Мак-Рейнольдса условные

Так как движущийся поток является практически трехмерным, то такой критерий Рейнольдса условный, приведенный к указанному сечению. [c.304]

Цель работы. Научиться пользоваться системой констант Роршнайдера—Мак-Рейнольдса и универсальной термодинамической системой классификации неподвижных фаз различной условной хроматографической полярности и селективности. [c.271]

Перечисленные требования в известной мере условны, так как значение каждого из них зависит от ряда дополнительных факторов, таких, папример, как режим течения по числу Рейнольдса, тип ЭВМ, квалификация исполнителя, ограничения иа время для получения результата, серийность расчетов и т. д. Эти требования, кроме того, противоречивы, так как одновременное и полное их выполнение практически невозможно, что требует компромиссных решений. [c.174]

Плоская пластина. При течении жидкости (газа) вдоль плоской поверхности (пластины) в пристенной зоне образуется гидродинамический пограничный слой, в пределах которого скорость изменяется от значения оУо на внешней границе до нуля на стенке. На начальном участке пластины, пока пограничный слой тонкий, течение ламинарное. Далее, на некотором расстоянии Хкр от передней кромки пластины течение в пограничном слое становится турбулентным. Условная граница перехода от ламинарного режима течения к турбулентному определяется критическим значением числа Рейнольдса [c.173]

При изучении внутренних задач гидродинамики (течение в трубах, каналах) мы отмечали наличие кризиса течения при определенных значениях числа Re наблюдается резкое нарушение ламинарного режима. При этом диапазон переходного режима был сравнительно узким число Re изменялось при переходе от ламинарного к турбулентному режиму примерно в 4 раза (в этом, кстати, причина невысокого интереса исследователей к данному диапазону). При обтекании тел потоком (внешняя задача гидродинамики) не наблюдается резкого перехода от ламинарного режима к турбулентному, переход осуществляется плавно и постепенно. Это связано с образованием турбулентных вихрей за телом и постепенным (плавным) перемещением области отрыва этих вихрей — от тыльных зон тела к лобовым по мере увеличения числа Рейнольдса. Очевидно, что в этом случае границы между режимами будут условными-, приближение при низких Re к ламинарному режиму и при высоких Re — к турбулентному будет асимптотическим. Иными словами, эти границы устанавливаются в известной мере произвольно — исходя из приемлемой погрешности анализа и расчета. И диапазон переходного режима получается весьма широким в зависимости от [c.220]

Условный критерий Рейнольдса для газа рассчитывается по номинальному размеру насадки и вязкости жидкости [c.569]

Рейнольдса для условной плотности вероятностей температуры неприемлемо. [c.53]

Теория вопроса была первоначально сформулирована Козе-ни [55] и Карманом [12]. С целью упрощения некоторых ее положений было предложено условно заменить движение жидкости через извилистые каналы переменного сечения в насадке движением через единичные прямые каналы, имеющие тот же объем и постоянное среднее поперечное сечение . При движении через параллельно расположенные каналы коэффициент сопротивления с/ однозначно связан с критерием Рейнольдса Не [c.24]

Приведенные ниже формулы для пересчета характеристик справедливы для подобия по условному числу Маха М, условному числу Рейнольдса Ре и показателю адиабаты к [97]. [c.298]

Необходимо отметить, что приведенное критическое значение является в известной степени условным, так как трудно обнаружить резкий переход от ламинарного режима к турбулентному, Ё действительности обычно наблюдается так называемая переходная область исчезновения ламинарного режима и установления турбулентного состояния потока. Численные значения критерия Рейнольдса для переходной области находятся в пределах 2300 10 000. При значении Ре более 10 000 режим потока становится развитым (устойчивым) турбулентным. [c.14]

Чтобы установить шероховатость трубопровода по экспериментально найденным значениям коэффициента трения и значениям чисел Рейнольдса, надо определить из графика (рис. 3-4) условную гладкость трубы (Це . [c.33]

Полезно обратить внимание на значение экспериментально установленного критического (Ке р) числа Рейнольдса, которое при поперечном обтекании цилиндра (трубы) имеет иное численное значение, чем при течении вязкой жидкости внутри трубы это дополнительно иллюстрирует то обстоятельство, что критерии подобия являются не точным отношением сил, а лишь условной мерой их отношения. [c.98]

Для зернистого слоя катализатора промежутки между зернами могут условно рассматриваться как трубки, длина и диаметр которых одного порядка. Поэтому режим течения между зернами катализатора должен отличаться от нормального режима в трубах. Отсюда следует, что даже при общем ламинарном режиме эффективная толщина диффузионного слоя вокруг зерен катализатора может зависеть от критерия Рейнольдса, т. е. от линейной скорости потока. [c.391]

При расчете условных чисел Маха и Рейнольдса за определяющие величины приняты следующие. [c.103]

Селективность адсорбентов, как и селективность неподвижных жидкостей, может оцениваться с помощью условной хроматографической полярности, а также факторов полярности Роршнайдера— Мак-Рейнольдса [87]. Это обеспечивает более широкий подход к оценке возможностей хроматографических сорбентов при подборе условий разделения анализируемых смесей. [c.114]

Правее линии 3—4 до условной линии АВ на графике Никурадзе расположены данные о величине 1 в до квадратичной области сопротивления. В этой области турбулентного движения для не вполне шероховатых труб потери напора определяются числом Рейнольдса и шероховатостью. Чем больше шероховатость труб, т. е. чем меньше , тем больше % и, следовательно, [c.87]

Для вычисления условного коэффициента трения с в инженерных расчетах используют эмпирические критериальные уравнения вида Ей = /(Не), где Ей —критерий Эйлера, а Ке —число Рейнольдса [c.120]

Падение давления в трубопроводах определяют, исходя из величин условных проходов трубопроводов, допускаемых скоростей среды, коэффициентов трения, зависящих от критерия Рейнольдса и степени шероховатости труб, развернутой длины участка трубопровода, плотности протекаемой среды, разности геодезических высот в начале и в конце трубопровода и местных сопротивлений деталей трубопровода. [c.36]

Величина и — некоторая условная скорость (superfi ial velo ity), которой особенно удобно пользоваться при переходе от неподвижного зернистого слоя к взвешенным разреженным слоям. Комбинируя ее с d, получаем критерий Рейнольдса для одиночного зерна [c.23]

Ной функцией чисел Рейнольдса потоков, теплофизичесКИ свойств и т. д. [что видно из формулы (2.13), согласно которой число труб по ходу потока зависит от отношения Rbi/ ]. Поэтому введение поправок zu Ilzi в коэффициенты Г , Bi достаточно условно. Так же условно введение плотностей ргн, которые зависят от места установки нагнетателя в тепловой схеме, в коэффициент Дт Тем не менее несмотря на некоторые условности, представление сложных функций q и No в виде нескольких множителей упрощает изложение материала. [c.30]

Для оценки и выбора НФ очень удобен метод классификации их по условной хроматографической полярности, предложенной Роршнейдером и усовершенствованный Мак-Рейнольдсом. В этом методе используют так называемые индексы удерживания (индексы Ковача). В системе этих индексов в качестве стандартных веществ приняты парафины. Индекс удерживания / на любой колонке и при любых условиях для нормального предельного углеводорода принимают равным числу атомов углерода, умноженному иа 100. Так,/сбНм = 600, /с,н,о = 700 и т. д. Значение индекса удерживания любого другого вещества на [c.621]

Здесь тJ.=wУgd—критерий Фруда для газа, рассчитанный ПО номинальному размеру насадки й Неусл.=ш о< Рг/1 ж—условный критерий Рейнольдса для газа, рассчитанный по размеру й и вязкости жидкости Фж = ра,/рж, Фр= Рр/Рвозд. Рт И рж ПЛОТНОСТИ ВОДЫ И орошающей жидкости р озд и р —плотности воздуха и газа. [c.415]

Ограниченные возможности имеет применение для этой цели динамического напряжения сдвига и пластической вязкости. Недостатками их являются неинвариантрость в различных условиях измерений, что объясняется незнанием истинного закона трения и эпюры скоростей сдвига. Эти величины носят формальный характер и не имеют определенного физического смысла. Понятия т]пл и 0д = Тв можно относить лишь к идеализированному вязко-пластичному телу Бингама. В настоящее время значения пластической вязкости и динамического напряжения сдвига широко применяют для гидравлических расчетов. Это вносит в них известную условность из-за необходимости использования методов теории подобия и безразмерных критериев (обобщенный критерий Рейнольдса, критерий Хедстрема и др.), исходящих из бингамовской аппроксимации, имеющей, как указывалось, ограниченный характер. [c.233]

Достоверные реологические измерения возможны только в условиях стационарного ламинарного течения. В покое или при турбу-.чентном течении понятие вязкости теряет, как известно, физический смысл. Поэтому реологические методы должны обеспечивать соблюдение стационарности и критериев Рейнольдса, инвариантности от размеров прибора, исключения искажаюш,их эффектов — концевых, пристенного скольжения, температурных и др. Однако зачастую, особенно в неньютоновских системах, измеряемые величины носят относительный или условный характер. Тем не менее, они качественно характеризуют реологическое поведение и находят поэтому практическое применение. [c.255]

Зависимость Re p от давления в области р = (30—70) 10 Па оказалась линейной. Продлевая на рис. 5 условно прямые линии R6kp=/(Р) ДО давления / = 1-10 Па, получаем для трубы диаметром 10 мм значение Re p=450, а для трубы диаметром 20 мм — соответственно Re p=600. Именно эти значения чисел Re p упоминаются в литературе наиболее часто как критические числа Рейнольдса при отекании пленок жидкости по вертикальной поверхности в неподвижной среде газа при ряьг1 10 Па. [c.137]

При выполнении расчетов необходимо знать режим перемешивания жидкости, который характеризуется числом Рейнольдса в форме равенства (6.1.2.3). Изменение числа Рейнольдса за счет, например, ростг частоты вращения мешалки, как видно из рис. 6.1.2.1-6.1.2.3, не сопровождается каким-либо кризисным явлением. Можно условно выделить ламинарный, переходный и турбулентный режимы. [c.314]

Вильямс и Боллинджер [25] осуществили эксперимент с целью проверить теорию Дамкелера и Щелкина. В этом эксперименте определяли связь между скоростью горения в бунзеновском пламени и турбулентностью течения смеси в трубке. Диаметр трубки й изменялся в интервале от Д дюйма до /8 дюйма (от 0,63 до 2,85 см), а число Рейнольдса Ке — от 3000 до 35000. В качестве горючего использовали ацетилен, этилен, пропан и другие газы и исследовали соотношения компонентов, при которых скорость горения в отсутствие пульсаций максимальна. Для определения скорости горения был выбран метод, разработанный первоначально для бунзеновских пламен в отсутствие пульсаций, т. е. метод У/А (где V — объемный расход газа, А — площадь поверхности пламени). Однако на сей раз в качестве поверхности пламени была использована условная поверхность, являющаяся равноудаленной от внешней и внутренней поверхностей, фиксируемых на фотографиях пламени с длительной экспозицией. [c.154]

Приведенное сравнение данных по теплообмену со змеевиками и горизонтальными трубами несколько условно, поскольку опыты проводились в трудно сопоставимых условиях (в разиых аппаратах, с различными частицами, вблизи начала псевдоожижения или вблизи максимума а). Более показательны опыты, проведенные в одном и том же аппарате с одними и теми же частицами (кварцевый песок) и в одинаковом диапазоне изменения критерия Рейнольдса — с вертикальной и горизонтальной трубками [2, 97, [c.328]

С увеличением плотности орошения волнообразование на поверхности пленки принимает все более хаотический характер и волновое течение постепенно переходит в турбулентное. Как уже отмечалось, разными авторами указываются различные значения критерия Рейнольдса, соответствующие этому переходу. Отмечается, в частности [84], что развитие турбулентности в пленке более затруднительно, чем в сплошном потоке жидкости, поскольку размер образующихся вихрей ограничен толщиной пленки, а наличие свободной поверхности обусловливает колебания давления. Обычно принято считать границей перехода к турбулентному режиму течения пленки значение Ке л = 1600, хотя эта граница в значительной мере условна и зависит от возмущений на входе и случайных возмущений. При обеспечении специальных мер по стабилизации потока на входе переход к турбулентному режиму течения отмечен [84] лишь при Кспл > 3000. [c.53]

По мере увеличения степени турбулентности потока жидкости (газа) величина Ор уменьшается и ст1ановится равной нулю при турбулентном движении. При обтекании зерен пористой среды в силу смешения при этом потоков возникает также конвекционное перемешивание. Поэтому даже при малых значениях критерия Рейнольдса к коэффициенту молекулярной диффузии добавляется коэффициент конвективной диффузии . В тех случаях, когда диаметры условных межзерновых каналов становятся соизмеримыми со средним свободным пробегом молекул, обычно учитывают эффекты, обусловленные взаимодействием молекул со стенками каналов. [c.32]

Таким образом, скорость воды в модели должна быть обратно пропорциональна ее размеру чем мейьше модель, тем больше скорость. Если условно (2.2) соблюдено, то распределение скоростей в модели подобно распределению в оригинале, и значения критерия Рейнольдса в сходственных точках (см. рис. 2.1) равны. [c.13]

Коэффициент сопротивления трения тр, коэффициент местного сопротивления м и условный обобщенный коэффициент со-иротивлешш единицы относительной длины канала зависят от числа Рейнольдса Ре и степени шероховатости стенок канала. [c.120]

Проиллюстрируем высказанное положение примером. Пусть в однородном потоке несжимаемой жидкости с кинематическим коэффициентом v, плотностью р и постоянной скоростью V происходит обтекание лопаток центробежного насоса с условным диаметром проточной части d . Поставим задачу об определении сопротивления потоку, протекающему в рабочем колесе, в предположении, что движение стационарно, а объемных сил нет. Тогда среди необходимых условий подобия (3.18) остаются лишь два Ей == idem и Re = idem. Число Рейнольдса, в данном случае равное Re = vdj-lv, является критерием подобия, так как содержит заданные наперед масштабы скоростей v, длин а также заданную физическую константу v. Сила сопротивления Р может быть определена только после решения задачи обтекания. Она определяется сум-тиированием по поверхности лопаток центробежного колеса сил давления потока иа поверхность лопатки и сил трения жидкости о поверхность лопаток, которые в свою очередь зависят от решения задачи обтекания. Число Эйлера, содержащее в своем масштабе неизвестное наперед давление, не может быть критерием подобия, а будет функцией числа Рейнольдса. [c.45]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология