Спектры гелия

Дуговой спектр гелия состоит из небольшого числа линий, расположенных в спектральной области между 10800 и 2700 Айв спектральной области между 584 и 508 A (крайний ультрафиолет). Рунге и Пашен разбили спектральные линии гелия на две независимые серии и на основании этого высказали предположение, что для гелия характерны два состояния парагелий, которому принадлежат одиночные линии, и ортогелий, которому принадлежат дублеты (двойные линии). [c.635]

Из табл. 21 видно, с какой точностью согласуются значения длин волн линий искрового спектра гелия, вычисленные по уравнению [c.135]

Длины волн линий в искровом спектре гелия [c.135]

С теоретической точки зрения особый интерес представляет спектр гелия. Еще до появления теории Бора было известно, что линии спектра гелия (которых значительно больше, чем приведено в табл. 20, потому что многочисленные линии расположены в ультрафиолетовой -области) можно разбить на шесть серий. Эти шесть серий образуют две [c.132]

В предыдущем параграфе мы рассмотрели атом водорода. Аналогичные результаты получаются при рассмотрении так называемых водородоподобных атомов Не+, Ь1++, Ве+++ и т. д., которые, как и атом водорода, состоят из двух частиц. Однако, для многоэлектронных атомов спектры значительно усложняются. Наряду с одиночными линиями появляются мультиплеты, т. е. близко расположенные группы линий. Например, спектры щелочных металлов состоят из одиночных линий и дублетов, спектры гелия из одиночных и триплетов и т. д. [c.188]

Параметры штарковского уширения в спектрах гелия известны с погрешностью 10-20 %, в атомном и ионном спектрах аргона — примерно с той же погрешностью, что и вероятностей перехода. В случае спектров Fe(I) и Fe(II) соответствующие данные получены лишь для очень небольшого числа спектральных линий. [c.356]

Механизм синтеза цеолитов. Спектроскопию средней ИК-области можно также использовать для изучения механизма кристаллизации цеолитов из. водных алюмосиликатных гелей или других алюмосиликатных систем, например при получении цеолитов из глин [54]. Результаты таких исследований иллюстрируют. приведенные на рис. 2-21 данные, соответствующие различным стадиям кристаллизации натриевой формы цеолита X из натриевого алюмосиликатного геля. В спектрах твердой фазы,,выделяемой из геля, наблюдалось по мере образования NaX появление структурно-чувствительных полос при 360, 555, 665, 745.и 1060 см . За процессом следили, проводя рентгеноструктурное исследование порошков твердой фазы. Интенсивность полосы при 850 см , приписываемой деформационным колебаниям в группах Si—ОН, уменьшалась по ходу кристаллизации NaX. Наличие в спектре широкой полосы около 575 см позволяет предположить, что в исходном геле присутствуют такие вторичные структурные единицы, как сдвоенные шестичленные кольца. Однако вследствие сильного поглощения излучения водой в этой спектральной области такое отнесение слеДует рассматривать как предположительное, В этой же работе на различных стадиях кристаллизации цеолитов NaA, NaX, NaY, KL и 2 были сняты спектры гелей и. спектры выделявшейся твердой, и жидкой фаз, ИК-спектры дают полезную информацию о соотношении Si/Al в структуре геля. [c.139]

В табл. 20 приведены наиболее яркие линии спектров инертных газов, расположенные в видимой области. Особенно точно определено положение линий в спектре гелия, поскольку эти линии часто используют для градуирования или настройки спектральной аппаратуры. Хотя длины волн приведены в табл. 20 с точностью до сотых долей, все же в последней цифре могут быть отклонения в несколько единиц. [c.132]

В определенных условиях, если, например, через гелий под давлением 1/4—1 мм рт ст пропустить искру от больших лейденских банок, он испускает линии, которые не принадлежат ни к одной из рассмотренных серий. Аналогичные линии были также найдены в спектрах звезд.. Такой спектр, получающийся в разрядной трубке только за счет искры, называют искровым спектром гелия, в отличие от обычного дугового спектра. Линии искрового спектра точно отвечают тем линиям, появления которых следует ожидать как на основании теории Вора, так и в соответствии о принципами волновой механики для однократно ионизированных атомов гелия, если предположить что они отличаются от атомов водорода только тем, что ядро атома гелия имеет вдвое больший положительный заряд по сравнению с ядром атома водорода. Линии искрового спектра гелия описываются уравнением (13а) на стр. 110, если принять 2=2 и М=А (атомный вес гелия). В полном согласии с теорией для константы Ридберга в случае гелия получается несколько большее значение, чем в случае водорода, а именно по спектроскопическим измерениям [c.134]

Так как в соответствии с этими данными искровой спектр гелия, вне всякого сомнения принадлежащий ионизированному гелию Не+, по структуре аналогичен спектру нейтрального атома водорода, то в общем справедливо следующее положение характер искрового спектра [т. е, спектр, испускаемый (однократно) ионизированными атомами] каждого элемента подобен характеру дугового спектра (т. е. обычному спектру, испускаемому нейтральными атомами) впереди стоящего в периодической системе элемента (спектроскопический закон смещения Зоммерфельда). Спектры, [спускаемые нейтральными Атомами, называются дуговыми спектрами, потому что для больщинства элементов их получают при помощи электрической дуги. [c.135]

Спектры других инертных газов еще богаче линиями, чем спектр гелия например, для неона измерены длины волн примерно 900 линий. Структура этих спектров еще сложнее, чем структура спектра гелия. Это указывает на то, что на внешних орбитах атомов остальных инертных газов имеется большее по сравнению с гелием число электронов. [c.135]

Нейтральный атом гелия. Искровой спектр гелия показывает, что в полном соответствии со сказанным ранее заряд ядра атома гелия равен 2-1-. Поэтому нейтральный атом гелия имеет два электрона. В нормальном, т. е. наименее богатом энергией, состоянии оба эти электрона связаны одинаково (не считая антипараллельного направления их спинов, ср. стр. 145). Основной терм наиболее коротковолновой.серии парагелия показывает, ч то второму электрону на основном уровне следует приписать главное квантовое число и=1, т. е. наименьшее возможное квантовое число. А в соответствии со сказанным выше это должно быть справедливо [c.142]

В то время как для более тяжелых элементов вплоть до лития потенциалы возбуждения соответствуют только границам абсорбции (следовательно, тем частотам излучения, которые атом может абсорбировать, но которые он, согласно изложенному в предыдущем разделе, не может излучать сш), примыкающие абсорбционные границы спектров гелия и водорода (расположенные в ультрафиолетовой части спектра) соответствуют не только частотам абсорбируемого, "но также и частотам испускаемого излучения. Следовательно, у этих элементов непосредственно вращающиеся вокруг атомных ядер электроны не находятся уже во внутренней сфере они больше не окружены дру- гимн электронами, находящимися на более высоких уровнях энергии. Таким образом, для этих двух атомов зависимость Мозли, которая здесь опять замечательным образом оправдывается, распространяется и на область оптических спектров. [c.261]

Спектры ЯМР С геля поливинилхлорида, полученного при растворении поливинилхлорида, имеющего большой молекулярный вес, в сравнительно слабом растворителе— хлорбензоле, описаны Шефером [17]. Кроме того, Шефер получил спектры геля сополимера этилена и малеинового ангидрида, сшитого дифункциональным мономером (3 мол.7о). Несмотря на то что подвижность молекулярных цепей в этих системах ограничена, спектры ЯМР С достаточно хорошо разрешены и позволяют проводить изучение микроструктуры полимера. Спектры ПМР тех же образцов не обнаруживают структуры, свойственной спектрам высокого разрешения. [c.193]

Это связано с тем, что для атомов элементов, расположенных в середине и конце периодической системы, взаимодействие (19.1) играет главную роль (см. последний раздел этого параграфа). По этой причине в большом числе случаев простое приближение (19.1) достаточно для целей систематики спектров, так как правильно передает качественные особенности расщепления. Исключением являются в основном легкие атомы. Например, выражение (19.1) совершенно недостаточно для описания тонкой структуры в спектре гелия — этот вопрос будет подробно рассмотрен ниже. [c.204]

Анализируемые газовые смеси не всегда содержат вещества, пригодные для использования их в качестве внутреннего стандарта при определении концентраций. При анализе в потоке в качестве газа-носителя часто применяется гелий, который обладает высоким потенциалом ионизации, хорошим буферным эффектом и не оказывает влияния на определение других элементов (разд. 2.10.2 в [1]). В то же время в спектре гелия нет линий, пригодных для использования их в качестве линий внутреннего стандарта. Поэтому с этой целью в газовую смесь добавляют незначительные количества аргона (например, 0,01 мм рт. ст.). Аргон можно использовать в качестве газа-носителя, но при этом нельзя определять элементы с высокой энергией возбуждения. [c.77]

В дополнение к написанным членам важно рассмотреть магнитное взаимодействие электронных орбит и спинов. Сейчас неизвестен строгий метод для такого рассмотрения, который был бы обобщением релятивистской теории Дирака в разделе 7 гл. VII мы изложим некоторые работы, сделанные в этом направлении, и их отношение к спектру гелия. Приближенный учет взаимодействия спин-орбита может быть сделан путем включения для каждого электрона члена типа 5 (/ <) такого же, какой мы ввели в раздел 4 гл. V для дублетной структуры одноэлектронных спектров. Мы примем этот вид в качестве рабочей гипотезы и будем основывать теорию атомных спектров на квантовомеханических свойствах приближенного гамильтониана [c.158]

Впервые криптоном был назван газ, выделенный Уильямом Рамзаем из минерала клевеита. Но очень скоро пришлось это имя снять и элемент закрыть . Английский спектроскопист Уильям Крукс установил, что газ не что иное, как уже известный по солнечному спектру гелий. Спустя три года, в 1898 году, название криптон вновь появилось, его присвоили новому элементу, новому инертному газу. [c.154]

Эти элементы отличаются характерными спектрами (гелий излучает ярко-желтый свет, неон — кораллово-красный, аргон — синий, криптон — зеленовато-голубой, ксенон — голубой и радон — ярко-белый. [c.233]

Для облегчения и ускорения вычислений при измерении к прибору прилагается специальная счетная линейка для линий спектра гелия. [c.193]

Поправка на движение ядра. Искровой спектр гелия, источником которого служат ионы Не+, очень напоминает спектр атомного водорода Сходство это объясняется тем, [c.89]

Гелий (Helium). История открытия гелия может служить блестящим примером могущества науки. Гелий был открыт в 1868 г. двумя астрономами — французом П. Жансеном и англичанином Д. Н. Локьером при изучении спектров Солнца. В этих спектрах обнаружилась ярко-желтая линия, которая ие встречалась в спектрах известных в то время элементов. Эта линия была приписана существованию на Солнце нового элемента, ие известного на Земле, который получил название гелий . Спустя почти 30 лет после этого, Рамзай при нагревании минерала клевеита получил газ, спектр которого оказался тождественным со спектром гелия. Таким образом, гелий был открыт на Солнце раньше, чем его нашли на Земле. [c.669]

После -заседания Ф. И. Влюмбахом был показан спектр гелия . [c.538]

Опыты по отклонению частиц в магнитном иоле позволяют найти отношение е/т. Поскольку е известно, можпо найти т. Масса а-частицы но водородной шкале (Н = 1) близка к 4. Это еще раз свидетельствует о том, что а-частицы похожи иа атомы гелия. Прямой экспериментальный анализ а-частиц произвели Резерфорд и Ройдс, которые нашли, что после прохождения через стенки тонкого стеклянного сосуда а-частицы теряют заряд и дают полный спектр гелия. [c.203]

Термокинетические факторы могут проявиться при гелеобра-зовании и другим образом в внде конкуренции между выпадением полимера в осадок и образованием сетки. Для анализа этой ситуации нужно ввести в рассмотрение релаксационный спектр геля и стрелку действия (см. гл. VHI). [c.129]

Спектр гелия был открыт в 1868 г. Впервые гелий был выделен английским химиком У. Рамзаем в 1895 г. Выделение гелия из природного газа обходится во много раз дешевле, чем из воздуха. Гелий получают после глубокого охлаждения и практически полной конденсации всего газа, за исключением водорода и частично азота. Водород превращается в воду при пропускании смеси под окисью меди, нагретой до 400 °С. Технически чистый гелий, содержащий 1— 1,5% азота, получается при давлении 15 МПа и охлаждении газа жидким азотом, кипящим под вакуумом при температуре —200ч-Н—203 °С. [c.125]

Раньше полагали, что две различные группы серий, характеризующих спектр гелия, следует приписать двум различным элементам, названным ортогелием и парагелием (или астерием). Однако оказалось, что гелий, вне всякого сомнения, является простым веществом (в смысле химического элемента). Различие спектров объясняется тем, что в случае гелия упомянутые ограничения комбинационного принципа налагают, вообще говоря, задрет на комбинации между обеими группами термов. Электронные переходы, характеризующиеся испусканием спектра, приписываемого парагелию, приводят к конечному состоянию, в котором оба электрона нейтрального атома гелия связаны иначе, чем в конечном состоянии, получающемся при испускании линий спектра ортогелия. Хотя во втором состоянии атом гелия имеет большую энергию, чем в первом, он не может за счет излучения непосредственно перейти из конечного о/)лго-состояния в конечное па/)о-состояние. Переходы из других состояний ортогелия в состояние парагелия и наоборот за счет излучения также практически не происходят, за исключением переходов, сопровождающихся полным отщеплением электрона (ионизацией). [c.134]

Величина энергии, требующейся для ионизации атома водорода, получается непосредственно из уравнения [11] гл. 3, если принять, что n—i. То же значение энергии получается из обобщенной формулы Бальмера [уравнение (3), гл. 3], если считать 712=1 и 711 = 00, т. е. из основного терма или соответственно из границы наиболее коротковолновой серии спектра водорода (серии Лаймана), после умножения на -h. Точно так же из искрового спектра гелия можно определить работу, необходимую для отрыва второго электрона от однократно ионизированного атома гелия, т. е. работу, относящуюся к процессу Не+ -> Не2+ + е. Эта работа равна [если принять во внимание уравнение (1) на стр. 135] e=4i jjg- -fe. [c.136]

Спектры щелочных металлов подобно спектру водорода и искровому спектру гелия построены крайне просто. Поэтому их изучение дало основу для нахождения общих закономерностей в строении спектров. На рис. 33 приведен абсорбционный спектр паров натрия. Этот спектр очень близок к бальмеровской серии водородного спектра [c.195]

При тщательном анализе эмиссионных спектров в ннх иногда обнаруживаются группы линий, очень напоминающие те, которые наблюдаются в спектре атомарного водорода. Такие группы линий нетрудно обнаружить в спектрах гелия, лития и бериллия водородоподобиые линии испускают Не+, и Ве +. Эти. заряженные атомы состоят пз ядра, окруженного одним отрицательным зарядом. Все они изоэлектронны с водородом, т. е. имеют такой же внеядерный электронный заряд, как атом водорода. Если сравнить спектры Н, Не+, и Ве +, то оказывается, что все они подобны изображенному на рнс. 3.10, но но мере возрастания 2 линии в этих спектрах сдвигаются в сторону все больщих и больших энергий. По-видимому, во всех четырех. случаях картина электронных энергетических уровней одинако- [c.101]

Для более точного отождествления линий при помощи специальных устройств производят съемку рядом двух спектров — спектра анализируемой смеси и спектра сравнения. В качестве спектра сравнения используют часто спектр железа, имеющий много лшшй, спектры гелия, ртутп и других веществ. В красной области удобен для этой цели спектр пеона. Поскольку длины волн указанных элементов точно определены, можно путем сравнения определить и длины волн линий исследуемого газа. Их можно находить из длии волн двух известных линий, между которыми находится неизвестная линия, пользуясь линейным иптерполироваипем. Применяются также п более точные интерполяционные формулы. [c.274]

Большой чувствительностью обладает спектральный анализ при определении небольшой примеси азота к гелию. При высокочастотном разряде в капилляре очень небольшого размера (диаметр 1 мм, объем 7 мм ) ири давлении 600 лт рт. ст. и силе тока 300 ма очень интенсивны полосы Njf. Следует учесть, что при этом давлении спектр гелия резко меняется по сравнению со спектром прп низких давлениях — появляются интенсивные полосы, соответствующие молекуле Heg. Относительная интенсивность полос Heg и не меняется при ко.чебаниях давления в пределах 100 мм рт. ст. [c.278]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология