Квазиупругая сила

Ее называют поэтому квазиупругой силой. [c.224]

Рис. 3. Зависимость потенциальной энергии и и абсолютной величины квазиупругой силы Р от межионного расстояния в ионной кристаллической решетке.

Сравнивая выражения для Сг и С2 в (2.179) с уравнениями характеристик (2.178) системы (2.176), нетрудно установить, что скорости волн с I VI с2 являются линеаризованными вариантами характеристических скоростей. В монографии Уоллиса [94] эти волны называются динамическими. Сопоставляя уравнение движения частиц в (2.177) и выражения для скоростей волн с, и в (2.179), нетрудно заметить, что эти волны, так же как и звуковые волны в газах, определяются взаимодействием инерции и квазиупругой силы сопротивления сжатию (растяжению), которая в данном случае возникает в связи с существованием дополнительного диффузионного потока частиц. С другой стороны, при мы получаем волновое уравнение [c.142]

Р—абсолютная величина квазиупругой силы, действующей на одну частицу. [c.12]

Силовая постоянная. При малых колебаниях двухатомную молекулу можно представить как идеально упругую систему, сопротивляющуюся разрыву на атомы (гармонический осциллятор). Упругие свойства молекул характеризует константа квазиупругой силы или силовая постоянная К [c.70]

Для гармонического осциллятора потенциальная энергия колебаний пропорциональна квадрату смещения от положения равновесия. Потенциальная энергия колебаний зависит от константы квазиупругой силы, а последняя — только от взаимодействия электрических зарядов ядер и электронов. Кинетическая энергия колебаний 1 I дх [c.157]

Таким образом, в спектре гармонического осциллятора должна быть одна единственная и притом яркая линия с частотой, равной частоте собственных колебаний осциллятора (рис. 76). Это позволяет определять собственную частоту осциллятора по его спектру, а из (47.3) — константу квазиупругой силы [c.160]

Действительно, при определенном режиме дутья с расходной скоростью и частицы слоя расходятся друг от друга и объемная плотность зернистой фазы принимает такое среднее значение а, что силы трения уравновешивают вес частицы. Если при этом от внешнего воздействия слой случайно сожмется и а станет больше а, то скорость потока в промежутках между зернами Ые = ы/е = /(1 —ст) возрастет, силы трения потока станут больше веса слоя и он начнет расширяться так, что ст ст. Когда же при расширении слоя ст станет меньше ст, то скорость потока в возросших промежутках между зернами упадет, силы трения станут меньше веса и слой начнет сжиматься. Таким образом, разность между взвешивающей зерна силой трения и весом слоя является квазиупругой силой, стремящейся в обоих случаях возвратить слой в исходное равновесное состояние со средней плотностью ст, зависящей от расходной скорости и. [c.70]

Поясним это на классическом примере колебаний с одной степенью свободы. Движение материальной точки с массой т при наличии квазиупругой силы F b. упр = —описывается дифференциальным уравнением Н закона Ньютона тх, = — kx [c.245]

Отсюда квазиупругая сила F = — 2Df> R — Ro). Сравнивая с F = —kx, находим P = Yk 2D). Функцию Морзе применяют для интерпретации колебательных спектров молекул, а также для теоретических расчетов прочности кристаллов. [c.117]

Для объяснения выше отмеченных фактов нельзя ограничиться чисто феноменологической электромагнитной теорией, следует глубже рассмотреть процесс взаимодействия электромагнитных волн с частицами вещества. При этом мы можем не учитывать сложную структуру этих частиц (атомов) и считать, что световые волны действуют только на внешние (оптические) электроны. Таким образом, согласно Лорентцу (1916 г.), диэлектрик содержит электроны, связанные с положением равновесия силами, пропорциональными расстоянию (квазиупругие силы). Следовательно, уравнение движения электрона, находящегося под влиянием периодического электромагнитного поля (линейно поляризованная волна), согласно уравнению (628), имеет вид [c.404]

Мы рассмотрели дисперсию и поглощение для электронов в атоме (диэлектрики). Рассмотрим теперь модель свободных электронов (металл). Уравнение движения свободного электрона получим, приняв в выражении (714) квазиупругие силы равными нулю —> —> -> [c.408]

Потенциальная энергия изображается кривой, приведенной на рис. 3. Квазиупругая сила Р, приходящаяся на одну частицу, равна —ди/дх, а равная и противоположная ей по знаку внешняя растягивающая сила есть ди/дх. Потенциальная энергия и с увеличением расстояния. V приближается к некоторому пределу, обычно равному нулю, а абсолютная величина квазиупругой силы Р проходит через максимум. [c.11]

Если внешняя сила, действующая на частицу, меньше максимальной квазиупругой силы то происходит только растяжение связей без их разрыва если она больше Р , то материал распадается на отдельные частицы (в случае всестороннего растяжения) [c.11]

ИЛИ разделяется на отдельные ионные или атомные плоскости, перпендикулярные направлению растяжения (в случае одноосного растяжения). Величина максимальной квазиупругой силы умноженная на число атомов или ионов, приходящихся на единичную площадку твердого тела в ненапряженном состоянии, перпендикулярную направлению растяжения, равна теоретической прочности. [c.12]

Максимальное значение квазиупругой силы Р,п, найденное из формулы Морзе, равно В В/2, откуда теоретическая прочность з 1=Л Во1)/2, где N—число частиц (в ориентированном полимере— число цепей), приходящихся на единицу площади поперечного сечения ненагруженного образца. Энергия диссоциации вычисляется из теплот сгорания, константа рассчитывается из оптических данных. [c.14]

Предложенная недавно модель трещины (см. рис. 7,б) является обобщением модели Ребиндера. На явно выраженной границе перехода от свободной поверхности к сплошной среде (пунктирная линия) происходит разрыв связей. В материале вблизи вершины трещины происходит постепенное медленное увеличение межчастичного расстояния. В момент разрыва связей квазиупругая сила достигает максимального значения и межчастичное расстояние меняется скачком. В результате трещина продвигается на расстояние, соответствующее одному межчастичному расстоянию. [c.22]

Теоретическая прочность полимера равна числу рвущихся химических связей в единице поперечного сечения образца, умноженному на максимальное значение квазиупругой силы химической связи . Для предельно ориентированного состояния это определение теоретической прочности вполне точно, так как межмолекулярные связи в разрыве практически не участвуют. [c.142]

В отсутствие внешней нагрузки [г = га) квазиупругая сила / = 0. Появление деформации увеличивает /, которая достигает максимума (/т) при значении г = гт = = (Ьго—1п2)/Ь, определяемом из условия // г = 0. Вы- [c.109]

Рис. 4. Зависимость квазиупругой силы от межчастичного расстояния (но Оровану).

Очевидно, что квазиупругая сила, приходящаяся на одну частицу, равна [c.286]

В комплексе А—Н...Х протон совершает колебания, причем квазиупругая сила / изменяется с расстоянием в соответствии с уравнением /=—Ко о), где Го — равновесное расстояние, а г — расстояние в данный момент. Потенциальную энергию Е можно вычислить по уравнению = /2 а [г—Го) . По Иогансену и Розенбергу, постоянная зависит от АН. [c.133]

Здесь an — небольшие положительные константы, связанные с константой квазиупругой силы, входящей в уравнение для иотенциальиой энергии молекулы. Для простоты можпо считать, что В. определяется и уравнения [c.369]

Для большинства твердых тел строгие расчеты теоретической прочности по Борну и Цвикки практически (а для аморфных твердых тел и принципиально) невозможны. В связи с этим Поляни, Орован и др. предложили полуэмпирические методы расчета теоретической прочности. Орован рассчитывал максимальную квазиупругую силу при одновременном отрыве друг от друга двух единичных площадок твердого тела. Поскольку для большинства твердых тел потенциальная энергия взаимодействия частиц неизвестна, Орован применил следующее приближенное уравнение, выражающее зависимость абсолютной величины квазиупругой силы Р от расстояния х между частицами [c.12]

Если две единичные площадки удалять друг от друга достаточно медленно (квазистатически), то квазиупругая сила точно равна внешней растягивающей силе, а напряжение а равно [c.12]

До Орована более грубый расчет был сделан Поляни , который считал квазиупругую силу от до постоянной, а далее—равной нулю. [c.14]

Расчет Орована является примером обычно встречающегося отождествления двух разных понятий теоретической прочности и критического напряжения. Теоретическая прочность—это максимум квазиупругой силы в идеальной бездефектной решетке (расчеты Борна, Цвикки, Кобеко). Поскольку в идеальном материале нет дефектов, ни одна из возможных поверхностей разрушения не является преимущественной и свободных поверхностей разрыва не образуется. Поэтому разрушение идеально твердого тела при абсолютном нуле осуществляется путем распада его на отдельные атомы (молекулы) или атомные плоскости. Такой процесс отличается от реального процесса разрушения твердых тел, при котором образуются две или несколько новых поверхностей разрыва с разделением твердого тела на макроскопические части. [c.24]

Разрушение при абсолютном нуле начинается при достижении максимума квазиупругой силы в вершине трещины. Эта величина называется критическим перенапряжением Пк . В отличие от теоретической прочности, являющейся константой материала (при данном виде напряженного состояния), критическое перенапряжение может несколько меняться от трещины к трещине. Оценочный pa чeт рассеяния упругой энергии при разрыве связей в вершине трещины показывает, что теоретическая прочность по Оровану примерно в 1,5 раза меньше П, . [c.24]

Внешняя сила, действующая на одну частицу, равна dUldx. Анализ выражений (8.2) и (8.1) показывает, что ири увеличепии расстояния между соседними частицами квазиупругая сила проходит через максимум, а затем обращается в ноль. Понятно, что разрыв кристалла при растяжении произойдет лишь в том случае, если внешняя сила, вызывающая растяжение, будет больше максимального значения Fm квазиуиругой силы. Если внешняя сила меньше Fm, то разрыв невозможен, и происходит лишь растяжение. Очевидно, что в такой модели совершенно не учитывается тепловое движение частиц, из которых состоит кристаллическая решетка, и дефектность последней. [c.286]

Для аморфных твердых тел методы расчета, использованные Борном и Цвикки, неприменимы, поэтому Оро-вац [9] предложил другой полуэмпирический метод расчета теоретической ирочности. Он использовал ирибли-л<еииое уравнение для квазиупругой силы F, действующей на частицу [c.286]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология