Реальные газы адиабатный процесс

Дросселирование сжатого газа. В основе этого процесса лежит эф( кт охлаждения, обнаруженный Джоулем и Томсоном при адиабатном дросселировании реального газа. Этот процесс протекает как без теплообмена, так и без совершения полезной внешней работы он осуществляется при движении потока через препятствие (прикрытый клапан или вентиль), в результате чего давление падает от до р . [c.16]

Адиабатный процесс. При адиабатном процессе к газу не подводится и от него не отводится теплота, т. е. д = 0. Этот процесс является хорошим приближением к реальным процессам сжатия и расширения, если последние протекают столь быстро, что не успевает произойти заметный теплообмен с окружающей средой. Полагая адиабатный процесс сжатия (расширения) газа в компрессоре обратимым, из соотношения (1.11) будем иметь 5 = 0, так как бд = О, т. е. при адиабатном процессе энтропия газа остается неизменной. [c.18]

Для адиабатного процесса в реальном газе можно получить соотношение, совпадающее с (1. 3), однако при этом к уже не всегда можно считать постоянной величиной и интегрирование [c.18]

Показатель адиабаты, связывающий давление и объем реального газа не соответствует показателю адиабаты, связывающему давление и температуру при этом процессе. На малом участке адиабатного процесса зависимость между давлением р и температурой Т определяется уравнением [c.89]

С помощью этого метода было показано, что для реального газа можно сохранить — во всяком случае по форме — ряд простых зависимостей термодинамики идеальных газов, например, уравнение Пуассона (15, гл. VII) для адиабатного процесса. В этом отношении метод коэфициентов отклонения аналогичен методу летучестей дл изотермических процессов. [c.9]

Следует указать, что если для газовых систем, в которых используются двухатомные газы при низких давлениях (< 1 МПа), величина показателя политропы процессов опорожнения (и заполнения) баллонов (емкостей) практически колеблется между показателями изотермного и адиабатного процессов к> п > 1, то в системах высокого давления (5...20 МПа) значение его может превышать значение показателя адиабаты идеального газа к = 1,4. Так, для реальных газов, в том числе и для воздуха, эта величина может достигать при температурах от + 100 до — 60 °С и давлении 5...10 МПа значения и = 2 и более. [c.29]

При исследовании процессов горения в пространстве, ограниченном стенами из огнеупорных материалов, устраняется один из главных недостатков, свойственных исследованиям на стендах с холодными стенами дело заключается в том, что при наличии стен из огнеупорных материалов представляется возможным проводить исследования в условиях, близких к адиабатным, и устанавливать температурный режим, близко отвечающий условиям работы реальных печей во время их холостого хода. Полного соответствия, естественно, можно достигнуть, когда и аэродинамические условия на стенде соответствуют условиям на действующих печах, т. е. когда будет происходить струйное течение и будут в наличии циркуляционные зоны. Полного подобия процессов горения, движения газов и теплопередачи в моделях и реальных печах, как известно, достигнуть практически невозможно, поэтому мы называем опытные установки огневыми стендами, избегая довольно употребительного названия огневая модель . [c.222]

Не меньший интерес представляют газовые рефрижераторные циклы, в которых ожижения не происходит и, следовательно, можно весь поток расширять в детандере. Схема такого одноступенчатого цикла представлена на рнс. 26, г. Сжатый газ охлаждается в теплообменнике, расширяется в детандере и поступает в холодильную камеру, где, подогреваясь от Та до Тз-, снимает полезную тепловую нагрузку Qa. Пройдя обратным потоком теплообменник, газ возвращается в компрессор. Холодопроизводительность цикла обеспечивается процессом адиабатного расширения в детандере. В идеальном детандере процесс расширения изоэнтропный, в реальном (с учетом к. п. д. 1)0) — это процесс 3—4. [c.68]

Значение т) для поршневых компрессоров находится в пределах 0,80— 0,95, что свидетельствует о значительных затратах мощности на механическое трение и привод вспомогательных механизмов. Выше (см. 3, гл. 9) было указано, что для определения совершенства процесса сжатия газов, протекающего в компрессоре, введено понятие изотермного и адиабатного к. п. д., под которым подразумевается отношение мощности идеального компрессора (работающего по изотермному или адиабатному циклу) к мощности реального компрессора. В этом случае при п < к (для охлаждаемых компрессоров) изотермный к. п. д. [c.217]

Рассмотренные ранее отдельные типы процессов (изохорный, изобарный, изотермический и адиабатный) являются частными предельными случаями реальных процессов. Соответствующие им теплоемкости также являются частными видами теплоемкости. Реальные процессы в газах часто протекают по путям, промежуточным между указанными. Эти процессы носят общее название политропных процессов или политроп и могут приближенно характеризоваться значениями некоторого коэффициента = > политропной теплоемкости С или показателя политропы п в уравнении политропы. [c.53]

Реальные процессы при работе компрессоров не являются адиабатными, так как в процессе сжатия имеется теплообмен, т. е. dq 0. Однако степень охлаждения не такая, чтобы осуществлялось изотермное сжатие, т. е. dT Ф 0. Подобные процессы сжатия газов называются политропными. [c.193]

В реальных условиях процесс перехода механической энергии в тепловую сопровождается обменом теплом и работой между смежными слоями газа. Обмен будет иметь место п в том случае, когда твердое тело теплоизолировано и теплоотдача между телом и газом отсутствует. Ввиду этого частипы газа, непосредственно прилегающие к поверхности теплоизолированного тела, будут иметь температуру, превышающую температуру газа вдали от тела, однако в общем случае не равную температуре торможения. Такую же температуру будет иметь и теплоизолированное тело (скачок температуры, как и скачок скорости, может иметь место на границе раздела твердое тело — газ только в снльно разреженном газе). Эта температура называется адиабатной, собствен-пой илн равновесной. [c.252]

На рис. 181 приведены расчетные оценочные графики изменения температуры газа при снижении давления в штуцере, вихревой трубе Ранка и турбодетандере при различных степенях расширения газа. Использование штуцера эффективнее, чем турбодетандера при степени расш1фения газа г > 5,5, а также чем вихревой трубы при / > 3. Точные расчеты понрнкения температуры реальных газов в процессах дроссельного и адиабатного расширения газа можно провести по формулам (IX. 116) и (1Х.117). [c.433]

Рассмотрим с помощью 7, -диаграммы процессы, происходящие в МК-криогенной установке. В начале пуска все части установки находятся при температуре Т 1 К, и тепловые ключи (1 и К2 (рис. 10.14) замкнуты. Напряженность Н магнитного поля равна нулю. Состояние соли А изображается точкой / на диаграмме (рис. 10.15). Затем ключ К2 размыкается и при повышении напряженности магнитного поля соль А намагничивается до насыщения (точка 2). Теплота намагничивания отводится через ключ /С1 в гелиевую ванну и процесс 1-2 протекает практически в изотермических условиях. Этот процесс аналогичен изотермическому сжатию. Далее ключ К1 размыкается п в адиабатных условиях производится размагничивание соли А. Как и адиабатное расщирение, этот процесс сопровол<дается понг.жением температуры. Разница состоит в том, что в этом случае энергия затрачивается на переориентировку элементарных магнитиков. Аналогичное явление наблюдается при расширении реального газа с положительным дроссель-эффектом, ко1 -да понижение температуры происходит за счет затраты внутренней энергии на преодоление сил притяжения молекул. [c.297]

Для реальных газов работу адиабатного процесса (или конечную температуру) определяют по 5—Г-диаграмме, на которой проводят вертикаль от начального давления до конечного Рг, т. е. А= —АН+РУ- Эти величины устанавливают по диаграмме. Значение V определяют по нанесенным изохорам, при их отсутствии — по таблицам. [c.176]

Вряд ли существует возможность построить аналитическую техническую термодинамику реальных газов с помощью уравнения состояния. Это связано не только с большой трудоемкостью подобных расчетов или ненадежностью результатов, но подчас и с непреодолимыми трудностями. Так, сравнительно точные уравнения Битти — Бриджмена (77, гл. V) и Кейеса (70, гл. V) для адиабатного процесса не интегрируются. В этом смысле можно согласиться с замечанием Доджа на стр. 290. Метод же летучестей ничего не дает для неизотермических процессов. [c.9]

Пользуясь выражениями (II—9, 9а и 10), можно показать работу компрессора и работу сжатия в адиабатном процессе на s—T диаграмме реального газа. На рис. 12,а линия 1—2 изображает процесс сжатия в компрессоре, аплощадьк—2 —d—/—эквивалентна работе Aka компрессора в тепловых единицах, так как эта площадь выражает тепло Ср (Т —Т ), подведенное в изобарном процессе к—2 и равное разности энтальпий Для совершенного газа работа Л/ка компрессора эквивалентна площади 2—2 —d—с. Работа А1сжа эквивалентна площади, расположенной под отрезком линии постоянных объемов е—2 для реального газа и под отрезком е —2 для совершенного газа, так как эти площади выражают тепло, подведенное в изохорных процессах е—2 или е —2, равное произведению (Tj—Tj ), т. е. А1сжа- [c.39]

Поскольку в реальных условиях невозможно осуществить изотермическое сжатие, его обычно заменяют процессом, близким к адиабатному сжатию, и проводят в несколько ступеней с охлаждением после каждой ступени. Расширение 11—6 обычно заменяют дросселированием. Это приводит к 01КЛ0нению от идеального процесса и дополнительной затрате работы сверх /min, расходуемой на компенсацию потерь. Для осуществления холодильного процесса используют циркуляцию части са.мого ожижаемого газа (воздуха) иногда используют вспомогательные холодильные циклы (аммиачные или фреоновые). Эти циклы также не являются идеальными, и затрата работы Б них превышает /min [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология