Течения в ограниченных пространствах

Приведенная выше картина струйного течения в ограниченном пространстве основана на своеобразной модели, при пользовании которой принято, что струя не присоединяет к себе масс, двигаясь по ограниченному пространству, и поэтому требует экспериментальной проверки. [c.90]

Чтобы получить необходимые данные о течении струи в ограниченном пространстве, используем уравнение энергетического баланса. [c.90]

Чем больше величина АЯ, тем большая доля энергии расходуется на циркуляцию в процессе течения струи, так -как если кинетическая энергия не расходуется на подсос воздуха (газа) из окружающей среды и работу противодавления, то должна затрачиваться на циркуляцию. Для обеспечения движения встречной ветви циркуляционной зоны в струе сразу после вылета ее в ограниченное пространство возникает падение давления (см. рис. 45). [c.118]

ТЕЧЕНИЯ В ОГРАНИЧЕННЫХ ПРОСТРАНСТВАХ [c.48]

Основой процесса горения топлива в камерной топке являются химические реакции его горючих элементов с кислородом, причем эти реакции протекают в потоке и в сложных условиях в сочетании с рядом физических процессов, накладывающихся на основной химический процесс. Такими процессами являются движение подаваемых в топочную камеру составляющих горючую смесь газовых и твердых или жидких диопергир ованных веществ в системе струй и потоков в ограниченном Пространстве топочной камеры с развитием вторичных, в том числе и вихревых, течений, в совокупности образующих сложную структуру аэродинамики топки конвективный перенос, турбулентная и молекулярная диффузия исходных веществ и продуктов реакции в газовом потоке, а при сжигаиии твердых и жидких топлив также перенос газовых реагентов к диспергированным частицам передача тепла, выделяющегося в ходе химических реакций, в газовом потоке и от газовой среды к экранным поверхностям, размещаемым в топочной камере. [c.4]

Кипение жидкости в вертикальной обогреваемой снаружи трубе является более сложным процессом, чем тот, о котором шла речь в предыдущей главе, вне зависимости от того, имеет ли место естественное или вынужденное течение. При испарении в трубке пузырьки пара не могут свободно подыматься, как это происходит при кипении на поверхности, погруженной в жидкость. Они вынуждены подыматься в относительно ограниченном пространстве, которое все более заполняется пузырьками пара. Характер разделения смеси пара и воды будет зависеть от наклона трубки и от относительного содержания пара в жидкости. Характер движения смеси пара и жидкости изменяется в зависимости от процентного содержания пара в жидкости. При некоторых условиях (например, при значительном паросодержании смеси, а также в наклонной или горизонтальной трубке) может произойти разделение фаз и возникновение двух полностью самостоятельных течений. При этом в одних случаях жидкость может перемещаться вдоль стен трубки, а пар внутри нее, а в других (например, в горизонтальной трубе) пар перемещается отдельно над жидкостью. [c.117]

Приведены результаты экспериментальных исследований и визуализации истечения тонких струй в затопленное частично ограниченное пространство при различных перепадах давления и длине затопленного пространства, подтвердившие существование гидродинамических поверхностей отрыва с закрученными течениями вдоль них. Установлены ранее неизвестные эффекты увеличения расхода и снижения потерь энергии при фиксированном перепаде давления. Сделан вывод о возможности интенсификации гидродинамических процессов на их основе. Ил. 3, табл. 1, библиогр. 10 назв. [c.243]

Фумиганты проникают в организм насекомого в парообразном или газообразном состоянии главным образом через трахейную систему в процессе дыхания. При этом может проявляться своеобразная защитная реакция насекомого на действие яда, заключающаяся в закрытии им дыхалец при наличии фумиганта в воздухе. Насекомое в этом случае живет сравнительно большое время за счет кислорода, находящегося в разветвленной трахейной системе. После израсходования кислорода и при насыщении трахейной системы углекислым газом насекомое вынуждено открыть дыхальца и тем самым доступ фумиганту в трахейную систему. Наличием у насекомых такой защитной реакции и обусловлена необходимость сохранения в воздухе смертельной концентрации фумиганта в течение определенного времени (экспозиции),что достигается главным образом при фумигации ограниченных пространств (складских помещений, оранжерей, теплиц и др.). [c.23]

Сказанное здесь в значительной мере относится и к схожему в аэродинамическом отношении случаю течения в следе за плохо обтекаемым телом. Что касается распространения струй и факела в ограниченном пространстве, то для этого типа задач уже сейчас можно с известным приближением применять те же методы расчета, например метод эквивалентной задачи теории теплопроводности [c.187]

Эти уравнения вместе с граничными и начальными условиями дают полное описание эволюции произвольного бесконечно малого (линейного) возмущения в пространстве и во времени. Граничными условиями являются исчезновение V на неподвижных твердых поверхностях, а для внешних течений ограниченность V на бесконечности. В последнем случае условие исчезновения возмущений на бесконечности гарантирует, что течение релаксирует к невозмущенному состоянию во внешнем потоке, а значит, рассмотрение ограничивается только возмущениями сдвигового слоя. Ситуации, когда возмущение не исчезает на бесконечности, но ограничено, т.е. вынужденные возмущения свободного потока, будут рассмотрены в п. 1.7. [c.26]

Модель предполагает следующие ограничения поток стационарен течение плоское зернистый слой однороден, т. е. коэффициент проницаемости к не зависит от пространственных координат течение внутри слоя подчиняется линейному закону Дарси фильтрующаяся среда несжимаема в свободном пространстве осуществляется потенциальное течение. [c.146]

Схема вискозиметра конус—плоскость приведена на рис. 6.10. Течение расплава происходит в пространстве, ограниченном поверхностями вращающегося конуса и неподвижной плиты. Экспериментально замеряются следующие величины 1) частота вращения конуса й 2) вращающий момент, необходимый для привода конуса М 3) суммарная нормальная сила, действующая на неподвижный диск FJ , 4) радиальное распределение давлений в неподвижной плите Ядд [c.164]

Поскольку принцип микроскопической обратимости утверждает инвариантность состояния термодинамического равновесия относительно направления течения времени, то речь идет об ограничениях на значения кинетических коэффициентов, связанных с определенной симметрией во времени (в отличие от принципа Кюри, учитывающего симметрию в пространстве). [c.146]

Уравнение сохранения для непрерывного течения К-то вещества выведем, воспользовавшись понятием контрольного объема т (), ограниченного контрольной поверхностью (1) и целиком лежащего внутри области, занимаемой сплошной средой (здесь символом 1 обозначено время). В настоящем Дополнении мы будем применять тензорные обозначения ). Пусть 1 = 1, 2, 3) — декартовы координаты точки пространства. Теорема о дивергенции произвольной скалярной характеризующей К-й кон- [c.522]

При исследовании процессов горения в пространстве, ограниченном стенами из огнеупорных материалов, устраняется один из главных недостатков, свойственных исследованиям на стендах с холодными стенами дело заключается в том, что при наличии стен из огнеупорных материалов представляется возможным проводить исследования в условиях, близких к адиабатным, и устанавливать температурный режим, близко отвечающий условиям работы реальных печей во время их холостого хода. Полного соответствия, естественно, можно достигнуть, когда и аэродинамические условия на стенде соответствуют условиям на действующих печах, т. е. когда будет происходить струйное течение и будут в наличии циркуляционные зоны. Полного подобия процессов горения, движения газов и теплопередачи в моделях и реальных печах, как известно, достигнуть практически невозможно, поэтому мы называем опытные установки огневыми стендами, избегая довольно употребительного названия огневая модель . [c.222]

В этих работах делается различие между двумя типами неустойчивости, которые могут возникнуть. Рассмотрим импульсное возмущение, наложенное в начальный момент времени на течение в пределах ограниченной пространственной области. Оно может нарастать неограниченно по времени в каждой точке пространства. Такое явление получило название процесса абсолютной неустойчивости. Но импульсное возмущение может, распространяясь, затухать с течением времени в заданной точке пространства. Тогда мы имеем дело с конвективной неустойчивостью. [c.24]

Несмотря на ограничения, обусловленные схемой процесса, некоторые меры практически вполне осуществимы 1) поддержание низких скоростей в теплообменниках 2) циркуляция насыщенного раствора по трубам теплообменников, а не в межтрубном пространстве 3) поддержание повышенного давления в теплообменниках для ослабления коррозии кислыми газами, выделяющимися из раствора при падении давления. Применение водяного пара низкого избыточного давления (2,8—5,3 ат) и низких температур в кипятильнике (ниже 115° С для водных аминов и 149° С для гликоль-аминовых растворов) также ослабляет коррозию. Коррозию можно ослабить и изменением конструкции кипятильника. Чтобы поддерживать минимальную температуру водяного пара в течение всего процесса, клапан, регулирующий расход пара, следует устанавливать на паровой линии перед кипятильником, а не на линии конденсата из кипятильника. Вибрацию трубок кипятильника можно уменьшить, располагая трубы в трубной решетке по квадрату это облегчает выход газа и позволяет уменьшить накопление осадка на трубках кипятильника. Наконец, следует поддерживать достаточно высокий уровень раствора в кипятильнике с тем, чтобы все трубы были постоянно закрыты жидкостью. [c.52]

Диск в кожухе (рис. 22.1.5). Решение задачи о взаимодействии жидкости и диска радиусом К, помещенного в пространство (ограниченное двумя параллельными пластинами, расстояние между которыми равно 2И) зависит от режима течения жидкости и отно- [c.80]

Наиболее простой вид коагуляции — это тепловая коагуляция монодисперсных сферических частиц, которая впервые была рассмотрена Смолуховским [136, 137]. Она может также использоваться для аэрозолей в пределах ограничений, рассмотренных выше [138]. В приближении Смолуховского предполагается, что при т = О расстояния между частицами диаметром 1К хаотически распределены. Если частицы перемещаются также хаотически путем тепловой диффузии, то необходимо знать вероятность их столкновения в течение некоторого времени. Смолуховский первым рассмотрел случай, когда одна частица, фиксированная в пространстве, является центром коагуляции для других частиц, и определил скорость диффузии других частиц к этой центральной частице. Уравнение нестационарной диффузии в сферически симметричной системе координат [c.829]

Наиболее распространены в настоящее время аппараты с вращающимися механическими мешалками разных типов. При перемешивании такими мешалками возникает сложное трехмерное течение жидкости. Первичным в этом течении является тангенциальное движение, которое в пространстве, ограниченном дном и стенками аппарата и свободной поверхностью жидкости, вызывает радиальные и аксиальные потоки.. [c.71]

Если зондом измеряется мгновенная концентрация, то сигнал его можно рассматривать как среднее значение, полученное суперпозицией статистически беспорядочных составляющих. Такие составляющие сигнала связаны с постоянно появляющимися и затухающими турбулентными пульсациями газа в пламени, имеющими конечное время жизни и ограниченный пространственный размер. Для характеристики турбулентного течения вводится коэффициент корреляции К, показывающий статистическую связанность отдельных пульсаций в двух точках пространства или в различные моменты времени [c.284]

Рассматривая эти соотношения, можно определить значения п, для которых возникают не имеющие физического смысла след ствия. Например, если п <С—1, то и х, у) в выражении (3.5.39) неограниченно возрастает на передней кромке (лУ,= 0). А выра жение (3.5.40) показывает, что 6(0) неограниченно возрастает,, если п > 1. Поэтому приемлемый диапазон значений ограничен пределами —1 1. Но выражение (3.5.38) ставит другой, более строгий нижний предел. При N > О и> (оо, И1 следует ожидать, что величина д" х) положительна или по крайней мере равна нулю. Поэтому (д ) должна быть возрастающей функцией X или константой. Это условие выполняется прк —3/5. Заметим, что при п ——3/5 Q(д ) = Q(0) для всех X, т. е. Q x) —константа. Это позволяет предполагать, что в точке л = О расположен горизонтальный линейный источник тепла, а в остальной части пространства течение является адиабатическим. Заметим, что в силу выражения (3.5.37) это условие требует, чтобы [—ф (0) ] = 0. Этим условиям соответствуют случаи плоского факела или пристеночного факела, которые будут рассмотрены в разд. 3.7. Отметим, что при п < —3/5 величина (3(0) неограниченно возрастает, а ее производная по х отрица- [c.91]

Представления о структуре атома коренным образом изменились в течение первых двух десятилетий XX столетия в результате работ трех ученых — Нильса Бора, Вернера Гейзенберга и Эрвина Шредингера. Нильс Бор, работавший в Дании, ввел представление о том, что электроны вокруг ядра вращаются по круговым орбитам. Его теория хорошо объясняла строение водорода, однако встречалась с серьезными затруднениями в случае других атомов, поскольку электрон не движется по орбите, подобно твердому шарику. Вернер Гейзенберг в Германии высказал предположение о волновой природе движения электронов. Точного положения электронов определить нельзя, поскольку для такого определения положения электрона во времени и пространстве потребовались бы воздействия, которые приводили бы к возбуждению электрона и тем самым изменяли его положение. Это ограничение точности определения местоположения любого объекта известно как принцип неопределенности Гейзенберга. Эрвин Шредингер, также работавший в Германии, сформулировал волновые уравнения, описывающие движение электронов вокруг ядер. Этим устранялись жесткие ограничения, существовавшие для строго определенных круговых орбит Бора. Принималось, что электроны распределены по орбиталям или группам орбиталей. Строго говоря, термин орбиталь является математическим представлением для описания движения электрона ори вращении вокруг ядра. Для наглядности [c.267]

С целью получения расчетных зависимостей для вычисления относительной задержки дисперсной фазы в режиме нормальной работы аппарата рассмотрим течение жидкостей через пространство насадочной части ротора, ограниченное двумя контактирующими цилиндрами. Будем полагать, что сплошной фазой является легкая жидкость, а дисперсной — тяжелая. Если обозначить толщину слоя сплошной фазы через радиус контактирующего цилиндра г, а число капель тяжелой фазы, находящейся з сплошной среде, через 1Пт, то относительная задержка дисперсной фазы может быть определена в виде отношения [c.137]

Здесь необходимо сделать несколько существенных замечаний. Во-первых, во избежание путаницы при классификации взрывов на "ограниченные" и "неограниченные" целесообразно основываться на различии в физической стороне этих процессов. Для "ограниченного" взрыва характерно значительное увеличение давления в смеси даже при относительно низкой скорости химического превращения, что может иметь место только при большой степени ограниченности пространства - взрывы в замкнутых сосудах, помещениях и т. д. Взрывы паровых облаков в условиях промышленной застройки следует рассматривать как "неограниченные , но с большим количеством препятствий, способных приводить лишь к локальному росту давления и турбулизации течения. Во-вторых, дефлаграционные процессы с высокими видимыми скоростями пламени (свыше 100 м/с) также являются взрывами, поскольку они приводят к формированию воздушных ударных волн. В-третьих, возникновение мощных взрывных процессов (вплоть до детонации) в паровых облаках не обязательно требует ограничения пространства и мощных источников инициирования. Неоднородность температуры и/или концентрации смеси, центры турбулизации могут являться причиной появления таких процессов. Подобный сценарий событий тем вероятнее, чем больше облако [Гельфанд, 1988 Berman, 1986]. - Прим. ред. [c.302]

Уравнения движения вязкой жидкости в сово купностн с условием сплошности характеризуют движение жидкости и газа в любых условиях. Эти уравнения совместно с уравнениями, характеризующими граничные условия, определяют течение потоков в каждом конкретном случае. Для установившегося движения газа по трубам и прямым каналам постоянного сечения входные и выходные граничные условия, а также условия на стенках одинаковы на любом участке. Между тем входные и выходные граничные условия и условия на стенках для рабочих камер печей существенно различны. Поскольку движение газов в рассматриваемых случаях определяется динамическим воздействием отруй, прежде всего необходимо рассмотреть поведение струй в ограниченном пространстве. [c.81]

Случай течения струи, бьющей в тупик, как указывалось, является переходным к течению в ограниченном пространстве, где подсос иоключается и поэтому, как следует предполагать, имеет много общих черт с последним. [c.84]

На основе даже ориентировочного подсчета потери энергии струи на приведение в движение окружающей среды в ограниченном пространстве можно оценить распределение начальной энергии струи ( о) при течении ее в ограниченном пространстве. Пусть Еа — живая сила ядра поатояиной массы (струи в ограниченном проатранстве) перед сужением на выходе, Л — потеря энергии на приведение в движение газов цир1куляционной зоны, тогда возрастание давления в струе (р/—ро) будет составлять [c.97]

Во второй переходной зоне скорость осветления замедляется и в третьей зоне практически стабилизируется. Переходная зона для малых концентраций катионного флокулянта более продолжительная во времени. Уровень стабилизации для таких же концентраций расположен ниже, что свидетельствует о более плотной упаковке структуры по сравнению с растворами, имеющими повышенное содержание КПАВ. Так, например, с флокулянтом ГИПХ-3 при концентрациях раствора 0,05, 0,3 и 0,5 % осветлилось соответственно около 72, 60 и 45 % раствора. Из этого также следует и то, что структура флокул при повышении концентрации КПАВ становится более рыхлой и их количество увеличивается. При концентрации катионного флокулянта 0,3 % в растворе одновременно с коагуляционными мелкими флокулами находятся электрохимические и пленочные флокулы с глобулярной формой. Скорость осаждения последних двух видов замедляется в основном из-за их пониженной плотности. А при концентрации 0,5 % катионного флокулянта мицеллярное укрупнение пленочных флокул неправильной формы замедляет свое осаждение благодаря повышенной парусности. Они упорядочивают свое структурное состояние в наименьший объем с миграцией мицеллярного слоя между ними в течение более длительного времени по сравнению с электрохимическими флокулами. Благодаря пространственной структуре они занимают больший объем в ограниченном пространстве, что способствует увеличению контактов в линейной зоне, а в переходной зоне зарождаются структурные связи между самими укрупненными мицеллами пленочных флокул. Последнее также способствует дальнейшему замедлению скорости осаждения частиц. [c.128]

В практике АК используют волновые процессы, ограниченные во времени и пространстве. Вместо монохроматических колебаний применяют импульсы. Импульс (от лат. impulsus — удар, толчок) — ограниченный по времени колебательный процесс. Амплитуда колебаний в импульсе изменяется от нуля до конечной величины по закону, определяющему форму импульса. Длительностью импульса т обычно считают время, в течение котооого амплитуда превышает 0,1 своего максимального значения. Произведение ст называют пространственной длительностью импульса. Оно определяет область пространства, занимаемую импульсом. [c.18]

При всилывании совокупности пузырьков в жидкостях, так л<е как и нри оседании частиц под действием силы тяжести, в ограниченном стенками сосуда пространстве со скоростью Шд среда движется в обратном нанравлении со средней скоростью (faWд, где фд — объемная доля дисперсной фазы [164]. Так как вблизи частиц среда увлекается ими, то на расстояниях значительно больших радиуса частиц скорость встречного течения больше фдгг д. Иными словами, скорость движения совокупности пузырьков меньше, чем скорость движения изолированных пузырьков в беспредельном объеме на множитель 1 + Фд, где 6 >1. Значение поправочного множителя бфд, ио данным работ различных авторов, колеблется от 4,5 до 7 [195]. [c.103]

ЦИЙ, не может рассматриваться как достаточная во всех отношениях. Положения конвенций являются несомненно неопределе1нными, и, нроме того, следует отметить, что при разработке этих положений, а также конвенций но морскому нраву в целом было уделено недостаточное внимание специальным условиям, характерным для закрытых морей. С особым сожалением приходится констатировать недостаточность их в отношении Балтийского моря. Балтийское море в основном мелководно — со средней глубиной не более 55 м. По своим гидрографическим особенностям Балтийское море напоминает эстуарпй большой реки. По этим, а также и по другим причинам (например, го сравнительно небольшой объем воды, малая ее соленость, многочисленные острова, слабые течения и замерзание в зим1нее время) Балтийское море более уязвимо для различного рода загрязнений, чем прибрежные воды океана . Тем не менее за пределами территориальных вод прибрежных государств центральные районы Балтийского моря и его заливов юридически считаются частями открытого моря и как таковые регулируются теми же принципами, что и открытые моря. Это значит, что правовые принципы, первоначально сформулированные для открытых пространств океана, применимы без ограничений к открытым участкам Балтийского или любого другого закрытого моря. [c.90]

Если молекулы в кристалле сохраняют центр симметрии в локальной группе, то переходы g g, которые запрещены в молекуле, остаются запрещенными и в кристалле, так как каждое состаяние свободной молекулы переходит в "-состояния фактор-группы, а ы-состояния входят в и. Однако это верно только для состояний кристалла с нулевым волновым вектором и неприменимо во всех случаях, когда к не равен нулю, потому что группа волнового вектора в этих случаях никогда не включает в себя инверсию пространства. Следовательно, даже в кристаллах высокой симметрии можно наблюдать переходы g — g, если снято ограничение к = 0. Это, по-видимому, более вероятно в случае спектров люминесценции, а не в спектрах поглощения, потому что смешение экснтонных и решеточных колебаний может быть достаточно сильным в течение времени жизни люминесцентного состояния. Вследствие этого осуществляется заселение экснтонных уровней с не равным нулю к, а также не равных нулю фонон-ных уровней, если существуют подходящие соотношения энергий. [c.525]

Примыкает к поверхности, равномерно рассеиваюш,ей поток тепла, и образуется с обеих сторон от нее. Течения, возникающие в объеме жидкости, заключенной в емкости или другом полностью ограниченном поверхностями пространстве, называются внутренними течениями. Неполностью ограниченные внутренние течения, например в емкости с отверстиями, называются частично замкнутыми течениями. Возникновение некоторых полностью внешних течений, например восходящих факелов, струй и термиков, не связано с наличием твердой границы, и они называются свободными течениями. Плоский факел, показанный на [c.20]

Наиболее интересно то, что данные для внешнего обтекания труб на рис. 14.8 и 14.9 вплоть до чисел Рейнольдса, равных 700, описываются прямой, имеющей тот же наклон, что и идеальная зависимость Диттуса — Болтера. Эти данные ложатся ниже соответствующих опытных значений коэффициентов теплоотдачи к фторидам при течении внутри круглых труб при больших числах Рейнольдса и выше их при малых числах Рейнольдса. Поиски причин такого несоответствия привели к заключению, что при продольном обтекании фторидом корридорного пучка труб, возможно, происходит расслоение потока на отдельные струи. Иными словами, перемешивание струй жидкости, текущих в узкой щели между трубами, и потока жидкости, текущего в относительно свободном пространстве в центре приблизительно квадратного канала, ограниченного четырьмя окружающими трубами, неудовлетворительное. [c.279]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология