Энтропия и теплопередача

В работе [9] с использованием обеих этих процедур проведены расчеты скорости прироста энтропии для некоторых внутренних и внешних задач вынужденной конвекции. Как упоминалось выше, в таких конвективных течениях факторы, определяющие скорость прироста энтропии — теплопередача и вязкая [c.494]

Получение холода связано с передачей тепла, отнимаемого от охлаждаемого тела, другому телу, имеющему более высокую-температуру, т. е, с переходом тепла от менее нагретого тела к более нагретому. Согласно второму закону термодинамики, такой переход сам по себе невозможен, так как сопровождается уменьшением энтропии системы, в которой происходит теплопередача. [c.524]

Скорость возникновения энтропии при теплопередаче [c.312]

При выводе основного уравнения для скорости возникновения энтропии вследствие химической реакции, диффузии, теплопередачи и других неравновесных процессов, важную роль играет составление различного ряда балансов. К этому мы сейчас и переходим. [c.316]

Рассмотрим сначала теплопередачу, происходящую в системе однородного состава при пренебрежимо малых внешних силах F. Возникновение энтропии задается первым членом правой части соотношения (IX.77) [c.328]

Расскажите о возрастании энтропии при необратимых процессах и функции диссипации энергии. Что такое источник энтропии Как вычисляется эта величина для диффузии и теплопередачи [c.303]

Забегая несколько вперед, рассмотрим теперь процесс теплопередачи. Элементарная теплота бС также может быть выражена через произведение обобщенной силы на изменение обобщенной координаты. Роль силы в процессе теплопередачи играет температура. Дальше показано, что обобщенной координатой является энтропия системы 5. Таким образом, [c.12]

Совершенно иной, чрезвычайно плодотворный метод моделирования рабочих процессов поршневых машин разработан в 1970— 1975 гг. Ю. Н. Масловым и И. И. Любимовым в Саратовском политехническом институте. Он основан на выявлении связи между потоком энтропии и изменением объема рабочего тела. При этом используется второй закон термодинамики в форме Гюи. Задача сводится к нахождению экстремума функционала, выражающего баланс энтропии внутри и на границе рабочего тела методами термодинамики необратимых процессов. В результате найден эффективный путь вычисления внешних потерь (теплопередачи) в двигателе внутреннего сгорания и моделирования его индикаторной диаграммы. Подробности см. в [44, 451. [c.80]

Процессы переноса, вызываемого свободной конвекцией,всегда приводят к приросту энтропии. Эти процессы возникают в результате гидродинамического трения и за счет переноса тепла и массы под действием конечных изменений температуры и концентрации. Точно так же аналогичные процессы обеспечивают прирост энтропии в течениях с вынужденной конвекцией. Здесь целесообразно еще раз подчеркнуть принципиальное с точки зрения прироста энтропии различие между вынужденной и свободной конвекцией. Рассмотрим течение с вынужденной конвекцией, в котором свойства жидкости постоянны. В этом случае поле скоростей, а следовательно, и внутреннее трение в жидкости не зависят от поля температур. Однако взаимосвязь между ними может возникнуть вследствие зависимости от температуры и концентрации других свойств жидкости, которые в свою очередь могут оказывать влияние на поле скоростей. Иными словами, оба этих механизма, обеспечивающие прирост энтропии, т. е. внутреннее трение и теплопередача, не зависят друг от друга. [c.491]

Зачастую важно и полезно оценивать процессы переноса тепла с точки зрения термодинамики. Все процессы и устройства передачи тепла внутренне необратимы и в конечном счете обеспечивают одностороннюю убыль полезной или располагаемой энергии, иногда называемую эксергией. Все более глубокое осмысление принципа сохранения энергии заставляет исследователей задаться вопросом, какая часть эксергии рассеивается при теплопередаче и какой наибольший термодинамический коэффициент полезного действия можно при этом обеспечить. С этой целью можно воспользоваться законами термодинамики. Первый закон термодинамики определяет уравнение сохранения энергии, тогда как второй закон зачастую вообще не используется для анализа процессов конвективного переноса. Однако для того чтобы определить условия, при которых имеет место минимальная потеря эксергии, т. е. минимальный прирост энтропии, можно воспользоваться вторым законом термодинамики. Такого рода анализ различных тепловых процессов подробно рассмотрен в работе [10]. [c.492]

С учетом приведенных выше рассуждений при анализе прироста энтропии вводятся два следующих безразмерных параметра— это безразмерная разность температур to — too)/T, отнесенная к R, и отношение скоростей прироста энтропии за счет вязкого трения и за счет теплопередачи 5н, f/SH, h, отнесенное к Ra. [c.494]

Для переноса, обусловленного выталкивающими силами, скорости прироста энтропии могут быть подсчитаны описанными выше методами по общим уравнениям или с учетом конкретных ограничений. Однако в этом случае механизмы нарастания степени необратимости, а именно теплопередача и вязкая диссипация, тесно взаимодействуют и зависят друг от друга. Анализ такого случая значительно более сложен. Однако для решения некоторых задач такого рода все же имеется достаточно информации, что позволяет провести оптимизацию и определить соответствующие параметры. [c.495]

Теплоемкость удельная Теплоотдачи и теплопередачи коэффициенты Теплопроводности коэффициент Теплота удельная (фазового преобразования) Энтальпия удельная Энтропия удельная [c.545]

Теплоемкость Энтальпия удельная Энтропия удельная Коэффициент теплопередачи теплоотдачи Давление [c.451]

Аналогично можно было бы рассмотреть и другие неравновесные, т. е. протекающие с конечной скоростью, процессы — теплопередачу, диффузию и т. д. При этом вообще скорость возникновения энтропии согласно второму закону термодинамики [c.363]

Найдем скорость изменения энтропии при процессе теплопередачи через стержень. Если стержень изолирован вдоль своей длины в тепловом отношении, то при стационарном процессе энтропия его постоянна, а суммарное возрастание энтропии в единицу времени связано с процессами передачи теплоты резервуарами на концах стержня и равно в соответствии с уравнением (П1,36) [c.106]

В любом обратимом процессе возрастание энтропии системы или фазы равно количеству энергии с Я, поглощенному в процессе теплопередачи при постоянном давлении, деленному на абсолютную температуру (Клаузиус), [c.211]

Пусть последняя состоит пз одного. моля ее состояние показано на рис. III. 11 в координатах Р и V точкой А, которой отвечает температура нагревателя. Сообщим газу количество энергии через теплопередачу, поддерживая температуру Гу. Газ расширится изотермически, систе.ма перейдет в состояние В, энтропия этапа равна Оу/Ту. [c.215]

Другие аспекты. Для течений, скорость и температура которых известны в каждой точке жидкости, местная скорость объ-емного прироста энтропии Sn может быть рассчитана с помощью соотношения (17.7.3) или (17.7.4). Такая процедура возможна, если имеются точные или конечно-разностные решения уравнений движения, как, например, в случае ламинарных течений. С другой стороны (в частности, для случая турбулентного переноса), поля скоростей и температур могут быть неизвестны. Однако для некоторых течений такого рода, играющих важную роль в приложениях, существует ряд данных по теплопередаче и вязкому трению на поверхностях раздела жидкость — твердое тело. С помощью этой информации, используя метод интегрального баланса для области, где происходит перенос, оказывается возможным рассчитать соответствующую скорость прироста энтропии. [c.494]

Bejan A., 1. Heat Transfer, 101, 718 (1979). [Имеется перевод Бежан. Исследование прироста энтропии в основных процессах конвективного теплообмена. — Труды амер. об-ва инж.-мех., сер. С, Теплопередача, 1979, № 4, с. 180.] [c.497]

Например, при расчете массо- и теплопередачи обычно используют значения энтальпии, энтропии, мольных теплот, коэффициентов вязкости, диффузии, поверхпостиого натяжения, теплопроводности. Значения этих и других физико-химических величин можно найти в справочной литературе, однако в ней содержатся не все данные, необходимые для технологического расчета или проектирования. В большинстве случаев интересующие нас величины [c.13]

Зиви С. М. Расчет паровой полости в стационарном течении с помощью принципа минимума прироста энтропии.— Труды ASME, Теплопередача. М, Мир, 1964, Сер. С. № 2, с, 21—35, [c.216]

В изотермических реакторах теплообмен через стенку считается идеальным в результате тепло, выделяемое (или поглощаемое) при протекании реакции, мгновенно отводится от реагирующей смеси (или, наоборот, подводится к ней), так что температура остается постоянной. Если температуру нельзя считать постоянной, то реактор является неизотермическим. Частным случаем неизотермических реакторов являются автотер-мические реакторы, т. е. такие аппараты, в которых отсутствует теплопередача через стенку. Эти реакторы часто называют адиабатическими, полагая, что происходящие в них процессы носят адиабатический характер. Однако, это будет верно лишь для закрытой системы, т. е. для реактора периодического действия. В реакторах же полунепрерывного и непрерывного действия массопередача сопровождается переносом определенного количества теплоты, что приводит к изменению энтропии реагирующей смеси и не дает возможности считать процессы в реакторе адиабатическими. [c.16]