Возбуждение прямое

Еще реже, чем синхронные, используют для привода насосов двигатели постоянного тока. Можно отметить, что в настоящее время двигатели постоянного тока применяют, исключительно в судостроении. Из различных двигателей постоянного тока наиболее приемлем двигатель с параллельным включением обмоток возбуждения. Прямой пуск допустим только при небольших мощностях. Пусковой ток зависит от падения напряжения в цепи якоря и от момента сопротивления вращающейся массы. При падении напряжения на 5—10% в сети якоря и постоянном тормо- [c.320]

Поскольку интенсивность флуоресценции при обычных способах возбуждения прямо пропорциональна концентрации молекул в основном синглетном состоянии [5о], то изменение флуоресценции при накоплении молекул в Г-состоянии служит для определения концентрации молекул в триплетном состоянии [П] в приповерхностном слое. Если начальная концентрация активных молекул равна [Ао], то [c.201]

Кроме ионизации, для явлений газового разряда имеют очень большое значение также и процессы возбуждения атомов и молекул. Всякий газ при прохождении через него тока представляет собой смесь не только электронов, нейтральных и одно- и многократно ионизованных атомов и молекул, но ещё и атомов и молекул, находящихся на самых различных ступенях возбуждения, а также возбуждённых ионов. Все эти частицы сталкиваются, взаимодействуют между собой и находятся в постоянном энергетическом обмене, определяющем течение разрядных процессов. К возбуждению атомов и молекул ведут процессы, аналогичные тем, которые приводят к ионизации ударное возбуждение, прямое и ступенчатое, неупругие соударения II рода, фотовозбуждение газа, термическое возбуждение. [c.22]

Ионизация молекул электронным ударом во многом подобна электронному возбуждению. Процесс может протекать при участии молекул, находящихся в основном состоянии, или уже возбужденных прямая и ступенчатая ионизация). Прямая ионизация преобладает в плазме при низких давлениях (с ЮО Па) и малых степенях ионизации. С ростом давления и концентрации заряженных частиц возрастает роль ступенчатой ионизации электронным ударом, а также других процессов ионизации, идущих с участием возбужденных частиц. Так, при соударениях возбужденных тяжелых частиц возможен процесс ассоциативной ионизации [c.362]

Величина о может быть рассчитана из экспериментальных данных по уравнению (6.11). Оценку также можно сделать путем графического интегрирования функции возбуждения [уравнение (6.9)]. Был еще развит метод аналитического интегрирования при аппроксимации определенных участков функции возбуждения прямыми линиями [162]. Тогда получаются простые выражения, которые позволяют быстро и с приемлемой точностью (7—14%) провести необходимые расчеты. [c.138]

Кретцшмаром и Лункенхайме-ром для изучения механических свойств адсорбционных слоев предложен новый метод. Принцип его заключается в следующем. В капилляр, заполненный раствором ПАВ, вводили пузырек воздуха определенного размера. В системе возбуждали колебания различной частоты и амплитуды, обусловливающие периодические изменения объема воздуха. Пузырек проектировали на фотоэлемент, с помощью которого происходящие синусоидальные изменения объема преобразовывались в синусоидальные электрические колебания. В зависимости от частоты измеряли напряжение 11, необходимое для возбуждения колебаний некоторой постоянной амплитуды, регистрируемой осциллографом. Напряжение возбуждения прямо пропорционально изменению объема и, следовательно, изменению давления в пузырьке. Таким образом получены кривые и = = /((о), на которых при определенных условиях обнаружен минимум (рис. 57). [c.113]

Рис. 6.5.3. Зонная энергетическая схема процесса термолюминесценции [20] а) возбуждение, прямая рекомбинация с испусканием света и запасание энергии в) термостимулированое высвобождение запасенной энергии с испусканием света (термолюминесценция) черный кружок — электрон белый кружок — дырка А — уровень активатора Н—центр захвата (ловушка) 5 — возбуждение р — захват электорна в ловушку а — термическое высвобождение у — излучательная рекомбинация

Этот вариант потенциально применим для процессов, описываемых уравнениями (8.3)-(8.5). Принципиальная схема высокочастотного процесса, основанного на прямом индукционном нагреве сырья, такая же, как и при получении бескислородной керамики (см. рисунки 7.6-7.7), с той лишь разницей, что химически активная нагрузка в реакторе имеет другой химический состав. При оценке параметров прямого индукционного нагрева систем, описываемых уравнениями (8.3)-(8.5), следует исходить из того, что СаО и Si02 — диэлектрики при обычных условиях и в начальный период высокочастотного индукционного нагрева проводимость шихты целиком зависит от проводимости aF2. Удельное сопротивление СаР2 при обычных условиях составляет 5 -Ь 500 Ом см, в зависимости от чистоты по примесям и плотности, однако в смеси с реагентами-диэлектриками удельное сопротивление шихты значительно больше. Поэтому для возбуждения прямого индукционного нагрева необходимо стимулировать проводимость шихты, вводя в зону индуктора графитовый или металлический стержень. После инициирования нагрева стержень убирают, температура в загрузке достигает 2000 Ч- 2700 К, и процесс протекает в самоподдерживающемся режиме, как это было описано в гл. 7 применительно к процессам синтеза бескислородной керамики. Прямой индукционный нагрев шихты начнется но достижении шихтой электросопротивления 5-i- 10 Ом-см в зависимости от частоты и диаметра загрузки. [c.414]

Вассинк, Катц и Доррештейн [125] наблюдали, что изменения концентрации восстановителей влияют на флуоресценцию пурпурных бактерий более сильно, чем изменения концентрации окислителя (СОд), и что первый эффект сохраняется в отсутствие двуокиси углерода, тогда как второй исчезает, если отсутствуют восстановители. На основании этого они пришли к заключению, что двуокись углерода не вступает ни в прямой, ни в косвенный обмен энергией с возбужденным хлорофиллом и что энергия возбуждения прямо или косвенно воспринимается восстановителями (H S, HjS-jOg, Hg... в пурпурных бактериях, НдО — в зеленых растениях). Названные авторы полагали, что наблюдаемое небольшое влияние O.j на флуоресценцию не имеет реального значения, однако такое упоощение является неоправданным. [c.363]

Одновременно с вращением барабанов лебедки конусов начинает поворачиваться путевой выключатель, дающий сигнал на снижение скорости опускания конусов при подходе к крайним положениям. Этой цели служит узел обратной связи по э. д. с. двигателя, включенный на обмотку ОУП/. Известно, что если определенным образом подобрать сопротивления 1СД, 2СД, СД и включить их в плечи моста, четвертым плечом которого будет якорь двигателя, то на выходе моста (между точками 1—2) будет напряжение, пропорциональное э. д. с. двигателя. Если к этим точкам подключить обмотки управления магнитного усилителя, то ток, текущий через эти обмотки 0У1П, будет прямо пропорционален скорости двигателя, так как э. д. с. двигателя при постоянном токе возбуждения прямо пропорциональна скорости Е = СФп). При подходе к крайним положениям по импульсу от путевого выключателя реле 1РВ теряет питание и замыкает свой размыкающий контакт в цепи обратной связи по э. д. с. [c.238]

Тем ве менее вращательную температуру часто измеряют по спектрам испускания молекул. В этом случае верхнее излучающее состояние имеет, как правило, время жизни, малое по сравнению с временем вращательной релаксации. Тогда для обоснования соотношения Т = Тр необходимо специальное исследование механизма возбуждения верхнего излучающего состояния. Анализ показывает, что это соотношение остается справедливым при возбуждении прямым электронным ударом из основного состояния. Такой механизм часто реализуется в разрядах с малой степенью ионизации при пониженных давлениях (тлеющий, высоко- и сверхвысокочастотный), но он не является единственно возможным даже в условиях этих разрядов [23—26]. В частности, если разряды зажигаются в смесях молекулярных газов с инертными, возможно заселение короткоживущих возбужденных состояний молекул в результате процессов пеннинговской ионизации или передачи возбуждения, которые приводят к существенному отличию заселенностей вращательных уровней от больцмановского закона с Тj = [26]. [c.118]

Рис. б. 18. Спектры пульсаций в зоне отрыва при большой амплитуде возбуждения, прямое крыло [Бойко и Др., 1988а]. [c.254]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология