Выбор лазера

Выбор лазера для использования с масс-спектрометром зависит от материала, который необходимо испарить. Наиболее важным аспектом испарения при помощи лазера является взаимодействие энергии луча с твердым материалом. Таким образом. [c.424]

Подробно процедура динамического изучения реакции столкновения атом-двухатомная молекула методом классических траекторий изложена в работе [299] на примере расчета реакции обмена Н- -Н2, характеризующейся отличной от нуля энергией активации. В работе детально описан выбор системы координат, в которой происходит расчет классических траекторий. Выбор начальных условий для расчета траекторий организован так, чтобы в максимальной степени воспроизвести квантовые состояния реагентов. Приведены уравнения, устанавливающие связь между начальными и конечными квантовыми состояниями системы и классическими переменными. При исследовании динамики отдельных траекторий получается кинетическая информация различной степени детальности. На первом этапе определяется вероятность реакции и через нее полное сечение реакции как функции начальных состояний реагентов и конечных состояний продуктов. Затем вычисляется константа скорости реакции как интеграл от полного сечения реакции при определенном распределении начальных состояний реагентов. Для вычисления термической константы скорости используется максвелловское распределение по скоростям молекул и больцмановское распределение по внутренним состояниям. Очевидно, что такой подход может быть применен для вычисления констант скорости в нетермических условиях, т.е. при различных температурах, соответствующих различным степеням свободы, и при отклонениях от максвелл-больцмановского распределения. Это позволяет, в частности, моделировать методами классических траекторий неравновесную кинетику процессов в плазмохимических системах, газовых лазерах и в верхних слоях атмосферы. [c.57]

Метод ЭПР/ЛМР. Как и в ЭПР, в ЛМР для повышения чувствительности применяют магнитную модуляцию. При заданной частоте магнитной модуляции с помощью правильного выбора режима работы инфракрасного (ИК) СОа-лазера можно получить дополнительный выигрыш в чувствительности внутрирезонаторного ИК ЛМР примерно на [c.358]

Этих усложнений удается избежать при выборе подходящей линии газового лазера гелии-неоновый лазер дает линию при 632,8 нм, аргоновый — при 488,0 и 514,5 нм, криптоновый — при 568,2 и 647,1 нм. Применение лазеров на красителях с подстройкой и узкополосных светофильтров расширяет диапазон длин волн и обеспечивает монохроматичность излучения. [c.274]

Теория лазеров не является исключением из общей схемы, но выбор соответствующего представления требует более тонкого подхода. Нельзя описывать лазер как полость, содержащую фотоны, которые испускаются и поглощаются с определенной вероятностью. Акты испускания и поглощения фотонов не являются случайными событиями, потому что нельзя пренебречь фазовыми соотношениями [c.307]

Эффективность использования СТЗ во многом определяется правильными условиями эксплуатации и применения, выбором освещенности рабочей сцены. В качестве источника света используют лампы накаливания, люминесцентные лампы, дуговые лампы, лазер. [c.524]

При выборе источника излучения для измерения светорассеяния предпочтение следует отдать газовым лазерам, поскольку в соответствии с теорией светорассеяния на частицу должна падать плоская монохроматическая волна. Излучение газового лазера наиболее близко к идеальной плоской монохроматической волне. Основные характеристики некоторых образцов газовых лазеров, выпускаемых серийно, представлены в табл. 2.3. [c.44]

В современной хирургии важную проблему представляет выбор шовного материала. Несмотря на то, что в последние годы все чаще стали применять принципиально новые способы соединения тканей (с помощью медицинских клеев, ультразвука, лазера), до сих пор не удалось полностью отказаться от шовных нитей. Наряду с натуральными (шелк, лен, кетгут) широко используют синтетические нити. В США потребление шовного хирургического материала в 1982 г, составило [c.314]

Многообразие спектральных задач столь велико, что работы хватит всем типам спектральной аппаратуры, а если еще учесть ее острую нехватку в нашей стране, то станет ясно, что проблемы здесь нет. По нашему мнению, вопрос часто ставится альтернативно — лазеры или классические приборы — только из-за недостатка производственных мощностей в приборостроительной промышленности. Что же касается физического эксперимента, то здесь дело сводится к выбору оптимальных измерительных систем, которые чаще всего сочетают в себе достоинства и лазерных и классических спектрометров. [c.205]

Выбор источника возбуждения и спектрального прибора. При проведении качественного анализа используют чаще всего дуговые источники возбуждения с применением фотографического способа регистрации спектра. При необходимости проведения локального анализа (постороннее включение в детали, неоднородность какого-либо образца и т. п.) применяют высокочастотную искру или лазер. При использовании искры анализ не сопровождается разрушением образца в результате плавления, как, например, в дуге. Поверхность объекта, используемая разрядом, ограничена, так как флуктуация источника отсутствует. [c.94]

Возбуждение может произойти под действием излучения любых частот, поэтому при выборе источника перед конструкторами приборов открываются широкие возможности. Необходимо, чтобы излучение было близко к монохроматическому и в то же время достаточно интенсивным. Лучшим источником в рамановской спектроскопии является лазер, который полностью вытеснил ранее используемые ртутные лампы. Для - работы в видимой области обычно выбирают гелий-неоновый (632,8 нм) или аргоновый ионный лазер (488,8 или 514,6 нм). [c.168]

Исследование больших кристаллов хорошего оптического качества дает определенные преимущества, например возможность пропускать многократно луч лазера через образец, что обеспечивает повышение отношения сигнал/шум. Этого можно достичь, если вырезать из кристалла слегка клинообразный блок и алю-минировать его торцевые поверхности, оставив небольшое отверстие для входа луча лазера. Луч многократно проходит через образец перпендикулярно направлению наблюдения. Выбор лазерного источника для исследования спектра КР конкретного образца должен быть очень тщательным. Важно отметить, что не существует единого и специфического спектра КР, подобно абсорбционному спектру, и что вид спектра зависит от частоты возбуждающей линии. В общем случае, чем выше частота лазерного источника, тем сильнее интенсивность комбинационного рассеяния. Это обусловлено, во-первых, зависимостью интенсивности от четвертой степени возбуждающей частоты и, во-вторых, резонансным характером поляризуемости. Однако если энергия возбуждающих фотонов близка к частоте полосы поглощения кристалла, то будет происходить поглощение как возбуждающего, так и рассеянного излучения. Для каждой линии КР существует своя возбуждающая частота, с которой наблюдаемое рассеяние при данной геометрии будет максимальным. [c.438]

Перестраиваемые лазеры на красителях (ПЛК) относятся к наиболее используемому и совершенному типу иерестрапваемых лазеров [6.63]. С использованием различных красителей ПЛК перекрывают диапазон длин воли от 350 им до 1 мкм. Удвоение частоты излучения на нелинейных элементах позволяет распространить диапазон перестройки примерно до 220 нм. Спектральная ширина выходного излучения ПЛК может быть сделана чрезвычайно малой. Сама частота может быть стабилизирована с помощью стандартного приема — активной обратной связи частоты излучения лазера с частотой линии поглощения подходящего элемента или молекулы. В оптимальных условиях ири выборе лазера накачки, излучение которого хорошо совпадает с полосой поглощения выбранного красителя, может быть достигнута эффективность преобразования 1% ири ширине выходного излучения, сравнимой с шириной доплеровского контура. Такие лазеры широко применяются в исследованиях по ЛРИ урана в атомном паре урана. [c.261]

При выборе лазера для использования с масс-спектрометром следует учитывать длину волны излучения лазера, снек1гр поглощения твердого тела, отражательную способность поверхности твердого тела и его термические свойства. [c.221]

Эллипсометрический метод. Принципиальная схема этого метода, впервые предложенного Л. Тронштадом (1929), изображена на рис. 11.16,0. Свет от монохроматического источника И (небольшой лазер) проходит вначале через поляризатор П, который делает этот свет плоскополяризованным, а затем через компенсатор К, превращающий плоскополяризованный свет в эллиптически поляризованный. Выберем систему координат таким образом, что ось 2 соответствует направлению падающего света, ось X располагается в плоскости рис. VII. 16,а, а ось у направлена перпендикулярно плоскости этого рисунка. При таком выборе системы координат в плоскости ху конец вектора электрического поля описывает эллипс, если падающий свет поляризован эллиптически (рис. VII.16,6). Для плоскополяризованного света этот эллипс стягивается в линию АВ, угол наклона которой по отношению к оси X (угол х) задается поляризатором П. От поворота компенсатора К угол 7 не изменяется, но падающий свет становится эллиптически поляризованным. Параметры эллипса можно характеризовать углом у, который задается компенсаторбм К и тан- [c.181]

В зависимости от выбора тех или иных квантовых систем индуцированное излучение имеет ту или иную волну (см. гл. VIII). Чем больше разность энергий уровней, между которыми происходит переход, тем меньше длина волны излучения. В этой связи квантовые генераторы можно разделить на две группы приборов — мазеры и лазеры. Мазеры дают излучение в области ультракоротких радиоволн (например, в области сантиметрового диапазона), лазеры — изучение в области. оптического диапазона. Активным веществом генератора могут быть таз, жидкость или твердое тело (диэлектрик или полупроводник). [c.521]

Несмотря на то что с помощью исследованных к настоящему врс-менР1 лазерных систем можно получить сотни спектральных литой, очень немногие из них обладают достаточной интенсивностью для применения в фотохимии и аналогичных делен. В этом разделе указаны лазерные спстемы, нашедшие наибольшее применение. Почти невозможно перечислить все тппы выпускаемых лазеров и лазерного оборудования с этой целью мы отсылаем читателя к прекрасному руководству (12]. Приведенные ниже данные (табл. 187) заимствованы из нескольких источников [13—15], и их выбор несколько произволен. В по- [c.370]

Описаны также некоторые другие источники первичного излучения, такие, как диодные лазеры или источники сплошного спектра. Последние представляют собой ксеноновые дуговые лампы высокого давления, испускающие интенсивный непрерывный спектр, т. е. не содержащий линий. Это приводит к большой у1Шверсальности в выборе линии первичного излучения. Непрерывные источники использованы в основном для многоэлементной ААС [8.2-16]. Диодные лазеры были бы идеальным источником для ААС, поскольку испускают высокоинтенсивные и узкие линии. Однако на сегодня их спектральный диапазон лежит выше 620 нм, что мешает их широкому использованию в ААС. Возможно удвоение частоты, чтобы расширить спектральный диапазон до 310 нм [8.2-17]. [c.44]

Радиочастотное возбуждение рассматривается как альтернатива лазерному возбуждению в оптической области спектра. Но пока еще недостаточно опубликованных данных, чтобы делать обоснованные выводы об относительных преимуществах того или иного способа возбуждения. Большинство предложенных схем фотохимического разделения по-прежнему основывается на использовании лазеров [141]. Главное внимание уделяется проблеме разделения изотопов урана. Сложности при практической реатизации метода возникают при выборе газообразной химической формы разделяемых изотопов с приемлемыми спектральными характеристиками и соответствующих лазеров. Обсуждаются различные варианты использования летучих молекулярных соединений гексафторида урана, его Р-дикетонатов и атомного пара. Несмотря на большие энергозатраты на испарение металла, пока предпочтение отдается лазерному разделению изотопов в парах металлического урана. При переходе к разделению изотопов других элементов проблема упрощается пропорционально многовариантности выбора летучих соединений и увеличению изотопного сдвига в спектрах поглощения с уменьшением изотопных масс [139]. [c.247]

Блок-схема малогабаритного лазерного спектрометра приведена на рис. 2. На установках такого типа выполнена большая часть измерений в экспедициях. Выбор азотного лазера для возбуждения флуоресценции растворенного органического вещества (РОВ) и нефтепродуктов (ИП) не случаен. Прежде всего, длина волны генерации Хвозб = 337 нм близка к оптимальной, а относительно слабое поглощение (0,07 м ) излучения на этой длине волны в природных водах [5] позволяет возбуждать объемы, достаточные для формирования надежно регистрируемого эхо-сигнала. Азотные лазеры обладают импульсной мощностью до нескольких мегаватт, а также высокой частотой повторения импульсов, что обеспечивает оперативное получение информации в масштабе реального времени. Импульсный режим генерации азотных лазеров делает возможным стробирование приемника, что резко улучшает отношение сигнал/шум и позволяет работать в любое время суток. [c.171]

Способность молекул органических соединений генерировать излучение и эффективность генерации определяются более или менее благоприятным сочетанием целого ряда их физико-химических свойств, начиная от спектрально-люминесцентных и кончая, например, такими как давление насыщенных паров при заданной температуре. При использовании молекул с подходящим комплексом свойств необходимо также располагать источником накачки, обеспечивающим достаточное для развития и поддержания импульсной или стационарной генерации возбуждение молекул. Весьма важную роль играют безызлучательные внутри- и межмолеку-лярные релаксационные процессы, стремящиеся вернуть возбужденную молекулу в равновесное состояние. Эти процессы могут быть как полезными, так и вредными. В первом случае они способствуют созданию необходимой для генерации инверсии заселенностей пары рабочих уровней лазера, во втором — конкурируют с лазерным переходом. Их вероятность определяется прежде всего числом колебательных степеней свободы в молекулах, т. е. сложностью молекул. От степени сложности молекул, плотности молекулярных колебательно-вращательных состояний и скоростей релаксационных процессов зависит и возможность непрерывной перестройки частоты генерируемого излучения в широком спектральном диапазоне. Многие из молекулярных параметров, знание которых необходимо для выбора органического соединения в качестве потенциальной активной среды лазера, до сих пор неиз- [c.161]

Эффективность работы ДИК-лазера зависит от многих параметров способа накачки, давления и температуры рабочего газа, поляризации излучения накачки, параметров оптического резонатора, конкретный выбор которых определяется молекулярными характеристиками активной среды. Важнейшую роль играют скорости врап ательной и колебательной релаксаций, параметры насыщения переходов с поглощением и излучением. При недостаточно быстрой колебательной релаксации (эффект узкого горла ) инверсия заселенностей вращательных уровней в возбужденном колебательном состоянии будет существовать лишь в течение короткого промежутка времени после начала накачки, так как в результате вращательной релаксации, скорости которой выше скоростей колебательной релаксации, среди вращательных уровней быстро установится больцмановское распределение заселенностей. Возможно, в значительной степени с этим неучтенным должным образом в теории эффектом узкого горла связано расхождение в несколько раз эконериментальных и расчетных величин /Сус [12, 17]. Более полный учет процессов колебательной релаксации молекул и некоторых других эффектов приводит в случае непрерывного лазера на фторметане к лучшему согласию экспериментальных и теоретических значений его выходных параметров [29] (одна из программ расчета параметров ДИК-лазеров на ЭВМ описана в [30]). При низких давлениях рабочего газа и насыщении возбуждаемого перехода коэффициент усиления мал из-за малой абсолютной величины инверсии уровней. С ростом давления эта величина растет, однако растет и эффективность столк-новительной вращательной релаксации, приводящей к термализа-ции вращательных уровней. Из-за столкновительного уширения линии излучения уменьшается сечение вынужденного испускания. Кроме того, уменьшается скорость диффузии молекул, играющей важную роль в процессах колебательной релаксации. В результате Кус при давлениях выше некоторого оптимального начинает падать. Оптимальное давление большинства ДИК-лазеров составляет 4-ь40 Па, причем в одном и том же газе оптимальные давления для генерации на разных длинах волн обычно различны. [c.174]

Источниками возбуждающего наиряжения служат генераторы дуги пост, тока, активизированнои дуги перемен. тока (нанр., тина ДГ 2), высоковольтной конденсированной искры (наир., типа ИГ-3), генераторы с электронным управлением разряда (напр., типа ГЭУ-2). Для испарения вещества и возбуждения его атомов, ионов и молекул используют также лазер и пламя. Различают эмиссионный С. а. качественный и количественный. Качественный эмиссионный анализ не требует предварительных операций, с к-рыми обычно связан анализ химический. Для полного качественного эмиссионного анализа небольшую навеску вещества возбуждают дугой или искрой, одновременно фотографируя ее спектр. Каждый хим. элемент излучает характерный для него спектр — известный набор спектральных линий, длины волн к-рых сведены в таблицы и атласы. Чтобы установить наличие элемента в пробе, достаточно даже в очень сложном спектре обнаружить несколько его линш . Качественный эмиссионный анализ дает возможность не только устанавливать наличие, но часто и определять приблизительное содержание элемента в пробе. С этой целью используют т. н. последние линии — линии, к-рые при уменьшении содержания элемента в пробе исчезают в спектре в последнюю очередь. Выбор приборов для качественного эмиссионного анализа определяется областью спектра, где расположены самые чувствительные линии элемента, а также дисперсией и разрешающей способностью прибора. Для расшифровки спектрограмм применяют снектропроекторы (напр., типов ПС-18, ДСП-1), таблицы и атласы спектральных линий. В основу количественного эмиссионного анализа положена зависимость мензду интенсивностью спектральной линии определяемого элемента и концентрацией его атомов и ионов в облаке разряда [c.422]

Испарение. Способы атомизации вещества. Атомизацию вещества для лазерного фотоионизационного метода можно осуществить различными способами. Наиболее прост и широко распространён термический метод испарения из тиглей. Полый катод [15] и высокочастотный индукционный нагрев также могут обеспечить испарение практически любого металла. Испарение в электрической дуге приводит к большой степени ионизации и поэтому неприменимо в качестве источника пара для АВЛИС-методики. Высокие температуры плавления и испарения часто создают непреодолимые трудности в выборе материала для тиглей. В этих случаях для испарения тугоплавких и сильно реакционных материалов в технике часто применяется метод испарения из самого себя , или гарнисаж. Источником энергии в этих случаях является электронный луч или свет лазера. [c.379]

Кристаллические лазеры —это люминофоры, обладающие особыми свойствами. Квант света, излучаемый одним возбужденным центром, вызывает излучение центров в той же фазе, что и первый. Процесс возбуждения центров идет независимо (для этого часто используют обычный дневной свет), вследствие чего поддерживается постоянной населенность высших электронных состояний. Правильный выбор формы кристалла и высокая степень когерентности излучения позволяют получить полностью монохроматическое и острофоку-сированное излучение. Различают две группы кристаллических лазеров. В кристаллах первой группы активны лишь ионы примеси редкоземельных или переходных металлов, сам же кристалл служит лишь инертной матрицей (например, в рубине это ион Сг + в матрице А12О3). Вторую группу составляют полупроводники, такие, как ОаЛз, в которых происходит излучение вследствие рекомбинации электронов и дырок на примесных центрах, если концентрация электронов и дырок намного превышает равновесную. [c.80]

С целью выбора соединений для отделения дейтерия в Ливермор-ской научно-исследовательской лаборатории Калифорнийского университета было проведено достаточно полное изучение спектра поглощения в инфракрасном диапазоне порядка 10 мкм и реакций замещения дейтерия в молекуле воды для большого числа органических соединений, Эти соединения включали и фторуглеводороды. В экспериментах по облучению С02-лазером трифторметана (СВГз/ СНГз) и 2,2-дихлор- [c.48]

При решении конкретных задач ААА с применением метода ВЛС, помимо типа лазера, актуальными являются вопросы выбора источника атомизации вещества, регистрации линий поглощени я, приготовление эталонных образцов и введение пробы в атомизатор. Оптимальное решение комплекса этих вопросов рассматривается в настоящем обзоре. [c.15]

В первых работах [14, 15] по ВЛС атомизация вещества осу- щесхвлялась с использованием пламен и термических нагревателей. В работах [6,. 8] в резонаторе располагался слой низкотемпературной плазмы дуговой разряд, низковольтный импульсный разряд, локализованный в капилляре. Весьма успешными оказались экспог рименты с введением в резонатор плазменного факела, образующегося при фокусировке излучения твердотельных лазеров на поверхность специально приготовленной мишени [12, 16]. Если анализируемое вещество распределено на поверхности, мишени, предпочтение следует отдать лазеру с модулированной добротностью. Путем выбора времени и зоны просвечивания пл азменного факела можно в широких пределах варьировать условия анализа (рис. 1). [c.15]

Необходимо отметить, что при данных экспериментальных условиях разряд не обязательно полностью соответствует такому определению проведенное выше деление означает лишь, выбор последовательности при описании. На практике предпро-бойная стадия может не завершиться пробоем, а высоковольтная пробойная стадия не обязательно заканчивается дуговым разрядом дугу можно получить способами, отличающимися от высоковольтного пробоя (например, протяженные и индуцированные лазером дуги). [c.23]

Для наблюдения спектров КР первого порядка кристаллов при комнатной температуре монохроматор должен иметь разрешение 1 СМ , особенно если необходима регистрация истинного контура полос. Для регистрации спектров КР, обусловленных двухфононными процессами, обычно следует использовать большую ширину щели, порядка 5 см , однако в таких случаях теряется такая важная экспериментальная информация, как локализация критических точек функции плотности колебательных состояний. Выбор телесного угла, в котором собирается рассеянное излучение, вызывает определенную дискуссию. Максимальное отношение сигнал/шум достигается, если рассеянное излучение собирается под очень большим углом. С другой стороны, для измерения компонент тензора поляризуемости с высокой точностью рассеянное излучение необходимо собирать в небольшом телесном угле, не более 10°. На практике следует учитывать оба фактора если для достижения высокого отношения сигнал/щум используется сбор рассеянного излучения под большим углом, то при необходимости поляризационных измерений следует для повышения точности применять диафрагму. При количественных измерениях интенсивности линий КР следует вводить ряд инструментальных поправок, которые включают изменение чувствительности детектора с длиной волны поляризацию излучения внутри монохроматора и изменение дисперсии монохроматора, если геометрическая ширина щели сохраняется постоянной. Требуется также тщательный контроль постоянства выходной мощности лазера в течение времени записи спектра. Часто бывает желательно сравнить интенсивность линии КР со вторичным стандартом. Для этих целей пригодны небольшие (несколько см ) кристаллы кальцита (исландского шпата) или а-кварца, поскольку они легкодоступны, имеют хорошее оптическое качество и дают линии спектра КР в наиболее часто исследуемом диапазоне. Для сопоставления могут использоваться и другие вторичные стандарты в жидкой фазе, такие, как четыреххлористый углерод и бензол. Эти вещества являются [c.437]

Обширная монография Миллера представляет собой настоящую энциклопедию, в которой учтены практически все существенные работы по ацетилену, начиная с его открытия Эдмундом Дэви (братом известного ученого) в 1836 г. Исторически сложилось так, что путям его производства и использования посвящено больше работ, чем, пожалуй, какому-либо другому продукту (или полупродукту) органического синтеза. В связи с этим может создаться впечатление, что в этой области проведены исчерпывающие исследования. На самом деле при обсуждении кинетики образования и превращений ацетилена и выборе оптимальных путей его производства и дальнейшего использования бушуют страсти . До настоящего момента мы не знаем окончательного, описывающего все наблюдаемые явления химического механизма основного процесса образования ацетилена из метана. В последние десять лет в этой области достигнуты значительные успехи, обязанные применению новых методик исследования быстрых высокотемпературных эндотермических реакций. Интенсивно развиваются также новые промышленные способы получения ацетилена из углеводородов термический, окислительный пиролиз, плазмохимический. Имеются даже предложения использовать для получения С2Н2 интенсивные световые пучки (лазеры). [c.13]

Большинство лазеров, которые используются в настоящее время для испарения н атомизации материалов при химическом анализе, излучают в красной илп инфракрасной областях спектра. Соответствующие длн[1ы волн являются оптимальными прп нсследованин диэлектриков, по не металлов. В последнем случае целесообразно предусмотреть возможность выбора более коротких длин волн. Для того чтобы получить такие длины волн, следует удвоить частоту первоначального излучения, что легко достигается с помощью оптических кристаллов, обладающих нелинейными оптпчески.мп характеристиками. Для этой цели подходят кварц, LiNbOs, ADP, KDP и многие другие. [c.72]

При условии что факел, образующийся под действием лазерного излучения, достаточно нагрет, ои будет излучать в ви-днмо11 области спектра. На рис. 2.23 представлена фотография облака паров, видимого невооруженным глазом. Его внешний вид зависит от материала образца и режима работы лазера. Исследования временного и пространственного разрешения спектра лазерного факела проводились рядом авторов, например Скоттом и Страсхаймом [12]. Из их работ можно сделать выводы относительно выбора оптимальных условий работы лазера. [c.91]

Автоматический запуск разряда самим облаком паров не может привести к оптимальным результатам с точки зрения интенсивности линий и отношения интенсивности линий к фону. Это можно понять из рис. 2.29, на котором показана снятая камерой с покадровой разверткой временная последовательность картины возникновения поперечного разряда. На нем можно различить пятно излучения рубинового лазера, обрязование сгустка паров, его перемещение по направлению к зазору между электродами и возникновение поперечного разряда с последующим образованием наров от вспомогательных электродов, которые в данном случае отталкивают часть паров образца. Отсюда можно сделать вывод, что воздействие лазерного импульса и поперечный разряд недостаточно хорошо синхронизованы во времени. Поэтому при возможности выбора момента возникновения разряда по отношению к воздействию лазера можно добиться лучших результатов. По своим электрическим параметрам поперечный разряд сходен с искровым, обычно используемым в спектрохимическом анализе. Следовательно, спектры, полученные с помощью поперечного разряда и лазерного испарения, такл е должны быть подобны спектрам обычного искрового разряда, но спектральные линии значительно уже и спектральный фон слабее, чем в первоначальном спектре факела паров, вы- [c.95]

Для диапазона 2,2—4,2 мкм Пайн [104] использовал спектрометр, работающий на разностной частоте прп смешении в кристалле LiNbOs излучения перестраиваемого лазера на красителях, работающего в непрерывном режиме, с излучением аргонового лазера с фиксированной частотой [66]. При работе обоих лазеров видимого диапазона в одномодовом режиме Пайн получил перестраиваемое по частоте инфракрасное излучение мощностью 1 мкВт со спектральным разрешением 5-10 см (15 МГц) и плавной перестройкой электронными средствами в пределах 1 см . С помощью этой установки он из.мерил ограниченные доплеровским уширением спектры колебательной полосы з молекул СН4 и СН4 и с высокой точностью определил тетраэдрическое расщепление в Р- и R-ветвях. Полученное высокое разрешение существенно для выбора одной из двух моделей, предложенных для описания колебательно-вращательного взаимодействия высокого порядка, вызывающего расщепление вращательных уровней. Были исследованы также [105] уширение и сдвиг молекулярных линий при низком и высоком давлениях (давление атмосферного воздуха). [c.269]

Излучение, собранное оптико приемника, направляется через какой-нибудь спектроанализатор к с 1стеме фотодетектирования. Спектроанализатор служит для выделения интервала наблюдаемых длин волн и таким образом отделяет фоновое излучение при других длинах волн. Может быть применен монохроматор, полихроматор или комплект узкополосных спектральных фильтров вместе с фильтром, поглощающим лазерное излучение (кроме случая, когда интерес представляет упруго рассеянный свет). Выбор фотодетектора часто диктуется тем, как ю спектральную область мы исследуем, что в свою очередь определяется характером применения и типом лазера. [c.335]

Спектроанализатор необходим для выбора наблюдаемого спектрального интервала длин волн и адекватного устранения всякого постороннего излучения другой частоты, будь то рассеянное излучение лазера, солнечное фоновое излучение или любое иное излучение с длиной волны, отличной от длины волны сигнала. Вообще это выполняется с помощью одного нли нескольких спектральных элементов. Их можно разделить на три основные категории абсорбционные фильтры, интерфе-рометрические элементы и диспергирующие системы. Абсорбционные фильтры представляют собой окрашенные стекла, желатин или жидкие растворы [95] и применяются для ослабления интенсивности падающего излучения, разделения интерферирующих спектральных порядков или выделения длин волн, более коротких или более длинных, чем интересующие нас волны. Имеются длинноволновые фильтры (иногда их называют фильтрами, отсекающими короткие волны) для длин волн от 250 нм до 1 мкм [95, 96]. Однако коротковолновые фильтры расиространены в меньшей степени. [c.341]

Что же касается щума н фона, то, с одной стороны, вопрос заключается в том, чтобы свести к минимуму их источники, в особенности источники шума с частотным спектром вида 1//, который устанавливает конечный предел улучшения отношения сигнал/шум, получаемый при усредненных измерениях [37]. Но, с другой стороны, для ироведения селективной обработки следует использовать все факты, которые делают эти помехи отличными от искомого сигнала. Таким образом, проблема заключается в тщательном выборе аппаратуры и компонентов, тщательном планировании распределения ступеней фильтрации, принимая во внимание расположение всех источников шума, включая те, которые связаны с фильтрами (см., например, разд. 7.6.1). Это также означает получение сигналов, которые легче отличить от шума. Так, например, в присутствии преобладающего устойчивого шума, не связанного с измеряемым светом, вместо непрерывных лазеров лучше применять импульсные лазеры даже с низкой усредненной по времени оптической мощностью. Полезна также модуляция оигналов перед ступенями, добавляющими низкочастотный шум (особенно шум с частотным спектром вида /f, разд. 7.3,3). [c.535]

В последние годы многообещающими оказались несколько новых аналитических методов с использованием лазеров, хотя они и не были разработаны настолько, чтобы стать надежными аналитическими методиками. Некоторые из них описаны в настоящей главе с наибольщим акцентом на использование лазеров на красителях, в особенности работающих в непрерывном режиме, с перестраиваемой частотой в видимом и ультрафиолетовом диапазоне спектра, хотя иногда приведены результаты применения лазеров в инфракрасной области, а также лазеров с фиксированной частотой генерации. Выбор вопросов отражает интересы авторов, а также их собственный опыт, поэтому многие важные области здесь не включены. Содержание главы раскрывает наше понимание предмета к маю 1976 г. В разд. 8.1 рассмотрены свойства лазера и их связь с общим фотоаналити-ческим измерением. Остальные разделы освещают различные применения лазеров в абсорбции (разд. 8.2), флуоресценции (разд. 8.3), микрофлуоресценции (разд. 8.4) и, наконец, несколько разнообразных тем, имеющих более ограниченное аналитическое значение или находящихся на ранних стадиях развития (разд. 8.5 и 8.6). Предшествующая работа в этой области была обсуждена в ряде обзоров [1—3]. [c.543]