Работа изохорического

Работа изохорического, изобарического, изотермического и адиабатического процессов [c.57]

I. Введение (54) 2. Закон сохранения энергии. Первое начало термодинамики (55) 3. Работа изохорического, изобарического, изотермического и адиабатического процессов (57) 4. Диаграммы ру (61) 5. Единицы работы (63) 6. Внутренняя энергия (63) [c.301]

В зависимости от свойств рассматриваемого процесса различают изобарную Ср (для изобарического процесса) и изохорную Су (для изохорического процесса) теплоемкости. Для конденсированных систем (жидкости и твердые тела) существенной разницы между Ср и Си нет. Однако для неконденсированных систем (газы) Ср меньше на работу изобарического расширения системы. Так, для идеального газа Ср,т — — Су, т = Я — 8,314 Дж/(моль- К). [c.43]

Теплота, работа и внутренняя энергия участвуют в термодинамических процессах, т. е. являются термодинамическими функциями. Ранее мы изложили основные свойства последних, а теперь покажем проявление этих свойств в конкретных термодинамических процессах изохорическом, изобарическом, изотермическом и адиабатическом. [c.57]

Рассмотренные случаи показывают, что и тепло, и работа зависят от характера процесса, от его пути . Мы видим, что могут быть даже процессы без работы или без тепла (изохорический и адиабатический). В противоположность внутренней энергии, как это было показано выше, тепло и работа не яв/ яются функциями состояния и их бесконечно малые порции не являются полными дифференциалами и поэтому они обозначаются как bq и бЛ в отличие от dU. Таким образом, для [c.21]

Поэтому при возвращении в исходное состояние па графиках такого типа, как рис. 1, охватывается некоторый контур, площадь которого и определяет работу циклически действующей машины. Теоретический анализ упрощается, если рассматриваются обратимые процессы. Для примера на рис. 2 показан цикл, осуществляемый путем изобарического расширения из состояния / до состояния 2, затем обратимого изохорического охлаждения до состояния 3 с последующим обратимым адиабатическим сжатием до состояния 1. На первой стадии процесса из окружающей среды поглощается некоторое количество теплоты [c.14]

При изохорическом охлаждении работа не совершается (Л2 = 0), но от системы отводится некоторое количество теплоты [c.14]

Обратим внимание, что в формулу (1.20) входит величина т. е. теплоемкость при постоянном объеме, хотя адиабатический процесс происходит с изменением объема более того, для адиабатического процесса теплоемкость равна нулю. Это надо понимать так, что работа для одного процесса (адиабатического) выражается через величину, которая может быть найдена при совершенно другом процессе (в данном случае изохорическом). [c.23]

Рассмотрим теперь примеры применения первого закона термодинамики к процессам, протекающим при постоянных температуре, объеме и давлении, соответственно называющимися изотермическими, изохорическими и изобарическими. Найдем выражение для работы при обратимом проведении этих процессов. [c.21]

К такому же результату приводит сопоставление активационных объемов, вычисленных через энтальпию активации пластической деформации [47 ] и через изменение термодинамического потенциала модели дефектов в виде зародышей фазы а в фазе р (матрица металла). Действительно, при образовании зародышей фазы а в фазе р разность изменений изобарного и изохорного потенциалов, т. е. работ изотермо-изобарического и изотермо-изохорического процессов, приводящих к одинаковому конечному состоянию, определяется [15] из выражения [c.54]

В указанной работе приводятся также данные по молярной скорости звука, данные ио скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в жидкой фазе углеводородов для случая изотермического, изохорического и изобарического процессов, значения скорости ультразвука и адиабатической сжимаемости в критической области углеводородов, в насыщенных парах углеводородов и перегретых парах углеводородов (при постоянном давлении, плотности и температуре). [c.406]

В качестве первого приближения рассмотрим образование алмаза из графита в изотермо-изохорических условиях. Для того чтобы рассчитать работу процесса при данных условиях, необходимо найти значения свободной энергии для исходного состояния, представляюш,его собой гомогенную (метастабильную или неустойчивую) среду, и конечного состояния, которое включает в себя зародыш алмаза и метастабильную фазу (графит). Работу образования алмаза найдем по разности свободных энергий конечного / гет и начального гом состояний процесса. [c.340]

Второе равенство определяется тем, что процесс в сосуде С рассматривается как изохорический, а работа, связанная с процессом, ограничивается отбором в ещества из сосуда. Памятуя о том, что газовая фаза в калориметре представлена [c.119]

Рис. 1. Зависимости избыточной работы образования капли в изотермо-изохорических условиях при различных пересыщениях.

Так как di = pdv зависит от характера процесса, то и теплоемкость газа также зависит от процесса. В расчетах особенно важное значение имеет теплоемкость газа при процессах с постоянным объемом (изохорических) и при постоянном давлении (изобарических) с . В первом случае газ не совершает внешней работы, т. е. di = pdv = О и подводимое тепло расходуется только на повышение внутренней энергии газа. Следовательно, [c.15]

Рассмотрим работу расширения идеального газа для четырех процессов изобарического, изотермического, изохорического и адиабатического (рис. 25). [c.97]

Рис. 2. Графическое изображение работы расширения идеального газа при различных процесса.х. Процессы 1 — изотермический, 2 — изобарический, 3 — адиабатический, 4 — изохорический

При изотермическом и изохорическом процессе приращение Р равно количеству квазистатической нетто-работы, произведенной источником работы над системой. [c.228]

При изотермическом изохорическом процессе приращение Р равно количеству квазистатической нетто-работы, произведенной источником работы над системой [уравнения (X, 84) и (X, 84а)]. Уравнения (XI, 14) и (XI, 14а) тогда можно представить в следующем виде [c.260]

Чтобы учесть изменение механического состояния среды при образовании новой фазы, будем предполагать, как и раньше, что процесс протекает изотермически, но условие постоянства давления (при переменном объеме) заменим условием постоянства объема (при переменном давлении). Работу образования новой фазы в изотермо-изохорических условиях найдем по (XV. 6) как разность свободных энергий конечного и начального состояний процесса. Для начального состояния [c.329]

Интересно сравнить работы изотермо-изобарического и изотер-мо-изохорического процессов, приводящих к одному и тому же конечному состоянию. Из (XV. 16) и (XV. 23) получим [c.329]

Рис. 32. Влияние равновесного размера новой фазы на работу изотермо-изохорического процесса.

Изохорическим процессом называется процесс, протекающий при постоянном объеме (V = onst). Все тепло, сообщаемое газу при этом процессе, идет исключительно па увеличение его внутренней энергии вследствие постоянства объема газа работа здесь равна нулю А =0). Этот процесс выражается следующими уравнениями [c.80]

Один моль одноатомного и один моль двухатом-, ного газа изохорически нагреваются на 50°. Для какого из этих газов работа расширения будет больше [c.16]

Если х> лическая реакция идет в автоклаве (изохорический процесс У onst, и система не совершает работы, в том числе и работы расширения, так как AV = 0), то вся подведенная к системе теп-лота/ сходуется на приращение ее внутренней энергии [c.97]

Если химическая реакция идет в автоклаве (изохорический процесс К = onst и система не совершает работы, в том числе [c.88]

Физический смысл дифференциалов термодинамических потенциалов зависит от того, какие из четырех переменных принять за постоянные. Если изменяются только естественные переменные, а две другие остаются постоянными, то изменение внутренней энергии dU (npTi постоянных р и Т) означает обмен энергией в виде теплоты и работы. Изменение энтальпии 4Н (при постоянных Г и у) означает обмен только в виде тепла. Действительно, первое слагаемое TdS — bQ, а второе слагаемое vdp при y = onst означает теплопередачу при изохорическом процессе. [c.54]

При изохорическом процессе соблюдается постоянство объема (l/= onst) и, следовательно, 8A=pdV=0, т. е. работа не совершается совсем, и согласно уравнению (1.9) bqv—dU или [c.11]

Соотношение (41) характеризует собой работу образования алмазного зародыша в изотермо-изохорических условиях. Условиям равновесия алмазного зародыша со средой отвечает экстремальное значение АР, которое определяется дифференцированием (41) с учетом фундаментального уравнения зародыша 5с1а = = —8 ёТ+У"6р —В этом случае [c.341]

Отчетливые различия между значениями (табл. 45) для ряда электролитов с одинаковым типом ва.лентности видны из рис. 55, взятого из работы Гукера и Рубина [50]. Эти авторы вычислили разность между изопиестичоской и изохорической кажущимися мо шрнымп теплоемкостями с помощью уравнения [c.237]

Как показали работы Н. И. Шефталя, синтез кристаллов кварца удовлетворительно осуществляется в обычно применяемых водных растворах лишь при заполнениях автоклава свыше 50 7о. При этих условиях изохорический процесс неизбежно протекает при высоком давлении. Давление само по себе на качество выращиваемых кристаллов не влияет и является, таким образом, пассивным фактором. [c.32]

I. Изохорический процесс, протекающий в замкнутом пространстве при V = onst, в таком процессе, очевидно, отсутствует раеширение (dv = 0) и связанная с ним работа. Согласно (81) н (82), [c.244]

На рис. 6 для сравнения представлено графическое изображение работы расширения, совершаемой идеальным газом при изохорическом, изобарическом, изотермическом и адиабатическом процессах. Очевидно, наибольшей является работа при Р = onst, затем при Т = onst, далее при dQ = О и наимень- [c.35]

Смысл знака неравенства в выражениях (XI, 15) и (XI, 15а) истолковать нетрудно. Самопроизвольно (нестатически, необратимо) протек изотермический изохорический процесс и без совершения (затраты) нетто-работы. При квазистатическом проведении этого Процесса при постоянной температуре и постоянном объеме наша система произведет нетто-работу над источником работы. Другими словами только тот процесс может самопроизвольно протекать изотермически изохорически и без совершения (затраты) нетто-работы, который при его квазистатическом изотермическом и изохорическом проведении может производить нетто-работу над источником работы. [c.260]

Таким образом, при рассмотрении изэнтропо-изобарических процессов обнаруживаются качественно те же закономерности, что и для изотермо-изохорических работа образования новой фазы становится меньше работы в изотермо-изобарических условиях с возрастанием равновесного размера новой фазы работа ее образования ДЯо сначала увеличивается, затем уменьшается, переходя в область отрицательных значений относительно малым областям новой фазы (зародышам) отвечают неустойчивые равновесия со средой, относительно большим — устойчивые равновесия. [c.338]

Работу образования новой фазы в изэнтропо-изохорических условиях найдем по формуле (XV. 4), используя в качестве термодинамического потенциала полную энергию системы. Для начального, гомогенного состояния системы [c.338]

Выражение (XV. 56) дает работу образования новой фазы на границе двух фаз в изэнтропо-изохорических условиях. Сравнивая его с выражением (XV. 47), замечаем, что поправки на изменение температуры, давления и химических потенциалов в системе при образовании новой фазы имеют тот же вид, что и в случае гомогенного процесса. [c.342]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология