Доплеровский контур

Аппаратная функция. Это распределение интенсивности в зависимости от частоты для излучения за выходной щелью, если входная щель освещена монохроматическим светом. Некоторые из идеальных аппаратных функций показаны на рис. 2.20. Реальная аппаратная функция спектрофотометра может быть определена в результате регистрации узкой полосы поглощения с известным доплеровским контуром [48, [c.48]

Доплеровский контур отличается от дисперсионного гораздо более быстрым спадом интенсивности при удалении от центра линии (рис. 10.9, а и б). [c.263]

Из формулы (8.2.2) очевидно, что величина массового изотопического сдвига убывает с ростом массы ядер по закону 1/М . Для атомных номеров 40 изотопические сдвиги много меньше ширины доплеровского контура [c.376]

Ширина доплеровского контура зависит от наиболее вероятной скорости Унв = л/2НТ/Л4 максвелловского распределения по скоростям, которая определяется температурой Т, К и массой М кг/моль частиц. [c.384]

В нашем рассмотрении частоты поглощения иа, и много больше ширины доплеровского контура (иа Аг в), поэтому нормировка распределения (8.2.7) может быть записана только для неотрицательных частот [c.384]

Распределение проекций скоростей на направление лазерного луча для атомов, испаряемых с плоской площадки, уже, чем при хаотическом движении в газе. Ширина доплеровского контура в этом случае примерно в 1,3 раза меньше, чем в свободном газе, имеющем 4тг-распределение по направлениям скоростей атомов. [c.384]

Для увеличения селективности фотоионизации в случае близко расположенных линий поглощения нецелевых изотопов применяют диафрагмирование потока атомов. Естественно, любое диафрагмирование приводит к сужению доплеровского контура и одновременно к уменьшению потока атомов. Угловое распределение в потоке, вылетающем из диафрагмы, формируется геометрией испарительной системы и может быть охарактеризовано полным углом 2 д раскрытия пучка [20] (см. рис. 8.2.9). [c.384]

Увеличение скорости испарения из тигля сопровождается увеличением рассеяния атомов в результате взаимных столкновений и, как следствие, уширением контура Аг/о- Тем не менее, в первом приближении для описания спектральной зависимости плотности испарённых атомов, прошедших через диафрагму, можно использовать выражение (8.2.7) с соответствующим значением Аих)[2 д). На рис. 8.2.9 приведены зависимости доли атомов, прошедших через круглую диафрагму, определяющую угол раскрытия пучка 21 , и соответствующие значения ширин доплеровских контуров в долях от А/ п при угле раскрытия 2ч = 180°. [c.384]

Рис. 8.2.9. Зависимости доли атомов, прошедших через круглую диафрагму, определяющую угол раскрытия пучка 21 , и соответствующие значения ширин доплеровских контуров в долях от (21 — 180°)

Рис. 8.2.14. Два контура Фойгта F u) (сплошные линии), построенные около доплеровского контура шириной Дг/о = 500 МГц (пунктирные линии) при различных ширинах лоренцевских контуров Aul = 130 МГц и Aul = Ю МГц (штриховые линии)

Параметр а, в сущности, есть отношение ширин лоренцевского и доплеровского контуров, поскольку (In 2)= 0,833. Коэффициент V a, ш) при k ).o) в формуле (14) есть интеграл Фойгта, для которого составлены таблицы [10, 25]. Интеграл Фойгта для значений а > 0,5 можно оценить численно с точностью выше шести значащих цифр, интегрируя у в пределах от —4 до -f4 через 80 равных интервалов. Такие узкие пределы можно использовать, поскольку экспоненциальный член в формуле (14) спадает очень быстро по обе стороны от у = 0. Для меньших значений а лоренцевская часть контура сужается, и поэтому необходимо использовать большее число интервалов на ширине лоренцевского контура, чтобы достаточно точно описать эту часть функции. Например, в случае а = 0,1 для сохранения точности в пять значащих цифр требуется 400 интервалов. [c.147]

Повышение коэффициента отражения зерка,л не дает выигрыша в разрешающей способности, так как уже при / = 86% аппаратурный контур оказывается уже доплеровского контура линии. [c.272]

Полуширина доплеровского контура [c.258]

Б а г а р я ц к и й Б. А., Учет спиральных траекторий протонов при вычислении доплеровского контура водородных линий в полярных сияниях. Астрой, ж. 35, 101, 1958. [c.123]

Перестраиваемые лазеры на красителях (ПЛК) относятся к наиболее используемому и совершенному типу иерестрапваемых лазеров [6.63]. С использованием различных красителей ПЛК перекрывают диапазон длин воли от 350 им до 1 мкм. Удвоение частоты излучения на нелинейных элементах позволяет распространить диапазон перестройки примерно до 220 нм. Спектральная ширина выходного излучения ПЛК может быть сделана чрезвычайно малой. Сама частота может быть стабилизирована с помощью стандартного приема — активной обратной связи частоты излучения лазера с частотой линии поглощения подходящего элемента или молекулы. В оптимальных условиях ири выборе лазера накачки, излучение которого хорошо совпадает с полосой поглощения выбранного красителя, может быть достигнута эффективность преобразования 1% ири ширине выходного излучения, сравнимой с шириной доплеровского контура. Такие лазеры широко применяются в исследованиях по ЛРИ урана в атомном паре урана. [c.261]

Потенциалы ионизации изотопов элементов редкоземельной группы и актинидов лежат в диапазоне < ион = 5,5 6,5 эВ. Для их ионизации удобно применять трёхступенчатую схему, см. рис. 8.2.19. Для экономии испарённого материала в схему ионизации включают и атомы, находящиеся на метастабильных уровнях (М1). На рис. 8.2.19 и 8.2.20 приведены основные обозначения и результаты расчёта заселенностей уровней и количества образованных ионов Q для 3 + М схемы фотоионизации. Расчёты были выполнены численным методом по схеме, изложенной выше. Предпочтение, отданное в данном случае именно численному расчёту, связано с тем, что поиск аналитических решений для конкретных условий, диктуемых экспериментом (несовпадение моды лазера по ширине и расположению с доплеровским контуром атомов, сильная деформация последнего в течение импульса, деформация самого импульса, учёт компонент СТС и т.д.), весьма сложен и потому мало продуктивен при оптимизации задачи. Далее для оценок производительности [c.403]

Два встречных кванта и /у с суммарной энергией hux + huy = Elp настраиваются в резонанс с переходом на промежуточный уровень N hux = = Eln и huy = Enp). Любой атом из левого и правого крыльев доплеровского контура будет иметь возможность совершить резонансный двухфотонный переход, правда, с отстройкой Аи на уровне N для одного луча и Аи — для другого. Эффективность возбуждения в этом случае будет медленно уменьшаться в соответствии с кривой а2ф Аь х ф +Auy) (см. рис. 8.2.23,6) при увеличении отстроек Aux, Auy при одновременном поглощении атомом света из обоих лазерных лучей на промежуточном уровне, но с сохранением резонансности hux + huy = Elp- В то же время, другие изотопы будут находиться вне двухфотонного резонанса hux + huy ф Elp) по поглощению на уровень Р и сечение их возбуждения будет быстро падать в соответствии со значениями кривых ф l Auy) (см. рис. 8.2.23, б). Характеры [c.409]

Как видно из рис. 1, с понижением давления остаточного газа в кювете снижаются абсолютные значения поглощательной способности. При низких давлениях остаточный газ не может влиять на процесс испарения, от него зависит лишь характер двия ения испаренного вещества, поэтому было предположено, что уменьшение поглощательной способности связано не с изменением числа поглощающих атомов, а с изменением ширины доплеровского контура линии поглощения, т. е. с изменением температуры поглощаюпщх атомов. [c.72]

Преяаде чем рассматривать контуры линий для таких случаев, рассмотрим один случай, в котором формула (37) приложима для пламен, используемых в атомно-абсорбционной спектрометрии. В этом случае возбужденный атом из одного подмножества доплеровских скоростей не меняет существенно своей доплеровской скорости за счет столкновенпй, прежде чем он покинет возбужденный энергетический уровень. Изменение доплеровского сдвига должно быть намного меньше, чем ширина доплеровского контура, и меньше, чем ширина контура Лоренца. Этот случай мог бы также реализоваться, если бы столкновения, вызывающие существенное изменение доплеровской скорости, тушили возбужденный атом, переводя его на нпжний энергетический уровень [58]. Возможно, это верно для обычных аналитических пламен, где скорость тушения высока. В этом случае переходами возбужденных атомов между подмножествами доплеровских скоростей можно пренебречь и формулу (37) использовать для определения коэффициента поглощения для каждого подмножества доплеровских скоростей. Предполагая максвелловское распределение скоростей для всех атомов, можно показать, что относительное число атомов в каждом подмножестве скоростей, которое сдвинуто на частоту Яо, задается гауссовским распределением %оЛв), где Я,о есть центр распределения. Коэффициент поглощения для фотонов с длиной волны Я для каждой из доплеровских групп взвешивается гауссовской функцией (Яо, Яо), и при интегрировании (сложении) получается полный козффициент поглощения к к), характеризующий поглощение фотонов с длиной волны Я всеми доплеровскими подмножествами. Результирующий коэффициент поглощения имеет вид [c.169]

В общем случае, когда все фотоны имеют одинаковую энергию, узкая резонансная линия вследствие поглощения двух фотонов из пучков, распространяющихся в противоположных направлениях, накладывается на доплеровски уширенный фон, создаваемый поглощением двух фотонов из пучка, распространяющегося в одном направлении. Чтобы устранить фон, фотоны в двух пучках должны иметь разные энергии Ех и Яг, а энергии 2Е и 2 г, должны попадать за пределы доплеровского контура. [c.183]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология