Нейтроны веществом

В отличие от рентгеновских и электронных амплитуд, которые можно рассчитать и которые монотонно растут с увеличением порядкового номера 2 атома, ядерные амплитуды рассеяния нерегулярно меняются в зависимости от массового числа М и не могут быть теоретически вычислены по ряду причин. Значения ст приходится определять из опытов по рассеянию нейтронов веществом. [c.79]

Методы нейтронного анализа основаны на способности элементов поглощать или рассеивать (замедлять) поток нейтронов. Поглощение нейтронов веществом подчиняется экспоненциальному закону [c.320]

Если в рассеянии участвует не одно ядро, а некоторый коллектив ядер, то рассеяние медленных нейтронов будет иметь когерентную и некогерентную составляющие. Когерентное рассеяние вызывается упорядоченным расположением ядер. В некогерентном рассеянии ядра участвуют несогласованно, что говорит о беспорядке в расположении ядер. Наличие у нейтрона магнитного момента приводит к магнитному рассеянию нейтронов веществом. Если магнитные моменты атомов или ионов рассеивателя ориентированы хаотически (парамагнетики), то магнитное рассеяние имеет диффузный характер. Если же последние [c.40]

Нейтронное излучение регистрируют различными способами. Один из них — использование детекторов нейтронов (веществ, которые взаимодействуют с нейтронами, причем ядра атомов расщепляются, а образующиеся при расщеплении заряженные частицы, например сс-частицы, имеют энергию, достаточную для ионизации газа). Наиболее распространенные детекторы нейтронов — бор и литий. Природный бор представляет смесь двух изотопов В (18 7о) и В (82%). Захват нейтрона ядром В сопровождается следующей ядерной реакцией [c.794]

Заметим, что вследствие слабого поглощения нейтронов веществом активация при облучении нейтронами происходит равномерно по всему объему облучаемого газа. Таким образом, в этом отношении активирующее действие нейтронов подобно активирующему действию гамма-лучей (см. выше, стр. 459). [c.463]

Схема установки для нейтронно-абсорбционного анализа приведена на рис. 44. Анализируемый образец 4 помещается между источником медленных нейтронов 2 и детектором 6. Если известна интенсивность потоков нейтронов, падающих на образец и прошедших через него, а также сечение поглощения нейтронов веществом, то из уравнения (91) можно найти значение Мх, а следовательно, и содержание определяемого элемента в исследуемом образце. Определение содержания элемента производится сравнением интенсивностей потоков нейтронов до и после прохождения их через анализируемый об- разец и эталонный препарат. Можно также предварительно по-строить калибровочную кривую, выражающую зависимость степени ослабления потока нейтронов [c.153]

Сложнее защита от нейтронных источников. Нейтроны слабо поглощаются в веществе, поэтому принцип защиты заключается в предварительном замедлении пучка нейтронов, для чего наиболее пригодны водородсодержащие материалы вода, парафин а также графит, бериллий, бор. Поглощение нейтронов веществом, обусловленное ядерными реакциями, сопровождается испусканием у-квантов поэтому защита от нейтронных источников применяется комбинированная, включающая защиту от у-лучей. Например, [c.113]

ИЛ. Особенности рассеяния электронов и нейтронов веществом [c.294]

Расчет ожидаемой активности или количества радиоизотопа при ядерных реакциях. Поглощение нейтронов веществом мишени может быть определено по формуле [c.165]

Как зависит ослабление потока нейтронов от массы поглощающего нейтроны вещества [c.238]

Второе практическое преимущество нейтронов состоит в их большом радиусе действия, что позволяет радиохимику работать без специальных манипуляций с открытыми радиоактивными материалами или без введения подлежащих превращению веществ внутрь ускорителя. Вместо этого радиохимик может работать с небольшими капсулами, заключающими в себе естественный источник, или может располагать вещества вне ускорителя, вокруг мишени. Однако и это преимущество имеет свою оборотную сторону чтобы хорошо использовать нейтроны для ядерного синтеза, захватывающее нейтроны вещество необходимо брать в большом количестве, причем даже при этом условии много нейтронов ускользает. Поэтому удаленные от источника порции облучаемого материала содержат радиоэлемент в большом разведении, так что удельная активность еще больше уменьшается. В случае радиоактивного равновесия [c.40]

Возмущение потока нейтронов веществом пробы [c.93]

Применение метода внутреннего монитора позволяет более точно учесть средний поток в пробе и в определенной степени контролировать эффект возмущения потока нейтронов веществом пробы. Можно полагать, что более эффективным средством в последнем случае может оказаться метод нескольких мониторов. [c.292]

Сечения взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами атомов имеют много меньшие величины, чем в случае тепловых нейтронов. Поэтому эффект ослабления потока быстрых нейтронов веществом пробы обычно ие оказывает заметного влияния на получаемые результаты. Однако поскольку для достижения высокой концентрационной чувствительности приходится прибегать, к достаточно большим пробам, возникает опасение, что этот факт начнет оказывать влияние на конечные результаты. [c.296]

Немалую роль в активационном анализе сильно поглощающих нейтроны веществ играет подготовка образца и стандартов и их взаимное положение в контейнере для облучения. С целью изучения влияния образца на активацию стандарта нами был проведен эксперимент по облучению медной проволоки вместе с образцом и отдельно. Результаты представлены в табл. 1. [c.126]

Нейтронное состояние. Пятое состояние вещества — нейтронное состояние — может быть получено из обычного газового, жидкого или твердого состояний, если вещества сжать настолько, что электроны как бы вожмутся в ядра атомов, в результате чего протоны превратятся в нейтроны. Плотность вещества должна достигнуть порядка 10 Т1см . Электропроводность нейтронного вещества должна быть в десятки тысяч раз больше, чем у меди и серебра. При еще более сильном сжатии наряду с нейтронами должны возникать еще более тяжелые частицы гипероны. [c.46]

В конечном счете возлтущение потока нейтронов веществом пробы приводит к изменению удельной активности компонентов по сравнению с облучением в невозмущенноА потоке. При этом в методе эталонов (мониторов) возникает систематическая погрешность, зависящая от различия эффектов возмущения в-пробе и эталоне (.мониторе). В некоторых случаях влияние возмущения потока нейтронов на конечные результаты оказывается очень большим, и тогда требуется принятие определенных мер по ограничению эффекта или введение соответствующей поправки. [c.93]

Напротив, г-процесс не ограничивает образования элементов более тяжелых, чем В1 с 2=83, поскольку скорость нейтронного захвата почти совпадает со скоростью радиоактивного распада любого нуклида. Нуклид в оботаш,енном нейтронами веществе (где плотность нейтронов выше см ) будет захватывать нейтрон за нейтроном до тех пор, пока энергия нейтронной связи не станет настолько низкой, что новый, обогащенный нейтронами нуклид не сможет удержать дополнительные нейтроны. В этом состоянии он будет ледать , пока ие произойдет бета-распад, в результате которого увеличится заряд ядра и станет возможным, как и прежде, дальнейший захват нейтронов. Из-за энергетики нейтронных связей состояния ожидания будут характерны для ядер с четным числом нейтронов. Они являются обогащенными нейтронами прародителями, которые в свое время распадутся с образованием стабильных изотопов, зачастую относительно богатых нейтронами. Временной интервал между последовательными захватами нейтронов в г-процессе, вероятно, колеблется от 0,1 до 1 с. Процесс ограничивается ядерным делением, которое начинается с А=276, а продукты деления попадают обратно в цикл, приводя к появлению пиков на спектре распространенности с А = 130, А=195. Главными нуклидами, которые образуются в г-процессе, являются, таким образом, нуклиды, с атомными массовыми числами между 76 и 204. Эффект г-процесса может также значительно ослаблять фотодезинтеграция при высоких температурах. [c.47]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология