Работа системы расширения

Общий вывод из работ по расширению однородных систем газ — твердые частицы заключается в том, что зависимость между порозностью и скоростью газа имеет тот же вид (II, 9), что и для системы жидкость — твердые частицы , но показатель степени п больше вычисленного по уравнениям (II, 12). Это, возможно, связано с отклонением формы частиц от сферической и с полидисперсностью смеси . При отставании мелких частиц в жидкости в ряде [c.56]

А, /4,- — работа адиабатического расширения парогазовых сред рассматриваемого блока и поступивших нз смежной аппаратуры при раскрытии системы. Значения А и Ai определяют по формулам (3) и (4). Для технологических блоков, где возможно разрушение аппаратуры от превышения давления, при расчете рУ значение р умножается на коэффициент запаса прочности аппаратуры п (для сосудов, работающих под давлением, п = 2,5) [c.246]

В зависимости от свойств рассматриваемого процесса различают изобарную Ср (для изобарического процесса) и изохорную Су (для изохорического процесса) теплоемкости. Для конденсированных систем (жидкости и твердые тела) существенной разницы между Ср и Си нет. Однако для неконденсированных систем (газы) Ср меньше на работу изобарического расширения системы. Так, для идеального газа Ср,т — — Су, т = Я — 8,314 Дж/(моль- К). [c.43]

Работа системы может быть связана как с механической работой расширения PdV, так и с другими ее типами (например, работой против электрического поля и т. п.). Поэтому в общем случае [c.18]

Рассмотрим часто встречающийся случай, когда давление внутри системы равно внешнему давлению. В этом случае бесконечно-малые изменения объема (расширение или сжатие) обратимы. Согласно уравнению (IV.36) теплота, поглощенная системой, равна Тй5, а работа системы равна рйУ. На основании изложенного формула (11.25) преобразуется к виду [c.113]

Следовательно, при изотермическом процессе сообщенная системе теплота целиком превращается в работу расширения. Для одного моля идеального газа Р = RT/V. Подставив эту формулу в уравнение (57.10) и затем проинтегрировав его, получим выражение для работы изотермического расширения одного моля идеального газа [c.192]

Тепловым эффектом химической реакции называют максимальное количество теплоты, которое выделяется или поглощается в необратимом процессе при постоянном объеме или давлении и при условии, что продукты реакции и исходные вещества имеют одинаковую температуру и отсутствуют другие виды работ, кроме расширения. Так как в уравнениях (1.18) и (1.19) тепловые эффекты Qy и Qp являются функциями состояния, то отсюда следует термодинамическое обоснование закона,установленного экспериментально в 1936 г. русским ученым Г. И. Гессом тепловой эффект реакции не зависит от пути процесса, а определяется только начальным и конечным состояниями системы. Представим себе процесс превращения исходных веществ в продукты реакции различными путями [c.25]

Напомним физический смысл ДОт-. Согласно (1 .21) —ДО, т. е убыль изобарного потенциала, равна максимальной полезной работе т. е. работе системы при равновесном процессе за вычетом работы расширения при постоянном давлении р(Уа — Ух). В общем виде можно записать для постоянных давлений и температуры [c.113]

Из рис. 1 следует, что площадь, численно равная работе обратимого расширения, максимальна (сравнение обратимого процесса с необратимым имеет смысл лишь при одних и тех же начальном и конечном состояниях системы, как это и сделано в данном случае). [c.21]

Неравновесные процессы всегда в какой-то мере необратимы, так как возвращение системы в исходное состояние связано с изменением состояния внешней среды вследствие больше затраты работы по сравнению с той, которая получается в прямом процессе (на рис. 34, в видно, что работа неравновесного расширения газа меньше работы неравновесного сжатия). [c.70]

Рассмотрим частный, но очень важный случай процессов, при протекании которых работа, совершаемая системой, заключается только в изменении объема (работа расширения) а полезной работы система не совершает. Тогда [c.13]

Проанализированы технико-экономические показатели работы системы водоснабжения, показаны исторические этапы расширения водопроводной сети г. Уфы. [c.4]

В процессе испарения требуется, чтобы в систему поступало определенное количество тепловой энергии, которая, будучи отнесена к одному молю данной жидкости, носит название молярной теплоты парообразования L. Она расходуется главным образом на увеличение энергии покидающих жидкость молекул (внутренняя теплота парообразования ), а также на работу А расширения системы от объема, занимаемого жидкостью, до объема, занимаемого паром,—работу, совершаемую против внешнего давления р [c.21]

В ходе процесса система может преодолевать действующие на нее внешние силы и тем самым совершать работу. Чаще всего совершение работы связано с увеличением объема системы, находящейся под действием внешнего давления. Представим себе цилиндр, содержащий газ под давлением р и закрытый поршнем с площадью сечения 8 (рис. 46). На поршень снаружи действует сила Р. В качестве условия равновесия или равновесного процесса, протекающего при равенстве действующей и противодействующей сил, примем равенство Р = р8. Тогда максимальная работа процесса расширения, соответствующая поднятию предельного груза весом Р на высоту (11, [c.323]

Использование воздуха, сбрасываемого из гермокабины самолета для вентиляции, также открывает перспективы для применения вихревой трубы. Для работы такого охладителя можно отбирать незначительную часть выпускаемого из пассажирского салона воздуха. В противном случае нарушается качество регулирования давления в салоне самолета. На вход в вихревую трубу подается воздух температурой 70= (293+5) К и давлением, равным давлению в кабине самолета. Стабильность этих параметров поддерживает система кондиционирования самолета. В зависимости от программы регулирования давление в кабине превышает давление окружающей среды на различную величину. Примерно с высоты полета Я = 4000 м степень расширения в вихревой трубе достигает 8=1,2, и вихревая труба начинает давать холодный воздух. Увеличение высоты полета сопровождается ростом степени расширения. Следовательно, вихревая труба работает в более стабильном режиме, который практически не зависит от скорости полета. К недостаткам схемы следует отнести то, что вихревая система охлаждения начинает работать с некоторой высоты и не может быть применена на самолетах с малым расходом вентиляционного воздуха. Следует отметить также, что во время работы системы меняется 8, а следовательно, и Гх. В ряде слу- [c.233]

При переходе из состояния 1 в состояние 2 исходная система теряет объемную энергию (совершает работу изобарного расширения), равную —рАУ, и теплоту, ее надо обозначить через —д. В общем виде запишем [c.164]

За период с 1973 года утверждено и введено в действие более 300 стандартов Системы стандартов безопасности труда. Работа над расширением и совершенствованием системы проводится и в настоящее время. Стандартизация в области безопасности труда стала мощным рычагом внедрения форм и требований безопасности к оборудованию, производственным процессам, а также эффективности средств защиты работающих. [c.24]

Большинство промышленных биореакторов снабжено охлаждающим кожухом и/или внутренними охлаждающими змеевиками. В последнее время для интенсификации процессов в биореакторах как обычной конструкции, так и новых конфигураций стали использовать наружные охлаждающие контуры. В некоторых реакторах новых конфигураций внутренняя охлаждающая система настолько нарушает основные гидродинамические рабочие характеристики, что исключает такое охлаждение. При увеличении размера реактора создание необходимой внутренней охлаждающей поверхности становится все более трудной задачей. Для геометрически подобных емкостей увеличение объема пропорционально кубу линейных размеров, при этом площадь увеличивается только пропорционально квадрату линейных размеров. Эффективность охлаждения аэробных биореакторов зависит от следующих факторов 1) переноса тепла от отдельных клеток в культуральную среду 2) переноса тепла от культуральной среды, содержащей диспергированные пузырьки газа и микроорганизмы, к охлаждающим поверхностям 3) поступления тепла за счет рассеяния механической энергии, затрачиваемой на перемешивание среды с целью ее аэрации 4) охлаждения при испарении, выравнивания температур и работы при расширении, связанной с прохождением воздуха через среду 5) изменения коэффициента теплопередачи вследствие загрязнения охлаждающих поверхностей накапливающимися на них микроорганизмами. Потенциальную значимость этих факторов необходимо рассматривать отдельно для каждой технологической системы. [c.449]

Казалось бы, что тот же принцип возможен и в случае работы с пузырьковой камерой, но это предположение не оправдалось. Для создания пузырьков вдоль трека частицей, движущейся в плотной массе жидкости, необходимо сохранить участки, нагретые прошедшей заряженной частицей до момента расширения (снятия давления). Но в плотной среде нагретый трек охлаждается за время меньше 10 сек. Такой промежуток времени слишком мал для приведения камеры в действие какой-либо механической системой расширения. Следовательно, регистрация частицы счетчиками до или после прохождения через камеру в данном случае бесполезна. Поэтому пузырьковая камера используется почти исключительно при работе на ускорителях частиц (см. гл. УП), работающих в импульсном режиме. В начале импульса пузырьковая камера запускается (происходит расширение), проходящий через камеру пучок частиц со всеми возникающими в камере вторичными процессами регистрируется, наконец, камере предоставляется около секунды на переподготовку , и процесс возобновляется. [c.73]

Для расширения области устойчивости при работе системы в окрестности аномальной точки сконструируем фазовую плоскость так, как показано на рис. 60, а—г. Уравнение регулятора в этом случае имеет вид [c.286]

Таким образом, работа адиабатического расширения положительна, когда Ti> Т-2, т. е. когда температура системы понижается вследствие уменьшения внутренней энергии, расходуемой на совершение работы. [c.19]

Рис. 2. показывает, что система, находящаяся при начальном давлении р и расширяющаяся от объема 1 до объема Ог, совершает различную работу в зависимости от наложенных условий. Изобарическое расширение газа дает наибольшую работу. Постоянство давления в этом случае поддерживается за счет постепенного повышения температуры расширяющегося газа. Работа изотермического расширения больше работы адиабатического расширения. Это объясняется тем, что в первом случае состояние газа изме- [c.19]

Если в закрытой или изолированной системе химическая реакция протекает самопроизвольно, то процесс носит необратимый характер. Для того чтобы реакция стала обратимой, необходимо систему, в которой она протекает, снабдить специальным устройством, позволяющим получать обратимую работу благодаря протеканию реакции и которую в дальнейшем можно было бы использовать для проведения процесса в обратном направлении. Как было отмечено в гл.1, полная работа системы 8складывается из работы расширения Рс1У н полезной работы 81У [c.47]

Если Рвнешн = 0, ТО газ не производит работу по расширению, так как ничто не толкает поршень в обратную сторону. Если снаружи поршня находится атмосфера, то рвнеши постоянно. И если газ расширяется от объема / до объема Кг, то работа, произведенная над системой, есть сумма последовательных величин —р н тАУ, т. е. интеграл. Отсюда [c.20]

Работу соверщаемую системой во время какого-либо процесса, удобно разделить на два слагаемых на механическую работу И7расш расщирения системы, находящейся под внешним давлением р, и на прочие виды работы которую принято называть полезной работой системы (например, работа электрического тока, получаемого от системы). В случае бесконечно малого процесса работа расширения равна рй / где V —объем системы, а вся работа [c.13]

Работа, напротив, является количественной мерой упорядоченного движения или перемещения частиц в некотором направленном силовом поле. Например, работу А расширения системы от первоначального объема У х до конечного под действием постоянного давления (р сопз ) выражают соотношением [c.40]

Создание двух последних >. ето-ДОВ основано на том, что охлаждение тела и соответствующее уменьшение его внутренней энергии мог т быть достигнуты не только адчабат-ным расширением, но и любой другой работой системы в адиабатных условия. . [c.294]

Здесь йгюобр — максимальная работа системы, и она включает работу расширения (—рёУ) и, вероятно, некоторые другие виты работы (например, работу передвижения электронов но цепи). Заменяя /сс. обр на —(где р — давление, оказываемое системой, так как изменение происходит обратимо) и налагая ус-ловпе постоянства давления р—О), из последнего уравнения получаем [c.160]

Таким образом, при известных ра,- и К необходимое давление пара рпар может быть найдено по отношению площадей гидравлического и парового поршней. При постоянном давлении нагнетания в течение всего хода, очевидно, давление пара должно быть постоянным. Ввиду этого в течение всего хода поршня к паровому цилиндру доллген подводиться свежий пар. Паровой цилиндр работает без расширения пара. Существуют, однако, конструкции (например, насосы типа ВИР), в которых в конце хода, когда поршень пройдет приблизительно 82—85% длины хода, впуск свежего пара прекращается. Дальнейшее движение поршня происходит за счет давления расширяющегося в цилиндре пара и за счет инерции, приобретенной движущейся системой поршней. [c.65]

Развитие завода потребует также соответствующей реконструкции его энер/госнабжения. Однако намечаемое внедрение конденсаторов воздушного охлаждения позволит ограничитыся. относительно небольшим объемом работ шо расширению системы водоснабжения. Сравнительно небольшого объема работ потребуют и аистемы пароснабжения, так, как на заводе намечается в значитель ных масштабах замена парового (привода ласосов электрическим и внедрение котлов-утилизаторов для получения пара. Наибольшего объема дополнительных работ потребуют схемы электроснабжения зав10да, для. которых необходимо (строительство (Подстанций и ЦРП. [c.58]

На рис. 154 показаны схема и Т— -диаграмма работы системы Линде с циркуляцией воздуха под высоким давлением. Экономическая целесообразность такого процесса определяется тем, что холодильный эффект Джоуля—Томсона зависит от разности давлений газа до и после расширения, а работа, затраче -ная на сжатие, пропорциональна разности логарифмов давлений. По этому методу все количество воздуха, введенного в [c.401]

Сопоставим сказанное в гл. VH об уравнении Гиббса — Гельмгольца с трактовкой химического средства А как превышения максимально возможной работы системы над ее фактической работой расширения при Г = = onstH р= onst, или, что то же, с трактовкой А как убыли полного термодинамического потенциала (9.4). Из такого сопоставления сразу становится очевидным, что для величины А уравнение Гиббса — Гельмгольца строго справедливо в его простейшей форме (см. уравнение (7.76 )) [c.303]

Таким образом, изменение С — это работа. Величина йО равна отрицательной величине полной работы, совершенной системой, плюс работа расширения. (Или —dG равно полной работе системы минус работа расширения.) Если при постоянных Т тл Р работа расширения равна пулю, то dG = — сИобр-Поскольку работа в обратимом процессе максимальна [уравнение (26.8)], то —dG представляет собой максимальную работу (без работы расширения), которую способна совершить данная система при постоянных Т я Р. Функция О связана с работой, и ее изменение с [c.337]

Работа положительна, ес и она совершается системой над окружающей средой, Работа изобарного расширения (при onst) молй газа от объема до Уг выражается формулами [c.65]

На рис. 26,6 изображена та же система, но давление газа уравновешивается грузом на поршне. Расширение газа, как уже говорилось, будет происходить, если уменьшать внешнее давление, т. е. снимать гирьки с поршня. Графически этот процесс будет изображен так (рис. 27). На рисунке представлена изотерма идеального газа, соответствующая уравнению (1.5). Точками / и // на изотерме изображены два состояния со значениями = рг г-Пусть первоначально газ находится в состоянии / с более высоким давлением. Снимаем одну гирьку. При этом внешнее давление мгновенно падает до значения, соответствующего точке а, и затем более медленно происходит расширение газа с совершением работы против уменьшенного давления (горизонтальный отрезок аЬ). В точке Ь система после поглощения теплоты и выравнивания температуры вновь оказывается в состоянии, соответствующем идеальной изотерме. Совершенная газом работа изобарного расширения будет, по-видимому, изображаться заштрихованным прямоугольником с малой стороной аЬ. В состоянии Ь вновь снимем одну гирьку. Опять произойдет мгновенное уменьшение давления до точки с с последующим расширением до состояния и т. д. В итоге газ расширится до какого-то конечного состояния// с ргКг- Суммарная произведенная газом работа, равная площади под ступенеобразной кривой, будет меньше площади под идеальной изотермой, вычисляемой по формуле (2.22). Однако можно сблизить эти площади, уменьшив величину снимаемых грузиков, так как ступеньки станут тогда меньше. В пределе при бесконечно малых грузиках (ранее предлагалось загружать поршень мелким песком и снимать по одной песчинке) ступенеобразная кривая сольется с идеальной изотермой, а совершаемая газом работа станет наибольшей или максимальной работой газа, которой и соответствует формула (2.22). [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология