Образование зародышей дисперсной jMi.ni. низкое

Процесс образования капель тумана в рассматриваемом случае зависит от многих факторов, которые определяют численную концентрацию тумана и его дисперсность. Образование зародышей (а затем и капель) начинается в точке пересечения кривых / и <3 при /г 0,6 (рис. 4.3). Скорость этого процесса (определяемая значением 5) вначале возрастает, достигает максимального значения, а затем резко снижается вследствие снижения 5 главным образом в результате конденсации пара на поверхности капель (радиус зародышей очень мал и составляет 10 см, поэтому снижение давления пара за счет их образования незначительно). Образующиеся капли движутся под действием сил термо- и диффузиофореза к поверхности, имеющей более низкую температуру, и осаждаются на ней. Капли во время движения увеличиваются в результате конденсационного роста и коагуляции. При этом все показатели, входящие в уравнения (1.46) и (1.55) и влияющие на скорость образования зародышей и их конденсационный рост [5, N. ф, Т, Р—Рг Тг) и др.], изменяются во времени, что затрудняет установление общей закономерности [c.130]

Ва и Са отличаются от других исследованных металлов значительно более низким потенциалом ионизации Ме - Ме (соответственно 10,00 и 11,87 эВ) в 1,5+2 раза меньшим, чем у других металлов этого ряда. Возможно, ионы Ме " могут служить зародышами сажевых частиц и, ускоряя образование зародышей, увеличивают дисперсность сажи, что ускоряет ее сгорание. Ва и Са не являются катализаторами реакций окисления кислородом, что делает вероятным это предположение. [c.158]

П. А. Ребиндер с сотрудниками (с 1923 г.) [89, 90] разработали ряд основных проблем физико-химии поверхностных явлений в дисперсных системах. Таковы проблемы образования и устойчивости дисперсных систем, развития пространственных структур в этих системах, управления их свойствами и соответствующими процессами при помощи введения поверхностно-активных веществ, образующих адсорбционные слои на поверхностях раздела фаз. Эти исследования, проводившиеся в основном в отделе дисперсных систем Института физической химии АН СССР и на кафедре коллоидной химии Московского университета, привели к делению всех дисперсных систем на две большие группы по величине работы образования единицы поверхности раздела фаз (удельной свободной поверхностной энергии ха) 1) лиофобные дисперсии (с высоким межфазным натяжением 12 > т) и 2) лиофильные дисперсии (с низким межфазным натяжением 12 <С т> однако конечным и положительным, обеспечивающим сохранение двухфазности системы > 0). Лиофобные дисперсии всегда термодинамически неустойчивы их частицы самопроизвольно агрегируются, образуя агрегаты различной рыхлости л пространственные структуры, обнаруживая явления коагуляции и коалесценции. Устойчивость таких систем следует понимать лишь в условно-кинетическом смысле как величину, обратную скорости коагуляции или расслоения системы, как медленность ее разрушения в данных условиях. Для обеспечения практической устойчивости лиофобных дисперсий (золей, суспензий, эмульсий, пен) необходима их стабилизация — введение адсорбирующегося вещества — стабилизатора, образующего в дисперсионной среде на поверхности частиц защитную оболочку, которая препятствует коагуляции и коалесценции. Дисперсность таких систем невелика, когда они образуются путем диспергирования размеры капелек в лиофобных эмульсиях не менее 1 мк. Высокая дисперсность может быть достигнута лишь путем конденсации подавлением дальнейшего роста зародышей новой фазы п их стабилизацией. [c.250]

Возможность изменения скорости образования зародышей и их роста позволяет управлять степенью дисперсности в системе. При низкой скорости образования зародышей и высокой скорости их роста, что реализуется при малых степенях пересыщения или перео.хлаждения, возникает небольшое число крупных частиц. При высокой скорости образования зародышей и низкой скорости их роста, что происходит при больших степенях пересыщения, получается много мелких частиц. [c.127]

На рис. IX. 15 схематически показан процесс образования сажевых частиц и слоя твердого углерода на стенке при термическом разложении метана в нагреваемой трубке. В дисперсный углерод, т. е. сажу, превращается только часть углерода, образующегося при разложении метана, а часть углерода неизбежно превращается в слой твердого углерода на стенках. Твердый слой ухлерода на стенке образуется при более низкой температуре, чем возникают зародыши сажевых частиц. На рис. IX.15 видно, что углерод на стенке по ходу газа отлагается раньше, чем появляются первые зародыши сажевых частиц. Постепенное уменьшение толщины слоя углерода по длине трубки объясняется падением концентрации метана за счет превращения его в сажу и в углерод на стенке. На рисунке, кроме того, наглядно видно, что различие размеров частиц, получающихся при термическом разложении сажи, объясняется неодновременным образованием зародышей. Из зародышей, образовавшихся одновременно, получаются одинаковые частицы. [c.544]

Если рассматривать колебания при низких начальных температурах (рис. 7.5.2.9, кривые 4 и 5), то их можно отнести к так назьгеаемому шуму, который имеет место как в натурных экспериментах, так и при численном моделировании. Однако столь сильно периодический сигнал не может возникать из-за слабого шума, связанного с ошибкой округления при проведении вычислений. Тем более, что увеличение точности вычисления не меняет характер колебаний. Согласно [67], наблюдаемые колебания амплитуды вероятности образования зародышей не могут служить признаком упорядоченности или периодичности поведения дисперсной системы. [c.680]

Известно, что степень дисперсности новой фазы определяется соотношением скоростей образования и роста ее зародышей. Скорость образования зародышей Де+= " 1 , где А — постоянная е — работа образования зародыша, которая связана с разностью энергий обеих фаз. По мнению Грегга [59], грубым мерилом величины е может быть разность удельных объемов обеих фаз (АУ) чем больше АУ, тем больше е. Таким образом, с увеличением AV должна возрастать скорость образования зародышей и, следовательно, при прочих равных условиях дисперсность новой фазы. В тех случаях, когда вероятность образования зародышей велика, степень дисперсности новой фазы должна определяться скоростью их роста. Последняя зависит от скорости перемещения частиц новой фазы к центрам роста, которое может происходить как в результате поверхностной или объемной диффузии отдельных молекул, так и за счет слияния целых частиц небольшого размера. В условиях сравнительно низких температур, когда скорости массо-переноса невелики (на восходящем участке кривой ве- [c.153]

Основу физической модификации ингредиентов составляют повышение дефектности и дисперсности кристаллов, снижение температур плавления компонентов в бинарных и сложных эвтектических смесях и твердых растворах заме-ш,ения [34]. Эти явления, характерные для молекулярных кристаллов [241, 248], объясняются механизмом эвтектического плавления смеси молекулярных кристаллов, описанным в работах [244, 249]. Согласно этим работам при контактировании кристаллов двух веществ происходит схватывание их поверх-ностаых слоев с образованием единой системы благодаря меж-молекулярному взаимодействию, приводящему к упругому деформированию кристаллической решетки в пограничных зонах и возрастанию дефектности кристаллических частиц. В результате этого на поверхности двух крист 1ЛЛов сосредоточивается запас избыточной энергии, причем самопроизвольное ее уменьшение может быгь достигнуто за счет снижения межфазного поверхностного натяжения. Нагрев системы приводит к плавлению граничных зон кристалла с более низкой Тпл, что обеспечивает резкое уменьшение избыточной энергии. При этом в бинарной смеси кристаллы вещества с более высокой Тот являются активной подкладкой, уменьшающей работу об разования зародышей жидкой фазы в поверхностном слое кристалла вещества с более низкой Тпд, стремящегося приспособиться к структуре подкладки, что обуславливает сниже- [c.48]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология