Уравнение выгорания частиц

В случае кинетического горения уравнения выгорания частиц двух фракций 1-й и 1-й (наиболее крупной) записываются так [c.204]

При постановке задачи о выгорании топлива в слое необходимо рассматривать процессы, протекающие у поверхности горящей углеродной частицы. Уравнение выгорания частицы изменяется в зависимости от роли реакций, сопровождающих процесс горения, и распределения концентраций основных компонент в пределах пограничной пленки. [c.227]

Из рассмотрения уравнений выгорания частиц, когда для слоя ад не зависит от б, получим = с18 , т. е. при горении в слое в диффузионной области наблюдается эквидистантность кривых выгорания, так же, как это было в факеле в кинетической области [c.229]

Дифференциальное уравнение выгорания частицы в полифракционном противоточном слое в случае переменной по высоте слоя порозности представляется в виде [c.238]

В работе автора [240] рассматривается уравнение выгорания частицы по двум реакциям — окисления углерода и восстановления СО [c.326]

Добавим к нему кинетическое уравнение выгорания частицы [c.370]

Принимая первый порядок реакции, можно написать следующее дифференциальное уравнение выгорания частицы (см. гл. VI) [c.474]

Уравнение выгорания частицы кокса [c.351]

Уравнение выгорания частиц [c.362]

Решение. Для определения времени выгорания частицы воспользуемся выражением (7-38). Основная трудность заключается в нахождении уравнения для G - [c.173]

Расчет полного времени выгорания частицы диаметром 1 мм затруднен, так как Ое является довольно сложной функцией размера частицы, поэтому проинтегрировать уравнение (7-38) не удается. [c.174]

Подставляя в выражение (10-16) зависимость (10-15) и учитывая, что в восстановительной зоне справедливы зависимости для йР, так как процесс и в этой зоне протекает в диффузионной области (Л/з > 1), получим уравнение выгорания в восстановительной зоне слоя, полностью совпадающее с уравнениями (10-13) и (10-14). Таким образом, выведенные уравнения описывают выгорание частиц и в восстановительной, и в кислородной зонах слоя. [c.236]

Полученные дифференциальные уравнения показывают, что при принятых предположениях о характере горения в слое выгорание частиц определяется порозностью слоя, фракционным составом исходного топлива, положением частицы по высоте слоя и коэффициентом избытка организованного воздуха. [c.238]

Допустим, что выгорание протекает во внутреннем кинетическом рен име прп концентрации в окружающей среде с . Дифференциальное уравнение выгорания сферической частицы [c.129]

Интегрируя уравнение (7.87), найдем время выгорания частицы [c.129]

Интегрируя уравнение (7. 89), получим время выгорания частицы [c.129]

Интегрируя уравнения диффузии и выгорания частицы при следующих граничных условиях х = г ч=0 Vg = 0,2l при х=со, Нуссельт находит время выгорания частицы [c.232]

При выводе этой формулы игнорируется скорость химической реакции. Кроме того, уравнение (1. 1) выведено при коэффициенте избытка воздуха а=оэ. Последнее обстоятельство Нуссельт учел, производя подобный жо расчет времени выгорания, но вводя вместо переменный расход кислорода О . В результате он нашел более полную формулу для расчета времени выгорания частицы [c.233]

Для того, чтобы определить время выгорания частицы, надо обратиться к уравнению выгорания [c.253]

В свя ш с выгоранием частицы в уравнении ее движения необходимо учесть изменение массы. Такое уравнение для мелких пылинок было составлено и решено автором [348]. Кратко эту задачу мы рассмотрим в главе XI. [c.272]

На рис. 926 показаны кривые распределения концентраций кислорода для двух случаев с учетом выгорания — по уравнению (2.50) — и без учета выгорания частиц — по уравненпю (2.19). [c.379]

Учет выгорания частиц, согласно уравнению (2.50), в кислородной зоно вносит, как уже сказано, существенную поправку (см. рис. 95). [c.387]

На этом основании он делает расчет времени выгорания угольных пылинок, применяя дифференциальные уравнения, выведенные в указанных выше работах [129, 332], но только без учета внутреннего реагирования, и интегрируя время выгорания частицы с поправкой [c.486]

Изменение радиуса частицы найдем из уравнения выгорания (см. гл. XI, стр. 474) [c.491]

Значение последних двух членов в скобке в уравнении (2. 13) будет тем больше, чем больше г , и к и чем меньше в и х. Влияние этих членов сильно уменьшается с уменьшением по мере выгорания частицы. [c.491]

Кроме того, вводится еще уравнение выгорания одной частицы [c.503]

Если принять первый порядок реакции, то для отдельной частицы с учетом внутреннего реагирования можно написать следующее дифференциальное уравнение выгорания [c.184]

Время полного выгорания частицы определяется из уравнения (2.26) при достижении Л = 0 [c.58]

В первом приближении для определения ад можно пользоваться линейной зависимостью Мид =0,08 (Re), так как в работах ряда авторов получено, что показатель степени при Не в зависимости Ыи = f (Не) для слоевых процессов близок к единице. Отсюда нетрудно установить, что а = 0,081ТОРа/ 273 vP ,). При этом в уравнении выгорания частицы в слое исчезают величины, зави-сящие от температуры, и уравнение приобретает вид [c.234]

На рис. 132 показана зависимость —п-------—-- т— времени сгорания частицы электродного угля л =100 от коэффициента избытка воздуха а при температуре 2300° абс. Кривая 3 для однородной монодисперсной пыли без учета реакцпи восстановлсния СО-2 и кривая 4 — с учетом восстановления СО — получены расчет ным путем с помощью численного интегрирования уравнения выгорания частицы (без учета инутренного реагирования). Кривая <5 рассчитана при постоянной концентрации кислорода, принятой равной конечной концентрации при данном коэффициенте избытка кислорода а [c.502]

Для (решения рассматриваемой задачи (4-44) интегрировалось на ЭВМ в пределах Ь = 0,5—150 и е=Ыид/2/п= 1,5—оо до значения безразмерного времени, отвечающего степени выгорания частицы г)=0,9999. При этом было исБОльзоваио следующее условие, вытекающее из уравнения (4-42) [c.69]

Подставляя значенио с и интегрируя уравнение (3.3), получим следующую формулу для определения полного времени выгорания частицы с начальной толщиной %=а с учетом внутреннего реагирования ([117] [c.253]

В приведенных уравнениях путь выгорания частицы рассчитывался при условии одинаковой скоростп частицы и газового потока. Малая частица быстро воспринимает скорость газового потока уменьшению относительной скорости способствует и дальнейшее уменьшение оо размера в процессе выгорания. Но в общем случае для решения а-дачи необходимо знать закон изменения скорости дви/кення частицы. Для этого надо рассмотреть движепие частицы переменной массы совместно с ее выгоранием, что и было сделано автором в 1948 г. [348]. [c.488]

Ясно, что формула (2.27) не вытекает из уравнения движения частицы переменной массы при ее выгорании, рассмотренного в пашей работе [348]. Даже в обычных условиях движения частицы постоянной массы в вертикальном потоке величина является пределом относительной скорости движения частицы. Из формулы (2.27) следует, что при отсутствии выгорания, т. е. onst, частица движется [c.496]

Далее, в формуле (2.27) не учитывается ряд физических и химических факторов, входящих в уравнения (2.8) и (2.24), полученных путем совместного анализа движения и горения частицы. С помощью формулы (2.27) в работе Пукина [494] и решается вопрос о пути выгорания частицы. [c.496]

Для расчета времени или пути выгорания частицы в криволинейном потоке надо знать ее траекторию и закон изменения скорости движения по этой траектории. В циклонных камерах горения это движение имеет очень сложный характер. Имеются попытки теоретического расчета скоростей в циклонной камере, наиример, работа Ву.чиса и Устименко [540]. Для решения указанной задачи авторы исходят пз уравнений стационарного двин егшя вязкой жпдкости и уравнения неразрывности двии-сения, преобразованных к цилиндрическим координатам. В результате ряда допущений, в частности, зависимости давления только от радиуса, малости радиальных компонент скоростей и т. п., а также введения некоторой аинроксимационной формулы для тангенциальной скорости, указанные авторы приходят к формулам для расчета компонент скоростей тангенциальной w.f, осевой и радиальной в зависимости от относительного расстояния х и [c.549]

С. Л. Шагалова, Б. Д. Кацнельсон и К- М. Арефьев исходили из предположения, что Б любой момент времени частицы всех размеров сгорают при одинаковой концентрации кислорода у поверхности при некоторой средней температуре факела в одинаковой области реагирования. Средняя температура факела определялась из уравнения выгорания факела, записанного для кинетической или диффузионной области. [c.364]

В этой связи возникает вопрос о расчете концентраций частиц в слое С как функции координаты и времени. Для упрощения задачи слой окатышей рассматривается как пористое полупространство, на которое натекает запыленный газ со скоростью V и концентрацией частиц С . Эта задача была решена М. Г. Ладыгичевым с коллегами [9.7, 9.89]. При расчетах выгорания частиц топлива в слое важно знать относительную скорость (скольжение) частиц относительно газового потока, так как эта величина существенно влияет на тепломассообмен между частицей и газовой средой и на кинетику процесса выгорания частицы. С использованием теории размерностей было получено полуэмпирическое критериальное уравнение для определения относительной скорости (скольжения) частиц в слое, коэффициенты которого были определены на экспериментальной установке (индекс р относится к частицам топлива, индекс я — к газовой среде) [c.248]

Для сравнения на рис. 4.5 приведены скорости выгорания частиц сажи, измеренные в рассматриваемых экспериментах при аг = 1,5. .. 3,0, и результаты расчета скорости окисления сажи по кинетическому уравнению (4.5) К. Ли, М. Тринга и Дж. Бира. [c.80]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология