Потери на поглощение

Пренебрегая потерями на поглощение и тепловым движением, можно сказать, что каждый нейтрон изменяет свою энергию от Е до нуля, или [c.58]

Особое место среди стекол занимают фотохромные (см. Фотохромизм) стекла. Выделяют также кварцевые стекла, уникальные по термо- и хим. стойкости, огнеупорности и др. св-вам. Стеклообразный ЗЮ -осн. компонент кварцевых оптич. волокон для протяженных волоконно-оптич. линий связи такие волоконно-оптич. материалы характеризуются миним. оптич. потерями на поглощение ( 10" см" ). Для линий протяженностью 10-100 м используют также оптич. волокна на основе поликомпонентных стекол и полимеров (оптич. потери 10 — 10 см" ). [c.392]

Показанный на рпс. 5.4 пропорциональный счетчик проточного типа обычно используется для регистрации мягкого рентгеновского излучения (>ь>3 А). Использование проточного газа (обычно Р10) обусловлено трудностями достижения постоянной герметичности тонких входных окон, необходимых для снижения потерь на поглощение. Показано [103], что для А1к коэффициент пропускания окна из бериллиевой фольги толщиной 34 мкм равен 1,2%, а при толщине ее 7,5 мкм — 55%. Для майларовой пленки толщиной 1,5 мкм этот коэффициент составляет 30%, а для пленки формвара достаточно малой толщины, при которой не образуются интерференционные полосы, — 84%. Обычно кристаллические спектрометры работают в условиях вакуума для исключения возможности поглощения рентгеновских лучей в воздухе. Для того чтобы сверхтонкие окна из формвара или нитрата целлюлозы выдержали перепад давления в I атм, [c.198]

После прохождения светового луча через кювету его интенсивность уменьшается за счет отражения от стенок кюветы, поглощения образцом и, наконец, за счет рассеяния на взвешенных частицах. При этом только потери на поглощение вызваны собственно растворенным исследуемым веществом. Для учета отражения и рассеяния опыт повторяют с аналогичной кюветой, содержащей только растворитель. Пропускание Т рассчитывают по следующему уравнению [c.148]

Можно отметить, что внутреннее отражение фактически совершенно противоположно внешнему (от зеркала с наружным покрытием), когда при каждом отражении теряется несколько процентов энергии падающего излучения. При внутреннем отражении луч может претерпевать тысячи отражений без потери энергии, за исключением потерь на поглощение средой. Для излучения, претерпевшего полное внутреннее отражение, поведение его параллельно и перпендикулярно поляризованных компонент несколько отличается (рис. 4.6). [c.100]

Так как стекла, имеющие большую дисперсию, обычно заметно поглощают в фиолетовой области спектра, то из-за большой длины луча в призме Аббе потери на поглощение в этой области делаются значительными. Чтобы их уменьшить, призма Аббе часто действительно склеивается из трех призм, из которых 1 иЗ сделаны из стекла с большой дисперсией, а призма 2, в которой практически не происходит дисперсии, сделана из легкого прозрачного стекла, например К-8. Вместо призмы 2 можно поставить зеркало, не изменяя действия системы. Такое видоизменение было предложено С. Э. Фришем для ультрафиолетовой части спектра, для которой призму Аббе использовать трудно. [c.42]

Потери на поглощение. Применяемые при конструировании спектральных приборов оптические материалы в той области, для которой они предназначены, обычно имеют коэффициент поглощения не более 0,01—0,02 см . Поэтому общие потери на поглощение, даже в большой призме, составляют не более 30%, а в линзах они не превышают нескольких процентов. [c.88]

В случае отсутствия потерь на поглощение в зеркалах 1 — г = т и /щах — = /о, т. е. вся энергия, посылаемая источником в направлении максимума, проходит через эталон. Величина [c.168]

Можно показать, что картина интерференции, наблюдаемая в отраженном свете, является дополнительной по отношению к картине, наблюдаемой в проходящем свете. Строго говоря, это справедливо лишь при отсутствии потерь на поглощение. Под теми углами, для которых в проходящем свете наблюдается узкий интерференционный максимум, в отраженном свете наблюдается узкий минимум (рис. 6.9). Если в проходящем свете несколько линий дают разделенные системы колец, то в отраженном свете контраст картины существенно уменьшается уже в том случае, когда излучение источника содержит хотя бы две спектральные линии, так как на систему широких [c.169]

Оно быстро падает при увеличении потерь на поглощение в зеркалах. Так,, для зеркал сг = 90%ие = 5% (т = 5%) пропускание мультиплекса будет всего 6%. Поэтому при работе со сложными эталонами желательно применять зеркала с диэлектрическими покрытиями. Для них потери на поглощение существенно меньше, чем для металлических пленок. [c.184]

Прибор снабжен штативом для электродов специальной конструкции и трехлинзовой системой освещения щели. В осветительную систему введено поворотное устройство. Благодаря этому на первой грани призмы получается горизонтальное изображение источника света. При блуждании разряда между электродами его изображение смещается не от основания призмы к вершине, или наоборот, а перемещается параллельно преломляющему ребру. При этом путь, который проходит свет в призмах, и потери на поглощение остаются постоянными, поэтому не изменяется относительная интенсивность спектраль- [c.163]

В двухпутном методе длину пути можно сравнительно просто увеличить в 2 раза путем установки зеркала на одной половине поля зрения и внесения соответствующих поправок па отражательную способность зеркала. Очевидно, долл ны быть учтены такн е точно не известные поправки на многократные отражения от степок камеры. Если стенка действует как холодное черное тело, то измеренное излучение для длины пути Ь в зоне сгорания с пренебрежимо малыми потерями на поглощение, в окнах в интервале длин волн от А, до Х-Ьс/А, равно [c.403]

На верхней границе атмосферы иа площадку величиной 1 сл, перпендикулярную к солнечным лучам, поступает 1,94 ккал радиации (излучения) в минуту. Эта солнечная постоянная представляет собой энергию, получаемую от солнца, без учета потерь на поглощение в земной атмосфере. [c.23]

Число отражений может достигать нескольких десятков на 1 сп длины волокна. Поэтому принимаются меры для уменьшения потерь при отражении. Для этого поверхность волокон стараются делать очень гладкой, а оболочку волокна — прозрачной, чтобы при этом разность показателей преломления волокна и окружающей среды была как можно больше. Практически это осуществляется в стеклянных волокнах, имеющих оболочку из стекла с меньшим показателем преломления. Можно добиться такого уменьшения потерь энергии при отражении, что они будут пренебрежимо малы по сравнению с потерями на поглощение в материале волокна. [c.178]

ХОДЫ с триплетного уровня Т1 на уровень Т2 вызывают поглощение на длине волны генерации. В ряде случаев потери на поглощение бывают настолько велики, что лазерная генерация невозможна. [c.51]

Потери в данном случае слагаются из истинных потерь на поглощение и потерь, обусловленных обычным комбинационным рассеянием. Пренебрегая этими потерями, найдем [c.519]

Вакуумная система обеспечивает поддержание высокого вакуума в трубке —10 мм рт. ст. и высокого вакуума или форвакуума на всем пути лучей в приборе во избежание потерь на поглощение. [c.34]

Конструкция спектрофотометра дает возможность производить сканирование спектра с различными скоростями имеется также широкий выбор масштаба развертки спектра (скорость движения бумаги). Наиболее употребительны при наличии в образце узких полос поглощения третья и четвертая скорости записи спектра, которые соответствуют скоростям сканирования 36 и 12 смг /мин соответственно. В спектрометре имеется отметчик реперных точек длин волн, которые могут по желанию печататься через 5, 10 и 20 малых делений барабана длин волн. В спектрофотометре ИКС-14, как и в ИКС-6, имеется устройство для автоматического раскрытия щелей, чтобы мощность излучения для каждого спектрального интервала, выделяемого щелями, была одинакова по всему спектру. Спектрофотометр ИКС-14 позволяет производить запись поглощения образца с линейной разверткой спектра или по длинам волн, или. по частотам (волновым числам). Кроме того, предусмотрен набор дополнительных деталей, включение которых дает возможность перейти к записи спектра по однолучевой системе, когда необходимо произвести запись спектра раствора и растворителя в одной и той же кювете, чтобы исключить неидентичность кювет (положения, толщины и т. п.). В этом случае ход лучей при следующих друг за другом измерениях строго постоянен, так что случайные потери на поглощение и отражение компенсируются. [c.229]

Можно показать, что картина интерференции, наблюдаемая в отраженном свете, является дополнительной по отношению к картине, наблюдаемой в проходящем свете. Строго говоря, это справедливо лишь при отсутствии потерь на поглощение. Под теми углами, для которых в проходящем свете наблюдается узкий интерференционный максимум, в отраженном свете наблюдается узкий минимум (рис.6. 9). Если в проходящем свете несколько линий дают разделенные системы колец, то в отраженном свете контраст картины существенно уменьшается уже в том случае, когда излучение источника содержит хотя бы две спектральные линии, так как на систему широких светлых колец с узкими темными промежутками накладывается другая система широких светлых колец. Поэтому эталон, за редким исключением, применяют для работы в проходящем свете. [c.167]

Оптические кабели имеют потери на поглощение в диэлектрике и на рассеяние света. Они пропускают сигналы со [c.16]

Потери на поглощение существенно зависят от чистоты материала и при наличии посторонних примесей могут быть значительными. Потери на рассеяние лимитируют предел минимально допустимых потерь в ВС. [c.48]

Если коэффициент преломления имеет действительное значение п=п, то 5 = 0 и потери на поглощение отсутствуют. [c.50]

На рис. 2.23 представлены частотные зависимости коэффициента затухания ВС. Из рисунка видно, что потери на поглощение растут линейно с увеличением частоты, а потери на рассеяние существенно быстрей—по закону [c.50]

При Я > 2 МКМ начинают проявляться потери на поглощение передаваемой мощности. Это явление проявляется с ростом длины волны и углублением в инфракрасную область спектра. Эти потери (Хи.к, дБ/км, пропорциональны показательной функции и уменьщаются с ростом частоты по закону [c.51]

Указанные дополнительные потери определяются в основном процессами рассеяния энергии на неоднородностях и частично увеличением потерь на поглощение. Скрутка, изгибы приводят к излучению энергии в местах изгибов и соответственно к возрастанию потерь. [c.51]

Потери на поглощение группами ОН на А, = 1,39 мкм равны 1,24 дБ/км коэффициент передачи —22 дБ [44]. Связь между модами можно уменьшить, изменив соотношение г /(Оо до 3,5. [c.94]

Необходимо также отметить следующее. Как показывает анализ механизма потерь в соединениях, эти потери практически связаны только с мощностью рассеяния (потери на поглощение в соединениях ничтожно малы). В свою очередь, рассеяние мощности в рассматриваемом случае определяется коэффициентом передачи излучения из одного волокна в другое Til 2 или г)2д, где индексы 1,2 и 2,1 относятся к передаче энергии из волокна 1 в волокно 2 и из волокна 2 в волокно 1. [c.199]

В случае сильно поглощающегося излучения с энергией кванта, близкой к Eg, величина внешней квантовой эффективности может составлять лишь сотую долю от величины внутренней. Величина внешней квантовой эффективности для различных светодиодов лежит в пределах 0,01—15%. Потери на поглощение сильно увеличиваются щ)и многократном отражении от внутренней поверхности кристалла. Коэффициент преломления большинства материалов для светодиодов составляет 3,5 и угол полного внутреннего отражения очень мал (16—17°), поэтому значительная часть излучения не выходит из кристалла. Для улучшения световывода применяют покрытия с большим коэффициентом преломления, а также придают кристаллу форму полусферы или конуса. Это уменьшает долю излучения, падающего на внутреннюю поверхность кристалла под большим углом, и, следовательно, способствует выводу света из кристалла. [c.15]

Одно из важнейших применений тонких пленок — уменьшение отражательной способности поверхности оптических деталей (просветление оптики). Многослойные покрытия из большого (13—17 и более) числа чередующихся слоев с высоким и низким показателями преломления применяют для изготовления зеркал с большим (до 99,5 %) коэффициентом отражения. С помощью многослойных покрытий разделяют падающий свет на прошедший и отраженный практически без потерь на поглощение. На этом принципе созданы светоделители (полупрозрачные зеркала). Среди других применений тонких слоев — интерференционные поляризаторы, интерференционные светофильтры, защита металлических зеркал от коррозии, создание светочувстви- [c.255]

Увеличению а, однако, кладётся предел явлением полного внутреннего отр жения препятствующему выходу лучей из призмы. Оптимальным углом в смысле потерь на поглощение и отражение, а также в смысле экономии материала является угол около 60° этот угол и используется в большинстве типов призм. Исключением является призма Резерфорда-Броунинга, изображённая на рис. 95. Эта сложная призма состоит из основной призмы из тяжёлого флинта с преломляющим углом, достигающим 102°, на боковые грани которой наклеены два клина из лёгкого крона. Клинья изготовляются из стекла, обладающего гораздо [c.103]

Вторая причина увеличения чувствительности становится важной в том случае, когда лазер работает вблизи порога генерации. Генерация в лазере начинается только в том случае, когда полное усиление превышает полные потери (пороговое условие). Усиление уменьшается с увеличением интенсивности лазерного излучения вследствие того, что индуцированное испускание уменьшает инверсную населенность активной среды (насыщение усиления) [16]. В режиме стационарной генерации интенсивность лазерного излучения всегда равна предельной величине, при которой соответствующее этой интенсивиости усиление а 1) равно су.ммарным потерям. При небольшом превышении порога насыщение усиления очень мало. Это означает, что большие относительные изменения интенсивности вызывают лишь слабые изменения усиления а 1). Из последнего в свою очередь следует, что даже очень малые изменения потерь на поглощение могут привести к значительным изменениям выходной мощности излучения. Детальное теоретическое рассмотрение этого вопроса дано в работах [17, 18], а также в гл. 8 настоящей книги. [c.248]

Первый путь заключается в обогащении природного урана изотопом IJ235 дд такой степени, что в реакторе размножение нейтронов хотя бы ненамного превышало их потерю на поглощение без деления. Для этого нужно сильно обогатить уран изотопом Разделение изотопов урана диффузионным, электромагнитным или другими применяемыми для этого методами связано с очень большими технологическими и экономическими затруднениями. Оно может быть заменено добавлением к природному урану других расщепляющихся веществ, которые относительно деления ведут себя подобно U236 Этим свойством обладает плутоний Ри , который, как указывалось, образуется в реакторе в качестве побочного продукта путем захвата нейтронов ядрами Его периодически извлекают из урана, достаточно долго находившегося в работавшем реакторе. Вместо плутония можно применять другой изотоп урана который образуется из природного тория путем захвата нейтронов. [c.192]

Магнитооптические затворы [7.24]. Схема такого затвора, действие которого основано на эффекте Фарадея, показана на рис. 7.16. Чтобызатвор полностью (за вычетом потерь на поглощение и отражение) пропустил излучение, необходимо, чтобы в ячейке осуществился поворот плоскости поляризации на 90°. [c.201]

То, что адсорболюминесцешщя раньше не наблюдалась, могло объяс-< яться специфическими труд)юстями ее обнаружения. Действительно, таким факторам, обычным для всякой хемилюминесценции, как малость С 1хода фотонов (обычно < 10 ", иногда < 10 квантов на одну прореаги-[з овавшую молекулу), добавляются 1) малое абсолютное число молекул, реагирующих в единицу времени, с > Л /гг 2) повышенная вероятность рассеяния энергии возбуждения и повышенные потери на поглощение излучения. Первое получается из-за сочетания однократности участия активных центров поверхности в химической реакции с резким самоторможением процесса, сопровождающимся падением ДЯ,.,дс с заполнением Только в самые последние годы появилась реальная возможность регистрации и измерения таких слабых излучений. Используя аппаратуру, разработанную В. Я. Шляпинтохом и др. [9], в нашей лаборатории была обследована на свечение хемосорбция ряда индивидуальных молекул (Оа, СО, СОа, N02, ЗОа, Н О, ацетон) и их смесей на нескольких окислах переходных и непереходных металлов (N1, Ре, Mg, Zn). Более подробно свечение изучалось при хемосорбции кислорода, ацетона и окиси углерода на закиси никеля. Оказалось, что в большинстве случаев хемосорбция на поверхностях, тренированных в вакууме, сопровождается хотя бы слабым свечением в длинноволновой части видимого спектра (рис. 2). Сходное свечение наблюдается и при хемосорбции смесей, причем появляются различия при разной форме и последовательности впуска компонентов. В большинстве случаев свечение имеет характер кратковременной вспышки (см. рис. 2), сопровождающей начало процесса. На окиси магния свечение имеет характер фосфоресценции, продолжающейся десятки минут после удаления газа из объема откачкой [10]. [c.17]

Таким образом, дополнительные потери определяются в основном процессами рассеяния энергии на неоднородностях, возникающих вследствие перечисленных влияний, и частично увеличиванием потерь на поглощение энергии. Причиной увеличения потерь на поглощение являются остаточные осевые и поперечные напряжения в ОВ, могущие возникнуть при изготовлении кабеля. [c.138]

Для того, чтобы снизить электрические потери и одновременно увеличить интенсивность массопереноса между электродами жидкостной солнечной батареи, используют тонкослойную плоскопараллельную конструкцию, которая к тому же обеспечивает малые потери на поглощение света раствором. Один из вариантов ее представлен на рис. 72, а. Полупроводниковый фотоэлектрод освещается сквозь стеклянное окно, на внутреннюю поверхность которого нанесена проводящая ток прозрачная пленка, например, 8п02-1п20з, служащая противоэлектродом. Толщина слоя электролита между окном и фотоэлектродом составляет обычно десятые доли миллиметра. [c.137]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология