Уоллис

Сравнивая выражения для Сг и С2 в (2.179) с уравнениями характеристик (2.178) системы (2.176), нетрудно установить, что скорости волн с I VI с2 являются линеаризованными вариантами характеристических скоростей. В монографии Уоллиса [94] эти волны называются динамическими. Сопоставляя уравнение движения частиц в (2.177) и выражения для скоростей волн с, и в (2.179), нетрудно заметить, что эти волны, так же как и звуковые волны в газах, определяются взаимодействием инерции и квазиупругой силы сопротивления сжатию (растяжению), которая в данном случае возникает в связи с существованием дополнительного диффузионного потока частиц. С другой стороны, при мы получаем волновое уравнение [c.142]

Это же указывает Уоллис [136] при сравнении экспериментальных данных с результатами расчетов по трем упомянутым методикам. [c.97]

Зависимость Уоллиса [41] имеет вид 360 [c.197]

Для количественной оценки величины уноса в длинных трубах, когда происходит динамическое уравновешивание срыва капель и осаждения их на пленке, можно воспользоваться зависимостью, полученной в работе [119] и модифицированной Уоллисом. В графической форме эта зависимость представлена на рис. 78. Следует иметь в виду, что при работе с вязкими средами, как отмечает Уоллис, графическая зависимость дает несколько завышенные значения Y. [c.142]

Условие смены снарядного режима кольцевым (режимом вое ходящей пленки) определяется эмпирическими уравнениями, предложенными Уоллисом [861 [c.162]

Волнообразование на поверхности пленки, обтекаемой газом, приводит к возникновению шероховатости стенок канала. В результате орошаемый канал становится гидравлически шероховатым. Уоллис [40] получил выражение для [c.210]

Для условий динамического равновесия срыва капель и осаждения их на пленке можно воспользоваться графической зависимостью Уоллиса [40] (рис. 3.4.2.1). [c.210]

СЯ эмпирическим уравнением, предложенным Уоллисом [4] [c.542]

Решение этого уравнения, выполненное Уоллисом [4], в графическом виде представлено на рис. 6.8.2.3. [c.543]

Основные закономерности различных режимов движения фаз в идеальных дисперсных потоках были установлены в серии работ Лапидуса и Элджина с сотрудниками [146—151]. Результаты этих исследований получили теоретическое обоснование в работах Уоллиса [94] и Зубера [140] в рамках феноменологической континуальной модели раздельного движения фаз. Для нахождения гидродинамических характеристик движения фаз в различных режимах Уоллис [94] использовал разработанную им модель потока дрейфа. По нашему мнению, подход, основанный на анализе равновесных. состояний моделирующей поток динамической системы, является более общим и наглядным. Элементы такого подхода впервые были использованы в работе [152]. [c.87]

Уравнение (2.114) будем решать графически, используя метод, предложенный Уоллисом [94]. Построим зависисимости У( °, Аг) от 1/5° при различных значениях критерия Архимеда Аг (см. рис. 2.5 и [c.107]

Волны, описываемые уравнением (2.125), обычно называют кинематическими [173]. Уоллис [94] предложил называть их волнами непрерывности (сплошности). Оба названия взаимно дополняют друг друга и отражают наиболее характерные особенности этих волн. Второе название указывает на то, что волны переносят некоторое непрерывное распределение вещества или состояния среды. Первое название введено для того, чтобы показать, что эти волны не связаны с динамическими эффектами, т. е. не определяются взаимодействием сил, как, скажем, звуковые волны в газах или гравитационные волны на поверхности жвдкости. Начало использованию теории кинематических волн для анализа нe тaц oнapныx явлений в дисперсных двухфазных потоках было положено в работах [94, 140, 174]. Наблюдение кинематических волн в пузырьковых потоках проводилось в работе [175]. [c.116]

Действительно, давно было замечено, что при ожижении твердых частиц газами псевдоожиженный слой не однороден [189]. Он представляет собой слой взвешенных частиц с достаточно низкой порозностью, в котором поднимаются заполненные газом свободные от частиц полости, получившие название пузырей. Во время подъема пузыри могут увеличиваться в размерах, коалесцировать, что иногда приводит к образованию поршневого режима псевдоожижения, представляющего собой чередование сгустков частиц и газовых полостей, занимающих все сечение аппарата. Поршневой режим движения твердой фазы наблюдается также и при транспортировании твердых частиц газом в вертикальных трубах. Ряд авторов, первым из которых бьш, по-видимому, Уоллис [94], вьщвинули предположение, согласно которому пузыри и поршни являются следствием нарастания всегда присутствующих в потоке малых возмущений порозности. Однако в экспериментах неустойчивость наблюдается далеко не во всех дисперсных потоках. Так, ожи-жаемые жидкостью слои небольших твердых частиц из не слишком плотного материала однородны. Опыты по ожижению частиц газами при высоком давлении указьгеают на явный переход от однородного режима псевдоожижения к пузырьковому в случае увеличения скорости газа [190]. Не наблюдаются неоднородности и при движении небольших капель и пузырей в жидкостях. [c.134]

Поверхность жидкой пленки обычно сильно возмущена и покрыта сложной системой волн. Эти гзолны в сущности представляют шероховатости поверхности ио отношению к газовому ядру, содерл ащему капли жидкости, и являются причиной увеличения напряжения трения на поверхности раздела фаз. Механизмы, приводящие к росту этих напряжений, очень сложны (28) однако было показано, что эффективная шероховатость поверхности раздела приблизительно постоянна для данной толщины пленки независимо от скорости течения фаз, приводящих к этой толщине. Это геометрическое сходство очень полезно при получении соотношений для напряжений трения на границе раздела фаз. Для определения коэф(1)ициента треиия на границе раздела фаз / зо1. по-видимому, чаще используется зависимость Уоллиса [41] [c.197]

Льюис Г. Саретт родился в 1917 г, в Шампани (Иллинойс, США) доктор философии Принстонского университета (ученик Уоллиса). [c.107]

Лит Уоллис Г, Одномертые двухфазные течешгя, пер. с англ, М, 1972, Кутателадзе С С. Стырикович М А, Гидродинамика газожидкостных систем, 2 изд., М, 1976, Рамм В А, Абсорбция газоо, 2 изд.. М, 1976 [c.240]

Уравнение (3.3.2.56) можно решить графически, используя метод, предаюженный Уоллисом [40]. Правая часть уравнения У может быть построена в зависимости от 2 при различных значениях Аг (см. рис. З.З.2.З.). Левая часть уравнения (3.3.2.56) представляет собой семейство прямых, проходящих через точки при [c.188]

Перегруппировка гомоаллиловых спиртов подробно изучалась на примере холестерина. Eiro тозилат I при кипячении в водном ацетоне, содержащем ацетат калия, превращается в ацетат П1 стерина, названного изохолестерином еще до установления Уоллисом (1937) его строения как 3,5-циклохолестанола-бр. Обратная перегруппировка в ацетат холестерина происходит при кипячении соединения III с ацетатом цинка в уксусной кислоте. Прямая и обратная перегруппировки стереоспе-цифичны так, из Зр-тозилата образуется только бр-ацетат, а эпимерный За-тозилат не способен к перегруппировке. Стадия, определяющая скорость всей реакции, мономолекулярна и поэтому, возможно, заключается в ионизации вещества в гибридный ион (Па и Пб), стабилизованный распределением заряда между углеродами 3 и 6 [c.383]

Эверетт С. Уоллис родился в 1899 г. в Уайтсфилде (США) доктор философии Принстонского университета (ученик Л. Джонса). [c.383]

Реакция Арндта—Эйстерта широко используется для синтетических целей. Разложение диазокетона можно успешно проводить метиловым спиртом в присутствии окиси серебра в качестве катализатора. В этом случае продуктом реакции является сложный метиловый эфир. В недавно усовершенствованном методе (Уайлде, 1948) применяют более высококипящий спирт (бензиловый, октанол-2) и реакцию ведут при 160—180 °С. Катализатор не имеет существенного значения, но при добавлении коллидина выход повышается. Опыты с кислотами, в которых мигрирующая группа асимметрична, показали, что миграция этой группы протекает с сохранением конфигурации (Уоллис, 1933 Вай-берг , 1956). Возможно, это происходит вследствие возникновения циклического промежуточного соединения [c.451]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология