Дислокации движение вязкое

Феноменологическими параметрами динамической теории являются характеристики сил торможения, действующих на изолированную движущуюся дислокацию в области высоких скоростей движения (вязкое торможение) — константа демпфирования В, в области термоактивируемого преодоления барьеров - энергия активации движения и и активационный объем у. В [250] проведено экспериментальное определение параметров В, и,ук выявление их физической природы. [c.127]

Без учета вязкости динамическая сила Пайерлса сводится к радиационному торможению и характеризуется убывающей функцией скорости, что соответствует неустойчивости стационарного движения. Вязкая диссипация стабилизирует движение дислокации. При достаточно высоком уровне вязкости, когда эффект стартовой скорости исчезает, суммарное динамическое напряжение Пайерлса в широком интервале скоростей приближается к статическому стартовому напряжению т и не обращается в пуль при стремлении скорости к нулю (эффект типа сухого трения ). [c.226]

Разрушение. металлов с высокосимметричной ГЦК-структурой, имеющих только металлические связи, происходит вязко Пластическая деформация ГЦК-металлов южет происходить по 12 системам скольжения (одновременно только по пяти) путем движения дислокаций <110> по плоскостям скольжения 111 . У атомов на краю движущейся дислокации часть связей оборвана, а межатомные расстояния перед краем дислокации, т.е. в области растяжения, увеличены, что означает ослабление межатомных связей. Поэтому перед краем движу щейся дислокации создаются благоприятные условия для образования вакансий. По мере увеличения степени пластической деформации плотность дислокаций и число их пересечений возрастают, вызывая быстрое размножение вакансий. Вакансии сливаются, образуя поры, начальные микротрещины. Процесс заканчивается вязким разрушением. [c.45]

Автомодельное решение описывает распределение дислокаций вдоль основной части двойника на том этапе его движения, когда основную роль играет вязкая сила торможения. Параметрами этого решения являются величины V(i) ИТ (последняя по формуле (3.73) определяет зависимость длины двойника от времени). В изложенной постановке задачи эти параметры должны определяться из следующих начальных условий во-первых, из заданной длины двойника L (0) в момент времени f = О и, во-вторых, из заданного числа дислокаций в двойнике в начальный момент времени [c.87]

Когда размеры двойника становятся значительно больше области приложения нагрузки, но движение дислокаций носит еще вязкий характер, то получим уравнение для определения длины двойника в виде [c.110]

Фо 5 Фо По мере удлинения двойника скорость его, согласно (4.19), будет падать и вязкое движение дислокаций будет сменяться термоактивируемым. Учитывая вид силы торможения дислокаций в этом случае, получаем уравнение для определения длины двойника [c.110]

И наконец, скорости движения двойника становятся таковы, что все дислокации движутся в условиях вязкого торможения. В этом случае [c.111]

Покажем, что в кальците такая ситуация может реализоваться как в случае вязкого, так и в случае термоактивируемого движения дислокаций. Действительно, в случае вязкого движения, согласно экспериментальным данным [245], 1 МПа, 10" см/с. Взяв В 10" Пз, [c.119]

Для объяснения этих экспериментальных фактов необходимо отказаться от предположения, что все дислокации в двойнике движутся либо вязко, либо термоактивируемо. Механизм торможения дислокаций на разных участках границы будет различным, если расстояние между препятствиями, преодолеваемыми путем термической активации, больше среднего расстояния между соседними дислокациями. В кальците такая ситуация реализуется при наличии на границе сидячих дислокаций, линейная плотность которых на границе обычно невелика [234]. Кроме того, распределение скоростей у(х) на границе может приводить к наличию на разных участках границы либо термоактивируемого, либо над-барьерного движения дислокаций. [c.120]

Уравнение (24) описывает радиационное торможение дислокации при пулевой температуре, но оно может быть обобщено и на случай конечных температур, когда на дислокацию действует дополнительно некоторая сила вязкого торможения /тр = —Вх. Анализ, проведенный в [31] для случая винтовой дислокации, показал, что при высоких скоростях, когда кинетическая энергия дислокации значительно превосходит энергию Пайерлса, наличие рельефа лишь незначительно возмущает равномерное движение дислокации, излучение происходит главным образом на основной гармонике и радиационное трение убывает со скоростью пропорционально у -. По мере уменьшения скорости возрастает степень неравномерности движения дислокации и соответственно увеличиваются радиационные потери, причем излучение на высших гармониках оказывается все более эффективным. Существенно, что уменьшение средней скорости возможно лишь до некоторого критического значения г с. Стационарное движение со средней скоростью ниже V невозможно (эффект стартовой скорости). Явление критической скорости сохраняется и в условиях вязкой диссипации, но для [c.225]

На рис. 4.20 представлены экспериментальные данные для начального этапа роста двойника и теоретическая йр ая, построенная по (4.19) (В 10" Пз, Ь 10" см, 10 Н/см ). Параметр Фо определялся по значению равновесной длины (соотношение (3.26)) при известных параметрах теории и оказался равным 5 Н/см. Рис. 4.20 показывает, что, за исключением точки, соответствущей оценке скорости движения двойника по первому кадру, последующие значения скоростей движения сравнительно невь "оки и находятся вблизи порога, отделяющего термоактивируемое движение дислокаций от вязкого. В этих условиях (.4.19) работает не очень хорошо. Ниже будет показанс, что в области повышенных температур согласие теории с экспериментом гораздо лучше. [c.122]

Точное решение системы уравнений (4.37), (4.38), (4.41) не представляется возможным. В то же время уровень эксперимента в настоящее время таков, что хорошо доступной для измерения величиной является скорость перемещения границы V, Постараемся поэтому определить зависимость V от внешней нагрузки и характеристик подвижности отдельной двойникуюшей дислокации (В - ь случае вязкого движения и U, у, Vq -в случае термоактивируемого движения), вводя некоторые упрощения. [c.118]

Критическая скорость перехода от термоактивируемого движения к вязкому Практически не зависит от температуры при комнатной температуре = 18,6 см/с, при Г = 623 К значение 2Я см/с (эксперименты по изучению подвижности изолйрованньгх двойникующих дислокаций при комнатной температуре дают % 10 см/с [231]) В силу этого обстоятельства область вязкого тортиожения по мере повышения, температуры начинает реализоваться со все больихих и больших длин. [c.131]

При образовании двойника движущей силой является внешнее поле, к тому же быстро убывающее в глубину кристалла, а ошы поверхностного натяжения, сухого и вязкого трения тормозят даслокащ1И. При выходе даойника из кристалла на него действует сила, приложенная внутри кристалла, - сила поверхностного натяжения, а роль силы сухого трения уменьшается по мере укорочения двойника. Поэтому в случае образования двойника максИмапьные скорости движения дислокаций будут несколько меньше, чем при выходе двойника из кристалла. [c.213]

В зависимости от механизма возникновения пластич. деформации различают П. дислокационную, вызываемую движением дислокаций ( в этом случае П. принципиально не отличается от обычной нластич. деформации твердого тела, см. Пластичность), и ва-кансионную, вызываемую движением вакансий (в этом случае П. аналогична вязкому течению, см. вязкость),Наиболее общая картина П. наблюдается в той области темп-р, в к-рой тепловая подвижность атомов (молекул) твердого тела достаточно велика. При этом отчетливо обнаруживаются три стадии П. 1) нестационарное течение с уменьшающейся скоростью [c.58]

Описан [29, 30, 49, 162] классический механизм упрочнения материала за счет введения ДФ (по Оровану). Этот механизм пригоден для характеристики дисперсно-упрочненных КМ типа А1 — АЬОз, N1 — ТЬОг, Си — 8102, Ag — Сс10, РЬ — РЬО, содержащих некогерентные микрочастицы второй фазы. В этих случаях матрица по отношению к ДФ является более мягкой и вязкой. Напряжение сдвига (на рис. 4.11 слева направо) при движении дислокаций создает вокруг каждой частицы так называемые кольца дислокаций, что обусловливает увеличение общей длины дислокаций и соответственно — их энергии. Ожерелья из Бзаимоотталкивающихся дислокационных колец вокруг частиц создают поле упругих напряжений, затрудняющих движение новых дислокаций между частицами. Напряжения на соседних кольцах имеют антипараллельное направление ( + и — на рис. 4.11) и при их замыкании аннигилируются. [c.141]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология