Эффективное излучение

В общем случае, когда среда не только поглощает и излучает, но и рассеивает излучение, в уравнение переноса, записанное для некоторой точки М, входят коэффициенты ослабления и плотность объемного эффективного излучения (f i) [c.95]

Второе необходимое соотношение — это определение плотности потока эффективного излучения, которая для диффузной непрозрачной поверхности равна сумме плотностей потоков испускаемого и отраженного излучения [c.469]

Плотность потока теплоты и плотность потока эффективного излучения связаны между собой соотноще-нием (20). Умножая q на площадь А , получаем значение теплового потока [c.472]

Выражение (59) справедливо, когда потоки эффективного излучения поверхностей 1 и 2 можно считать однородными независимо от однородности излучения адиабатной поверхности. Это обстоятельство имеет отношение к длинным каналам, рассматриваемым ниже. [c.474]

Р. Каналы с диффузными стенками. Конструктор может захотеть получить оценку роли аксиального излучения, например, в воздухоподогревателе или в регенеративном теплообменнике, использующемся в двигателях, работающих по циклу Брайтона или Стирлинга. Утечка теплового излучения через отверстие или трещину в тепловой изоляции является обычным делом. Ниже для определения плотности теплового потока вдоль канала используется алгебра угловых коэффициентов. Если плотности потоков эффективного излучения боковых стенок канала известны (в случае, когда известно распределение температуры и стенки черные) или для них можно использовать разумные аппроксимации (для канала с адиабатными стенками), получаемые выражения можно непосредственно использовать на практике. Если плотности потоков эффективного излучения стенок неизвестны и для них нет подходящих аппроксимаций, то задачу легко сформулировать излагаемым здесь способом, а затем ее решение можно искать численными методами. В современной практике, однако, принято использовать метод Монте-Карло, описанный в 2.9.4. [c.475]

В случае адиабатных боковых стенок зависимость температуры или плотности потока эффективного излучения от X неизвестна. Известно только, что (х)-—дз (х) независимо от степени черноты стенок. Это условие эквивалентно [c.477]

В формулировке непосредственно возникает только диффузная часть эффективного излучения зеркал. Можно получить [c.478]

Когда выходные сечения не являются абсолютно черными, легко провести рассмотрение с учетом потоков падающего и эффективного излучений (или необходимо [c.480]

В зональном методе, близком методу Монте-Карло, следует подразделить объем на М зон и поверхность на N площадок точно так же, как и в методе Монте-Карло. Однако вместо непосредственного вычисления коэффициента переноса излучения формулируется задача о радиационном переносе. В отсутствие рассеяния эта процедура сравнительно проста, однако она утомительна при наличии более одного газового объема из-за необходимости вычисления угловых коэффициентов с учетом пропускания газа. Действительно, одной из возможностей расчета таких коэффициентов является использование концепции метода Монте-Карло, так как не видно трудностей при прямом вычислении коэффициента переноса излучения посредством этого алгоритма. С учетом рассеяния угловые коэффициенты между объемами и между поверхностью и объемом рассчитывают точно так же, как в алгоритме метода Монте-Карло, однако последующее построение хода рассеянных лучей не проводят, что в некоторой степени упрощает расчет. Рассматривают только прямолинейные пути и запоминают поглощенные и рассеянные лучи. Понятие эффективного излучения расширяется путем введения функции источника 5/ для каждого из М объемов аналогично эффективному излучению д 1 поверхностей. Точно так же, как произведение углового коэффициента и отражательной способ- [c.501]

Здесь Qo — плотность потока эффективного излучения стенки при 2=0 (или в терминах оптических глубин /=0) qt—плотность потока эффективного излучения стенки, направленного в сторону отрицательных г прн z=L [c.503]

Fi-sk-j известны, исходя из геометрических соображений. Плотность потока эффективного излучения неба [c.511]

Таким образом, имеем уравнение для плотностей потоков падающего и эффективного излучения [c.515]

В отличие от уравнения (60) в уравнении (83) отсутствует эффективное излучение поверхности нагрева Qм, т. е. если обеспечивается тепловой поток на футеровку Сш то ЭТИМ самым обеспечивается теплоотдача 9м вне зависимости от температурного состояния поверхности нагрева. В этом принципиальное отличие печей беспламенных, в том числе электрических, от пламенных. Однако указанное обстоятельство не всегда является преимуществом, так как связано с необходимостью допускать тем более высокую температуру футеровки, чем выше температура поверхности нагрева. Последнее связано с повышением требований к огнеупорным материалам. [c.75]

Высокая световая эффективность излучения, стабильность и экологичность выгодно отличают катодолюминесцентные лампы с автоэмиссионными катодами из углеродных волокон от больишнства других источников света, таких как ртутные лампы, лампы накаливания и др. [c.127]

Угловой коэффициент р (степень эффективности излучения) представляет отношение расчетной (эффективной) поверхности излучения двух тел к поверхности, участвующей в теплообмене [c.425]

Таблица У.35. Числовые значения углового коэффициента руя эффективности излучения от газа к трубному экрану поверхностью Я

Радиационный компонент сумма прямой Q и рассеянной (дневной) < д солнечной радиации за вычетом отраженной Qo радиации (днем) или эффективного излучения ночью, равного эффективному излучению длинноволновой радиации Земли. [c.122]

Рис. 169. Зависим.о сть коэффициента эффективности излучения от оптической плотности среды я относительной неравномерности температуры

Рис. 171. Зависимость суммарного по спектру углекислоты направленного излучения и коэффициентов эффективности излучения от оптической плотности среды

Е. А. Капустин и автор [205], применяя обычный метод расчета излучения в замкнутом пространстве, основанный на использовании эффективного излучения, рассмотрели влияние на теплообмен наличия относительно холодного слоя газов, расположенного под слоем пламени. Как и следовало ожидать, прослойка относительно холодного газа между пламенем и поверхностью нагрева ухудшает условия теплообмена, снижая результирующий поток на поверхность нагрева. [c.310]

Пусть Qy. —суммарное излучение, складывающееся из излучения слоя и пропущенного им излучения поверхности — излучение одного слоя при равномерной температуре по толщине, равной максимальному значению коэффициент эффективности излучения слоя среды в направлении от поверхности, отнесенный к максимальной температуре Тт, ° К. Тогда С 2 [c.310]

То же самое можно сказать и о форсунках для жидкого топлива. Как правило, лучше применять форсунки низкого давления, чем высокого. В некоторых случаях можно применять и механические форсунки. Направление форсунок или горелок непосредственно на кладку хотя и повышает эффективность излучения кладки, однако не всегда целесообразно, так как при этом создается неравномерный нагрев кладки, что, вообще говоря, нежелательно. Однако всякие меры, способствующие приближению зоны наивысших температур к поверхности кладки, полезны, если условия службы кладки это позволяют. Иначе говоря, все эти рекомендации подчиняются одной цели — получить в верхней части рабочего пространства возможно более высокую температуру пламени, для камерных печей — равномерную по горизонтальному сечению, а для печей удлиненной формы — равномерную по ширине. [c.343]

Эффективный поток излучения, выходящий из газового объема, состоит из собственного излучения газового объема и той доли эффективного излучения стенок, которая проходит газовый объем без поглощения. Эффективный поток излучения стенки складывается из собственного излучения стенки и той доли эффективного излучения газового объема, которая отражается от стенки. Решая эти уравнения относительно эффективных потоков и находя их разность, получаем [c.204]

Система уравнений, записанная относительно эффективных излучений, имеет вид [c.178]

Если известно эффективное излучение новерхности и ее температура, то результирующий тепловой поток может быть определен из выражения [c.178]

Для дополнительной проверки полученных результатов была составлена и решена на ЭЦВМ Наири система уравнений, записанная относительно эффективных излучений поверхностей. Полученные значения эффективных излучений приведены в табл. 5. По эффективным излучениям были подсчитаны результирующ,ие потоки. Численные значения этих потоков достаточно хорошо совпадают с результатами определения их из системы уравнений, составленной относительно результирующих потоков. [c.182]

Низкочастотные ПЭП, применяемые для контроля эхометодом и методом прохождения, отличаются от высокочастотных в основном большими размерами и толщинами пьезоэлементов. Последние часто используют в пакетах из нескольких пьезопластин, электрически соединенных параллельно. Это повышает эффективность излучения, так как при тех же толщине излучателя и величине напряжения на нем напряженность электрического [c.61]

Во втором случае луч лазера падает на поверхность ОК через прозрачный слой, например приклеенную стеклянную пластинку, тонкую пленку масла или воды (рис. 1.41, б слева). Данный слой представляет собой инерционное сопротивление, препятствующее свободному расширению нагреваемой зоны. От этого повышается эффективность излучения в ОК и меняется характер диаграммы направленности продольных волн (рис. 1.41, б справа), максимум которой совпадает с нормалью к поверхности ОК. Прозрачный слой увеличивает амплитуды излучаемых про- [c.75]

Излучение можно измерять как дозу радиации, поглощенную организмом. Доза радиации в СИ выражается в греях (Гр). 1 Гр отвечает поглощению излучения с энергией 1 Дж одним килограммом вещества. Другая единица измерения дозы радиации - рад 1 Гр = 100 рад. Для того чтобы учесть биологическую эффективность излучения разных типов, используют понятие эквивалентной дозы, которую измеряют в бэрах. Мощность дозы излучения - это отношение приращения дозы к интервалу времени, за который произошло это приращение. Единицы измерения мощности - Гр/с, рад/с и т. п. - Прим. С. С. Бердоносова. [c.352]

В. Формулировка проблемы расчета потоков падающего и эффективного излучения, В примере, приведенном выше и иллюстрирующем использование угловых коэс1)фициентов, зиачепия плот1Юстей потоком эффектив- [c.469]

О. Эквивалентная электрическая цепь. Тот факт, что теплота сохраняется (гюдобно электрическому заряду), а потоки теплового излучения пропорциональны разностям плотностей потоков эффективного излучения (подобно тому, как электрический ток пропорционален разности потенциалов), означает, что для проблемы переноса теплоты излучением можно построить электрическую аналогию [14, 151. Теплота сохраняется иа каждой из п поверхностей. Эти поверхности будем рассматривать как п узлов. Сумма тепловых потоков в каждом узле равна нулю. Тепловой поток теплопроводностью внутрь [c.471]

Соответствующие результаты получены в предположении, что поверхиости пол1гостью диффузны, а потоки эффективного излучения однородны. Последнее условие иногда (при параллельных стенках, концентрических трубках) выполняется точно, а иногда (при коротких каналах) — только приближенно. Длинные каналы, для которых предположение об однородности излучения заведомо неприменимо, кратко рассмотрены в следующем разделе. [c.473]

Пусть для примера нужно оцепить плотность результирующего потока излучения в каналы регенератора длиной 5 см, имеющие форму круговых цилиндров (0 /=5мм) и сделанные из сильно поглощающего материала. Пусть на входе в регенератор имеется черное тело при 7 ,===600 К, на выходе — черное тело нри 72=350 К и стенка имеет температуру Г/,- 575 К па входе и Т( ==325 К иа выходе. Принято аппроксимировать распределение плотности потока эффективного излучения стенок вдоль канала прямой линией от до С Т . Нужно определить плотность ре.зультирующего теплового потока внутрь канала на входе в него (при х 1— 5 сы). [c.476]

Теплоизолированные стенки. Рассмотрим канал, боковые стенки которого не проводят теплоты в продо.пьном направлении, и не получают и не теряют ее через боковые поверхности, в том числе и в результате конвекции, а также являются спектрально серыми. В таком канале стенки находятся в радиационном равновесии. Тогда равенство эффективного излучения стенок излучению абсолютно черного тела В(х)=С Т(х) представим в следующем виде [c.481]

При проведении инженерных расчетов лучистого теплообмена между телами, разделенными прозрачной (диатермичной) средой, приходится вводить ряд упрощений. Наиболее широко распространено предположение о том, что поверхности излучения — серые, их эффективное излучение является [c.195]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология