Сечение возбуждения атома

В ряде случаев сечения а, соответствующие превращению электронной энергии возбужденного атома в относительную кинетическую энергию сталкивающейся пары, оказываются очень малыми. Например, для дезактивации Ка (3 ) аргоном оценка верхнего значения а в условиях ударных волн составляет Ю - см [148]. Столь малые сечения дезактивации атомов щелочных металлов находятся в согласии с очень малыми величинами сечений возбуждения атомов вблизи порога возбуждения [148]. [c.103]

Ввиду большого числа допущений, которые приходится принимать при вычислении абсолютных значений сечений возбуждения атомов, точность теоретических расчетов, вообще говоря, невелика и расчеты, произведенные при тех или иных допущениях, не могут претендовать на большую общность (см. 1321, стр. 153]). В качестве примера на рис. 85 приведены экспериментальные значения сечений возбуждения уровня 2р атома водорода и теоретические сечения, рассчитанные в борновском приближении, по методу искаженных волн, с учетом, взаимодействия уровней s-2s-2p и с учетом взаимного отталкивания электронов [1383]. Мы видим, что лучшее согласие с опытом дает последний метод, который, однако, нельзя рассматривать как чисто теоретический-, поскольку сложность теоретических расчетов, проводимых в различных приближениях, делает результаты этих расчетов по их надежности сравнимыми с полуэмпирическими расчетами. [c.345]

Если предположить далее, что основными процессами возбуждения в плазменной струе являются соударения с электронами, и учесть, что эффективность ударных процессов растет пропорционально концентрации электронов, то можно объяснить расхождение в измеренных значениях температуры недостаточной концентрацией электронов, которая не превышает 10 см . Такое объяснение, например, предложено в работах [30, 31] при обсуждении результатов измерений температуры дуг в инертных газах и водороде, в которых наблюдается значительное расхождение в величинах температур, измеренных различными методами при малых силах тока дуги (т. е. при малых концентрациях электронов в плазме дуги). Авторы этих работ установили, что вследствие малости сечений возбуждения атомов инертных газов и водорода (на один — два порядка меньше сечений возбуждения атомов металлов или азота) температуры, измеренные различными методами, начинают совпадать только при больших силах тока дуги, когда концентрация электронов становится равной —10 см . Таким образом, указанные авторы пришли к выводу, что дуги в инертных газах и водороде не являются равновесными системами при малых концентрациях электронов. Измерения, проведенные нами в водородной плазменной струе, показали, что и в этом случае имеется расхождение в значениях температуры, измеренной методом относительных интенсивностей по линиям меди и методом, основанным на зависимости уширения линии водорода Нр от концентрации заря- [c.219]

С другой стороны, анализ изотопных смесей не связан с некоторыми специфическими трудностями анализа газовых смесей произвольного состава. При анализе изотопных смесей предъявляются значительно меньшие требования к стабильности источников света, постоянству давления в разрядной трубке, кроме того, нет необходимости создавать условия разряда, специально выгодные для возбуждения того или иного компонента смеси. Это связано с тем, что изменение параметров разряда должно одинаково сказываться на интенсивности спектральных линий обоих изотопов, так как у различных изотопов близки потенциалы возбуждения отдельных спектральных линий, эффективные сечения возбуждения атомов, вероятности перехода. [c.232]

Эффективные сечения возбуждения атомов тяжелыми частицами (атомами и ионами) достигают максимальных значений при значительно больших энергиях, порядка В области же (1-г-2) эти сечения малы. По этой причине в большинстве случаев в газоразрядной плазме возбуждением атомов тяжелыми частицами можно пренебречь ). Различие в зависимости от энергии эффективных [c.362]

Краткое обсуждение результатов расчета сечений возбуждения атомов. Имеющиеся в настоящее время экспериментальные и теоретические данные по эффективным сечениям возбуждения атомов не позволяют провести сколько-нибудь полное сравнение результатов тех или иных приближенных методов с экспериментом. Поэтому в настоящем разделе в основном будут сопоставляться результаты расчетов различными методами. К сожалению, возможности такого сравнения также весьма ограничены, так как систематические вычисления проводились лишь методом Борна. [c.610]

Имеющиеся в настоящее время данные не позволяют сделать окончательного заключения об относительной роли остальных эффектов. Тем не менее можно утверждать, что даже независимый учет обмена (в приближении искаженных волн) или поляризации приводит к заметному улучшению результатов. На рис. 69 сечение возбуждения атома водорода для перехода 1 — 2р, вычисленное различными приближенными методами, сопоставляется с экспериментальными данными. По-видимому, в случае возбуждения медленными [c.615]

Рис. 27. Зависимость эффективного сечения возбуждения атомов ртути электронами от их энергии К (ординаты отложены приближенно) [21].

Измеряя оптические характеристики положительного столба тлеющего разряда. Фабрикант [31—33] предложил оценки сечения возбужденных атомов. На основании анализа экспериментов Фабрикант предложил [31] эмпирическую формулу сечения возбуждения [c.101]

Экспериментальное исследование сечений возбуждения атомов инертных газов при атомно-атомных столкновениях проведено в ударной трубе в [286], а в работе [287] показано, что заселение верхних электронновозбужденных мультиплетных уровней атомов в электрических разрядах (в полном катоде, тлеющем и высокочастотном) обусловлено передачей энергии при столкновениях между атомами с малым дефектом резонанса Д <0,1 эв. [c.78]

Задача расчета сечений возбуждения атомов и молекул электронным ударом сводится к квантовомеханической задаче нахождения волновых функций системы, состоящей из налетающего электрона и возбуждаемой частицы. [c.123]

Наклон сечений возбуждения атомов инертных газов при столкновениях с атомами того же сорта [c.130]

Видно, что инверсная заселенность пропорциональна рекомбинационному потоку, проходящему через узкое место на спектре дискретных уровней, определяется константами неупругих столкновений атомов с электронами и, тем самым, зависит от электронной температуры. Используя таблицы /43/ сечений возбуждения атомов и ионов электронами для определения констант электрон-атомных неупругих соударений, в работе была получена графическая зависимость О = 0(Те), которая представлена на рис. 3.4. Как следует из проведенных вычислений, столкновительный механизм инверсной заселенности 4з и Зр уровней атома лития реализуется для электронных температур Те < 0,27 эВ. При уменьшении Те величина множителя 0(Те) растет, но не превышает значения 2-10 с/см . [c.128]

Для сравнения с теоретическими данными наиболее интересно знание эффективных сечений возбуждения атомов водорода. Однако из-за того, что водород обычно двуатомен. соответствующее экспериментальное определение затруднительно. Кроме того, у водорода уровни с разными квантовыми числами I, при одном и том же главном квантовом числе п, расположены очень близко друг к другу (тонкая структура уровней водорода), в результате чего экспериментально отделить их эффективные сечения друг от друга невозможно. В последнее время Фитом и сотрудниками [Ю ] был выполнен ряд наблюдений соударений электронов разных скоростей с пучком водорода, [c.452]

При электронном ударе наибольшую величину имеют сечения возбуждения оптически разрешенных переходов. Для них при больших энергиях зависимость сечения о от энергии налетающего электрона е имеет вид о е) (1пе)/е. Сечение возбуждения атомов при пороговом значении энергии равно нулю и проходит через максимум при энергии, в два-три раза превышающей пороговую сечение возбуждения ионов при пороговом значении энергии конечно. Сечения переходов между энергетически близкими уровнями велики и тем более, чем сильнее возбужден атом (ион), с которым сталкивается электрон. [c.162]

Приводимые формулы не учитывают наличие колебательной структуры электронных уровней молекул. Суммарная сила перехода распределяется по многочисленным электронно-колебательным переходам для их описания предназначена модель Е.5. В результате сечение возбуждения о (е) молекулы может заметно отличаться от сечения возбуждения атома с близкими значениями и W. Кроме того, сильное колебательное возбуждение исходного состояния к может заметно сдвинуть пороговую энергию (см. [34 6]). [c.168]

Классическое приближение парных столкновений довольно гибко и универсально. Оно позволяет рассчитать сечения возбуждения атомов электронным ударом для разрешенных и запрещенных переходов, в том числе с учетом обменного взаимодействия. При этом точность не уступает, а в ряде случаев превосходит точность соответствующих квантовомеханических расчетов. [c.18]

Представление о величине вероятности возбуждения атомов электронным ударом можно получить из данных табл. 22, в йоторой приведены значения сечения в максимуме функции возбуждения для ряда атомов, отнесенные к величине яа , где — радиус первой боровской орбиты атома водорода, равный 5,29 -10 см. 13о второй графе таблицы указан возбужденный уровень, в. третьей — энергия возбуждения этого уровня и в четвертой — энергия электрона в максимуме функции возбуждения. Как видно из данных табл. 22, величина а/яа,, в случае запрещенных переходов имеет порядок 0,1 — 1 (исключением является ртуть), а в случае разрешенных переходов — цорядок 10—100. Связь между вероятностью возбуждения электронным ударом и вероятностью оптического перехода, определяющей степень жесткости квантового запрета, следует также из квантовомеханических расчетов сечения возбуждения атомов электронным ударом (см. ниже). [c.341]

Из всех многочисленных вопросов теории атомных столкновений ниже рассматриваются только те, которые непосредственно связаны с вычислением эффективных сечений возбуждения атомов. Основное внимание уделяется столкновениям с электронами. Подробнее о теории атомных столкновений см. Н. Мотт и Г. Мес с и, Теория атомных столкновений, ИЛ, 1951 Г. Месси и Е, Бархоп, Электронные и ионные столкновения, ИЛ, 1958 [Л. Л.] Ю. Н. Д емко в. Вариационные принципы в теории столкновений, Физматгиз, 1958 Г. Ф. Д р у к а р е в, Вестник ЛГУ, серия матем., физич. и хим., № 8, 153, 1953 Г. Месси, УФН 64, 589, 1958 (см. также цитированную выше книгу Месси и Бархопа) D. Bates, А. Fundaminsky, [c.558]

Величины сечений возбуждения разрешенных переходов в максимумах Ме, рассчитанные по формулам (5.2), (5.3) для молекул с использованием сил осцилляторов, измеренных независимыми способами, удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными [135]. Для атомов различие достигает четырех-пятв раз. Результаты более точных расчетов сечений возбуждения атомов и ионов в различных приближениях представлены в виде таблиц в работе [444]. [c.118]