Блобы

Термин блоб принят в книге [2]. — Прим. перев. [c.490]

Число мономеров на блоб связано с формулой Флори для реальных цепей (1.39), т.е. [c.48]

Рис. 1,10. Стрелкой показан один блоб.

Рис. 3.5. Стрелкой указан блоб — участок цепи из g мономеров,

Это согласуется с данными, полученными Танакой [39]. Тем не менее, поскольку каждый блоб взаимодействует только с определенным числом соседей (Р 1), нет оснований полагать, что возникающие критические показатели будут описываться теорией самосогласованного поля. [c.179]

Следовательно, эквивалентность между блобами и мономерами [c.258]

РИС. 3. Схематическая иллюстрация гипотезы блобов Дауда и де Жена. [c.490]

Таким образом, вновь получаем , N , если мы предполагаем, что р = V, т. е. цепь N//7 блобов подобна по протяженности [c.493]

Для гексагональной решетки такой процесс перенормировки был осуществлен для блобов наименьшего нетривиального размера [37] (с единственным центральным расположением и его ближайшими тремя соседями). Это дает величину экспоненты к = 0,8345 для блужданий без самопересечений в рассматриваемом подклассе. Для хаотически разветвленных полимеров величина экспоненты и получается равной 0,6876, так же как и величины экспонент /3 и Ь, рассмотренных в разд. 4. Такой подход весьма близок к другим методам группы перенормировки, применяемым к полимерам (как, например, в работах [17, 36, 51—54]). [c.494]

ПОЛНОГО класса блужданий без самопересечений. Это обусловлено тем, что взаимопроникновение блобов при каждом данном масштабе в этих подклассах запрешено. Предположение о существовании границ подтверждается при сравнении с цитированными ранее наилучшими оценками для и. Кроме того, предполагается, что по мере увеличения размера начальных блобов результаты, полученные для этих подклассов, будут приближаться к результатам для полного класса. [c.495]

Анализ физико-химической литературы [2, 6, 32, 36] показал, что при контакте воды и нефти происходит диспергирование последней. С учетом этого автором была сформулирована закономерность вытеснения нефти в пористых средах, заключающаяся в том, что при вытеснении нефти из пласта путем нагнетания в него водного раствора нефть диспергируется на отдельные части (агрегаты, ганглии, блобы, целики, кластеры—макродис-пергируется), распределение которых по размерам определяется капиллярным гистерезисом в системе нефть—вода—порода. [c.7]

В соответствии с предложенной моделью процесса вытеснения нефти соотношение (2.5.4) будем использовать для всех подвижных кластеров, составляющих вытесняемую фазу, включая элементы протяженностью от добывающей до нагнетательной скважины на всех стадиях процесса вытеснения. Неподвижные кластеры нефти будут иметь размеры /,,, менее / , и, следовательно, скорость всех блобов менее будет равна нулю. [c.30]

К концу физ. стадии (спустя 10 с после облучения) в системе присутствуют мол. ионы, электроны недовозбуж-дения, молекулы и ионы в сверхвозбужденных и возбужденных состояниях. Система в этот момент является термически неравновесной и пространственно неоднородной, поскольку образовавшиеся частицы образуют вдоль пути ионизирующей частицы микрообласти диаметром неск. нм с высокой их локальной концентрацией грушевидные по форме блобы , короткие треки и сферич. шпоры . [c.152]

Физико-химическая стадия. За время 10 с происходит диссоциация и автоионизация сверхвозбужденных молекул, диссоциация возбужденных молекул, снижение энергии электронов недовозбуждения до тепловой энергии (сТ-их термализация, система приходит в состояние теплового равновесия. Продолжительность термализации зависит от природы и агрегатного состояния среды в высокополярных жидкостях типа воды 10 с, в неполярных жидкостях-10 с (для жидкостей с молекулами сферич. формы-10 с) В блобах, коротких треках и шпорах [c.152]

Очень удобно часто используемое представление полимерной цепи в растворе как последовательности блобов — участков, полимерной цепи с линейным размером, равным корреляционной длине . На размерах, меньших , полимерная цепь ведет себя как изолированная, она чувствует только свои сегменты, а на расстояниях, больших , взаимодействует с другими цепями. Полуразбавленный раствор можно представить как систему плотно упакованных блобов, статистически независимых друг от друга (рис. IV. 6). [c.121]

Результат для предельно больших f можно было бы найти прямо из скейлингового уравнения (1.44), если принять во внимание, что при больших f I<г > I должен становиться линейной функшей от N. Причина такой линейности состоит в том, что при больших f отдельные блобы не взаимодействуют, и мы возвращаемся к идеальной нити блобов. [c.49]

Наряду с продольным удлинением цепи < г >, параллельным I, представляет интерес определить поперечное размазывание" цепи при сильном растяжении. Проекция нити блобов на плоскость, перпендикулярную 1, представляет собой идеальную нить, поэтому [c.50]

Рис, 1.12, Стрелками показаны блобы каждый из них содержит мономеров цепи. [c.51]

Этот результат впервые был получен Даудом [7, 9] и проверен с достаточной точностью в экспериментах по рассеянию нейтронов на растворах полистирола (см. рис. 3.1). Формула (3.33) могла быть получена непосредственно из скейлинговых соображений для этого нужно написать К = / р(ф/ф ) и определить из условия Однако вывод, основанный на концепции блобов, более нагляден. [c.87]

Наши утверждения о блобах можно сделать более точными в терминах корреляционных функций. Рассмотрим сначала автокорреляционную функцию ав-го( ) УЩУ> одной меченой цепи эта функция детально изучена Фарну [10] для растворов полистирола (рис. 3.6). [c.87]

Этот закон хорошо согласуется с данными Фарну [7, 10]. Заметим, что при О g(q) = g, где g - число мономеров в одном блобе. [c.90]

С технической точки зрения оригинальное вычисление Эдвардса не безупречно. Оно основано на предположении об идеальности цепей и игнорирует корреляции, поэтому оно не дает правильного показателя степени для . Однако если воспроизвести вычисления, используя в качестве мономерных единиц блобы, то цепи можно рассматривать как близкие к идеальным и таким путем можно получить правильные показатели степени. Эти исправленные вычисления показывают, что длина экранирования имеет такой же порядок величины, что и размер ячейки в сетке . Вообще, в полуразбавленном растворе все характерные длины, не зависящие от Ы, должны иметь одинаковые скейлинговые свойства и поэтому могут отличаться от размера ячейки только численным множителем. [c.94]

Таким образом, при ф > ф размер блобов оказывается меньше О и все локальные корреляционные характеристики возвращаются к значениям, характерным для трехмерной системы. В частности, осмотическое давление дается формулой (3.27), т.е. [c.99]

Сказанное можно переформулировать в терминах надлежащим образом определенных блобов (рис. 5.15). Каждой цепи (из /V мономеров) соответствует блоб размера Яр. По существу блобы плотно упакованы (способ упаковки зависит от функциональности геля и способа [c.174]

Проверка этого может быть осуществлена в различных экспериментах по рассеянию. Данные по рассеянию нейтронов были получены страсбургской группой [35]. Ими в основном проводились такие эксперименты, в которых какая-либо часть геля была помечена в частности, довольно несложно дейтерировать сшивки и измерять корреляции между ними. Получающаяся дифракционная картина напоминает дифракцию на аморфном твердом теле среднее расстояние между сшивками порядка Яр, поэтому на дифракционной картине наблюдается пологий максимум при 1/Яр. Две сшивки не могут близко подходить друг к другу, так как это повлечет за собой энергетически невыгодное перекрывание блобов. [c.175]

Набухшие гели подчиняются простым скейлинговым законам, которые не зависят от способа приготовления гелей. Гели можно рассматривать как наборы соседних блобов, при этом каждый блоб соответствует одной цепи свойства блоба близки к свойствам одиночной цепи. Блобы негауссовы. Тем не менее модель Флори, основанная на гауссовой статистике, дает хорошее описание свойств гелей - благодаря замечательной взаимной компенсации ошибок. Небольшое ухудшение качества растворителя может вызвать спинодальный распад в геле. [c.180]

В разд. 5.3 было показано, что с точки зрения скейлинговых свойств набухший гель подобен полимерному раствору (без сшивок) при концентрации перекрывания с = с . Эта аналогия справедлива также и для некоторых динамических свойств. Общие формулы (7.17) и (7.23) выражают коэффициенты седиментации s и диффузии в терминах статических корреляций. Требуется лишь подставить в эти формулы в качестве g(r) выражение (5.30), справедливое для гелей. Другими словами, поскольку в случае геля мы имеем дело с системой при с = с , во всех динамических формулах разд. 7.1 необходимо заменить характерный размер на а число мономеров в блобе g - на /V (/V - степень полимеризации составляющих сетку цепей). [c.241]

Ниже мы, однако, получим скейлинговые соотношения, которые выполнялись бы в расплаве блобов, если бы с точки зрения зацеплений свойства блобов были идентичны свойствам мономеров. Мы знаем, что такое предположение слишком грубо, но соответствующая теория может быть полезна для сравнения с экспериментом как некоторое начальное приближение. [c.258]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология