Сиина

Сиины и максимальные значения констант изотропного сверхтонкого взаимодействия некоторых атомов [c.243]

Более обычной является связь Рассел—Саундерса, в которой предполагается, что взаимодействие между индивидуальными орбитальными моментами и между индивидуальными спиновыми моментами больше, чем спин-орбитальное или /х-взаимодействие. Это предположение, по-видимому, действительно для легких элементов, у которых порядковый номер 2 < 30. Согласно связи Рассел — Саундерса, допускается, что все угловые моменты разных электронов в атоме объединяются, давая общий, или результирующий орбитальный угловой момент с квантовым числом Ь. Эта величина может быть равна нулю или целому числу, согласно квантовым ограничениям, накладываемым на сложение векторных величин, и представляет собой векторную сумму величин / для всех электронов. Суммирование упрощается тем, что электроны заполненных уровней или заполненных подуровней ничего не вносят в Ь, так как их суммарный орбитальный момент, так же как и суммарный сиин-угловой, равны нулю. Поэтому рассматривают только электроны, находящиеся на незаполненных уровнях или подуровнях. [c.179]

Другими словами, орбитали подуровня заполняются сначала по одному электрону, а затем по второму с противоположно направленным сиином. Так, у атома азота (рис. 6) в трех р-орбиталях разместятся три электрона по одному в каждой, в атоме три неспаренных электрона. В этом случае максимально V -V2+V2=V2. Если же предположить иное размещение электронов, например, в одной орбитали 2, в другой 1 и третья пустая, то 1 5=-г /2—и, что противоречит правилу Хунда. Надо принять размещение, представленное на рис. 6. [c.43]

Средние времена жизни спиновых состояний, характеризующие эти два типа релаксации Tj — вре.мя сиин-решеточной релаксации 1 7 2 — время спин-спиновой релаксации — определяют с помощью специальных импульсных методов, описание которых можно найти ь специализированных руководствах ио магнитному резонансу. [c.44]

Характеристика машины делится на зоны устойчивой (справа от точки К) и неустойчивой (слева от точки К) работы компрессора. Неустойчивость работы компрессора (помпаж) объясняется значительным отрывом потока от стенок при малых расходах газа, когда сечение проточной части плохо заполнено потоком. При резком увеличении сопротивления на входе или выходе и сиин<ении производительности в этой зоне характеристики давление за компрессором падает и становится меньше, чем в сети, что вызывает обратный ток газа. Работа машины в этой области недопустима, так как сопровождается резкими толчками, что может привести к ее поломке и выходу из строя. В области больших расходов газа крутизна характеристики обычно увеличивается, а при больших значениях п линия становится вертикальной по отношению к оси V, что объясняется ростом скоростей в проточной части и возможным запиранием решетки при критических скоростях. [c.89]

Константы сиин-снинового взаимодействия (I) у вицинальных протонов в этапов ом фрагменте коррелируют с величинами соответствующих двугранных углов ф [c.662]

МЕТОК СИИН дол ил-3) БУТАНОН-2 [c.45]

Улучшает неренос энергии в клетке. 2, Сиин ает содержание белка в биомассе. 3. Способствует размножению клетки и иаконле-ыию белка. 4. Обеспечивает нормальное развитие микрооргапн.1мов. [c.290]

Автором работы [ 17] была разработана и изготовлена высокотемпературная керамическая приставка к импульсному ЯМР-спектромстру, что расширило температурный диапазон измерений с 280 °С, характерных для стандартных спектрометров, до 500 °С. При помощи подобной приставки мы впервые планируем провести моделирование типовых процессов жидкофазного термолиза непо-средстветто в измерительной ячейке импульсного ЯМР. Есть экспериментальные данные [17], согласно которым наблюдается высокоточная корреляция между концентрацией ПМЦ и временами релаксации в нефтяных системах. Это позволяет предполагать, что в планируемых нами высокотемпературных экспериментах соответствующие фазовым переходам экстремумы на зависимостях, снятых на ЭПР- и импульсном ЯМР-спектрометрах, должны Рис. 3. Температурные зависимости времен попе- совпадать. Сопоставление этих речной (сиин-спиновои) релаксации различных [c.12]

Поведение единичного сиина и целого спинового ансамбля в поле Яо в неподвижной системе координат показано на рис. 90, а, б. Результирующая макроскопическая намагниченность направлена вдоль Яо и ее равновесное значение равно Mq. [c.255]

Время Гг, характеризующее передачу энергии между связанными частицами, называют временем сиин-сииновой релаксации. Поскольку относительные фазы ядер изменяются за время (А ) , то для снинового обмена требуется интервал времени такого же порядка. Этот процесс вызывает дальнейшее уширение резонансной линии на величину Ядок- Время спин-сииновой релаксации можно определить так же, как время фазовой памяти состояния ядерного сиина. Время 7г называют также временем поперечной релаксации, поскольку оно характеризует степень уменьшения поперечных компонент вектора намагниченности. [c.256]

Основной эффект, который вносит поверхность, заключается в уменьщенпп подвижности адсорбированных молекул. Результатом этого является экспериментально наблюдаемое уменьще-пие времени релаксации у поверхности по сравнению со свободной жидкостью. Установлено экспериментально и теоретически, что релаксационные характеристики Г, пТ. изменяются в породах пропорционально размерам пор пли общей величине удельной поверхности, которая и определяет адсорбционные с1 -И"1ства, Жидкости в порах реальных иород-коллекторов представляют собой сложную спиновую систему, состоящую из двух-трех подсистем, возникающих вследствие влияния поверхности коллектора. В этом случае релаксационная кривая представляет сложную экспоненту, которая мож т быть разложена на две-три [4]. Каждая из таких составляющих характеризует процентное содержание выделенной спин-системы и время ее сиин-решеточной релаксации. Простейшая модель жидкости в порах — двухфазная. Компонента с более коротким временем релаксации отвечает связанной жидкости, а компонента с более длинным — свободной. В трехкомпонентной модели поровое пространство коллектора делится на три группы с различной удельной поверхностью, причем молекулы жидкости, находящиеся в порах разных групп, характеризуются различной степенью подвижности. Основные трудности в этой модели возникают при разложении кривой спада амплитуды сигнала на три экспоненты, которые преодолеваются путем применения программ нелинейного регрессионного анализа. Кроме того, в этой модели появляется новый параметр — критическое время спин-решеточной релаксации. Жидкость в порах, характеризуемых временем релаксации, меньше критического, является связанной. [c.102]

В настояп ем параграфе рассмотрим результаты сиин<ения температуры окисления, достигнутые первым путем — подводом энергии извне (воздействием света и проникающей радиации). Действие добавок будет разобрано в следующем параграфе. [c.447]

Нарисуйте теоретический сиектр ПМР в шкале б с учетом сиин-спинового расщепления и сравнительных интенсивностей для а) метил-циклопропана б) изопрена в) дивинилметана. [c.161]

Рис. 44. Применение методики двойного резонанса для подавления сиин-синнового взаимодействия ядер 1 С с протонами

Изиестны две модификации молекулярного водорода ортоводород и параводород. Если сиины обоих ядер молекулы параллельны, то мы имеем молекулы орто если пни антипараллельны, — молекулы пара. Обе модификации —орто и пара —переходят друг в друга, следовательно, составляют равновесную систему (рис. 133, б). [c.614]

Частицы, число которых в элементарной ячейке может быть любым. Сюда относятся частицы со спином, равным нулю или четному числу элементарных сиинов, т. е. [c.214]

Возникповепне сиин-спиновой связи удобно рассматривать на примере ядер со спином 1/2, например протонов. Теория спин-спинового взаимодействия базируется на том положении, что прямое диполь-дипольное взаимодействие, которое осуществляется в твердых телах, для жидкостей и газов в результате быстрого молекулярного движения усредняется до нуля. Тонкая структура в спектрах является следствием взаимодействия ковалентно связанных ядер через электронные оболочки в молекулах. Рассмотрим гипотетическое вещество, молекула которого содержит в себе магнитные ядра типа А и В. Ядро А в поле Но имеет два состояния — с низкой (а) и высокой ((3) энергией. Это справедливо также и для ядер В. Учитывая это, можно сказать, что в зависимости от своего состояния ядро А создает увеличение или уменьщение напряженности магнитного поля, при котором наблюдается резонанс ковалентно связанного с ним ядра В. Если пренебречь небольшим различием в населенности двух уровней, можно считать, что состояния аир равновероятны и резонанс ядер В проявляется в виде двух линий одинаковой интенсивности. Расстояние между линиями характеризует энергию спин-спиновой связи и называется константой спин-спинового взаимодействия. Если повторить рассуждения, окажется, что спектр ядер А будет состоять из двух линий с такой же константой спин-спинового взаимодействия. [c.74]

Рис. 34. Кристаллы тройного нитрита калия, сииниа и меди K,Pb u(NO.,)e].

Спин-орбитальное взаимодействие. У электрона есть спин, и за счет этого сиина он обладает магнитным моментом. Электрон с орбитальным угловым моментом фактически представляет собой циркулирующий ток, и поэтому оп создает магнитное поле, напряженность которого пропорциональна его угловому моменту (рис. 14.13). Магнитный момент, обусловленный электронным спином, взаимодействует с магнитным полем, обусловленным его орбитальным движением это спин-орбитальное взап.модействие. Энергия такого взаимодействия завнснт от ориентации спинового магнитного. момента относительно орбитального магнитного поля. Ориентация [c.493]

Ш" — , пужпо уметь вводить входные даппые, проделывать вычисления и считывать результат. Ввести в квантовый компьютер последовательность (ж],. . ., ж ) пулей и единиц — значит приготовить начальное состояние х, . .., х ,, 0). (Объём входных данных п обычно меньше общего количества ячеек памяти , т. е. сиинов, N. Оставшиеся ячейки заполняются нулями.) К начальному состоянию применяется квантовая схема, зависящая от решаемой задачи, по пе от конкретных входных данных. В итоге возникает квантовое состояние [c.11]

Какую систему можно использовать для физической реализации квантового компьютера (Это не обязательно должна быть система сиинов.) [c.12]

Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 6 (1961) -- [ c.392 , c.411 , c.840 , c.840 ]

Газовая хроматография - Библиографический указатель отечественной и зарубежной литературы (1961-1966) Ч 2 (1969) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология