Интенсивность рассеяния света приведенная

Повышения интенсивности рассеянного света можно добиться с помощью достаточно интенсивных световых потоков или мощных лазеров. Качество регистрации рассеянных квантов можно повысить, имея совершенное оптическое и электронное оборудование. Применение лазеров стимулировало развитие этой, уже ставшей классической, области спектроскопии. Лазеры не только повысили чувствительность спектроскопии обычного (спонтанного) комбинационного рассеяния, но и стимулировали развитие новых методов, основанных на вынужденном, например на антистоксовом, комбинационном рассеянии, носящем название когерентного антистоксового рассеяния света (КАРС) или, в частности, резонансного комбинационного рассеяния (РКР). При возрастании интенсивности падающего лазерного излучения становится значительной интенсивность рассеянного стоксового излучения. В этих условиях происходит взаимодействие молекул одновременно с двумя электромагнитными волнами лазерной vл и стоксовой V т = Vл — v , связанных между собой через молекулярные колебания с VI,. Такая связь (энергетическая) между излучением накачки и стоксовой (или антистоксовой) волной может привести к интенсивному поляризованному излучению на комбинационных частотах, другими словами— к вынужденному комбинационному рассеянию. Причем в этих условиях оказывается заметной доля молекул, находящихся в возбужденном колебательном состоянии, и в результате на частотах Гл + VI, возникает интенсивное антистоксово излучение. [c.772]

Чтобы определить коэффициент спектральной диффузии (X), нужно знать коэффициент спектральной абсорбции а (X). Для определения коэффициента спектральной абсорбции растворенного вещества иногда можно удалять нерастворенные вещества фильтрацией, но это может привести к помехам. Следовательно, нужно приводить результаты определения мутности в сравнении со стандартным раствором. Интенсивное рассеивания излучения зависит от длины волны падающего света, зггла измерения, а также формы, оптических свойств и распределения взвешенных в воде частиц по размерам. При измерении ослабления пропускаемого света измеряемое значение зависит от апертурного угла Юд потока света, поступающего на приемник. При измерении рассеянного излучения измеряемые значения зависят от угла в и апертурного угла со,. Угол в — угол, образованный направлением падающего света и измеряемого рассеянного излучения (рис. 3). [c.40]

Если Р и Ру (см. рис. 86) находятся достаточно далеко друг от друга, так что разность между ОР Л и ОР А может превышать А-/2, возможно полное гашение рассеянного излучения и дальнейшее увеличение угла может привести к увеличению интенсивности рассеянного излучения. Мы увидим, что этот случай не представляет для нас интереса. Мы ограничимся для всех частиц достаточно малыми углами рассеяния, такими, чтобы разности хода, большие чем к/2, либо вовсе не давали вклада в интенсивность рассеянного света, либо давали,очень малый вклад. [c.345]

Если предпринять меры для уменьщения рассеянного света и подобрать соответствующую оптику для разделения по длинам волн возбуждающего и наблюдаемого излучений, то увеличение интенсивности падающего света может привести к значительному снижению пределов обнаружения. В решении этой проблемы ключевой стадией является именно отделение возбуждающего света от испускаемого. Дал е когда на выбор нефлуоресцирующих фильтров и устранение рассеянного света обращено особое внимание, отношение сигнал/щум все еще определяется возбуждающим светом, достигающим детектора. Высокую чувствительность определений с помощью лазеров [c.583]

Поглощение энергии — это, разумеется, главное необходимое условие какой бы то ни было фотохимической реакции. Если нанести на график зависимость количества поглощенной энергии от длины волны, получится спектр поглощения. В ультрафиолетовой области поглощение энергии излучения вызывает возбуждение электронов и может привести к разрыву химической связи или образованию новой связи, флуоресценции или рассеянию энергии в виде теплоты. Поглощение энергии сложной молекулой и длина волны, при которой энергия поглощается, зависят от строения молекул большинство ароматических соединений, проявляющих гербицидные свойства, довольно интенсивно поглощают свет в ультрафиолетовой области, т. е. обладают УФ-спектром поглощения. [c.315]

При измерении интенсивностей в максимуме линий необходимо считаться также с тем обстоятельством, что относительная интенсивность линий комбинационного рассеяния, имеющих разную собственную ширину, зависит от ширины и формы возбуждающей линии (под собственной шириной подразумевается такая ширина линии комбинационного рассеяния, которую она имеет при бесконечно узкой возбуждающей линии). Переход от одного источника света к другому, а также вариации режима работы ламп приводят к изменению ширины и формы возбуждающей линии, а это в свою очередь может привести к изменению относительных интенсивностей линий комбинационного рассеяния, обладающих различной собственной шириной. [c.303]

При выводе этого соотношения мы допустили, что частота падающего света не равна частоте излучения, которое поглощается рассеивающей средой. При выводе мы также пренебрегли возможностью взаимодействия падающего света с рассеивающей частицей, которое может привести к поглощению части световой энергии и к появлению рассеянного излучения с частотой, отличной от частоты падающего света. На самом деле такое взаимодействие имеет место и известно под названием эффекта Рамана. Однако интенсивность такого рассеяния, настолько мала, что этим эффектом можно вполне пренебречь, если речь идет об определении всей интенсивности рассеянного света, как это действитрль. [c.320]

Можно привести и другую аналогию. При анализе МВР рассеянием света непосредственно измеряется интенсивность, но фракционируюш им параметром является угол рассеяния или длина волны, поскольку эти величины чувствительны к МВР нри анализе комнозиционной неоднородности также непосредственно измеряется интенсивность, но теперь уже фракционирующим параметром является показатель преломления растворителя Но, нечувствительный к М, по чувствительный к составу макромолекул. [c.102]

Наибольшее рассеяние наблюдается на-сферолитах, размеры которых имеют тот же порядок, что и длина волны видимого света. Интенсивность рассеяния определяется как размером сферолита, так и совершенством его строения. При одинаковом размере сферо-литов большее рассеяние наблюдается для полимера с более высокой кристалличностью. Снижение кристалличности может привести к уничтожению в полимере сферолитного порядка и к существенному повышению его прозрачности. Полимерные кристаллиты с размерами порядка 5—20 нм дают значительно меньшее рассеяние, чем сферолиты. С этим связаны способы получения прозрачных пленок из кристаллических полимеров путем формования фибриллярной структуры из расплава полимера. [c.69]

Основные требования в спектроскопии комбинационного рассеяния света заключаются в следующем источник излучения должен обладать высокоинтенсивным линейчатым спектром, по возможности с небольшим количеством резких линий в синей, фиолетовой или ультрафиолетовой областях, свободным от непреч рывного излучения спектрограф должен иметь большую свето-. силу и достаточную дисперсию при исследованиях должны быть устранены все факторы, которые могут привести к потере линий спектра комбинационного рассеяния света в сплошном фоне, как, например, флюоресценция, отражение и рассеивание излучения источника трубкой, содержащей вещество. Так как многие орга нические вещества поглощают ультрафиолетовое излучение, то для возбуждения наиболее удобен видимый свет самым обычным источником излучения является ртутная лампа. Кварцевые лампы дают гораздо большую интенсивность излучения, чем стеклянные. Часто используются батареи ртутных ламп (стр. 55) типа Н (см. рис. 41). Наряду с ультрафиолетовыми линиями ртутная лампа дает сильные линии 4047 А в фиолетовой области, 4358 А— в синей (со слабыми компонентами 4348 и 4339 А), слабую линию 4916 А и снова сильные зеленую линию 5461 А и желтые—5 69 и 5790 А. Если для возбуждения используется линия 4358 А, возможность рассеяния от ее коротковолновых компонентов ничтожно мала. Между линиями с длиной волны 4358 и 4916 А находится свободная область, в которую и попадает большинство [c.152]

При измерении интенсивностей в максимуме линий необходимо считаться также с тем, что относительная интенсивность линий комбинационного рассеяния, имеющих разную собственную ширину, зависит от ширины и формы возбуждающей линии (под собственной шириной мы подразумеваем ту ширину линий комбинационного рассеяния, которую они имеют при бесконечно узкой возбуждающей линии). Переход от одного источника света к другому, а та1<же вариации режима горения ламп приводят к изменению ширины и формы возбуждающей линии, а это в свою очередь может привести к изменению относительных интенсивностей линий комбинационного рассеяния, обладающих различной собственной шириной. Ширина и форма возбуждающей линии особенно сильно изменяются при переходе от пониженного режима горения лампы к нормальному режиму горения. Измерения показывают [12], что в ртутной лампе типа ПРК-2 при поиижепиом режиме горения (сила тока 1,0—1,5 А) линия 4358 А, обычно применяемая для возбуждения спектров комбинационного рассеяния, имеет диснерсионную форму и ширину порядка 0,1 А. С увеличением тока, текущего через лампу, ширина липни вначале возрастает плавно и сравнительно медленно, затем происходит резкий переход к нормальному режиму горения (контракция разряда нри токе через лампу 2,5—3,0 А), причем ширина линии увеличивается примерно до 0,5 А и линия самообращается. Дальнейшее увеличение тока, текущего через лампу, приводит к еще большему росту ширины линии. Интенсивность сплошного фона также Q возрастает но мере увеличения тока, текущего через лампу, причем иптенсивность фона возрастает быстрее, чем интенсивность возбуж-дающей линии [И]. [c.17]

Основное преимущество методики одновременной съемки — независимость результатов от колебания интенсивности лампы — может быть поставлено под сомнение вследствие того, что свет рассеяния и свет флуоресценции возбуждаются разными линиями ртутной лампы 4358 А для рассеяния и группа линий около 3650 А — для флуоресценции. Линия 4358 А соответствует нереходу б / —1, тогда как линия 3662 А— переходу б Ра—линия 3654 А — переходу 6 Рг—и линия 3650А— переходу б Рг—б />з. Изменение условий возбуждения, особенно при смене ламп, могло бы привести к изменению относительной ин-тенсивпости указанных линий. [c.32]

Особенно неприятным это явление становится, когда используется избирательный приемник, а распределение интенсивности излучения в спектре источника, как, например, у вольфрамовой лампы, сильно меняется. Например, высокая чувствительность оксидноцезиевого фотоэлемента к красному свету, сочетающаяся с высокой интенсивностью красного излучения вольфрамовой лампы, может привести к совершенно ложным показаниям про-пускаемости в синей области в том случае, если при установке длин волн синего света на фотоэлемент попадает сколько-нибудь заметное количество рассеянного или отраженного красного света. Для наиболее полного отделения пучка света, выделяемого монохроматором, от паразитного излучения (расширение интервала длин волн, пропускаемых щелью при использовании конечной ее ширины, в виду не имеется) могут, повидимому, использоваться один за другим два монохроматора, как это делается, например, в двойном монохроматоре Ван Циттерта или, приборе Хильгера—Мюллера. [c.103]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология