Взаимодействие ударной и простой волн

НИИ давлений по обе стороны диафрагмы, разделяющей секции приводящего и реагирующего газов, химическая ударная труба позволяет достигнуть значительно более высоких температур в канале реагирующего газа, чем описанная выше простая ударная труба, в которой отраженная ударная волна не используется. Охлаждение в химической ударной трубе, если для этого используется отраженная ударная волна, происходит значительно быстрее, чем в простой трубе. Рабочий газ в химической ударной трубе выбрасывается в откачанный резервуар, вследствие чего проба газа, отбираемая вблизи торцовой стенки канала сразу после проведения опыта, содержит только небольшое количество рабочего газа (несколько объемных процентов). В простой ударной трубе рабочий газ составляет сравнительно большую часть газовой пробы вследствие многократного отражения и взаимодействия ударной волны и волны разрежения. Поэтому при применении химической ударной трубы выполнение анализов облегчается и одновременно повышается их точность. [c.309]

Взаимодействие ударной и простой волн. По трубе, заполненной покоящимся газом С параметрами рь Р слева направо идет ударная волна с постоянной скоростью О. Навстречу ей распространяется простая 7--волна конечной протяженности с заданным распределением параметров (рис. 12). В некоторый момент времени о в сечении х = хо ударная волна приходит в контакт с простой волной. Требуется дать описание и расчет процесса взаимодействия ударной и простой волн для I > 1о. [c.187]

Качественное отличие этой задачи от предыдущих состоит в том, что возникающее при i > о движение уже не состоит только из ударных и простых волн. Процесс взаимодействия ударной и простой волны происходит в течение конечного промежутка времени и в конечной массе газа. За время взаимодействия по этой массе проходит ударная волна переменной интенсивности, оставляя за собой энтропийный след — область с переменной энтропией. В итоге вырабатывается движение, элементами которого являются идущая вправо преломленная ударная волна и идущая влево преломленная простая волна. [c.187]

Опыты действия ВД+ДС на бензол показали, что в этих условиях имеют место сложные реакции. Как известно, бензол является простейшим представителем ароматических углеводородов, в котором шестичленное кольцо отличается большой прочностью разрыв бензольного кольца удалось осуществить такими мощными воздействиями, как ударные волны или радиационное излучение. Приложение весьма высокого давления не изменяет строения бензола. Если же подвергнуть бензол сжатию до давления 8 ГПа при 0°С (ниже температуры его плавления, равной 5,5°С) и провести сдвиговую деформацию, то происходит его полимеризация. Этот полимер является при комнатной температуре твердым веществом, темно-окрашенным, нерастворимым в обычных растворителях и разлагающимся при нагревании без плавления. Исследование данного соединения привело к выводу, что в результате действия ВД+ДС на бензол его кольцо раскрывается и образуется высокомолекулярное вещество с полиеновыми связями. Этот полимер сохраняет определенную реакционную способность, ибо при выдержке на воздухе отмечается его взаимодействие с кислородом. [c.227]

Тем же способом исследуется в акустическом приближении случай б), когда одна волна догоняет другую. Оказывается, что если изменением импеданса пренебречь, то в этом случае после взаимодействия остается просто одна ударная волна, которая идет по газу 1 со скоростью Оз. Другими словами, догоняющая ударная волна как бы 1юг юшает Ударную волну, идущую впереди нее в том же направлении. [c.187]

На отрезке взаимодействия МР линия ударной волны искривляется, а характеристики С- простой г-волны претерпевают излом. Выше линии МР образуется область переменной энтропии, которая показана на рис. 13 семейством траекторий Со, нанесенных пунктиром. Область QMFR представляет пре.юмленную простую волну, идущую по газу в состоянии 2 с энтропией 5 = 52. В областях 1, 2, 3 и 5 движение является постоянным, а область 4 с границей КРРО представляет собой энтропийный след. [c.187]

Акустическое приближение. В этом приближении рещение строится элементарно. Здесь предполагается, что ширина простой г-волны мала и она изображается иа плоскости событий одной характеристикой С , а область взаимодействия сводится к одной точке (см. рис. 14). Основными малы.ми величинами можно считать измспение скорости в простой волне из = и и отклонение скорости ударной волны от скорости звука и — Сг. Состояние 2 определяется формулами (20), где надо положить 02 — О, а давлепие в состоянии 3 из перехода 1-3 в простой волне [c.188]

Исследованию электрических характеристик состояния газа, образующегося за фронтом ударной волны, методами СВЧ посвящен обширный класс работ. Резонаторным, волноводным методом я методом свободного пространства получены характеристики такого состояния в большом интервале термодинамических параметров газа. Однако фактически нет работ, которые позволили бы изучить свойства плазмы за фронтом ударной волны в широком диапазоне длин волн. Дело в том, что каждый из вышеназванных СВЧ-методов диагностики ограничен довольно узким диапазоном частот, в котором он может быть использован с достаточной для измерения, например комплексной диэлектрической проницаемости е, точностью. Еще более сужают этот диапазон ограничения на соотношение размера объема, занимаемого плазмой, и длины волны, накладываемые из соображений возможности сравнительно простой интерпретации результатов измерений. Между тем ясно, что именно частотная вариация при измерении е одного и того же плазменного образования дала бы возможность выяснить дисперсионные свойства такого образования и тем самым экспериментально проверить существующую модель микромеханизмов, ответственных за взаимодействие электромагнитных волн с плазмой. [c.92]

Первое из них, в силу теоремы Цемплена 5.4, показывает, что в газ 3 всегда идет ударная волна. Из второй формулы (27) следует, что взаимодействие сохраняет характер простой волны если до взаимодействия была волна разрежения, для которой U > О (или волна сжатия, для которой U < 0), то и после взаимодействия простая волна останется волной разрежения ввиду неравенства Р4 < ро (соответственно, волной сжатия ввиду неравенства р4 > Рг)- [c.189]

Основные научные работы посвящены изучению структуры молекул методом спектроскопии. Изучал структуру и спектры молекулярных кристаллов, структуру ударной волны, очень быстрые химические реакции, происходящие при высоких температурах, явления взрыва. Исследовал эффект слабого взаимодействия в молекулярных кристаллах и корреляцию между симметрией свободной молекулы, локальной симметрией молекулы и симметрией кристалла. Разработал метод изоморфного замещения. Изучал кинетику диссоциации двухатомных и простых полиатомных молекул под действием ударной волиы при высоких температурах. Использовал комбинацию метода ударной волны и импульсного фотолиза для определения скорости рекомбинации атомов при очень высоких температурах. [c.545]

Когда ударная волна отражается от торцовой стенки и начинает. двигаться в обратном направлении, она вызывает мгновенную остановку быстро двил ущихся молекул в области 3. В этот момент реакция протекает в области 5 вертикальная линия контактной поверхности после взаимодействия с отраженной ударной волной >[а диаграмме время—расстояние показывает, что горячие реагирующие молекулы находятся в состоянии покоя . Хотя на схематизированной волновой диаграмме это и не показано, но при взаимодействии с фронтом отраженной ударной волны образуется или другая ударная волна, или волна разрежения, которые будут распространяться в обратном направлении в реагирующий газ. В подобном случае реакционная смесь можег охлаждаться при помощи такой волны разрежения, и вторая диафрагма и вакуумный резервуар, характерные для хим ической ударной трубы, не потребуются. При помощи этого метода в простой ударной трубе исследовали [25] пиролиз некоторых легких углеводородов. [c.308]

Броут [96], применив приближенный квантовомеханический метод, рассчитал эффективность релаксации более тяжелых гомоядерных двухатомных молекул. Оказалось, что средняя вероятность перехода равна - ( о/го) где do—межъядерное расстояние в молекуле, го — кинетический диаметр соударения. Интересно выяснить происхождение этого исключительно простого результата. При повышении температуры увеличивается диапазон заселенных вращательных уровней и расстояние между ними и возрастает скорость соударения. Первый фактор понижает вероятность обмена, второй увеличивает, и в результате вероятность не зависит от температуры. Независимость вероятности обмена от массы молекулы также вытекает из противоположного действия двух факторов первый— возрастание вероятности при увеличении массы молекулы и соответствующем сближении вращательных уровней второй — понижение вероятности из-за уменьшения скорости соударения при увеличении массы молекулы. Поскольку время соударения всегда намного меньше периода вращения молекулы, вероятность перехода не зависит от межмолекулярного потенциала. Расчетные значения Z p равны 17 для Ог и 23 для N2. Они превышают опытные данные , 5,3 для N2 и 4,1 для О2 (ультразвуковая дисперсия [97]), а также 4,7 для N2 и 4,1 для Ог (ультразвуковое поглощение [98]). По измерениям в ударных волнах [94] Zsp = 5 для N2. Диполь-дипольное взаимодействие также повышает эффективность вращательной релаксации молекул газа с относительно большим молекулярным весом так, для молекулы N0, которая по ряду признаков [c.270]

На рис. 14 показана (и, р)-диаграмма этого процесса, где линия 1-3 изображает данную простую г-волну, а линия 2-4 есть гео.метрическос место состояний движения за ударной волной на участке взаимодействия МР. [c.188]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология