Погрешности эксперимента потери

Значительное число наших экспериментальных исследований было направлено на определение величины потери времени защитного действия в кипящем слое периодического действия. Многочисленные опыты, проводившиеся в широком интервале изменения переменных для различных систем, позволили установить, что во всех случаях в пределах погрешности эксперимента потеря времени защитного действия для кипящего слоя периодического действия равнялась нулю. Из рис. 1.9 видно, что все прямые в координатах т —Я проходят через их начало. Физически этот результат может быть объяснен следующим образом. [c.26]

Поскольку Ll(t) Ф (т), модель предсказывает, что факторы сдвига для податливости при ползучести и динамической податливости при эквивалентных временах и частотах должны быть различными. Однако следует ожидать, что это различие не выходит за пределы погрешностей экспериментов. Ситуация меняется при рассмотрении податливости потерь Для этого случая [c.68]

В табл. 6 приведены условия экспериментов, фактические и расчетные потери и отклонения расчетных потерь от фактических. Погрешность определения потерь в этих экспериментах составляет 9,5 % [9]. Учитывая изложенное, следует считать удовлетворительным совпадение расчетных данных с экспериментальными. [c.57]

В более поздней статье 18] Лемберг привел экспериментальные доказательства того, что в минералах может происходить ионный обмен. Он анализировал образцы анальцима — исходного и выдержанного в растворе хлорида калия в течение 3 мес. при периодической смене раствора. В табл. 2 приведен состав окислов (в молях), ассоциированных с 2,000 молями кремния в исходном и в измененном минерале. В пределах погрешностей эксперимента происходит полный и стехиометрический обмен калия на натрий, сопровождаемый потерей приблизительно 1 моля воды. [c.9]

Более детальное обсуждение изменения со структурой дается в следующей главе, но следует отметить, что погрешности эксперимента для Ер и Е( в действительности слишком велики, чтобы эти разности имели значение. Такая же неопределенность наблюдается в отношении разности факторов PZ, но в общем Р2р 10 , а / 2( 10 . Низкое значение первого, вероятно, объясняется большим уменьшением общей энтропии при полимеризации, вызванным потерей колебательных степеней свободы [104]. [c.79]

Для определения скорости коррозии высоко- и низкотемпературных поверхностей нагрева ВТИ применяются отрезки труб, устанавливаемые непосредственно в змеевиках поверхности нагрева либо собираемые посредством сварки в автономные змеевики. В последнем случае для охлаждения экспериментальных змеевиков используется деаэрированная вода. Потери массы за счет коррозии внутренней поверхности трубы обычно при этом не учитываются из-за их малости. До и после эксперимента образцы тщательно взвешивают и обмеряют. Длина образцов после окончания эксперимента за счет удаления мест приварки сокращается на 15-20 мм, что вносит особенности в определение погрешности измерения скорости коррозии. [c.86]

В литературе имеется сравнительно немного экспериментальных данных по растворимости алмаза при высоких давлениях, что обусловлено прежде всего сложностью методики таких экспериментов. Наиболее доступной оказалась оценка растворимости алмаза по потере веса кристаллов, помещенных в расплавленный металл, при давлениях, обеспечивающих ведение процесса выше кривой термодинамического равновесия графит—алмаз. Для этого определенное количество предварительно взвешенных синтетических алмазов одного размера и порошок металла помещали в реакционную зону камеры косвенного нагрева (гл. 15), где градиент температуры вдоль образца не превышал Ш градус/м. После окончания опыта полученные образцы подвергали химической обработке с целью растворения металла и выделения кристаллов алмаза, которые повторно взвешивались на аналитических весах с допустимой погрешностью кг. В результате определяли среднюю потерю веса кристаллов в серии из 5 опытов. Как уже отмечалось, условия эксперимента, во-первых, обеспечивали ведение процесса в области термодинамической стабильности алмаза, во-вторых, предельная концентрация углерода в расплаве определялась по степени растворимости алмаза. Поэтому при наличии небольшого перепада температуры в реакционном объеме и отсутствии градиента давления в жидкой фазе перекристаллизация графита не происходила. В этом случае потеря веса алмаза соответствовала его растворимости в расплаве. Равновесная концентрация углерода по отношению к алмазу определялась, исходя из кинетических зависимостей изменения концентрации углерода. [c.358]

Кроме того, эти потери можно свести к минимуму, применяя компенсационный метод , при котором потери тепла компенсируются электрическим нагревом термопары. Термопара поглощает тепло от пламени, если ее температура ниже температуры пламени, и отдает тепло пламени, если она нагрета до более высокой температуры. Это приводит к отклонению измеренной температуры, определяемой по кривой тепло—сила тока, и полученной при градуировке термопары (обычно в вакууме). Точка пересечения двух кривых (полученных при нагреве термопары в вакууме и пламени) соответствует отсутствию конвективного теплообмена между термопарой и газом, что возможно только при равенстве их температур. Этот принцип может быть применен как к термометрам сопротивления, так и к термопарам. Основное затруднение заключается в создании идентичности условий лучистого теплообмена проволочки с окружающими телами при градуировке и в пламени. Различие этих условий, естественно возникающее в процессе экспериментов, приводит к погрешностям определения температуры газа, часто весьма существенным. [c.38]

График строят только на миллиметровой бумаге или на бумаге со специальными координатными сетками. Общепринято по оси абсцисс откладывать аргумент, ио оси ординат — функцию. Масштаб графика определяется погрешностью измерения величин, отложенных по осям погрешность должна быть видна на графике, т. е. должна представляться в выбранном масштабе отрезком достаточной длины, иначе график не отражает всех деталей эксперимента н не может быть использован для графической обработки данных без потери точности. [c.38]

При умножении кривых на отношение е.мкостей в указанных степенях все они практически приводятся к единице. Таким образом, величины погрешностей обобщения характеристик потерь мощности на корону на расщепленных проводах определяются точно так же, как и на проводах одиночных, через отношение емкостей сравниваемых проводов. Это должно учитываться как при постановке экспериментов, так И при анализе их результатов. [c.158]

Кроме того, на рис. 30—31 обращает на себя внимание некоторое различие спектров потерь электронов, измеренных электронным спектрометром (кривые 1), с рассчитанными из спектров фотопоглощения. Несмотря на то, что это различие не сильно выходит за пределы погрешностей соответствующих кривых, его систематический характер позволяет сделать вывод, что оно может быть связано с возбуждением запрещенных переходов под действием электронного удара (в частности, триплетных состояний). Переходы в триплетные состояния в настоящее время наблюдаются у большого числа многоатомных молекул даже при фотовозбуждении [94]. В работах [14, 103] наблюдались переходы в триплетные состояния при возбуждении электронами молекул метана, этана и ацетилена. Пороги возбужденных триплетных состояний у всех молекул насыщенных и ненасыщенных углеводородов, как следует из результатов экспериментов и расчетов [104], лежат на 1—2 эв ниже порогов возбуждения синглетных состояний. [c.40]

Ход эксперимента в данном варианте метода испарения с открытой поверхности близок к описанному выше, одпако в этом варианте, наряду с потерей веса тиглем с металлом в течение определенного промежутка времени, методом радиоактивных индикаторов онределяется количество конденсата путем сравнения его активности с удельной активностью исходного металла. К ошибкам опыта, связанным с отклонением величины коэффициента конденсации от единицы и с погрешностями измерения температуры и времени экспозиции, здесь прибавляется ошибка за счет погрешностей измерения величины поверхности расплавленного металла в тигле, форма мениска которого меняется иод влиянием тока высокой частоты. [c.36]

В настоящей главе обсуждается влияние геометрических параметров преобразователя — как контактного, так и бесконтактного — на определение диэлектрической проницаемости, проводимости и тангенса угла потерь. Необходимость такой постановки вопроса обусловлена противоречиями, которые возникают при оценке погрешности определения указанных параметров. Отсюда появляется потребность в отыскании новых критериев, определяющих возможность применения данной конструкции преобразователя в том или ином эксперименте. [c.22]

Сравнение расчетных потерь от испарения из заглубленных железобетонных резервуаров F = onst) с фактическими. Для этого были использованы данные экспериментов, проведенных нами в средней климатической зоне на промышленнрм железобетонном резервуаре с постоянным поперечным сечением (ЖБР-1000). Характеристика резервуара дана в табл. 5. При проведении экспериментов не удалось загерметизировать кровлю резервуара, поэтому количество выходящей паровоздушной смеси из ГП при заполнении — при <сбольших дыханиях — определяли по объему закачиваемого в резервуар продукта. При этом не учитывался дополнительный объем смеси, вытесняемой из ГП вследствие испарения с поверхности при заполнении, и погрешность определения потерь увеличилась приблизительно на 1,5 % по сравнению со способом замера объема выходящей смеси по счетчику, когда погрешность составляет 9,5 %. [c.56]

В данной работе приведены результаты исследования тепло- и электропроводности исходных и силицированных графитов СГ-Т и СГ-М. Изменение теплопроводности в интервале температур 80—320 К проведено методом стационарного осевого теплового потока [149]. Образцы имели форму цилиндра диаметром 6 мм и высотой 70 мм. Проволочный константановый нагреватель был навит и приклеен клеем ВФ к нижней части образца по длине 12 мм. На расстоянии 40—45 мм друг от друга были выпилены пазы глубиной 2 мм, в которые уложены корольки термопар. Затем пазы заполняли клеем. Снаружи термоэлектроды прижимались приклеенной к поверхности образца бумагой. Медь-константановые термопары (диаметр термоэлектродов соответственно 0,1 и 0,13 мм) градуировались непосредственно в криостате по образцовому платиновому термометру сопротивления ТСПН-1. На верхней части образца был намотан дополнительный константановый нагреватель. С его помощью повышали среднюю температуру образца без изменения перепада техмператур на нем. Перепад температур поддерживали в пределах 2—10° С. Компенсация потерь излучением осуществлялась охранной оболочкой — тонкостенным медным цилиндром с намотанным нагревателем. Температуру ее поддерживали равной средней температуре рабочего участка образца. Равенство температур контролировалось дифференциальной медь-константано-вой термопарой. Поправка на теплообмен при такой компенсации потерь не превышала 3—4%. Вся система образец — оболочка была помещена в камеру криостата АК-300, внутри которой поддерживался вакуум 4—7 Па. Общая погрешность эксперимента составила около 5%. [c.176]

Грубьге погрешности возникают в результате серьезных отклонений от стандартных условий эксперимента. Их следует всячески избегать, но, к несчастью, время от врелгени они все-таки случаются. Причинами хюгут быть сбои в работе прибора, значительные загрязнения реактивов, случайные потери образца и т. д. При обнаружении источников грубых погрешностей обычно не остается ничего иного, кроме как прекратить эксперимент н начать его заново, [c.64]

Ответ. При внесении поправки приходится мириться с некоторой потерей точности. Прежде всего следует определить истинную температуру ротора, при которой выполняется эксперимент. В случае ультрацентрифуги MSE это определение не встречает никаких трудностей, но при работе с ультрацентрифугой Be kman, модель Е, необходимо прибегнуть к некоторому малоизвестному приему. Жидкий ртутный контакт, в который погружается игла термистора, легко загрязняется, что приводит к неточностям в определении температуры. Ниже описан прием, при помощи которого можно устранить такого рода погрешности [1]. [c.228]

Основная трудность при расчете рабочего режима плазмотрона связана с определением его вольт-амперных характеристик и тепловых потерь в элементы разрядной камеры. Эти расчеты пока не могут быть выполнены чисто аналитическими методами в связи со сложностью задачи и отсутствием ряда существенных сведений о свойствах плазмы. Поэтому конструкторам приходится обращаться к экспериментальным данным, накопленным при изучении электрических дуг. Это, однако, мало способствует решению задачи, поскольку экстраполяция этих экспериментальных данных на неисследованные режимы сопряжена со значительными погрешностями. Экспериментальные исследования электродуговых установок, с другой стороны, довольно сложны и дороги особенно при больших мощностях. Громоздкие системы электро-, газо-и водоснабжения, трудоемкие экснерименталыште разрядные камеры, которые к тому же. часто выходят из строя при первом неудачном эксперименте, большое количество независимых переменных, требующих варьирования в процессе опыта — все это затрудняет накопле1ше необходимой для правильного расчета информации. В связи с этим возникает проблема обобщения экспериментальных данных с целью максимального сокращения и удешевления исследований. [c.157]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология