Оптическая ширина полосы. Рассеянный свет

Оптическая ширина полосы. Рассеянный свет [c.99]

Дело в том, что трудно определить истинную величину оптической плотности анализируемой пробы. Результаты измерения зависят от характеристик прибора спектральной ширины щели, рассеянного света, скорости развертки спектра, отражения света окнами кюветы и поверхности самого образца и т. д. Поэтому для одних и тех же полос поглощения на разных приборах могут быть получены отличающиеся значения молярных коэффициентов погашения. Положение еще осложняется тем, что часто в литературе не приводятся подробные характеристики прибора и других условий, при которых определено значение е. [c.332]

Монохроматор с дифракционной решеткой, диапазон 325—1000 нм с шириной полосы 10 нм. Цикл анализа (ввод пробы — измерение — вывод пробы — сброс) имеет продолжительность 20 с (3 цикла в минуту) с автоматическим устройством для смены проб типа СЕ 404. Размер пробы 3 мл. Автоматический фильтр рассеянного света. Результаты могут регистрироваться самописцем со шкалой на 10 мВ и цифровым печатающим устройством с входным напряжением 1 В. Рассчитан на применение кювет с различной длиной оптического пути (до 40 мм). [c.405]

Помимо ожидаемой спектральной ширины полосы, монохроматор пропускает некоторый световой поток, состоящий из излучения широкого диапазона длин волн. Он появляется вследствие рассеяния, возникающего на различных оптических деталях монохроматора. Однако этот рассеянный свет составляет только очень небольшую часть нормального светового потока. Если измеряемый образец имеет слишком большую оптическую плотность, возможно, что рассеянный свет не будет поглощен, и это приведет к появлению постоянного сигнала без соответствующего переменного, и в результате измерение уже не будет точным. В этом отношении не возникнет никаких осложнений, если использовать оптическую плотность, близкую к оптимальной величине. Для области между 3500 и 4000 А в качестве источника может быть применена вольфрамовая или водородная лампа, однако вольфрамовая лампа дает больший рассеянный свет и ее не следует применять при работе в более далекой ультрафиолетовой области спектра. [c.102]

Спектральная чистота света, пропускаемого монохроматором при номинально указанной длине волны, или, иными словами, естественная ширина полосы, — это ее ширина в нанометрах, измеренная на половине высоты максимума энергии излучения (рис. 16.1,7). Эта ширина полосы указана для каждого прибора, и ее трудно определить в лабораторных условиях без узкополосного (я 1 нм) интерференционного фильтра. У монохроматоров, у которых диспергирующим элементом служит решетка, ширина полосы достаточно постоянна в пределах данного диапазона длин волн, однако у призменных монохроматоров ширина полосы меняется с длиной волны. В обоих случаях ширина полосы зависит от ширины щели. Точность измерения оптической плотности при условии, что пет рассеянного света (см. ниже), зависит от отношения спектральной ширины полосы (характеристика прибора) к естественной ширине полосы, т. е. к ширине в нанометрах на половине высо- [c.169]

Когда центры рассеяния света становятся очень большими, как, например, в пленках полиэтилена, рассеянный свет концентрируется в интервале углов от 8° и меньше [87]. Рассеяние света в этой области вызвано наличием оптических неоднородностей размером от 1000 до 5000 А. Могут, конечно, присутствовать и образования больших размеров, но для их определения необходимо измерять рассеяние света при очень малых углах. Для измерений при таких углах разработаны специальные конструкции приборов. Интенсивность света в этом случае велика, однако требуется особенно тщательно обеспечить защиту от попадания в приемное устройство падающего пучка света, так как он находится в непосредственной близости от измеряемого луча рассеянного света. Огью и Баум [88] описали регистрирующее устройство, при помощи которого можно обнаружить дифракционную картину от щели шириной 0,59 мм и регистрировать до 100 интерференционных полос. Эти данные показывают высокую разрешающую способность прибора. Можно проводить измерения вплоть до угла 0,05° к направлению исходного пучка при разрешении до 0,02° и таким образом определять неоднородности размером от 0,1 до 100 р. Данный метод был усовершенствован Штейном [75, 89], использовавшим его при изучении образования сферолитов в зависимости от температуры и напряжений. [c.219]

Описанная выше идеальная ситуация, когда максимумы эмиссионной и абсорбционной линий совпадают, а ширина эмиссионной линии много меньше абсорбционной, существует лишь в редких случаях. Различие давлений в источнике света и в поглощающем слое приводит к сдвигу максимума лгаии поглощения относительно эмиссионной линии. Нельзя также не учитывать эффект самопоглощения резонансных линий внутри лампы с полым катодом, который может обусловить заметное дополнительное уширение эмиссионной линии. Кроме того, ддя многих элементов существенно сверхтонкое расщепление резонансных линий. В совокупности эти явления приводят к тому, что прямая пропорциональная зависимость оптической плотности от концентрации атомов в поглощающем слое часто нарушается, что находит проявление в искривлении градуировочных графиков при анализе. Существенное влияние на отклонение фадуировочной функции от линейной также оказывают непоглощенное и рассеянное излучение от источника света (попадающее в полосу пропускания монохроматора), градиенты температуры и концентрации атомов внутри поглощающего слоя, распределение плотности излучения в зондирующем пучке света и др. В итоге выражение ддя измеряемой оптической плотности поглощения в наиболее общей форме может быть представлено в виде [c.826]

Для возбуждения флуоресценции водорода в плазме установки Токомак авторы работы [79] применяли импульсный лазер на красителе, накачиваемый мощными импульсными лампами. Лазер 1 (рис. П1.11) генерировал полосу с максимумом у 656,3 нм, шириной около 0,8 нм. Длительность импульса генерации около 10 с. Излучение лазера, сформированное оптической системой 2, направлялось по малому диаметру тороидальной камеры установки перпендикулярно экваториальной плоскости. Были приняты все необходимые меры для уменьшения количества света, рассеянного деталями установки. С этой целью входные и выходные окна располагались наклонно к пучку (под углом Брюстера) и вдоль пучка располагалась система черненных диафрагм. Флуоресценция наблюдалась перпендикулярно возбуждающему пучку. Свечение фокусировалось конденсором на щель дифракционного монохроматора 4, после прохождения которого оно освещало фотоумножитель б сигнал [c.69]