Катодолюминофоры интенсивность свечения

Третий, и последний, этап затухания (участок III, рис. 42) у силикатных и других люминофоров при воз-бз дении электронным лучом проявляется с неодинаковой интенсивностью. Для него характерны наибольшие колебания в яркости и длительности свечения и в самой форме кривой. У технических катодолюминофоров он присутствует всегда в виде длительно светящегося хвоста малой яркости. Как правило, в катодолюминесценции на долю этого хвоста приходится не более 1 % запасаемой при возбуждении энергии. Соответствующими условиями изготовления при любом составе люминофора данный этап затухания может быть полностью устранён. [c.183]

Преимуп1ество иона как активатора малоинерционных катодолюминофоров состоит в том, что излучение его связано с разрешенными 5 4/ переходами, время жизни возбужденных состояний которых очень мало. Так как затухание послесвечения окисных люминофоров, активированных Се +, экспоненциальное или близкое к нему, обычно длительность послесвечения т определяют При спаде интенсивности свечения в раз (табл. V.10). [c.118]

Несмотря на сложность законов, которые управляют интенсивностью свечения, изучение катодолюминесценции рационально начать с описания именно яркости. Тесная связь её с остальными параметрами свечения облегчает характеристику основных особенностей всего процесса. В дальнейшем изложении термин яркость использован в расширенном смысле как эквивалент выражения интенсивность . При возбуждении люминесценции электронным лучом излучение не ограничивается видимой частью спектра, но может захватывать ультрафиолетовую и инфракрасную области. При описании общих свойств предпочтение отдано, однако, термину яркость большинство технических катодолюминофоров предназначено для работы в видимой области с непосредственным восприятием излучения человеческши глазом. [c.42]

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

Большое число наблюдений по влиянию температуры на яркость свечения сделано при возбуждении люминесценции светом. Действие температуры на яркость свечения катодолюминофоров качественно более или менее однообразно. Понижение температуры от комнатной до—180° оказывает незначительный эффект. В большинстве случаев характер изменения отрицательный, и яркость свечения несколько падает. Исключения из этого правила сравнительно редки и падают, главным образом, на некоторые минералы и сложные по составу искусственные соединения. Примером повышения яркости служит описанная Олоном [209] катодолюминесценция волластонита (Са510з). Исследованный автором образец обнаруживал при температуре жидкого воздуха резко повышенную яркость свечения. Подобным свойством не обладают, однако, искусственные волластониты и ряд минералов из различных месторождений. Таким образом, описанный Олоном случай принадлежит к числу исключений. Обычно для простейших по составу и структуре соединений повышение температуры от — 180° до комнатной только незначительно увеличивает интенсивность катодолюминесценции. [c.95]

В связи с богатством спектров катодолюминесценции и чувствительностью их к тонким особенностям состава представляют интерес наблюдения Танака [285]. Им произведён спектрофотометрический анализ излучения большого числа естественных и искусственных катодолюминофоров. Спектрофотометр автора позволял производить отсчёты с интервалами в 20 А. На основании наблюдений автор делит все спектры по структуре на три группы. В первую входят линейчатые спектры с хорошо разделёнными линиями и полосами. Примером их служит излучение a O3.Sm2O3.Mn (125 1). Во второй группе при наличии общего плоского максимума спектр состоит из ряда наложенных друг на друга и частично перекрывающихся узких полос. Каждую из них автор рассматривал как вполне самостоятельную. В качестве типичного представителя излучателей такого рода приведён активированный марганцем синтетический виллемит. Спектры третьей группы характеризуются широкой объемлющей кривой без резко выраженного общего максимума большое число налегающих друг на друга мелких максимумов придаёт кривой зазубренный характер. Цвет свечения таких препаратов отличается слабой насыщенностью с преобладанием неярких белесоватых тонов интенсивность незначительна. Примером служит излучение Сар2.МОаОз(250 1). [c.113]

Заканчивая обзор активаторов, необходимо остановиться на своеобразной группе излучателей, а именно на коллоидных металлах. Выделение в массе трегера частичек коллоидного Л1еталла может быть вызвано, например, интенсивной электронной бомбардировкой. Как показывают наблюдения, эти частицы заметно изменяют интенсивность и спектральный состав излучения. Атомарные частицы серебра в стекле сообщают, например, материалу способность люминесцировать [309]. В условиях опыта ионы серебра (Ag+) восстанавливались водородом при температуре 100—150°. При агрегации частиц под действием температуры в более крупные комплексы люминесцентная способность стекла понижалась. Аналогичным образом ведут себя коллоидные частицы в галоидных солях щелочных и щёлочно-земельных металлов. В начальных стадиях процесс диссоциации солей имеет обратимый характер. Выделившийся при электронной бомбардировке металл по прекращении возбуждения снова переходит в первоначальное состояние, что сопровождается соответствующим изменением люминесцентной способности. Эффект активации катодолюминофоров коллоидными металлами особенно резко выражен у фторидов кальция, стронция и бария. По мере увеличения числа коллоидальных включений, образующихся за счёт электронной бомбардировки, цвет катодолюминесценции меняется, яркость свечения проходит через максимум и затем падает. Вид концентрационной кривой аналогичен случаям обычной активации, но осложнён зависимостью от величины коллоидальных агрегатов. Спектральный состав излучения активированных коллоидами катодолюминофоров имеет много общего, но в частных случаях зависит от природы трегера и выделяющегося в нём металла, [c.116]

Типичным примером предельно активированного катодолюминофора служит сульфид цинка, содержащий от 10 до Ю" меди. В чистом виде он имеет только одну полосу излучения с максимумом 4660 А, соответствующую предположительно излучению избыточных атомов цинка. При добавке небольшого количества меди спектр свечения в момент возбуждения не изменяется, но сразу появляется длительное остаточное послесвечение яркозелёного цвета с максимумом 5230—5270 А, отвечающее излучению меди. При дальнейшем повышении концентрации чуждого активатора в спектре свечения в момент возбуждения на фоне голубой полосы цинка появляется дополнительный зелёный максимум меди. С ростом содержания меди он прогрессивно растёт по интенсивности, в то время как голубая полоса цинка ослабевает. В конечном счёте, при оп- [c.127]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология