Испускания спектр построение

С теоретической точки зрения предпочтительнее строить спектры в шкале частот или волновых чисел, а не длин волн, так как процессы поглощения и испускания квантованы и величина кванта пропорциональна именно частоте при этом получается правильное соотношение разных полос по их ширине, в то время как в шкале длин волн полосы в длинноволновой области получаются чрезмерно широкими. С другой стороны, автоматическая запись на спектрометре с дифракционной решеткой линейна по длинам волн, и такие спектры часто приводят, если не нужен полностью исправленный спектр. В данной книге мы будем пользоваться обоими способами построения спектров. [c.27]

Наряду с результатами, полз ченными при непосредственном рассмотрении спектров испускания и поглощения пламен, спектроскопия способствовала построению количественной теории горения еще многими более косвенными, но не менее важными путями. Некоторые из них рассмотрены в гл. XIV и XV, посвященных вычислению на основании спектроскопических данных таких термодинамических величин, как теплоемкости, и методам определения энергии диссоциации по анализу полосатых спектров. [c.19]

В окружающее пространство. В результате над ними устанавливается неопределенное повышенное давление, и полученные результаты требуют корректировки. Становится необходимым постоянный контроль давления в запаянном колене или построение калибровочного графика. Применение манометра, представленного на рис. 22а, позволяет избежать описанные выше трудности. При измерении давления в разрядных трубках, используемых для анализа газа по его спектру испускания, такой манометр обладает рядом преимуществ по сравнению с обычным ртутным манометром, имеющим скошенное колено. Двухходовый кран, который во время работы манометра обычно закрыт, дает возможность проводить по мере необходимости обезгаживание органической жидкости. Если существует опасность, что контролируемое давление может превысить максимально допустимое для прибора (величина максимально допустимого давления определяется высотой колен манометра), то двухходовый кран закрывают. В противном случае содержимое нижней дуги и-образной трубки выдавливается в верхнюю часть правого колена и операцию заполнения манометра жидкостью приходится проводить заново. [c.48]

Электронная теория атома также развилась па базе строгих количественных закономерностей, к которым относятся законы испускания линейчатых спектров и периодический закон Менделеева, связывающий количественные величины различных свойств элементов с количественной же величиной— атомным весом. И этого было бы недостаточно для построения теории. Только в результате трудных и многообразных количественных экспериментов с элементарными частицами была создана электронная теория строения атома. [c.325]

С уровня 4 возникают наполовину и полностью заполненные Зс1-подоболочки. Вообще у всех этих элементов относительное расположение 3(1- и 4 -уровней очень интересно и своеобразно. При построении периодической системы, т. е. по мере возрастания Z, сначала заполняется уровень 45, и у нейтральных атомов большинства переходных элементов он расположен ниже по энергии, чем уровень 3 . Однако при ионизации этих же элементов электроны удаляются с уровня 4 . Другими словами, у атомов уровень 4в лежит ниже, чем М, а у ионов 4з уровень расположен выше, чем 3(1. Этот вывод из экспериментальных данных основан на анализе спектров испускания атомов и ионов в газообразном состоянии. Причиной такого неожиданного поведения должно быть различие в потенциальном поле, в котором находятся электроны в этих двух случаях. [c.198]

Изобразим эту экспериментальную зависимость еще раз (рис. 53), откладывая теперь по оси абсцисс амплитуды импульсов напряжения на выходе линейного усилителя, а по оси ординат—число их в минуту, регистрируемое счетчиком. Как и на рис. 45, проведем огибающую этого графика. Это и будет используемый далее для настройки прибора и всех расчетов спектр разделения импульсов по амплитудам в случае линейного усилителя напряжений. Ушах на рис 53 отмечает максимальную амплитуду импульса напряжения, возникающего в результате испускания р-частицы с максимально возможной для данного изотопа энергией. Для различных изотопов характерны разные спектры. При построении в одинаковом масштабе они будут соотноситься между собой так же, как энергетические спектры на рис. 46. [c.176]

Со времени работ Хэгга, первоначально применявшийся в качестве основного метода изучения систем металл — водород, метод построения изотерм и изобар равновесной упругости водорода был дополнен рентгенографическим изучением кристаллической структуры. Поэтому выявление индивидуальных гидридных фаз значительно упростилось. jVie-тоды электроно- и нейтронографии, в особенности прецизионный анализ рентгеновских спектров испускания, применяемые в последнее время, сулят богатые возможности не только в отношении определения фазового состава, но и открывают перспективы определения распределения электронов, т. е. выявления природы химической связи металл — водород. [c.183]

Спектроскопия объединяет несколько методов спектрального анализа, основанных на исследовании спектров испускания и абсорбции атомов и молекул. Если не говорить о жАсс-спектрометрии, построенной на иных основах, и масс-спектрах, возникающих в особых условиях, все остальные спектры определяются свойствами электронных оболочек атомов и молекул, колебаниями атомных ядер в молекулах и вращением молекул, воздействием массы и структуры атомных ядер на положение энергетических уровней, взаимодействием атомов и молекул с окружающей средой [26, стр. 6—8]. [c.24]

Зо11 1ая теория, хорошо описывающая многие физические свойства кристаллов, довольно часто используется для объяснения тонкой структуры рентгеновских полос эмиссии и псглощенпя. В ряде случаев теоретически построенные кривые плотности состояний в зоне N 5) достаточно точно могут быть трансформированы в кривые 1 Е), совпадающие по форме с экспериментальными. Однако такой подход требует дополнительной информации относительно долп участия в переходах электронов 5-, р- или -симметрии. Кроме того, необходимо принять условие, по которому спектры испускания обязаны переходам только из занятых состояний. Признание образования последних полос всех серий переходами нз внешней зоны не согласуется с правилами отбора и с опы-то.м. Ширины и формы полос разных серий одного элемента, как правило, различны. Несмотря иа большое количество исследований, этот факт не нашел должного объяснения. До сего времени нет единого взгляда на природу рентгеновских полос, в частности, о природе /(р5-полос переходных элементов в литературе существует три различных суждения [1—3]. Все это заставляет искать другие варианты моделей полос, описывающих тонкую структуру спектров более однозначно. [c.45]

Молекулярный анализ по спектрам комбинационного рассеяния света во многом аналогичен эмиссионному спектральному анализу, построенному на изучении спектров испускания атомов. В принципе он даже проще, так как сложный вопрос о влиянии условий возбуждения на интенсивности спектральных линий, представляющий одну из главных трудностей при проведении эмиссионного спектрального анализа, здесь стоит гораздо менее остро вследствие того, что интенсивности линий комбинационного рассеяния определяются в первую очередь структурой рассеивающих молекул. Правда, на интенсивность линий влияют геометрические и светотехнические параметры установки. Однако, как мы покажем ниже, условия опыта могут быть выбраны и стандартизованы таким образом, чтобы эти влияния были исключены. Точно так же зависимость интенсивности спектральных линий от концентрации в спектрах комбинационного рассеяния, как правило, проще, чем в спектрах испускания при отсутствии значительных межмолекулярных взаимодействий интенсивность линий комбинационного рассеяния каждого компонента смеси пропорциональна его концентрации. Трудности анализа по спектрам комбинационного рассеяния связаны со слабой интенсивностью линий, которые мас-1шруются часто сплошным фоном. Это приводит к тому, что точность и чувствительность данного метода анализа значительно меньше, чем в [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология