Коэффициенты рассеяния комптоновское рассеяние

В приведенном расчете поглощение полностью определяется эффектом Комптона, и поскольку электронный коэффициент поглощения комптоновского рассеяния одинаков для всех веществ при дан- [c.55]

Ослабление потока у-квантов точно отвечает экспоненциальной зависимости [формулы (14) и (17)]. Коэффициент ослабления у-излучения является суммой коэффициентов ослабления вследствие фотоэффекта, комптоновского рассеяния и образования пар. [c.324]

Оз/р —массовый коэффициент рассеяния, характеризующий энергию рассеянного фотона при комптоновском эффекте. [c.18]

Так как ослабление энергии 7-лучей обусловливается фотоэлектрическим эффектом, комптоновским рассеянием и процессом образования пар, то линейный коэффициент ослабления принимают равным сумме трех коэффициентов [c.355]

Зависимость массовых коэффициентов поглощения от энергии 7-излучения показана на рис. 3-10. Как видно из рисунка, в интервале энергии 0,1—5 Мэе преобладает поглощение за счет комптоновского рассеяния. При увеличении энергии 7-квантов массовые коэффициенты, учитывающие комптоновское рассеяние и фотоэлектрическое поглощение, уменьшаются. При этом возрастание массового коэффициента рассеяния вследствие образования пар оказывается незначительным. Подобной зависимости коэффициентов поглощения от энергии 7-излучения можно ожидать для всех легких веществ. [c.356]

На рис, 40 приводится зависимость полного коэффициента поглощения а от длины волны к при 0° С и 1 мм Hg для различных газов. Пунктирные части кривой указывают области, в которых преобладает рассеяние. При рассеянии рентгеновских лучей ионизация происходит вследствие поглощения рассеянного излучения, а также под действием комптоновских электронов и квантов, рассеянных при комптон-эффекте. Значение а пропорционально плотности и зависит от /. я Z [о. VZ ). Для малых ). комптоновское и упругое рассеяния превышают поглощение. [c.86]

Коэффициент комптоновского рассеяния в расчете на электрон при очень высоких энергиях описывается выражением [c.180]

Если энергия фотона невелика (а < 1), то коэффициент комптоновского рассеяния может быть представлен рядом [c.180]

Из предыдущего рассмотрения следует, что массовый коэффициент ослабления у-лучей в значительной степени зависит, с одной стороны, от энергии фотонов, с другой — от заряда ядер облучаемого вещества. Ослабление излучения происходит преимущественно в результате фотоэффекта при малых энергиях и в веществах с более высокими 2 и в результате процесса образования пар при больших энергиях (выше примерно 20 Мэе) и в тяжелых веществах. В промежуточной энергетической области и особенно в средах с легкими атомами ослабление определяется в основном комптон-эффектом. На рис. 4. 10 показана зависимость массового коэффициента ослабления для воды и его компонентов от энергии фотонов. График дан в двойном логарифмическом масштабе. При комптон-эффекте действующей на среду является лишь та часть энергии фотонов, которая передается электронам. Поэтому необходимо вычисленный ранее теоретический коэффициент рассеяния разделить на две части, которые соответствуют рассеянным фотонам Os и комптоновским электронам о а- При оценке действия излучения на среду следует принимать во внимание [c.181]

Коэффициент ослабления представляет собой сумму коэффициентов фотоэлектрического поглощения т, комптоновского рассеяния а и образования пар х. Например, для линейного коэффициента ослабления можно записать [c.38]

При прохождении через вещество 7-лучи ослабляются приблизительно по показательному закону [см. уравнение (6)]. В этом случае полный коэффициент ослабления ft равен сумме трех коэффициентов, характеризующих фотоэлектрическое поглощение t, комптоновское рассеяние а и образование пар %. [c.56]

Линейный коэффициент комптоновского ослабления <з складывается из коэффициента рассеяния и коэффициента характеризующего потерю энергии. Ослабление 7-излучения за счет комптон-эффекта определяется числом электронов в единице объема поглощающего вещества. Коэффициент рассеяния прямо пропорционален порядковому номеру поглощающего вещества и обратно пропорционален энергии 7-квантов. [c.56]

Полный коэффициент поглощения компонента рассеяния. . . . компонента поглощения энергии Коэффициент комптоновского поглощения. ........... [c.61]

Коэффициенты рассеяния и поглощения энергии излучения даны, как видно из таблицы, для комптоновского поглощения. [c.61]

Электронный коэффициент комптоновского рассеяния, см электрон [c.386]

Коэффициент поглощения /. может быть выражен в виде суммы коэффициентов, характеризующих поглощение при фотоэффекте (/ф) и комптоновском рассеянии ( /.к) [c.10]

Коэффициент поглощения для фотоэффекта равен эффективному сечению этого процесса (фф), умноженному на число атомов в единице объема коэффициент поглощения для комптоновского рассеяния равен произведению эффективного сечения (ф на число электронов в единице объема. Последнее равно числу атомов, умноженному на порядковый номер элемента. [c.10]

Ое — линейный коэффициент отдачи при комптоновском рассеянии [c.328]

Величины энергетических к.п.д. могут быть определены не только по методу Монте—Карло. Для наиболее простой оценки значений к.п.д. можно воспользоваться имеющимися в литературе работами , рассчитывая соответствующие величины поглощенной энергии по линейному коэффициенту ослабления гамма-излучения ( а) и линейному коэффициенту истинного поглощения гамма-излучения ( где з— линейный коэффициент комптоновского рассеяния ), по этому способу получаются завышенные или заниженные оценки искомых величин. В таблице приведены полученные таким образом величины энергетических к.п.д. и их максимальные абсолютные (8) и относительные (е) погрешности, причем за истинные значения приняты средние величины к.п.д., рассчитанные по методу Монте—Карло. [c.8]

Коэффициент поглощения состоит из трех слагаемых, х, а и г, определяемых, соответственно фотоэффектом, эффектом Комптона и явлением образования пар. Энергии квантов, приведенные в табл.1, изменяются в пределах от 87 до 2620 кэв. В случае легких элементов (из которых в основном состоят естественные объекты биологического происхождения) поглощение излучения с энергиями от 2П0 до 2000 кэв, обусловленное фотоэффектом и образованием пар ничтожно по сравнению с поглощением вследствие эффекта Комптона. Фотоэффект имеет меньшее значение, чем эффект Комптона, даже для диапазона энергий характеристического рентгеновского излучения, испускаемого изотопами семейства тория поскольку вклад подобного излучения в общую величину суммарной дозы, обусловленной распадом этих изотопов, оказывается значительно меньше 1%, то во всех наших рассуждениях поглощением такого типа можно смело пренебречь. Сечение образования пар достигает измеримых величин только для максимальной энергии f-квантов Th ", равной 2,62 Мэе. При таких энергиях тс равно 0,04 а. Принимая это во внимание, мы получим в результате расчета мощность дозы, создаваемой излучением тория и продуктов его распада, которая только на несколько десятых процента ниже мощности дозы, которую мы получили бы, учитывая только комптоновское поглощение. То обстоятельство, что мы можем спокойно пренебречь всеми другими эффектами, кроме комптоновского рассеяния и поглощения, позволяет выражать первичную ионизацию через один параметр, связанный с местом наблюдения, а именно через s. Это допустимо, поскольку можно пренебречь энергией связи электронов, взаимодействующих с квантом отсюда следует, что сечение комптоновского взаимодействия прямо пропорционально числу электронов, приходящихся на 1 сж вещества. Тогда коэффициенты и в соотношении (8) можно записать следующим образом [c.16]

Хотя химическая устойчивость и большое значение / (доля квантов, испускаемых без отдачи) при комнатной температуре и являются очевидными достоинствами источников Со на платине, большие коэффициенты фотоэлектрического поглощения и комптоновского рассеяния, присущие материалам с большим 2, накладывают чрезвычайно строгие ограничения на условия диффузии при изготовлении таких источников. С другой стороны, обладающие малым порядковым номером медные подложки, хотя и имеют большое / при комнатной температуре, химически неустойчивы. Незащищенные источники склонны взаимодействовать с кислородом воздуха, а также с сернистыми соединениями, которые могут присутствовать в окружающей среде. Удачным компромиссом между этими двумя крайними случаями является палладий, и можно ожидать, что источники Со на подложке из палладия будут находить все более широкое применение для химических исследований с помощью эффекта Мессбауэра. [c.102]

Результаты Брюханова и др. [42] указывали на то, что наилучшей матрицей для изготовления источников является палладий, так как для него следует ожидать большого значения /. Хотя источники в платине и железе должны, по-видимому, иметь еще большие /, платина по сравнению с Pd обладает значительно большими коэффициентами фотоэлектронного поглощения и комптоновского рассеяния, а в железной матрице должно наблюдаться магнитное сверхтонкое взаимодействие. Тщательное исследование источников Pd(Sn), содержавших 10% Sn [43], показало, что такие источники пригодны для мессбауэровских исследований на Sn при комнатной температуре. [c.103]

Обычно при рассмотрении комптоновского рассеяния выделяют суммарный (полный) атомный линейный коэффициент ослабления о, который складывается из линейного коэффициента рассеяния электромагнитного излучения и линейного коэффициента поглош.ения Од. Поскольку комптоновские электроны практически не генерируют вторичных электромагнитных квантов, то Оа называют также линейным коэффициентом истинного поглошения, а о — линейным коэффициентом истинного рассеяния. Рассчитанные на один электрон линейные коэффициенты приведены в табл. 1.8. [c.37]

Ослабление уизлучения следует экспоненциальному закону (12—I) или (14—I). Конечного пробега в веществе для у Лучей не существует (рис. 21 и 22) при любой толщине поглотителя сохраняется вероятность проникновения сквозь него хотя бы одного у-кванта. Проникающую способность у-лучей характеризуют толщиной слоя половинного ослабления или связанной с нею величиной коэффициента ослабления (21—I). Коэффициент ослабления представляет собой сумму коэффициентов фотоэлектр.чческого поглощения (т), комптоновского рассеяния (о) и образования пар (х) [c.26]

Рис. 40. Зависимость линейных коэффициентов поглощения у учей в свинце от их энергии т—коэффии йент фотоэлерл рического поглощения — коэффициент комптоновского поглощения о —коэффициент комптоновского рассеяния а=о +о х—коэффициент образования пар х—полный коэффициент поглощения.

Определив дозу в рентгенах, можно вычислить энергию, поглощенную системой. Другими словами, если известна доза рентгеновских или у учей, полученная дозиметром, можно вычислить дозу, соответствующую облучению любой системы, помещенной в то же место поля излучения. Для этого необходимо знать отношение энергий, поглощаемых единицами массы интересующей нас системы и дозиметра. Как показано выше, это легко сделать, если основным процессом поглощения энергии излучения является комптоновское -рассеяние. Если же в поглощении энергии заметную роль играют фотоэлектрический эффект или образование электрон-позитронных пар, то требуется знание < уммарного коэффициента т +.та+тК для сравниваемых сред, где тХ — коэффициент фотоэлектрического поглощения, — часть коэффициента комптоновского рассеяния, соответствующая передаче энергии электронам отдачи, и тК — часть коэффициента образования пар, соответствующая передаче энергии позитрону и электрону. В табл. 6 приведен ряд значений этого суммарного коэффициента. Дополнительные сведения по рассмотренному вопросу, включая оценку средних эффективных значений энергии фотонов, образующихся в рентгеновских установках (примерно от одной четвертой до половины величины напряжения, приложенного к трубке, в зависимости от степени фильтрации), можно найти в других работах [Н75, 16]. [c.58]

Здесь т, а и X—линейные коэффициенты ослабления 7-излучения соответственно за счет фотоэлектрического поглощения, комптоновского рассеяния и образования пар электрон—позитрон. Эти коэффициенты зависят от атомнсго номера облучаемого вещества, его атомного веса и энергии 7-квантов. [c.29]

Наибольшие затруднения при абсолютном у-счете связаны с определением площадей под кривыми фотопиков. При рассмотрении метода совпадений уже говорилось о положительных и отрицательных поправках, связанных со сложением амплитуд импульсов величину этих поправок можно учесть, изменяя геометрию опыта. Причину возникновения некоторых других эффектов, имеющих существенное значение при измерениях с помощью сцинтилляционных счетчиков, можно легко понять в свете представлений о трех видах взаимодействия у-лучей с веществом. На рис. 94 представлена зависимость от энергии у-лучей линейного коэффициента поглощения j- в Nal(Tl) и трех его составляющих, обусловленных процессами фотоэлектрического поглощения, комптоновского рассеяния и образования пар (ср. гл. IV, раздел В). Большая часть этих взаимодействий происходит с атомами иода вследствие большого значения Z последнего. [c.420]

Таблица 1.8. Линейные коэффициенты комптоновского рассеяния о и поглощения Оае, рнссчитанные на один электрон, и средние энергии вторичных квантов и электронов [4]