передается стенке и рассеивается. В промежуточной области трубы потери вследствие теплопроводности уменьшаются теплоотвод и тепловое расширение не компенсируют теп.ловыделе ний, поэтому температура возрастает до своею максимального значения. [c.96]

Предположим, что при пульсациях кавитационной полости нет диссипации энергии, сопровождаемой необратимыми тепловыми потерями на преодоление сил вязкого трения, излучение при сонолюминес ценции, химические реакции и другие эффекты. Рассмотрим, какие энергетические изменения происходят в системе газ в пузырьке — присоединенная масса жидкости при воздействии на полость внешних сил, из которых будем учитывать только звуковое и гидростатическое давления. [c.165]

Формулы Нуссельта для коэффициентов теплоотдачи при копденсации паров. Рассмотрим ламинарную пленку конденсата, стекающую вниз по вертикальной стенке (см. рис. 13-14), и предположим, что эта пленка оказывает основное сопротивление теплопереносу от пара к стенке. Кроме того, примем следу-юпще допущения 1) силы трения между жидкостью и паром существенно не влияют на распределение скоростей в пленке 2) характеристические значения физических параметров пленки отвечают температуре, равной среднему арифметическому от температур пара и охлаждающей поверхности, причем температуру последней можно считать постоянной 3) инерционными членами в уравнении движения пленки можно пренебречь по сравнению с членами, описывающими действие гравитационных и вязких сил 4) эффект изменения энтальпии внутри пленки конденсата пренебрежимо мал в сопоставлении с эффектом переноса теплоты конденсации 5) тепловой поток во всех точках строго перпендикулярен поверхности стенки. В рамках перечисленных допущений предлагается выполнить указанные ниже операции. [c.398]

Следует отметить, что свойство математического подобия между тепловыми и диффузионными явлениями можно обосновать только в рамках следующих предположений 1) физические свойства системы постоянны 2) скорость массообмена достаточно мала 3) в обменивающихся фазах отсутствуют химические реакции 4) вклад вязкой диссипации в общий баланс энергии пренебрежимо мал 5) в системах не происходит ни поглощения, ни испускания лучистой энергии 6) эффекты бародиффузии, термо диффузии, а также диффузии в поле впепших массовых сил не играют существенной роли. Значительная часть настоящей главы посвящена обсуждению условий, при которых на практике реализуются допущения (1) и (2). Остальные четыре предположения в большинстве задач несущественны. Нужно также отметить, что условие постоянства физических свойств означает выполнение равенства и = и. [c.576]

Тепловые воздействия на пленку в процессе насыщения рукава ингибиторами коррозии, обычно направлены на оптимизацию температурного режима формирования пузыря, необходимость которой вызвана теплообменом и физико-химическими взаимодействиями при контактировании рукава и ингибитора. Специфика рукавно-пленочной технологии позволяет использовать для этого тепловые потоки, возникающие при вихревом движении. Вихревой эффект или эффект Ранка проявляется в закрученном потоке вязкой сжимаемой среды и реализуется в простом устройстве, называемом вихревой трубой [55]. Она представляет собой (рис. 5.20) гладкую цилиндрическую трубу 1, снабженную тангенциальным соплом 2, улЬткой 3, диафрагмой с осевым патрубком 4 и дросселем 5. При втекании газа чедез сопло в трубе 1 образуется интенсивный круговой поток, приосевые слои которого заметно охлаждаются (до отрицательных температур), а периферийные слои подогреваются (200 С и выше) и вытекают через дроссель в виде горячего потока. По мере прикрытия дросселя давление в вихревой трубе позышается и расход холодного потока через патрубок 4 увеличивается при соответствующем уменьшении расхода горячего потока. Температуры холодного и горячего потоков при этом тоже изменяются. [c.136]

Влияние химических реакций. Ликудис [60] при анализе вязкого слоя кратко рассматривал диффузию и рекомбинацию у стенки. Используя результаты расчетов теплообмена при отсутствии магнитного поля [71], он показал, что на член, связанный с рекомбинацией у стенки, неблагоприятно влияет магнитное поле получается повышение теплового потока от диффузии и рекомбинации. Если пристеночные эффекты включить в уравнение теплового баланса (см. разд. II. Д), то каталитический член будет умножен на число Льюиса в уравнении (39), что вызовет повышение теплового потока на стенке. [c.322]

Так как к зонду приложено электрическое поле, то в вязкой области вокруг него будет существовать пространственное заряженное облако. Газ снаружи облака, согласно Талботу, считается химически замороженным, а движение ионов и электронов к стенке определяется законами амбиполярной диффузии. Была определена теплоотдача к стенке в присутствии этого облака она включает в себя эффекты обычной теплопроводности, нагрев от рекомбинации ион — электрон и освобождение кинетической энергии, получающееся при прохождении электрических зарядов через облако. В качестве примера был рассчитан слабо ионизованный аргон при Иоо = 2090 ж/се/с, роо =8,1-10- кг м , Тоо = = 790° К. Для цилиндра радиусом 0,01 м найдено, что полный тепловой поток при подаче на зонд отрицательного потенциала по отношению к плазме определяется в основном теплопроводностью (( = 10 ет/ж ), вклад же остальных составляющих невелик (несколько сот ватт на квадратный сантиметр). Если же зонд положителен, то и освобождение кинетической энергии, и работа прохождения составляли в общем тепловом потоке около 2 10 вт1м . Следовательно, можно ожидать, что теплоотдача к зонду будет зависеть от поданного потенциала. Этот эффект имеет важное значение также при анализе отдачи к электродам (см. разд. IV. Б. 2), хотя он еще не оценивался. [c.323]

Одной из определяющих характеристик полимерных волокон является о])иентация полимера вдоль оси волокна. Поэтому сформованные волокна подвергают, как правило, значительному вытягиванию. Поскольку достаточно высокая ориентация достигается в канале отверстия фильеры, было бы желательно сохранить эту ориентацию вплоть до момента затвердевания жидкой нити. Однако скорость тепловой разориентации полимера очень велика, и поэтому при обычных скоростях формования отрезок времени, в течение которого нить находится в жидком состоянии после выхода из отверстия фильеры, оказывается достаточным для исчезновения ориентированного состояния. Это к первую очередь относится к низко-вязким растворам, перерабатываемым по методу мокрого формования. Но и для высоковязких расплавов полимеров эффект ориентации про-яв.чяется в заметной стенени только при скоростях, значительно превышающих 1000 м/мин. [c.144]