Скорость установившегося течения

Для ньютоновской жидкости (л = 1) эпюра скоростей установившегося течения имеет форму параболы второй степени (см. рис. 4.1). [c.175]

При развитых колебаниях амплитуда колебаний скорости имеет порядок скорости установившегося течения холодного газа и, следовательно, [c.262]

Анализ уравнения (11.42) показывает, что в случае ньютоновской жидкости (tt = 1) эпюра скоростей установившегося течения имеет форму параболы второй степени (рис. II.5). По мере увеличения аномалии вязкости форма эпюры скоростей изменяется. В центральной части потока образуется все более широкий участок, в пределах которого скорость изменяется незначительно. Особенно четко это видно, если сопоставить друг с другом эпюры градиентов скорости в различных участках потока (рис. II.6). Иначе говоря, с увеличением индекса течения картина течения потока все больше напоминает течение стержневого типа, при котором центральная часть потока движется как жесткий недеформируемый стержень, окруженный слоем деформирующейся жидкости. Эта особенность течения аномально-вязких жидкостей является, по-видимому, причиной того, что у расплавов и резиновых смесей, как указывали некоторые иссле-дователи анализируя экспериментальные данные, существует предел текучести. [c.83]

Формула (20.7) содержит упоминавшуюся в начале раздела однозначную зависимость скорости установившегося течения от напряжений. В данном случае эта зависимость является линейной. Обращает на себя внимание характерная для диффузионного течения кристалла обратная зависимость скорости деформации от квадрата линейного размера кристаллического образца (1 ). [c.311]

Скорость колеблется от нуля до 2У относительно среднего значения V, равного скорости установившегося течения. [c.433]

Сведем уравнение (1.9) к безразмерному виду. Выбрав в качестве характерных размеров для длины —радиус сферы, а для скорости — скорость установившегося течения, введем безразмер ные переменные У= У У, W = W У R г = / г, / = К, = = У У г, Уа = У Ув. Записывая далее безразмерные величины без штрихов, получаем следующую систему уравнений [c.9]

Рис. 28. Кривые зависимости скорости установившегося, течения олова от напряжения при разных температурах

Эффект действия поверхностно-активной среды можно оценить но отношению разности скоростей установившегося течения в поверхностно-активной среде и на воздухе к уста- [c.63]

Согласно [12] скорость установившегося течения в средней плоскости между параллельными стенками с зазором Ь при наличии ускорения д равна . Роль эффективного ускорения у,, в рас- [c.214]

Для исследования буровых растворов используют капиллярные и ротационные вискозиметры, приборы с тангенциально смеш ающейся пластинкой и приборы для условных измерений. Капиллярные и ротационные вискозиметры имеют неоднородное поле деформаций и нелинейное распределение скоростей в потоке. При их применении рассчитывают средние скорости установившегося течения в потоке заданной формы, определяемой конфигурацией рабочих органов вискозиметра. Прибор с тангенциально смещаюш,ейся пластинкой, предложенный С. Я. Вейлером и П. А. Ребиндером, предназначен в основном для изучения упругости и прочности структур, снятия кинетик деформации. У приборов для условных измерений (вискозиметров Марша, СПВ и подобных ему, приборов с падающим шариком, приборов, основанных на измерении затухания колебаний и др.), помимо неоднородности сдвига, отсутствует стационарность. [c.255]

Водонасыщенный кварцевый песок помещали в кювету прибора между двумя тонкими пористыми дисками, через которые из образца перед началом измерений можпо отсасывать часть влаги. Создавая и поддерживая с помощью маностатов определенное разряжение, обезвоживали образец до некоторой равновесной влажности И , отвечавшей капиллярному давлению Р. Окончание обезвоживания фиксировалось но прекращению водоотдачи. После этого, создавая определенную разность капиллярных давлений АР на концах образца, измеряли скорость установившегося течения. [c.166]

Важное соотношение (39) позволяет вычислить разность скоростей установившегося течения на двух изобарах, если известны динамические глубины этих изобар на станциях М и N. Разумеется, подобным же образом могут быть исследованы всевозможные слои гидросферы, соответствующие различным изобарическим поверхностям. В качестве нижнего слоя, характеризуемого давлением р , удобнее всего брать либо придонный слой, либо, во всяком случае, такой, где скорость течения ничтожно мала. Тогда вычитаемое в формуле (39) обращается в нуль, и формула дает непосредственно величину скорости щ [3]. [c.23]

В предыдущем параграфе изложены методы определения скорости установившегося течения, применяемые в современной океанографии и основанные на теории циркуляции. Как было уже упомянуто, точная трактовка вопроса сопряжена с весьма большими трудностями ввиду неопределенности члена К, входящего в формулу (34) (см. 6). Вот почему все вычисления предыдущего параграфа исходят из упрощенного допущения, что трение отсутствует, а потому 7 = 0. Однако подобное допущение не всегда законно. Оно привело бы к неверным результатам, если бы мы стали исследовать процесс развития течения хотя бы под воздействием ветра ( дрейфового течения). Даже в случае установившегося течения оно дало бы превратное представление о распределении скоростей по вертикали, если бы мы захотели проследить за изменением вектора скорости по глубине в поверхностном слое дрейфового течения, поддерживаемого исключительно ветром. [c.27]

Замечательно, что конец вектора скорости, двигаясь по спирали, описывает один оборот вокруг стационарного положения в течение 12 маятниковых часов. Можно с достаточной степенью точности считать поэтому, что по верхностная скорость, средняя за 24 маятниковых часа, равна по величине и направлению скорости установившегося течения на том] же горизонте 2. [c.37]

Из уравнения (И1.31) следует, что в случае ньютоновской жидкости (п = I) эпюра скоростей установившегося течения имеет форму параболы второй степени (рис. П1.3). По мере увеличения аномалии вязкости форма эпюры скоростей изменяется. В центральной части потока образуется все более широкий участок, в пределах которого скорость изменяется незначительно. Особенно четко это видно, если сопоставить друг с друго.м эпюры градиентов скорости в различных участках потока (рис. III. 4). Иначе говоря, с увеличением индекса течения картина течения потока все больше напоминает картину течения стержневого типа, при котором центральная часть потока движется как жесткий неде-формируемый стержень, окруженный слоем деформирующейся жидкости. [c.94]

Интересно было проследить влияние поверхностно-активной среды на ход реологической кривой. В качестве поверхностноактивной среды применялся 0,2%-пый раствор олеиновой кислоты в неполярном вазелиновом масле. Само неполярное вазелиновое масло не оказывало действия па механические свойства олова п свинца, как это было показано в контрольных опытах. Поверхностно-активная среда суш ествепно влияет на ход кривых ползучести. Скорость установившегося течения возрастает, и вся кривая растяжения лежит выше кривой растяжения па воздухе нри той же нагрузке. В соответствии с этим реологическая кривая оказывается как бы сдвинутой по оси напряжений влево — в сторону меньших напряжений, а каждому напряжению отвечает большая скорость течения, чем на воздухе (рис. 31, кривая 2). Однако линейная зависимость в области малых напряжений сохраняется. Предел ползучести при этом заметно уменьшается. Наибольшая пластическая вязкость также снижается, однако, незначительно (рис. 31, кривая 4). [c.63]

Применяя оценку сверху, заменим величину в общем случае неус-гановившейся скорости а величиной установившейся скорости У на оси трубки радиусом а, движущейся с постоянным ускорением численно равным выражению ( 1.4.15), при градиенте давления, также совпадающей с градиентом давления в рассматриваемой жидкой нити (очевидно, I/ > а ). Скорость установившегося течения на оси вертикальной трубки У=-1 -1-, где у - величина ускорения (выбор знака в данном случае определяется тем, что векторы скорости и ускорения направлены в противоположные стороны). Нетрудно убедиться, что в нашем случае роль эффективного ускорения играет величи-на , 1 [c.191]

Средняя скорость установившегося течения внутри трубки радиусом а при градиенте давления согласно С421 равна [c.198]

Методы измерения вязкости жидкостей разделяются на 3 группы 1) Способы измерения высоких вязкостей — от 10 — 10 и до пуаз и выше, основанные на измерениях касательного напряжения Р, поддерживающего (в условиях развития однородного сдвига с постоянной скоростью, т. е. стационарного ламинарного течения) заданную постоянную скорость сдвига (градиент скорости С = йУ (1у = Е/йг, где V — скорость сдвига, е — относительный сдвиг, I — время). Вязкость вычисляется из самого определения этой величины как т] = Р/( = Р1с1е/(11 (1). При этом может быть задана скорость сдвига С и затем измерено соответствующее касательное напряжение Р, или, наоборот, может быть задано Р и измеряться устанавливающаяся (постоянная во времени) скорость сдвига С 2) Методы онределения малых вязкостей (ниже 10—100 пуаз), основанные на измерении средних скоростей установившегося течения в потоке заданной формы, или скорости установившегося движения (падения) твердых тел определенной формы в практически безгранично вязкой среде эти методы наиболее легко осуществимы и широко распространены. 3) Методы определения малых и средних значений вязкости, основанные на измерении скоростей неустановившихсп движений наблюдение за затуханием амплитуды периодич. колебаний или уменьшением скорости апериодич. движения вследствие перехода кинетич. энергии в теплоту в результате внутреннего трения исследуе.мой среды. [c.291]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология