Поток импульса

Формула для нахождения числа степеней свободы для переходящего потока приводит к выводу, что по числу А потоков компонентов, одному тепловому потоку и одному потоку импульса может быть свободно выбрано число переменных на каждую границу между фазами, т. е. всего ф — 1. [c.112]

Сокращение Div обозначает не только дивергенцию, так как величины, стоящие внутри фигурных скобок, являются тензорами (второго порядка). Например, конвективная плотность потока импульса представляет собой произведение векторов pv и v. Таким образом, три составляющие (по трем осям) первого вектора должны быть рядами умножены на три составляющие второго вектора. Следовательно, получим 3-3 = 9 составляющих. Теперь запишем это произведение [c.71]

Уравнение потока импульса [c.106]

При определении источника импульса воспользуемся известным законом механики, согласно которому изменение потока импульса одинаково с изменением силы давления [c.69]

Сила Рз представляет собой импульс (в единицу временя), который переходит от среды к стенке. Она может быть выражена также уравнением потока импульса (6-30) [c.94]

Рейнольдс [13] предположил, что существует соотношение только между потоками импульса и теплоты (что легко объяснимо, так как он не занимался вопросами массопереноса). Он постулировал прямую связь между этими двумя потоками, считая соответствующие [c.95]

Рассмотрим двухфазные системы, не учитывая при этом движения (потока) импульса, имеющего второстепенное значение в химической инженерной практике. [c.143]

Сопло (рис. 10) представляет собой короткий насадок цилин-дрр ческой формы, тщательно скругленный со стороны входа потока. Импульс (перепад) отбирается до начала сужения и после [c.48]

Коэффициент потока импульса в уравнении (4.21) может быть вычислен следующим образом [1] [c.128]

Гидромеханические (гидродинамические) процессы состоят в переносе импульса (количества движения). Движущей силой процесса является разность скоростей в разных точках пространства перенос (поток) импульса осуществляется в направлении убывания скорости. К гидромеханическим (гидродинамическим) процессам отпосятся движение потоков газов и жидкостей в аппаратах п трубах, движение частиц в среде под действием силы тяжести и движение потоков жидкости через слой, образованный твердыми частицами. [c.15]

Поток импульса (количество движения)....... 3 [c.68]

Поток импульса через границу раздела фаз ПИ 2 в каждой точке поверхности кристалла является векторной суммой двух со- [c.8]

Проекции потоков импульса в правой части равенства (2.106) 174 [c.174]

Примем в качестве удельной характеристики среды (на единицу массы) удельный импульс а = . Субстанциональная плотность потока импульса по физическому смыслу представляет тензор напряжений (второго ранга) Р = РО, где О — метрический тензор. Плотность источника импульса определяется плотностью внешних сил рГ, которую можно отнести к внешним источникам х( ) = рР = 0. [c.178]

Сущность предлагаемой модели заключается в том, что каждая частица зернистого материала представляется помещенной в извилистый канал. Поэтому сопротивление движению сплошной среды будет обусловлено потоком импульса к стенке канала и к частице, а также сопротивлением формы последней. По отношению же к отдельной частице это равнозначно сложению напряжений, которые возбуждаются ею как объектом обтекания, с одной стороны, и как частью поверхности — с другой. [c.21]

В карте из [3] (рис. 2) представлен довольно обширный материал о вертикальном подъемном течении. Карта нанесена в координатах приведенных потоков импульса соответствующих фаз р // и pgj, где рг и р — плотности жидкости и газа / и — приведенные скорости или иначе объемные расходы фаз, приходящиеся на единицу площади поперечного сечения канала. [c.183]

Для газов [Хер = 2- 10 Па-с и толщина пограничной пленки, через которую могут передаваться наблюдаемые на опыте потоки импульса в кипящий слой, должна составить бр =2-10 /100 = = 2-10 см. Даже при псевдоожижении водой с = 10 Па с [c.168]

Такую модель сформулировала Розенбаум [214] на основании изложенных выше опытов. Было предположено, что подошедший к поверхности движущегося тела пакет плотной фазы, как и в случае внешнего теплообмена, воспринимает импульс как сплошная среда с едиными усредненными характеристиками р л и [Хед. За время т соприкосновения с телом этот импульс проникает вглубь пакета на некоторую глубину I Ух, а затем пакет сменяется пузырем и в течение времени соприкосновения последнего с телом поток импульса резко падает. Таким образом объясняются характерные пульсации силы сопротивления и скорости движущегося тела, проиллюстрированные на рис. 111.22. [c.168]

Как и в разделе 111,3, примем, что г = (1 /о) пуз, где — частота смены пакетов пузырями (которую молено отождествить с частотой гравитационных пульсаций о), а /о — растущая с расширением слоя относительная доля времени соприкосновения поверхности с пузырями. Тогда средний поток импульса (1 — [c.171]

Знак минус в данном уравнении указывает на то, что перенос количества движения осуществляется в направлении уменьшения скорости (направления потока импульса и возрастания скорости противоположна). Градиент скорости при этом можно считать движущей силой переноса импульса. [c.28]

Поток импульса через границу раздела фаз в каждой точке поверхности является векторной суммой двух составляюш,их потока импульса сил, нормальных к поверхности раздела фаз, и потока импульса сил, касательных (тангенциальных) к поверхности, которые ответственны за генерацию циркуляционных токов внутри включения. Циркуляционные токи интенсифицируют процесс массе- и теплоотдачи в элементе дисперсной фазы. Нормальные и касательные напряжения на границе раздела фаз переориентируют включение в пространстве, изменяя траекторию его движения, а также деформируют поверхность раздела фаз. [c.106]

Третий поток — поток импульса (количества движения) — был открыт Ньютоном, который установил, что в конвективном потоке вследствие трения возникает разность скоростей перпендикулярно к направлению потока. По современ- [c.62]

Таким образом, для трех потоков получим 3-3 = 9 независимых безразмерных комплексов. Из составляюш 1х I —IV можно, конечно, образовать еще и другие безразмерныё комплексы, но общее число независимых безразл1ерных величин должно оставаться равным девяти. Можно также образовать безразмерные комплексы 1 и, Ш и (см. табл. 8-10 на стр. 118), соответствующие отношениям П1/П. Необходимо отметить,что в случае потока импульса к последней строке табл. 7-1 будут относиться многие безразмерные комплексы, так как в уравнение входит Е — обобщенная сила. В случае силы давления Е = АрдР получим критерий Эйлера Ей, в случае силы тяжести Е = — критерий Фаннинга Еа и т. д. Исходя из зависимости (7-4), можно дать физическое толкование каждой сложной безразмерной величины, причем, например, большое численное значение критерия Рейнольдса Ке обозначает большой перевес [c.80]

С целью изучения аналогий между потоками импульса, теплоты и компонентов (массы) Гиллиленд проводил опыты в вертикальной [c.100]

Следует иметь полную систему безразмерных переменных хотя бы в форме, соответствующей использованию для обработки данных теории групп. Они приводятся в табл. 8-10 в порядке, предложенном Ван Кревеленом [7]. В изображенной ниже схеме первая строка содержит независимые безразмерные основные переменные (критерий подобия), определяющие число степеней свободы потока компонентов, вторая — число степеней свободы для теплового потока и третья — для потока импульса. Эти значения расположены сначала в общем виде, а затем по различным конкретным числовым значениям Р ". [c.117]

Движение потока в радиальных каталитических реакторах есть совокупность течений в системе каналов с проницаемыми (нористымп) стенками. Поэтому метод аэродинамического расчета базируется па задаче о распределении средней скорости по оси пористого канала. Исследуя течение в пористых каналах с отсосом через стенки, обнаружили [4], что при интенсивном отсосе конвективный поток импульса на 3—4 порядка превышает вязкие напряжения вплоть до зпачений г/Я = 0,91 и, следовательно, вязкой диссинацие механической энергии в ядре потока можно пренебречь. Основные динамические процессы локализованы в пристенной области. Это позволяет посредством усреднений свести задачу к рассмотрению одномерного течения, на границе которого возникают силы Мещерского, вызванные изменением расхода. В этом случае главным является вопрос, каким образом их работа распределяется между механически обратимой и диссипируемой энергией. На этот вопрос можно ответить, рассматривая течение в рамках уравнения энергии. Общая теория и анализ литературных данных приводят к выводу, что работа сил Мещерского примерно поровну распределяется между механически обратимой и диссипируемой энергией. [c.132]

Перенос в рчзрежеяных газ1. х обус. овлен соударениями хаотически движущихся молекул. Элементарное рассмотрение приводит к следующим пыроженням для потока теплоты q, диффузионного потока Яу 1 напряжения вязкого трения т, обусловленного потоком импульСа (см. также [3)), [c.71]

Поток импульса в датшм поперечном сечении равен т]3, и силы, действующие па элемент канала, являются результатом воздействия на него градиента давления, силы чяжести и касательного напряжения у стенки. Таким образом, уравнение (14) можно представить в виде [c.178]

Проникновение импульса в пакет происходит по нестационарному закону, аналогичному внешнему теплообмену. Поток импульса, равный силе сопротивления на единицу площади соприкосновения / = Р/5, пульсирует с частотой % о и постоянным является лишь его среднее значение f. Отсюда следует пропорциональность силы со- ротиБления поверхности тела, т. е. квадрату диаметра шара, в соответствии с наблюденной зависимостью (ИГ44). Для объяснения остальных особенностей Зс В] симости и независимости величины Гг... ф от свойств Твердых частиц и псевдо-ожижаюи1его потока необходимо построить правильную модель процесса переноса импульса в кипящем слое и рассмотреть все вытекающие из этой модели следствия. [c.166]

Уравнению (II, 12а) можно придать и другой физический смысл. Слой жидкости массой т, примыкающий к перемещаемой верхней пластине (см. рис. П-1), приобретает некоторую скорость и, следовательно, количество движения, или импульс (тхю), в направлении перемещения. Этот слой приводит в движение следующий, передавая ему некоторую часть импульса, и т. д. — от слоя к слою. Следовательно, при течении жидкости пропслодит перенос количества движения (импульс а) в направлении, перпендикулярном направлению скорости жидкости. Соответственно касательное напряжение т (н1м ) может рассматриваться как удельный поток импульса, или количество движения, передаваемое через единицу площади в единицу времени [c.28]

В работах Л. А. Вулиса и др. показано, что для струй сжимаемой жидкости наиболее универсальными являются поля относительных величин плотности потока импульса рш"/(рцш2) и избыточного теплосодержания [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология