Джи—Лайона уравнение

КОНОМ течения во всем этом интервале напряжений сдвига. Если выбрать параметры степенного уравнения так, чтобы оно удовлетворительно описывало ветвь кривой, расположенную в области более высоких напряжений сдвига, то головка, рассчитанная по этим уравнениям, даст несколько завышенные значения UI, и наоборот. В тех случаях, когда обычный степенной закон недостаточно удовлетворительно описывает кривую течения, можно попытаться вывести вышеприведенные уравнения, исходя из уравнения течения Джи—Лайона [уравнение (151)]. Однако это, по-видимому, приведет к очень большим осложнениям. [c.310]

На основе уравнения (3.4), справедливого как для ламинарного, так и для турбулентного режимов, Лайоном было получено весьма полезное соотношение, названное впоследствии интегралом Лайона. , - [c.99]

Для получения решения по теплоотдаче в указанном случае можно использовать интеграл Лайона (3.15). Механизм турбулентного переноса тепла описывается посредством турбулентного коэффициента теплопроводности Я,т. Если определить Х-с по уравнению (3.3), а коэффициент турбулентной вязкости Цт принять равным Цт = бцР, то выражение, стоящее в знаменателе интеграла Лайона, можно записать в виде [c.106]

В отличие от жидкостей, в которых тепло передается преимущественно конвекцией, основной механизм теплообмена жидких металлов — процесс теплопроводности. Теплопередача жидких металлов незначительно зависит от режима течения жидкости (т. е. от того, турбулентный он или ламинарный). Они также обладают незначительной кинематической вязкостью и низким парциальным давлением. Благодаря этим свойствам жидкие металлы нашли широкое применение в качестве теплоносителей теплообменных аппаратов ядерных реакторов, от которых необходимо отводить большое количество тепловой энергии. Хорошо известными уравнениями для определения теплообмена в трубах являются уравнение Лайона [c.158]

Все приведенные выще аналитические решения получены в предположении постоянства градиента давлений и неизменности профиля скоростей. В действительности эти допущения нельзя считать полностью правомерными. Условие постоянства градиента давлений может соблюдаться только в случае изотермического течения, когда температура и, следовательно, эффективная вязкость жидкости у стенки неизменны. Аналогичным образом только в случае изотермического течения можно ожидать постоянства профиля скоростей. Эти предположения подтверждаются результатами численного интегрирования уравнений (П1.3) и (П1. 11), выполненного Джи и Лайоном [5], которые исследовали поле скоростей и тем- [c.174]

Более строгое решение задачи можно найти у Джи и Лайона . Приведенные ими частные решения дифференциального уравнения получены методом численного интегрирования, которое было выполнено на быстродействующей счетной машине. [c.111]

Джи и Лайон для описания всей кривой течения термопластичного материала предложили двухчленное степенное уравнение [c.287]

Двучленный степенной закон течения Джи и Лайона также описывается уравнением (157). Однако в этом случае эффективная вязкость выражается следующим соотношением [c.290]

Аналогично можно воспользоваться и уравнением (158), представляющем собою более универсальную форму записи эффективной вязкости, предложенную Джи и Лайоном , и, подставив его в уравнение (160), получить уравнение Пуазейля, описывающее течение материала в более широком интервале напряжений сдвига [c.293]

При сопоставлении уравнения (162) с уравнениями (159) и (160) легко заметить, что уравнение Джи—Лайона представляет собой линейную комбинацию ньютоновского и степенного законов течения. Член С /До напоминает по форме и размерности член к, хотя по величине они, по-видимому, не одинаковы. [c.293]

Уравнение эффективной вязкости Джи—Лайона также несколько видоизменяется, так как С заменяется на С . При этом С" связано с С так же, как к" с к [см. уравнение (167)]. Уравнение течения через щель, выведенное на основе закона течения Джи—Лайона, имеет вид [c.300]

Ранее (см. 9.4) это значение Nu было получено другим способом. Выражение типа (10.10) может быть получено и для течения в кольцевом канале (в пространстве между двумя коаксиальными трубами). Наряду с интегралом Лайона для нахождения чисел Нуссельта используют метод непосредственного интегрирования уравнения энергии, а при переменных свойствах жидкости и для условий течения на начальном гидродинамическом участке — полную систему уравнений конвективного теплообмена. Для замыкания системы применяют различные модели турбулентности (составляют уравнение баланса турбулентной энергии, вводят гипотезы для V.J, и др.). Иногда привлекают методы теории пограничного слоя. [c.267]

Уравнение (8-3) было получено Лайоном. Оно пригодно как для турбулентного, так и для ламинарного течения. Если известно распределение скоростей Шх(г), то с помощью уравнения (8-3) можно рассчитать коэффициенты теплоотдачи. [c.210]

Результаты, даваемые уравнением Мартинелли, представлены на рис. 9-5. При высоких значениях чисел Прандтля уклон кривых зависимости критерия Нуссельта от числа Рейнольдса практически равен 0,8 однако по мере того, как значения критерия Прандтля приближаются к нулю, кривые прогибаются вниз. При умеренных значениях критерия Рейнольдса уклон становится незначительным. Для чисел Прандтля ниже 0,1 уравнение Мартинелли путем перемножения чисел Рейнольдса я Прандтля, дающего число Пекле, было аппроксимировано Лайоном с точностью до 10% [61] [c.291]

Жидкие металлы. Коэффициенты теплопередачи С/ для сплава натрия и калия, проходящего ло концентрическому двух, трубному никелевому теплообменнику, измерил Лайон [61]. На основании теории Гаррисона и Менке [39] для теплоотдачи между параллельными поверхностями, из которых только одна нагрета, было получено следующее уравнение для расчета Л в зазорах [c.295]

Как следует из табл. 9, из-за высокой теплопроводности жидких металлов они характеризуются весьма низким значением критерия Прандтля, что сказывается на гидродинамике и влияет, следовательно, на коэффициент теплоотдачи конвекцией. Это следует из формулы (219), поскольку Ре = Ре-Рг. Что касается точности формулы Мартинелли—Лайона (уравнение (219) для расчета теплоотдачи жидких металлов, то по этому во нросу имеются противоречивые сведения. С одной стороны, имеются данные [222, 223, 226], указывающие на то, что при использовании формулы (219) результаты оказываются завышенными на 20—40%. Предлагается даже исправленная формула, специально предназначенная для описания теплообмена жидких металлов [c.368]

Известен ряд работ в которых эта задача математически исследована достаточно полно. Однако полученные решения нельзя считать исчерпывающими. Так, Григул и Бринк-ман1 рассматривали течение ньютоновской жидкости, пренебрегая ее расширением. Бирд пытался приближенно учесть неньютоновские свойства жидкости, но также не учел объемного расширения жидкости. Typii 1 показал, что нельзя не принимать во внимание объемное расширение жидкости, но, так же как и Бирд, предположил, что реологические свойства не зависят от температуры . Джи и Лайон попытались решить более общую систему дифференциальных уравнений, и после широкого применения численных методов решения получили выражение, описывающее поведение одного определенного полимера. Однако полученные этими авторами результаты имеют частный характер. Авторы не приводят никаких обобщающих таблиц, пользуясь которыми можно было бы решать подобные задачи . [c.77]

В 1951 г. Рихард Лайон [Л. 238] опубликовал решение задачи о конвективном теплообмене жидких металлов для области зиачени чисел 0<Рг< и / > = 4 000 г- 3 240 000 решение было дано в виде соответствующих критериальных уравнений. [c.143]

Сопоставление имеющегося эксиерименталь-иого материала со значениями а, вычисленными по уравнениям Лайона, показывает, что эти уравнения плохо согласуются с опытными данными для жидких металлов и их сплавов. [c.143]

Рассмотрим турбулентное течение в прямой круглой трубе. Для расчета теплоотдачи прн гидродинамически и термически стабилизированном течении и 9с=сопб1 может быть использовано уравнение (8-3). Численное решение уравнения (8-3) при условии Ргт=е8/е5=1 было получено Лайоном [Л. 214] он аппроксимировал расчетные данные в характерном для жидких металлов интервале чисел Рг формулой [c.243]

Уравнения, выведенные Лайоном и Мартинелли на основе аналогии между переносом тепла и количества движения, уже упоминались в предыдущей главе. Их результаты указывают на то, что молекулярная теплопроводность играет роль как в ядре турбулентного потока, так и в ламинарном подслое. Ла110н [107] применил в своем уравнении данные по распределению скоростей, чтобы получить значения числа Нуссельта для расплавленных металлов. Его результаты могут быть представлены следующим приближенным уравнением для расчета средних коэффициентов [c.361]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология