Функция возбуждения

Рис. II, 8. Функции возбуждения для двух близких линий ртути

Возбуждение, или ионизация, атомов при столкновении их с электронами зависит от энергии или скорости последних. В большинстве случаев вероятность возбуждения молекулы или атома до соответствующего уровня знергии возрастает с возрастанием скорости электронов до определенного значения, а при дальнейшем увеличении скорости электронов вероятность возбуждения падает. Вероятностью возбуждения называется отношение числа столкновений электрона с атомом или молекулой, приводящих к возбуждению, к общему числу столкновений. Кривые, характеризующие зависимость вероятности возбуждения от скорости движения электронов, называются кривыми функции возбуждения. Положение максимума на кривой функции возбуждения зависит от мультиплетности исходного и возбужденного уровней (терм). При возбуждении термов той же мультиплетности, что и исходный терм атома, функция возбуждения нарастает довольно медленно, достигая максимального значения при очень больших скоростях электронов. Скорость электронов в этих случаях обычно в несколько раз превышает минимальное значение скорости электрона, при которой возможно возбуждение атома. Если же в результате соударения с электроном возбуждается терм иной мультиплетности, чем исходный, то функция возбуждения быстро достигает максимума и затем так же быстро спадает (рис. И, 8). Функция возбуждения для двух близких линий ртути показана на рис. И, 8. При возбуждении одной линии 2655 к, атом ртути переходит из нормального состояния в состояние При [c.75]

В общем случае при расчете возбужденных состояний вариационным методом возникают серьезные трудности. Строго говоря, нельзя построить пробную функцию, так как точные собственные функции Н неизвестны. Волновые функции для энергетически более низких состояний могут быть известны лишь приближенно, да и то не всегда, так как число таких состояний может быть очень большим (и даже бесконечным). Тем не менее часто удается получить полезные приближения и к волновым функциям возбужденных состояний. [c.167]

Рис. 40. Функции возбуждения ртутных линий 2655 ( ) я 2653 А (2) электронным ударом [498]

К этому же типу установок относятся схемы, в которых разделены функции возбуждения высокочастотного поля и приема ядерного резонанса. Для этой цели служат две катушки, оси которых расположены под прямым углом друг к другу и к направлению постоянного магнитного поля. Одна из них (передающая) связана с генератором и создает высокочастотное магнитное поле. При удовлетворении условия резонанса результирующий вектор ядерной намагниченности М начинает прецессировать вокруг направления Яо (рис. 8.2), При этом вращающийся компонент наводит э.д.с. в приемной катушке. Основная компенсация в таких системах достигается за счет перпендикулярного расположения катушек. [c.219]

Возбуждение молекулы или атома происходит при столкновении с электроном и зависит от энергии электрона и строения молекулы. Кинетическая энергия электрона должна превышать энергию возбуждения. Зависимость от энергии электрона вероятности передачи энергии от электрона к молекуле называется функцией возбуждения-, она может иметь один (Не) или два (Hg) максимума (табл. 48). [c.215]

Вероятность возбуждения некоторых атомов при столкновении с электроном в максимуме функции возбуждения [c.216]

Здесь N — число молекул в единице объема -фо — волновая функция основного состояния в отсутствие магнитного поля Гг — радиус-вектор -го электрона в молекуле М( — механический момент -го электрона г 5г—волновые функции возбужденных состояний в отсутствие магнитного поля Ео, Ег — значения энергии, соответствующие -фо и Суммирование по I ведется для всех электронов молекулы. [c.102]

При использовании метода МО ЛКАО получается больше МО, чем требуется для построения функции основного состояния. Поскольку все орбитали являются решениями одного и того же уравнения, лишние МО можно использовать для построения, функций возбужденных состояний, которые используются в теории возмущений. [c.138]

Волновые функции возбужденных состояний молекулы Н2 можно записать в виде слэтеровских детерминантов [c.135]

Для нахождения волновой функции основного состояния необходимо наименьший корень уравнения (1.62) подставить в систему уравнений (1.61) и найти коэффициенты Си Аналогично находятся волновые функции возбужденных состояний. [c.20]

Аналогично можно получить волновую функцию возбужденного состояния [c.92]

Волновые функции возбужденных состояний молекулы Нг [c.118]

Волновая функция возбужденных синглетных и триплетных состояний, возникающих при переходе электрона с орбитали Ф- на орбиталь фй имеет вид (см. раздел 4.5.3) [c.291]

Единственная конфигурация, представленная уравнением (9.25), в общем случае является плохим приближением к возбужденному состоянию. Как правило, одна конфигурация удовлетворительно описывает только свойства низших синглетного и триплетного уровней. Чаще всего волновую функцию возбужденного состояния записывают в виде линейной комбинации нескольких спин-определен-ных конфигураций типа (9.25) данной мультиплетности [c.291]

Роль фотонов, являющихся активирующим фактором в фотохимических реакциях, а также в реакциях, протекающих в электрическом разряде, играют быстрые электроны и в значительно меньшой степени — ионы. Активирующая роль быстрых электропов состоит в том, что при соударении электрона с молоку.той за счет эпергии электрона возникает возбужденная молекула, молекулярпый ион или происходит диссоциация молекулы па нейтральные или ионизованные осколки (атомы, радикалы, ионы). Вероятность передачи эпергии, т. о. вероятность активации электронным ударом, обычно характеризующаяся величиной соответствующего эффективного сечения, зависит от энергии электропов, являясь функцией ял, и строения молекулы (функция возбуждения или функция ионизации). [c.173]

Наблюдаются функции возбуждения двух типоп, примером которых могут служить функции возбуждения линий ртути 2655 А, — 2 и 2653 А, показанные па рпс. 40 [4981. Первая из них представляет [c.173]

Нередки случаи, когда функция возбуждения имеет но один, а два максимума, что связано с так называемым каскадным, и ги ступенчатым возбуждением соответствующих атомных уровней, т. е. с возбуждением атома путем нескольких последовательных ударов быстрого ялектрона, папример, [c.174]

Кроме ступенчатого возбуждения, сложная структуХ Э функции возбуждения может быть также обусловлена наличием больпгого числа уровней, когда измеряемое сечение представляет не сечение возбуждения индивидуального уровня, а суммарную величину, как это часто имв( т место в случае молекул благодаря наличию колебательных и вращательпых уровней наряду с электронными уровнями. [c.174]

Для нахождения волновой функщ1и основного сосгоя1шя необходимо наименьший корень уравнения (1.68) подставить в систему уравнений (1.67) и найти коэффициенты с,. Таким способом можно найти и волновые функции возбужденных состояний. Следует помнить, однако, что в общем случае вариационная теорема и, как следствие, вариационный принцип позволяют корректно определить только низшее энергетическое состояние. Кроме того, укажем, что волновая функция, оптимальная для энергии, не обязательно оптимальна для расчета других свойств квантово-механической системы. [c.22]

Теория возбу/идепия колебаний применительно к механизму е + N5 —N3N2 1 е была дана Теном [227] (см. также [544]). Вычисленные Ченом сечения возбуждения в максимумах функции возбуждении первых [c.177]

Фурье или Лапласа. Используют также метод моментов. Общие недостатки этих методов, несмотря на их относительную сложность и большое машинное время, требуемое для расчетов 1) чувствительность к шумам, вызываемым статистическим характером получаемых данных 2) необходимость задавать а priori закон затухания (а он необязательно моноэкспоненциален). Кроме того, существен и выбор функции возбуждения. Чтобы избежать данных недостатков, используют иные методы расчета. Так, например, аппроксимируют кинетику флуоресценции суммой эксиоиент f (t) = = 2 а,- ехр [kii) (А,- --заданные константы) и варьируют коэффици- [c.111]

Фазово-модуляционные методы. Теоретические основы фазовомодуляционной флуориметрии. В фазово-модуляционном методе интенсивность возбуждающего света периодически меняется и производится измерение фазы или глубины модуляции люминесценции. При этом функцию возбуждения удобно разложить в ряд Фурье [c.111]

Если в молекуле нет вырождения электронных уровней, то эффект Фарадея возникает в связи с возмущением собственных волновых функций в поле 1)зо и потерей ими центра и плоскости симметрии. Так, возмущенная волновая функция может быть выражена через функцию в отсутствие поля г15о и волновые функции возбужденных состояний молекулы я >л уравнением [c.255]

Предложенный Паризером и Парром метод конфигурационного взаимодействия для расчета свойств электронно-возбужденных состояний состоит в следующем. Запишем волновую функцию возбужденных синглетных и триплетных состояний, возникающих при переходе электрона с орбитали <р, на орбиталь [c.243]

Кинетика и механизм газофазных реакций (1975) -- [ c.209 , c.340 ]

Ионизованные газы (1959) -- [ c.52 ]

Введение в спектральный анализ (1946) -- [ c.33 ]

Активационный анализ Издание 2 (1974) -- [ c.19 , c.133 ]

Кинетика и механизм газофазных реакций (1974) -- [ c.209 , c.340 ]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.438 , c.444 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология