Одноэлектронные спектры

I. Одноэлектронные спектры атомов с внешней 5 -оболочкой. Если у элементов в основном состоянии имеется один внешний 5-электрон, то при переходе этого электрона на более высокие уровни возникают спектры с хорошо выраженными спектральными сериями. [c.220]

Спектры с хорошо выраженными сериями дают также Си, Ag, Ли [конфигурации (л—но на одноэлектронный спектр накладывается более сложный спектр, возникающий при возбуждении -электрона. [c.221]

Таким образом, одноэлектронный спектр энергии кристаллов состоит из полос, разделенных в общем случае интервалами запрещенных зна- [c.199]

Если в таком веществе имеется ничтожное количество примесных атомов (число примесных атомов должно быть очень мало, чтобы эти атомы не взаимодействовали между собой), то одноэлектронный спектр энергий вещества наряду с полосами будет иметь дискретные уровни энергии ( примесные уровни ). В частности, эти уровни могут оказаться в области запрещенного интервала энергии между валентной полосой и полосой проводимости. Эти уровни энергии могут быть как занятыми электронами, так и свободными. Полупроводниковые свойства возникают только в двух специальных случаях примесных уровней. [c.216]

Одноэлектронные спектры элементов с внешней -оболочкой имеют щелочные металлы Ма, К, КЬ, Сз, Рг. В нормальном состоянии имеется один внешний х-электрон, переход которого на более высокие уровни приводит к возникновению спектра с хорошо выраженными спектральными сериями. Похожими спектрами обладают также Си, Ag и Аи, имеющие один внешний электрон ш помимо последней заполненной оболочки (и - 1 ) / . Однако на этот простой одноэлектронный спектр, обусловленный переходами внешнего электрона, налагается более сложный спектр, получающийся при возбуждении одного из электронов оболочки (п - 1) / . К первому типу относится и спектр водорода, который занимает особое место по своей простоте и значению для понимания всех остальных спектров. [c.344]

Глава V ОДНОЭЛЕКТРОННЫЕ СПЕКТРЫ [c.114]

Для завершения картины тонкой структуры в отсутствие внешних полей мы рассмотрим эффект спина электрона. Его влияние в одноэлектронных спектрах обязано взаимодействию магнитного момента электрона с эффективным магнитным полем, возникающим благодаря его движению вокруг ядра. В данном случае, как и во всех исследованиях, связанных со спином электрона, мы должны выбрать в гамильтониане член, который описывает это взаимодействие таким образом, чтобы получить согласие с экспериментом. На основании модели электрона как вращающегося волчка Томас ) и Френкель ) получили формулу, которая согласуется с экспериментом и имеет такой же тип, который получается из теории Дирака (раздел 5 настоящей главы). Их формула для энергии взаимо- [c.121]

После того как мы нашли центральное поле, дающее удовлетворительное представление уровней энергии одноэлектронного спектра, мы можем использовать собственные функции этого поля для того, чтобы вычислить радиальные интегралы, [c.146]

В дополнение к написанным членам важно рассмотреть магнитное взаимодействие электронных орбит и спинов. Сейчас неизвестен строгий метод для такого рассмотрения, который был бы обобщением релятивистской теории Дирака в разделе 7 гл. VII мы изложим некоторые работы, сделанные в этом направлении, и их отношение к спектру гелия. Приближенный учет взаимодействия спин-орбита может быть сделан путем включения для каждого электрона члена типа 5 (/ <) такого же, какой мы ввели в раздел 4 гл. V для дублетной структуры одноэлектронных спектров. Мы примем этот вид в качестве рабочей гипотезы и будем основывать теорию атомных спектров на квантовомеханических свойствах приближенного гамильтониана [c.158]

Последний фактор как раз равен тому, который возникает при вычислении интенсивностей в одноэлектронных спектрах и который был вычислен в (5.68). Си отличен от нуля при / =/ 1 и в этих случаях имеет значение [c.239]

Теперь рассмотрим абсолютные значения квадрупольных сил. Методы, развитые в двух предыдущих разделах, могут применяться и здесь с теми обобщениями, которые необходимы для рассмотрения соответствующих вопросов для квадрупольных линий. Однако это не было подробно проведено, так как возможности экспериментальной проверки представляются слишком отдаленными. Мы ограничимся случаем одноэлектронных спектров, аналогичным разобранному в разделах 6 и 9 гл. V. Задача состоит в том, чтобы выразить коэфициенты О, [c.249]

G, Н и I через S2. что и требовалось. Эта работа несколько утомительна, но зато ведет прямо к цели. Ясно, что для одноэлектронного спектра Н 0, иначе были бы нарушены правила отбора по четности. Найденные этим путем значения G и I таковы [c.249]

Простейшими и наиболее полно проанализированными из спектров атомов, содержащих почти заполненные оболочки, являются спектры инертных газов. и изоэлектронных ионов. Наиболее изученными и типичными из них являются спектры Ке1, наблюденные уровни которого представлены на фиг. 37. Все известные уровни инертных газов могут быть представлены системой п р п1, где п = 2, 3,. .. для неона, аргона и т. д. Это делает эти спектры в отношении распределения конфигураций во многом подобными одноэлектронным спектрам. [c.297]

Теория рентгеновских уровней при пренебрежении влиянием внешних электронов есть теория одноэлектронного спектра. Примем, что в нашем приближении [c.312]

ЯДЕРНЫЙ СПИН В ОДНОЭЛЕКТРОННОМ СПЕКТРЕ [c.400]

Мы не станем вдаваться в подробный обзор теории, посредством которой из опытных данных можно вычислить магнитный момент. Для одноэлектронных спектров это, в частности, наиболее тщательно рассмотрено в статье Ферми и Сегре 1). [c.403]

Как пайти одноэлектронный спектр (1.3) и орбитали (1.4) В боровской теории атома для нахождения энергетических уровней и электронных орбит служили правила квантования, постулированные Бором. В квантовой механике одио,э.пектронные уровни н орбитали определяются из одноэлектронного уравнения Шредингера для стационарных состояний . В атомной системе единиц это уравнение имеет вид [c.12]

При рассмотрении изменения одноэлектронных спектров вдоль изоэлектронной последовательности было бы желательно принять во внимание ббльшую зависимость от степени ионизации, положив [c.144]

Терм обычно обозначается буквами S, Р, D, F,. .. для = О, 1, 2, 3,. .. с указанием численного значения его мультиплетности верхним индексом слева от символа значения L. Таким образом (квинтет Р) обозначает терм, в котором Z, = 1 и 5 = 2. Это находится в согласии с обозначениями раздела 4 гл. V для дублетов в одноэлектронных спектрах. Если в данной конфигурации встречается больше одного терма одного и того же вида, то мы будем различать их при помощи произвольной лишней буквы, например, ФР, Ь Р,. .. в разделе 2 гл. VIII мы рассмотрим возможность более осмысленного пути для их характеристики. [c.186]

Здесь, как и в случае одноэлектронных спектров, рассмотренных в гл. V, существует возможность небольшого конечного смещения терма конфигурации,, содержащей s-электроны, из-за бесконечного значения С, которое умножается на множитель, равный формально нулю. В этом случае необходимо обратиться-к релятивистской теории, как мы это уже делали в связи с 5-уровнями водорода. [c.191]

Так как Р является величиной типа F, рассмотренной в разделе 6 гл. VI, то она имеет отличные от нуля матричные элементы только относительно состояний, отличающихся не более чем одним индивидуальным набором квантовых чисел. Матричные элементы, не равные нулю, которые связывают состояния, отличающиеся одним набором индивидуальных квантовых чисел, соответствуют одноэлектронны.м матричным элементам, которые относятся к состояниям с разными наборами квантовых чисел. Из теории одноэлектронных спектров мы знаем, что матричные элементы Р отличны от нуля лишь при Д/ = 1, где Д/—разность значений I в этих двух индивидуальных наборах. Поэтому если уровни энергии в точности соответствуют определенным конфигурациям, то изменение конфигураций при дипольном излучении отвечает изменению квантовых чисел п1 одного электрона, причем изменение в / ограничено значе- ниями 1. Такие переходы называются одноэлектронными. Наблюдались переходы, в которых имеет место кажущееся изменеиие двух значений я/ (двухэлек- [c.231]

Как подчеркивалось в предыдущем разделе, схема рентгеновских уровней атомов имеет структуру одноэлектронного спектра. На основании раздела 8 гл. XIII мы можем заключить, что здесь применима теория относительных сил линий дублетного спектра. Например, относительные силы линии -> [c.315]

Как уже отмечалось, отклонения от изложенной выше теории эффекта Зеемана в слабых полях, появляющиеся, когда магнитное поле достаточно велико, чтобы вызвать расщепление, сравнимое с расстояниями между уровнями данного терма, называются эффектом Пашена—Бака. Его теория для одноэлектронных спектров была уже изложена в разделе 10 гл. V. Сейчас мы можем рассмотреть этот эффект в общем случае. [c.373]

Эти матрицы можно получить из вычислений, уже выполненных в других главах, так что вековые уравнения могут быть выписаны для любого частного случая и решены обычными методами. Мы здесь не проделываем вычислений подробно, за исключением случая одноэлектронных спектров, который уже был полностью рассмотрен в разделе 10 гл. V, ибо это приводит к весьма длинным выкладкам, результаты которых имеют очень малое приложение к спектроскопии, так как поля, необходимые для получения сильного эффекта Пашена — Бака, встречаются редко. Наилучшие экспериментальные иллюстрации эффекта Пашена— Бака связаны со сверхтонкой структурой (см. раздел V гл. XVIII), где достижимые поля могут дать эффект полного перехода от одной схемы состояний к другой. [c.374]

Рассмотрим теперь эффект Штарка в одноэлектронных спектрах щелочных металлов. При этом мы опустим более старые теоретические работы ). Первые квантово-механические вычисления были произведены Унзольдом в), который просто рассмотрел взаимодействие термов с одинаковым п и разными I при наличии слабого поля, использовав для этого, как и в вычислениях Фостера, водородо- [c.395]

Согласно разделу 3 настоящей главы, термы возмущаются термами 25 и D. Как было отмечено в конце этого раздела, в рессел-саундерсовском случае мы можем воспользоваться для нахождения возмущений составляющих терма формулами раздела 10 гл. III. Если это проделать, то легко получить, что возмущение терма одноэлектронного спектра можно записать следующим образом [c.396]

Смотреть страницы где упоминается термин Одноэлектронные спектры: [c.116] [c.118] [c.120] [c.122] [c.124] [c.126] [c.128] [c.130] [c.132] [c.134] [c.136] [c.138] [c.140] [c.142] [c.144] [c.146] [c.148] [c.150] [c.152] [c.156] [c.211] [c.100]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология